Кирхгофа закон закон второй

Доказательство теоремы Кирхгофа основано на втором законе термодинамики, по которому тепловое равновесие, установившееся в замкнутой системе, не может быть нарушено простым обменом теплоты между частями системы. [c.404]

Закон Кирхгофа базируется на втором законе термодинамики и является одним из основных законов теории теплового излучения. [c.410]

Раздел 2 — Термодинамика квазистатических (обратимых) процессов и состояний равновесия (обратимые изотермические процессы свободная энергия системы математические теоремы об интегрирующем множителе линейных форм в полных дифференциалах основное уравнение термодинамики обратимых процессов энтропия равенство Клаузиуса следствия основного уравнения термодинамики обратимых процессов, относящиеся к равновесным состояниям общие формулы, относящиеся к свободной энергии абсолютная термодинамическая температурная шкала цикл Карно следствия второго начала,. касающиеся обратимых процессов расширения и нагревания газа или жидкости связь эффекта Джоуля—Томсона с уравнением состояния применение этого эффекта для охлаждения газов магнитный метод охлаждения термодинамика гальванического элемента равновесное излучение закон Кирхгофа закон Стефана—Больцмана для равновесного излучения характеристические функции). [c.364]

Превращение энергии за счет химической реакции в соответствии с первым законом не зависит от пути процесса. Это позволяет легко найти температурную зависимость тепловых эффектов. Для этого наряду с непосредственным переходом при температуре Т от состояния 1 до реакции к состоянию 2 после реакции рассмотрим второй путь, при котором исходные вещества при постоянном объеме вначале подогреваются на dT, затем при температуре T- dT вступают в реакцию, после чего продукты реакции вновь, охлаждаясь на dT, приходят к исходной температуре. Если обозначить тепловой эффект при температуре Т через Qv, а при температуре T- -dT — через Q -fdQ,), то в соответствии с независимостью изменения энергии от пути перехода можно получить следующее соотношение, называемое уравнением Кирхгофа [c.309]

Второй интеграл по закону Кирхгофа равен [c.188]

Так как вместо второго тела можно взять любое другое, то уравнение (29-9) справедливо для любых тел и является математическим выражением закона Кирхгофа. [c.466]

Тогда, исходя из второго закона Кирхгофа, можно установить, что заряд q конденсатора удовлетворяет дифференциальному уравнению [c.250]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Аналогом уравнения второ го закона Кирхгофа является уравнение неразрывности , подсистемы, т. е. 2 = 0 — сумма падений давлений при [c.73]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа является уравнение непрерывности, т. е. [c.73]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Кирхгоф установил этот закон, опираясь на второй закон термодинамики, согласно которому тепловое равновесие, установившееся в изолированной системе, не может быть нарушено простым обменом тепла между отдельными частями системы. [c.324]

Таким образом, универсальная функция Кирхгофа есть не что иное, как испускательная способность абсолютно черного тела. Рассуждения Кирхгофа, приведшие его к формулировке своего закона, имеют очень общий характер и покоятся на втором законе термодинамики, в силу которого тепловое равновесие, установившееся в изолированной системе, нельзя нарушить обменом тепла между частями системы. [c.689]

Уравнение фундаментальных контуров представлено на рис. 6.27. Каждая строчка в этом уравнении, умноженная на столбец напряжений, представляет собой уравнение по второму закону Кирхгофа для одного контура ТС. В свернутом виде уравнения, составленные по второму закону Кирхгофа, представляются как [c.240]

Закон Кирхгофа Немецкий физик Г. Р. Кирхгоф в 1859 г. на основании второго начала термодинамики установил, что тело, которое при данной температуре лучше поглощает излучение, должно интенсивнее излучать. [c.58]

Вторая система электромеханических аналогий, называемая аналогией сила — ток, основана на первом законе Кирхгофа алгебраическая сумма токов в узле равна нулю. [c.206]

На каких законах Кирхгофа основаны первая и вторая системы электромеханических аналогий и какого рода одноконтурные электрические цепи они собой представляют [c.229]

Сопротивление Zв учитывает активное сопротивление обмотки, а также дополнительные сопротивления, которые могут быть включены в ее цепь до источника с известным напряжением Од (сопротивления шин, дросселей, конденсаторов, включенных последовательно с обмоткой). Достоинствами уравнений (8-8) являются физическая наглядность, симметричность системы (XQp —Хр0) и простота учета элементов внешних цепей индукторов. Система уравнений (8-8) выражает второй закон Кирхгофа для индуктивно связанных элементов. Для реализации метода необходимо разработать рекомендации по разбиению тел на элементы, создать алгоритмы расчета коэффициентов MQp и решения систем уравнений высокого порядка с комплексными членами. [c.123]

Второй закон Кирхгофа (фнг. 19) Для любого замкнутого контура электри- [c.338]

Второй закон Кирхгофа (фиг. 20). Для любого замкнутого контура электрической цепи алгебраическая сумма всех э. д. с. данного контура равна алге- [c.457]

Уравнение (4-9) справедливо -и при Ti = 2 = T, когда согласно второму закону термодинамики наступает тепловое равновесие замкнутой системы, прн котором величина qp равна нулю. С учетом этого уравнение (4-9) при Т ==Т2=Т может быть преобразовано к виду, соответствующему закону Кирхгофа [c.52]

Первое уравнение — аналог 1-го закона Кирхгофа — получено на основе закона сохранения материи, который для гидравлических систем называют законом неразрывности потока. Оно линейно относительно неизвестного расхода. Второе уравнение [c.88]

Второй закон Кирхгофа. Алгебраическая сумма э. д. с. в любом замкнутом контуре электрической цепи равняет- [c.295]

