Коэффициент излучения объемный

Коэффициент излучения объемный спектральный 138 [c.546]

Энтальпия, теплота фазового превращения Тепловой поток Плотность теплового потока Объемная плотность теплового потока Коэффициент теплопроводности Коэффициент теплоотдачи Коэффициент излучения [c.465]

Спонтанное и индуцированное испускание электромагнитной энергии частицами вещества, заполняющего рассматриваемый объем, приводит к тому, что через границу объема наружу распространяется излучение. Первичной величиной, характеризующей объемное излучение вещества, является спектральный коэффициент излучения [c.27]

Здесь V -и. F — объем и площадь соответственно объемных и поверхностных зон, м , м aix Тi) — спектральный коэффициент поглощения среды в объемной зоне i, м ix (Tt) — спектральная степень черноты поверхностной зоны г (X, Т ) — спектральная плотность потока излучения абсолютно черного тела при температуре Ti, Вт/(м -мкм) —спектральный приведенный разрешающий угловой коэффициент излучения из зоны i в зону /, учитывающий в общем случае переизлучение энергии от поверхностных зон и рассеяние в объемных зонах gn — коэффициент конвективного теплообмена между зонами i и /, Вт/К Q/ — внутреннее тепловыделение в объемных зонах в результате выгорания топлива, или величина, учитывающая теплопередачу от внешней среды для поверхностных зон, Вт. [c.215]

Если уравнение (7-51) умножить на О/, то зональные уравнения для объема и поверхности (7-44) и (7-51) будут иметь совершенно одинаковое строение. При этом в качестве коэффициентов при переменных в первом будут ifv—и v-v, а во втором tj) (/, k) и а,-В обоих случаях коэффициенты определяют величину поглощенного излучения объемной зоной или поверхностью. [c.259]

Излучение. Локальное монохроматическое испускание лучистой энергии единичным объемом среды в единичном угле в единицу времени назовем объемным коэффициентом излучения и обозначим 1х Если среда находится в термодинамическом равновесии, то параметр связан с коэффициентом поглощения а я, и спектральной излучательной способностью тела во г. зависимостью [95] [c.59]

Для характеристики интегрального излучения используются понятия интегрального объемного коэффициента излучения (или просто коэффициента излучения) [c.305]

Введем также объемный спектральный коэффициент излучения в единицу телесного угла [c.138]

Наиболее очевидное упрощение, которое можно сделать и которое часто аппроксимирует реальную ситуацию, состоит в том, чтобы рассматривать среду как однородную. При этом объемные коэффициенты излучения и поглощения ц, следовательно, функция источника не зависят от пространственной координаты [c.140]

В большинстве твердых и жидких тел поглощение тепловых лучей завершается в тонком поверхностном слое, т. е. не зависит от толщины тела. Для этих тел тепловое излучение обычно рассматривается как поверхностное явление. В газе в силу значительно меньшей концентрации молекул процесс лучистого теплообмена носит объемный характер. Коэффициент поглощения газа зависит от размеров ( толщины ) газового объема и давления газа, т. е. концентрации поглощающих молекул. [c.91]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Выражение (15.13) определяет объемную плотность равновесного излучения. Входящие в это выражение коэффициенты можно определить, рассматривая предельные случаи. [c.341]

В случае отсутствия справочных таблиц, включая таблицы для коэффициентов самопоглощения, можно пользоваться аналитическими решениями для плотности потоков от пластины и усеченного конуса с учетом самопоглощения излучения в источнике. При этом реальные объемные источники интерпретируются набором источников в виде пластин и усеченных конусов. [c.102]

В отличие от твердых тел для газов коэффициент поглощения ах мал (в области полос поглощения). Поэтому у газов поглощение происходит в конечном объеме. Следовательно, поглощение и излучение газов объемное и в нем участвуют все микрочастицы газа. На этом основании его поглощательная способность зависит от плотности и толщины газового слоя [c.326]

Так как qR определяется через, то выражение (6.1.5) необходимо дополнить кинетическим уравнением переноса излучения (6.1.6), которое очевидным образом следует из уравнения (4.4.10). В этом уравнении —спектральный коэффициент ослабления, у — объемная спектральная плотность спонтанного излучения, (IV—спектральный коэффициент рассеяния. [c.222]

