Силы Сложение

Момент пары сил. Сложение пар сил. [c.69]

Применение метода веревочного многоугольника к плоской системе сил. Сложение сил, расположенных в одной плоскости, при помощи метода веревочного многоугольника, является столь же общим методом решения задач статики на плоскости, как и аналитический, рассмотренный ранее. [c.126]

Сложение сил. Сложение двух сил по п вилу параллелограмма позволяет найти вектор равнодействующей R и линию ее действия (рис. 19). Многократное применение этого приема дает возможность складывать три силы и более. Но удобнее пользоваться построением векторного многоугольника сил, замыкающая которого дает векто равнодействующей R (рис. 20, 6), а для определения линии действия / строить веревочный многоугольник (рис. 20, а) следующим образом выбирают произвольно полюс О (рис. 20, 6) и соединяют его с вершинами силового многоугольника лучами через любую точку а на линии действия силы Pi (рис. 20, а) проводят аЬ ОВ, через полученную точку Ь — прямую Ьс II ОС и через точки а и с — прямые ad ОА и d 11 0D. Через найденную в их пересечении точку d будет проходить искомая линия действия силы R. На рис. 20 лучи силового многоугольника и параллельные нм стороны веревочного многоугольника для удобства обозначены одинаковыми цифрами 01, 12, 23 и 30. [c.34]

Условия эквивалентности пар сил. Сложение пар [c.159]

Сложение сил. Сложение двух сил по правилу параллелограмма позволяет найти вектор равнодействующей R и линию ее действия (фиг. 25). Многократное применение этого приема дает возможность складывать три и более сил. Но удобнее пользоваться построением векторного многоугольника сил, замыкающая которого дает вектор равнодействующей R (фиг. 26, б), а для определения линии действия R строить веревочный многоугольник (фиг. 26, а) следующим образом на фиг. 26, б выбирают произвольно полюс О и соединяют его с вершинами силового многоугольника лучами через любую точку а на линии действия силы Pi (фиг. 26, а) проводят аЬ ОВ, через полученную [c.148]

Действия над распределенными силами (сложение и разложение, определение равнодействующей и т. п.) производятся по тем же законам, как и в случае сосредоточенных сил. Единственной особенностью в этом случае является задание функции распределения сил q = f (х) и деление площади распределенных сил на полоски заданной ширины Ах (фиг. 32). Из точек деления 1,2 нЗ восстанавливаем ординаты 2 и q , а криволинейна участки функции распределенных сил f (х) заменяем хордами 1-2 и 2-3. [c.51]

Сходящиеся силы. Сложение двух сил, приложенных в одной точке [c.36]

Заметим, что теоретическое распределение давлений по цилиндру не дает результирующей силы это прямо следует из симметрии обтекания относительно двух взаимно перпендикулярных осей оси потока и перпендикулярной к ней оси (рисунок 65). На самом деле, в действительном обтекании, как это следует из кривых / и // (рис. 66), главный вектор сил давлений будет отличен от нуля и направлен по оси течения в сторону движения набегающей жидкости. Эта равнодействующая нормальных сил, сложенная еще с равнодействующей касательных сил трения жидкости о поверхность цилиндра, даст полную силу сопротивления. Теоретическое безотрывное обтекание силы сопротивления не дает и, как в дальнейшем будет показано, принципиально дать не может. [c.244]

ПАРЫ СИЛ. СЛОЖЕНИЕ ПАР. УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ [c.94]

О первом термодинамическом уравнении записано следующее ... бесконечно малое изменение внешней кинетической энергии системы, сложенное с бесконечно малым изменением внутренней энергии, равно сумме элементарных работ внешних сил, сложенной с эквивалентом данного извне бесконечно малого количества тепла . [c.233]

Скорость изменения полной энергии материального объема сплошной среды переменной массы, сложенная с изменением его кинетической энергии за счет изменения массы, равна мощности всех внешних сил, сложенной с притоком тепла и притоком энергии от внутренних источников энергии. Таким образом [c.338]

