Силовые линии векторного поля

Векторным полем называется часть пространства, характеризуемая векторной величиной, например скоростью частиц жидкости V, которая является функцией координат Xi t). Для графического изображения векторного поля введено понятие векторных или силовых линий, которые имеют определенный физический смысл. Векторной или силовой линией векторного поля называется кривая (линия), в каждой точке которой касательная совпадает с направлением вектора поля в этой точке (рис. 6.3). Через каждую точку А векторного поля проходит одна векторная линия, ка- [c.232]

Векторными линиями (силовые линии) векторного поля называются кривые, касательные к которым в каждой [c.231]

Силовые линии векторного поля 231 Силы внешние 361 —— внутренние 361 [c.584]

Силовые линии векторного поля 231 [c.561]

Построить картину силовых линий векторного поля. [c.7]

Качественно построить картину силовых линий векторного поля. [c.9]

Изобразить графически картину силовых линий векторных полей, заданных в декартовой системе координат своими проекциями [c.10]

Для графического изображения векторных полей принято строить картину их силовых линий. В каждой точке силовой линии вектор поля касателен к ней. Там, где интенсивность поля больше, силовые линии проводят чаще, и наоборот. [c.7]

Силовыми линиями (ИЛИ линиями тока) векторного поля называются кривые, касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора а = а [х,у, г) в той же точке. [c.192]

Векторным полем в области V называется век-тор-функция Л = Р х,у, z), Q x, у, z), R (х, у, z) , определенная в этой области. Линии, касательные направления к которым в каждой точке совпадают с направлением векторного поля Л в этой точке, называются векторными или силовыми линиями поля А. Векторные линии определяются системой обыкновенных дифференциальных уравнений [c.102]

Чтобы лучше разобраться в многообразии векторов, заданных в точках пространства, поступим так. В данный момент времени, если поле не стационарно, нли в любой, если поле стационарно, проведем через выбранную точку М (рис. 2) соответствующий ей вектор поля а, отложим вдоль положительного направления этого вектора малый отрезок МЛ1, затем в тот же момент времени, если поле не стационарно, проведем через точку /И соответствующий ей вектор а, точно так же отметим вектор а" в точке М", расположенной на направлении вектора а, и т. я. Если взять точки /И, М, М"... достаточно близкими друг к другу, то указанным путем можно прочертить в пространстве линию, обладающую тем свойством, что в каждой ее точке вектор поля направлен по касательной к ней. Такая линия называется векторной линией поля (вспомнить например, силовые линии электрического или магнитного поля, вдоль которых направлен вектор напряжения поля). [c.42]

Векторное поле есть часть пространства, в котором каждой точке принадлежит некоторый вектор Щ (вектор поля) через (2t обозначают силу (интенсивность) поля в данной точке. Кривые, тангенциальные векторы которых в каждой точке совпадают с вектором называются полевыми или силовыми линиями. Они определяются векторным диференциальным уравнением первого порядка [c.167]

Через обыкновенную точку однозначного векторного поля не могут пройти две различные силовые линии. Это не относится к особым точкам, где I 911 = О или I I = ОО. [c.167]

Решение. Поскольку одна из декартовых составляющих векторного поля отсутствует, силовые линии должны представлять собой семейство плоских кривых, лежащих в плоскостях, параллельных плоскости ху. Вектор поля в каждой точке касателен к силовой линии, откуда вытекает дифференциальное уравнение силовых линий [c.7]

Построить качественно пространственную картину распределения силовых линий поля. Вычислить векторное поле rot А. [c.9]

Напряженность магнитного поля есть величина векторная. Вектор напряженности в любой точке магнитной силовой линии направлен по касательной к ней в сторону ее положительного направления. [c.139]

Для идеальной несжимаемой жидкости Гельмгольц доказал, что в консервативном силовом поле вихревые линии всегда состоят из одних и тех же частиц, а интенсивность (поток вихря) вихревых трубок постоянна. Доказательства Гельмгольц дал, приведя уравнения движения жидкости к виду эквивалентному векторной записи [c.74]