Следовательно, в случае объемного излучения роль отраженного излучения играет рассеянное излучение, а роль поглощательной и отражательной способностей — коэффициенты поглощения и рассеяния. [c.368]

Коэффициент поглощения. Для характеристики объемного характера поглощения газов применяется спектральный коэффициент поглощения, показывающий относительное уменьшение спектральной интенсивности излучения на единице длины пути луча [c.185]

Интегрируя спектральный и полный коэффициенты собственного излучения по телесному углу для всевозможных направлений s в пределах 4я, получаем спектральную и полную объемные плотности собственного излучения [c.29]

В настоящей главе изложены теоретические основы диффузионного приближения с учетом селективности излучения и анизотропии объемного и поверхностного рассеяния [Л. 29] проанализировано влияние формы индикатрисы рассеяния на коэффициент диффузии излучения и указаны условия, при которых этот коэффициент принимает простейшие выражения как частный случай диффузионного приближения рассмотрено приближение радиационной теплопроводности. [c.145]

В. Г. Лисиенко совместно с Ю. А. Журавлевым [25 ] рассмотрели селективно-серые многополосные модели для описания радиационных свойств объемных и поверхностных зон печей и предложили рациональный двухэтапный алгоритм для определения разрешающих угловых коэффициентов излучения с использованием метода Монте-Карло, позволивший на порядок сократить время счета на ЭВМ. [c.211]

Если обозначить — интенсивность собственного излучения среды в единице объема (объемный коэффициент излучения), то количество излучаемой средой лучистой энергии в направлении I составит lidu pdfdl. [c.265]

Дальнейшее развитие теория излучения полупрозрачных тел получила в работах Гардона [2—4], который показал, что объемная плотность-излучения прямо пропорциональна показателю поглощения к и квадрату показателя преломления п вещества, и вывел формулы для расчета Еп к, I) — полусферического коэффициента излучения (в угол 2л стерадиан) для плоскопараллельной изотермической пластинки. [c.126]

Спектральным объемным коэффициентом излучения хх называется количество лучистой энергии, излучаемое единицей объема среды за единицу вре-,мени в единичном телесном угле и единичном интервале длин волн, т. е. " [c.305]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Приведенного материала вполне достаточно, чтобы дать негативную оценку попыткам сведения постоянной Больцмана к всего лишь переводному коэффициенту от эпергетических единиц к тепловым. Да и физически это совершенно неверно. Соотношения (48) и (53) справедливы лишь при условии, что тело находится в тепловом равновесии. Если же состояние коллектива неравновесно (пучок частиц из ускорителя), то в этом случае средняя энергия частиц уже не может измеряться темпер11.турой. Возможные определения температуры отнюдь не исчерпываются этими соотношениями. Например, полость, заполненная излучением, имеет объемную плотность энергии Q, пропорциональную 7 Q = o-T. Здесь а — постоянная Стефана— Больцмана, она определяется через другие фундаментальные константы. Определение температуры по этому закону является значительно более общим. Определения же (48) и (53) справедливы лишь для вещества, для тел, состоящих из молекул и атомов. Другие возможные определения температуры будут даны ниже. [c.78]

Коэффициент Эйнштейна для поглощения Bjj — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния i в состояние J, сопровождаюгцегося поглощением энергии, и спектральной объемной плотностью энергии излучения, вынуждающего переход (dim5i, = LM , Г5,Л = = 1 м ж-с )). [c.194]

Коэффициент Эйнштейна для вынужденного испускания Bji — коэффициент пропорциональности между вероятностью вынужденного оптического перехода атома (иона, молекулы) из состояния j в состояние /, сопровождающегося испусканием энергии, и спектральной объемной плотностью излучения, вынуждающего переход (dim5 , = LM 1Вц -= 1 М (Дж-С )). [c.195]

Здесь jx — объемная спектральная плотность спэнтан-ного излучения частоты v, kx—спектральный коэффициент ослабления излучения, pv — спектральный коэффициент рассеяния, — спектральная индикатриса рассеяния лучистой энергии, попадающей за 1 с в единичный те есный угол около направления й из-за рассеяния фотонов, первоначально двигавшихся вдоль вектора й. [c.186]