Электрические цвш. Для функционального анализа электрических цепей применяют первое и второе правило Кирхгофа. Первое правило утверждает, что сумма всех токов, притекающих в точку разветвления проводников, равна нулю. Второе правило утверждает, что сумма падений напряжений вдоль замкнутого контура равна нулю. В случае применения этих законов требуется тщательно соблюдать правило знаков. Второе правило Кирхгофа применительно к простому контуру, состоящему из источника питания Е и пассивных элементов (сопротивление К, емкость С, индуктивность ), записывается дифференциальным уравнением [c.297]

Различные задачи расчета такого и более сложных кольцевых трубопроводов обычно решают аналитически методом последовательных приближений или на ЭВМ с применением электроаналогий. При этом основываются ыа двух обязательных условиях, аналогичных требованиям к расчету электрических сетей. Первое условие баланс расходов, т. е. равенство притока и оттока жидкости для каждой узловой точки, что соответствует первому закону Кирхгофа в электротехнике. Второе условие— баланс напоров, т. е. равенство нулю алгебраической суммы потерь напора для каждого кольца (контура) при подсчете по направлению движения часовой стрелки или против нее, что соответствует второму закону Кирхгофа. Потери напора считаются положительными, если направление подсчета совпадает с направлением движения жидкости, и отрицательными, если направление подсчета противоположно движению жидкости. " [c.132]

Закон Кирхгофа, как и второй закон термодинамики, справгдлив для всех тел природы. Он верен не только для полного излучения данного тела, но и в отдельности для излучения каждой определенной длины волны. [c.132]

В случае разветвленной магнитной цепи (фиг. 2) ф-ла (10) м. б. применена к любому замкнутому контуру, отдельные участки которого располагаются вдоль силовых линий. Эту ф-лу можно рассматривать как второй закон Кирхгофа в применении к магнитной цепи (см. Кирхгофа законы). Должен иметь место также и первый закон Кирхгофа, т. е. сумма магнитных потоков, сходящихся в точке разветвления, должна равняться нулю. С помощью этих двух законов м. б. найдены полные токи каждой катушки, если известны магнитные потоки во всех участках. Обратная задача и здесь решается путем построения кривых (А. Перекалин, Сборник задач по общей электротехнике, изд. 3, М.—Л., 1934, стр. 140). Магнитный поток, создаваемый какой-нибудь катушкой, обыкновенно неполностью проходит через то место магнитной цепи, где М. п. выполняет какую-либо полезную функцию часть магнитного потока, называемая потоком рассеяния, замыкается помимо этого места, уменьшая полезный магнитный поток. Так напр., магнитный поток в полюсах динамомашин на 10—20% превышает магнитный поток в якоре, что соответственно увеличивает необходимый ток возбуждения. [c.192]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Аналогом у равнеР1ия второго закона Кирхгофа является уравнение принципа сложения угловых скоростей вдоль оси вращения, т. е. j = 0. [c.72]

Закон Кирхгофа. Пусть в замкнутой полости (рис. 35) находятся два тела одно черное — А, а второе нечерное — В. При равновесии температуры тел и излучения одинаковы, а количество энергии, излучаемое за любое время единицей площади поверхности каждого тела, равно количеству энергии, поглощаемому им за то же время. [c.210]

Это вторая форма записи закона Кирхгофа, в соответствии с которой при mepModuHajVjme KOM равновесии поглощательная способность и степень черноты тела численно равны между собой. [c.222]

Лервые уравнения определяют колебания механической системы с 8 степенями свободы вторые — колебания з контурной электрической системы и выражают второй закон Кирхгофа алгебраическая сумма э. д. с. в любом контуре цепи равна алгебраической сумме падений напряжения на элементах этого контура. [c.204]

При AG°298<0 определяют величину AGq=/(7). Первое, наиболее грубое приближение дает формула ДG°=ДЯ°298— 7Д5°298, в которой не учитывается зависимость от температуры величин АН и AS. Это равносильно условию АСр = 0, поскольку по закону Кирхгофа dAH=A pdT и по определению энтропии dAS = — A pdTjT. Второе приближение соответствует условию ДСр = сопз1, а третье — условию A p=fi T). Расчеты [c.257]

ЗАКОН [Джоуля — Ленца плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению квадрата плотности тока на удельное сопротивление проводника Дюлонга и ГТти молярная теплоемкость простых химических веществ при постоянном объеме и температуре, близкой к 300 К, равна универсальной газовой постоянной, умноженной на три Кеплера (второй секториальная скорость точки постоянна первый планеты движутся по эллиптическим орбитам, в одном из фокусов которых находится Солнце третий отношение кубов больших полуосей орбит к квадратам времен обращения для всех планет солнечной системы одинаково > Кирхгофа для теплового излучения для произвольных частоты и температуры отношение лучеиспускательной способности любого непрозрачного тела к его поглощательной способности одинаково Кнудсена для течения разряженного газа по цилиндрическому капилляру радиуса г и длины / характеризуется формулой [c.233]

Получим уравнения, связывающие малые приращения (циф-ференциа-ты) сопротивления регулятора и напоров в ветвях сети, для чего ьоспользуемся первым и вторым законами Кирхгофа [25]. [c.148]

Если D цепи действует гармопич. сторонняя эдс f r (i) = Re [ exp (гшг)], то во втором законе Кирхгофа величина может быть перенесена (со смелой знака) в правую часть равенства [c.143]

В ряде работ можно встретить аналогию гидравлического следящего привода, подобного изображенному на рис. 1, с электрическим четырехплечим мостом. Расходы oi — 04 уподобляются силам тока в плечах моста, к которым применим второй закон Кирхгофа. Сопротивления проходных сечений принимаются соответствующими сопротивлепия м плеч. [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...