Силиконы — Применение в качестве смазок 2 — 221 Силовая схема Зворыкина 5 — 273 Силовой многоугольник 1 — 364 Силовой план 1 — 364 Силовые линии векторного поля I—23 Силоизмерительные устройства 6 — 4 Силумин — Усадка 5 — 22 Силы — Перемещение параллельное 1 — 356 [c.470]

LMT 4 единицей Н. э. п. в СИ является вольт на метр (1 СГСЭ = 3-10 В/м). Распределение Н. э. п. в пространстве обычно характеризуют с помощью семейства линий Е (силовых линий электрич. поля), касательные к к-рым в каждой точке совпадают с направлениями вектора Е. Как и любое векторное поле, поле Е разбивается на две составляющие потенциальную ((v nl = о, Бп — УФ ) и вихревую (уБв = 0, Е-а = (v-4 "l). В частности, электрич. поле, создаваемое системой неподвижных зарядов, является чисто потенциальным. Электрич. поле излучения, в т. ч. поле Е в поперечных эл.-магн. волнах, является чисто вихревым. Вместе с вектором магн. индукции В Н. э. п. составляет единый 4-тензор электромагнитного поля. Поэтому чисто электрич. поле данной системы зарядов существует лишь в избранной системе отсчёта, где заряды неподвижны. В др. инерциальных системах отсчёта, перемещающихся относительно избранной с пост, скоростью V. возникает ещё и магнитное поле В = = [vEyY 1—v l , обусловленное появлением конвекц. токов j = pvlY 1—(р — плотность заряда в избранной системе). [c.246]

Тпеюшнй разряд. Неотъемлемым элементом тлеющего разряда является катодный слой положительного пространственного заряда с сильным полем у катода Ejp) Ю В/(см тор) и значит, катодным падением потенциала К, 150—400 В. Именно им обусловлено т. к. отрицательное тлеющее свечение за катодом, откуда и название разряда. Положит, плазменный столб играет роль проводника, соединяющего катодные части разряда с анодом (рис. 5). При уменьшении расстояния между электродами сначала сокращается именно он, потом фарадеево тёмное пространст во (см. Тлеющий разряд), а катодный слой не изменяется, и лишь когда не хватает места для него (и отчасти для отрицат. свечения), горение разряда сильно затрудняется. Разряд может гореть и в сосудах замысловатой формы. Вследствие оседания электронов на стенках возникает дополнит, поле, к-рое векторно складывается с внешним. Силовые линии результирующего поля, протягиваясь от анода к катоду, повторяют все изгибы трубки. [c.512]

Успешным применением такого подхода к самоорганизация является теория Тейлора, объясняющая эффект генерации магн. поля в плазме с МГД турбулентностью. В идеальной сверхпроводящей плазме, как известно, сохраняются энергия E = ISn) (BB)d r и спиральность К = В) d r магн. поля, где Л есть векторный потенциал, т. е. B=rot/f(. Величина К характеризует топологию магн. силовых линий и может изменяться только в процессе их пересоединения. Если кол-во таких пересоединений в единице объёма не слишком велико, т. е. магн. поле не очень запутано , то Е диссипирует значительно быстрее, чем [c.186]

Этим объясняется, почему можно говорить о ядерных орбитах, хотя и со многими оговорками. Далее, имеется проблема сильной связи между спином и орбитой. Это, естественно, есть вопрос ядерных сил, но мы можем попробовать рассмотреть его, хотя бы качественно, на основе мезонной теории. Одна из этих теорий описывает мезонное поле в форме, весьма подобной электромагнитному полю (теория векторных мезонов). Если бы эта теория была правильной, можно было бы думать о механизме взаимодейст-ВИЯ, существенно аналогичном механизму связи между спином и орбитой у электрона. Эта последняя осуществляется следующим образом. Электрон движется в электрическом поле ядра, силовые линии которого направлены так, как показано на рис. 8. В системе отсчета, связанной [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...