Максимальная работа процесса

Для получения максимальной работы процесс должен совершаться обратимо. [c.128]

МАКСИМАЛЬНАЯ РАБОТА ПРОЦЕССА [c.56]

Рассмотрим вопрос об определении максимальной работы процесса, осуществляемого неподвижным рабочим телом, т. е. таким, у которого неподвижен центр тяжести, при полной обратимости процесса и при протекании его в полностью изолированной термодинамической системе,, т. е. в такой системе, которая никак не взаимодействует с телами и системами находящимися вне ее. [c.57]

Основное термодинамическое равенство-неравенство. Максимальная работа процессов [c.75]

К этой величине должна быть прибавлена величина максимальной работы процесса сгорания топлива [c.143]

Максимальная работа процесса горения газа в дачных условиях [c.144]

Найдем разность свободной энергии двух состояний, равную максимальной работе процесса [c.162]

Работа изотермического процесса А = А2 — А1 является максимальной работой процесса. Группировка величин по признаку начального и конечного состояния дает [c.52]

Разность величин функции О при двух различных состояниях системы равна максимальной работе процесса при переходе из одного состояния в другое при постоянном давлении и температуре [c.54]

Основные условия для получения максимальной работы от системы требуют, чтобы движуш,ая сила и сила сопротивления были уравновешены во всех случаях. Такой процесс можно назвать равновесным , или обратимым , поскольку только бесконечно малые изменения в силах действующей и противодействующей будут вызывать процесс, обратный своему направлению. Такой процесс является предельным — к нему можно приближаться, но нельзя достигнуть в действительности. Он является стандартным или относительным процессом, с которым можно сравнить реально выполненные процессы. [c.37]

Максимальную работу, которую "может выполнить частная система по отношению к окружающей среде при практически наиболее низких давлении и температуре Т , получают, когда все процессы, включающие ступени теплообмена, обратимы и конечные давление и температура системы равны и Т . Частная си- [c.201]

Обратимый электродный потенциал металла, возникающий на границе металл—раствор вследствие перехода катионов металла из одной фазы в другую и препятствующий дальнейшему протеканию этого процесса, может служить мерой максимальной работы А последнего [c.157]

Обратимые процессы являются идеальными процессами. В них при расширении газ производит максимальную работу, определяемую уравнением [c.61]

Максимальная работа, производимая системой в изотермическом процессе, равна разности свободной энергии в этих двух состояниях. [c.146]

Уравнение максимальной работы при изобарно-изотермическом процессе можно представить в развернутом виде [c.148]

Величина максимальной работы, отнесенная к единице переносимого заряда, есть не что иное, как ЭДС элемента, т.е. разность потенциалов, устанавливающаяся между его электродами при отсутствии тока. Таково определение ЭДС. Но отсутствие тока означает бесконечно малую скорость переноса зарядов. Этого можно добиться, уравновешивая электрическую силу, действующую на заряды в пространстве между электродами, какой-то другой силой. Тогда процесс будет обратимым достаточно лишь чуть увеличить эту силу, чтобы заставить заряд двигаться обратно. [c.112]

Условие неизменности энтропии системы при переходе от неравновесного состояния к равновесному позволяет вычислять величину максимальной работы, никак не конкретизируя способ ее получения. Рассмотрим задачу, которую поставил и решил в 1824 году молодой военный инженер С.Карно, размышляя о движущей силе огня какую максимальную работу можно получить в процессе установления равновесия между нагретым до температуры Г телом и окружающей средой, температура которой Tq < Т7 [c.112]

При установившемся режиме работы струйного аппарата с максимальным КПД процесса эжекции измеряли величины статического давления по длине камеры смешения. То место, от которого статическое давление повышалось в сторону [c.189]

В общем случае для любого неравновесного процесса эту теорему о максимальной работе при равновесных процессах можно доказать лишь на основании второго начала термодинамики. [c.29]

При переходе рабочего тела из неравновесного состояния в равновесное, максимум работы будет получен тогда, когда процесс изменения состояния рабочего тела обратим. Для определения максимальной работы рассмотрим расширенную изолированную систему, состоящую из рабочего тела (источника работы) и окружающей среды. Для того чтобы рабочее тело(система) пришло в равновесие со средой, необходимо изменить внутреннюю энергию за счет отвода или подвода теплоты или же за счет совершения работы, так как по первому закону термодинамики [c.184]

Из уравнения (17.5) следует, что максимальная работа, которую можно получить от рассматриваемой системы (рабочего тела), будет определяться начальным состоянием рабочего тела в процессе производства работы, но не будет зависеть от характера процесса изменения состояния рабочего тела. Следовательно, максимальная работа представляет собой функцию состояния системы. [c.185]