Материалы с X <. 0,25 Вт/(м К) называются теплоизоляцион-ныма. Большинство теплоизоляционных материалов имеют пори-саое строение, что не позволяет рассматривать их как сплошную среду. Коэффициент теплопроводности пористых материалов — величина условная и характеризует перенос теплоты как теплопроводностью, так конвекцией и излучением через заполненные газом поры. Он уменьшается при увеличении объемной плотности материала, что объясняется низким значением коэффициента теплопроводности заполняющего поры воздуха [1 = 0,02 Вт/(м К)1. Однако увеличение размеров пор может привести к ухудшению теплоизоляционных свойств материала из-за появления конвективных токов. Коэффициент теплопроводности пористых материалов повышается с температурой, а также с увеличением их влажности. [c.163]

Для газообразных тел эта зависимость несколько усложняется тем, что на коэффициент поглощения газа влияет его давление. Последнее объясняется тем, что поглощение (излучение) протекает тем интенсивнее, чем большее число молекул встретит луч на своем пути, а объемное число молекул отношение числа молекул к объему прямо пропорционально давлению (при / = orlst). [c.397]

Существо метода ПРВТ сводится к реконструкции пространственного рас пределения линейного коэффициента ослабления (ЛКО) рентгеновского излучения по объему контролируемого объекта в результате вычислительной обработки теневых проекций, полученных при рентгеновском просвечивании объекта в различных направлениях. Обнаружение и детальное изучение дефектов в объеме контролируемого изделия осуществляет оператор путем визуального анализа изображений отдельных плоских сечений (томограмм ) реконструированной пространственной структуры ЛКО. Таким образом удается детально контролировать геометрическую структуру и характер объемного распределения плотности и элементного состава материалов без разрушения сложного изделия. [c.399]

Здесь, как и прежде, р( д, )—объемная плотность излучения, отнесенная к единичному интервалу частот. Введенные Эйнштейном коэффициенты Лд, , и являются атомными константами с определенными значениями для данного перехода в данном атоме. Коэ( ) ициент иsiзывёiют вероятностью перехода, хотя он отличен от математической вероятности, так как определяет вероятность перехода в единицу времени и в соответствии с этим имеет размерность сек . [c.394]

Поиски эффективных путей решения уравнений радиационного теплообмена привели к созданию различных приближенных методов расчета. Все эти методы исходят из рассмотренного в гл. 3 уравнения переноса излучения с соответствующими граничными условиями к нему. Проведя то или иное интегрирование уравнения переноса излучения и граничных условий, можно получить либо дифференциальные, либо интегральные уравнения, описывающие процесс радиационного теплообмена в различных постановках. При этом в результате интегрирования уравнения переноса и граничных условий по телесному углу в получаемых дифференциальных и интегральных уравнениях в качестве неизвестного фигурирует уже не интенсивность излучения, а различные виды объемных и поверхностных плотностей излучения. Одновременно с этим в этих уравнениях появляются различные коэффициенты переноса, зависящие от распределения интенсивности излучения по различным направлениям, которое заранее неизвестно. Поэтому в отношении этих коэффициентов переноса принимаются те или иные допущения, вследствие чего такие расчетные методы и носят название приближений. Точность, с которой можно оценить неизвестные заранее коэффициенты переноса, определяет собой погрешности приближенных методов. Следует, однако, заметить, что в принципе, сочетая уравнения приближенных методов и интегральное выражение для интенсивности излучения (3-26), можно итерационным путем получить решение задачи с любой степенью точности. К тому же, как показывает анализ, неизвестные коэффициенты переноса во многих случаях являются сравнительно слабоизме-няющимися функциями и их можно оценить заранее с приемлемой точностью. Исторически первым был соз- [c.113]

Аналогично уравнениям для спектрального излучения, когда по объему среды задается не поле температур, а поле полной объемной плотности результирующего излучения т]рез, величина т)с = 4а может быть определена из уравнения энергии, а затем подставлена в уравнения (4-21) и (4-22). Уравнение энергии для полного излучения (3-42) с учетом коэффициентов т . записывается [c.125]

Вместе с этим следует отметить, что рассмотренные выше системы интегральных уравнений существенно упрощаются, когда объемное и поверхностное рассеяние в излучающей системе изотропно и излучение граничной поверхности подчиняется закону Ламберта. В этом случае, как уже отмечалось выше, коэффициенты распределения интенсивности эффективного излучения и у становятся равньши единице, а полусферическая поглощательная способность поверхности а, будет равна полусферической излучательной способности е , т. е. будут иметь 196 [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...