Максимальная работа реакции представляет собой ту работу, которую можно получить при химических реакциях в предположении, что все процессы, идущие в ней, обратимы. Величина Лт х в уравнении (18.4) характеризует стремление различных тел вступать в реакцию и является мерой химического сродства. [c.203]

Таким образом, в изобарно-изотермической системе максимальная работа при обратимых процессах равна разности изобар-но-изотермических потенциалов. Следует отметить, что максимальная работа в данном случае подсчитывается как разность общей работы системы и работы расширения при постоянном давлении. Если в этой же системе процессы осуществляются необратимо, то развиваемая работа меньше разности изобарно-изотермических потенциалов. [c.204]

Максимальная работа производится при обратимом проведении процесса. В реальных необратимых процессах производимая работа имеет всегда меньшую величину. Второе начало термодинамики устанавливает критерий необратимости, при помощи которого можно количественно анализировать каждый из реальных процессов, в частности, устанавливать уменьшение или потерю работы из-за необратимости действительного процесса по сравнению с идеальным обратимым процессом и тем самым находить пути осуществления рабочего процесса наиболее эффективным образом. [c.44]

Помимо максимальной работы пользуются также понятием минимальной работы. Если максимальная работа есть работа, производимая телом при обратимом процессе 1—2 над внешним объектом работы, то минимальная работа представляет собой работу, затрачиваемую внешним источником работы для возвращения тела из состояния 2 в состояние 1 по тому же самому пути, что и в процессе 1—2. Другими словами, максимальная работа есть работа прямого обратимого процесса 1—2, а минимальная работа — работа обратного обратимого процесса 2—1. Очевидно, что [c.82]

Максимальная работа тела. Внешний объект работы (источник работы) предполагается теплоизолированным от тела, вследствие чего взаимодействие между телом и источником работы имеет исключительно механический характер в каждой точке обратимого процесса источник работы оказывает на тело давление, в точности равное давлению тела. [c.96]

Таким образом, при изоэнтропическом процессе максимальная работа изменения объема равняется убыли внутренней энергии, а максимальная полезная внешняя работа, связанная с изменением объема, равняется убыли энтальпии. [c.96]

Общее выражение для работы процесса. В случае необратимого процесса полезная внешняя работа меньше максимальной полезной внешней работы, производимой в тех же условиях между теми же начальным и конечным состояниями. Поэтому из уравнений (3.1), (3.3) и (3.5) для одиночного тела имеем [c.100]

Уменьшение энергии Гиббса при этих условиях равно максимальной полезной работе процесса. Таким образом, уравнение (1.15) может служить основой для экспериментального определения величины [c.10]

Максимальная работа производится при обратимом процессе. В реальных необратимых процессах производимая работа имеет всегда меньшую величину. Это обуслов- [c.54]

Работа обратимого процесса имеет максимальное значение. Эта максимальная работа называется теоретической работой. [c.128]

Термодинамический потенциал С убывает в самопроизвольно протекающих процессах на величину АС, которая соответствует максимальной работе процесса за вычетом работы против внешнего давления. Следовательно, условием принципиальной возможности процесса является неравенство АС <0 (рис. 6,1). Процесс идет до тех пор, пока система не достигнет равновесия AG = 0. Если количество исходных ве[цеств и продуктов взаимодействия в системе при данном значении давления Р и температуры Т будет отличаться от количества их в точке D, то в зависимости от того, каково количество этих составляющих, будет происходить либо взаимодействие исходных веществ (левее точки D), либо распад продуктов превращения (правее точки D) до тех пор, пока термодинамический потенциал не достигнет минимума и в системе не установится равновесие. [c.147]

Таким образом максимальная работа процесса равна разности величин Р в конечном и начальном состоянии. Величина Р является функцией состояния и называется нзохорно-изотерми-ческим потенциалом (короче изохорным потенциалом) или свободной энергией системы. [c.53]

Максимальную работу в цикле Карно можно получить только в том случае, когда температура рабочего тела равна температуре тенлоотдатчика и когда наименьшая температура рабоч( го тела равна температуре тенлопрпемника, т. е. когда совершаются обратимые процессы. Отсюда максимальную работу в системе при переходе из неравновесного состояния в равновесное можно получить только при осуществлении обратимых адиабатных и изотермических процессов. [c.126]

Характеристическими или термодинамическими функциями называют такие функции состояния системы, при помощи которых можно наиболее просто определить термодинамические свойства системы, а также находить условия равновесия в ней. К этим функциям принадлежат внутренняя энергия и, энтальпия /, энтропия 5, изо-хорный потенциал Р и изобарный потенциал I. Наиболее удобными для характеристики химических процессов являются последние две функции. Убыль этих функций в обратимых изохорно-изотермических и изобарно-изотермических реакциях позволяет определить максимальную работу этих реакций, являющуюся мерой химического сродства. [c.300]

Ясно, что эта работа будет тем больше, чем больше величина внешних сил, против которых она совершается. Газ, вытекающий из баллона, совершит тем больше работы, чем с большей силой лопасти турбинки будут противодействовать его истечению. Но максимальная величина этой силы определяется давлением в баллоне. Если давление внешних сил будет больше, газ не будет вытекать, он будет, наоборот, закачиваться обратно. Таким образом, для ползшения максимальной работы нужно переводить систему в равновесное состояние так, чтобы все время удерживать ее в механическом равновесии с внешними силами. При этом скорость перехода будет бесконечно мала, силы трения будут отсутствовать , процесс будет обратимым, и полная энтропия системы будет оставаться неизменной. [c.111]

О Это утверждение можно аргументировать и не входя в детали преобразования внутренней энергии в работу. Почему при Ш = АО неравновесная система нагреватель+холодильннк не может произвести работу Потому что ее внутренняя энергия в процессе установления равновесия остается неизменной все тепло от нагревателя переходит к холодильнику. Ясно поэтому, что работа будет тем больше, чем меньше будет энергия системы тело+среда в конце процесса установления за счет этого уменьшения энергии и совершается работа. Но конечное состояние этой теплоизолированной системы является равновесным и характеризуется определенным значением объема. Поэтому ее анергия будет тем меньше, чем меньше будет ее энтропия в силу определения (4.1) и ввиду положительности температуры производная (ди/дS)v > о, и это означает, что при неизменном объеме энергия растет с увеличением энтропии и уменьшается при ее уменьшении. Но энтропия теплоизолированной системы не может убывать. В лучШем случае, при обратимости процесса, она будет оставаться неизменной. Это и есть условие получения максимальной работы при этом конечная энергия системы будет минимально возможной. [c.113]

Стедовательно, если в изотермической системе процессы при V = onst осуществляются обратимо, то максимальная работа определяется разностью изохорно-изотермических потенциалов. [c.203]

Определим теперь максимальную работу, производимую при изотермическом процессе, т. е. при Т = onst. Рассмотрим с этой целью обратимый [c.96]

Максимальная работа, производимая н[аходящимся в окружающей среде телом. Если тело находится в окружающей среде,температура и давление которой постоянны и равны Г, р, то полезная внешняя работа, которая может быть произведена телом в процессе 1—2 над внешним объектом работы, согласно уравнению (2.96) составляет [c.97]

Максимальная работа Lmax производится телом при обратимом проведении процесса 1—2, когда Д5 = 0 она равняется взятой с обратным знаком минимальной работе Lmii,, т. е. [c.98]

Максимальная работа при переходе тела в состояние равновесия с окружающей средой. Найдем максимальную полезную внешнюю работу, производимую телом над внешним объектом работы при переходе тела из начального состояния I (которое предполагается равновесным) в состояние 0 равновесия с внешней средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р. Как было показано в разделе 2.11, обратимый переход из состояния / в состояние 2 в этом случае состоит из обратимого изоэнтропического процесса и зателг обратимого изотермического процесса при температуре внешней среды. Полезная внешняя работа, производимая при этом обратимом переходе, на основании первого и второго начал термодинамики [c.99]

Определим максимальную работу. При этом необходимо учесть, что не вся работа изменения объема может быть использована, так как часть ее совершается против давления окружающей среды. Необходимо подсчитать, следовательно, полезную работу которая для элементарного обратимого процесса равна с11 = = йр—Шг (см. 5) или с учетом выражения (3.55) (Ип = Т(15—с11г. Обратимый переход системы из произвольного начального состояния в состояние равновесия с окружающей средой можно совершить двумя процессами обратимым адиабатным расширением (сжатием) до температуры Го и последующим изотермическим отводом (подводом) теплоты при бесконечно малой разности температур Г—Го-> 0 равновесность второго процесса очевидна, в первом же процессе имеет место конечная разность давлений р—ро- Для снятия этого ограничения необходимо соединить с расширяющейся системой устройство, воспринимающее полезную работу, например груз переменной массы (рис. 3.10). В началь- [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...