Полное рещение задачи предполагает запись выражений для всех сил, сложение и приравнивание нулю. Это уравнение рещается относительно величины открытия золотника X в точке равновесия, а затем делается оценка основных параметров в рабочей точке Хд. Нас, однако, интересует лишь динамическая устойчивость, и поэтому мы можем предположить, что золотник статически устойчив при Хо- Исходя из сказанного, можно опустить определение и исследовать коэффициенты уравнения динамики. [c.257]

Пусть отрезок ОВ представляет собой результат сложения OAi, ОА2,. .., получаемый по правилу параллелограмма , т. е. получаемый как если бы отрезки ОА , ОЛ2,. .. представляли силы, сложение которых подчиняется правилам статики. Тогда на основе интерпретации уравнения (3) заключаем, что отрезок прямой ОВ представляет собой результирующее колебание. [c.76]

Сложением сил F. и F находим результирующую силу F, представляющую собой полную реакцию звена 2, равную [c.220]

При двустороннем воздействии жидкостей на плоскую стенку следует сначала определить силы давления на каждую сторону стенки, а затем найти их результирующую по Правилам сложения параллельных сил. [c.35]

Аэростат весом Q поднимается вертикально и увлекает за собой сложенный на земле канат. На аэростат действует подъемная сила Р, сила тяжести и сила сопротивления, пропорциональная квадрату скорости R = — х . Вес единицы длины каната у. Составить уравнение движения аэростата. [c.338]

Замену двух сил одной равнодействующей силой по правилу параллелограмма называют векто )ным сложением этих сил. Векторное сложение сил F, и F2 математически выражают так [c.11]

Для пар сил, расположенных в одной плоскости, теорема об их сложении формулируется лак пары сил, действующие на твердое тело и расположенные в одной плоскости, можно привести к одной паре сил, алгебраический момент которой равен сумме алгебраических моментов составляющих пар сил, т. е. [c.38]

В качестве первого приложения теоремы об эквивалентности можно рассмотреть правила определения вектора и момента равнодействующей (теорема Вариньона). Далее можно сформулировать понятие эквивалентного преобразования системы сил (при котором преобразованная система сил эквивалентна исходной) и рассмотреть простейшие эквивалентные преобразования — перенос точки приложения силы, прибавле-ние и вычитание двух уравновешенных сил, сложение и разложение сходящихся и параллельных сил. Все эти преобразования легко обосновываются с помощью теоремы об эквивалентности, если главные моменты берутся относительно точки приложения равнодействующей. [c.4]

Если самолет попадает в восходящий или иисходящи11 поток воздуха (фиг. 281), имеющий вертикальную скорость / то в силу сложения скоростей движения воздуха последний будет набегать на крыло по направку [c.37]

Приращение момента количества движения системы равно главному моменту внешних сил, сложенному с главньш моментом реактивных сил [c.176]

К осн, понятиям С. относится понятие о силе, о моменте силы относительно центра и относительно оси и о паре сил. Сложение сил и их моментов относительно центра производится по правилу сложения векторов. Величина JB, равная геом. сумме всех сил действующих на данное тело, наз. главным вектором этой системы сил, а величина Мо, равная геом. сумме моментов Ш0 Р ) этих сил относительно центра О, наз. главным моментом системы сил относительно указанного центра [c.717]

Применяя метод сложения действия сил, построить епиры поперечных сил и изгибавших, моментов лля балок ппи следующих данных 4 кН / "3 кН j Z кН/м, [c.57]

Затвердевание металлов происходит при падении свободной энергии твердой фазы ниже уровня энергии жидкого состояния. Температура, при которой это имеет место, есть температура затвердевания (или в случае сплава) температура ликвидуса. Затвердевание требует, однако, образования в жидкости центров кристаллизации, механизм возникновения и роста которых весьма сложен. При температурах, лежащих ниже температур затвердевания, но близких к ней, различие в свободных энергиях жидкой и твердой фаз малы, поэтому и силы, приводящие к переходу между ними, невелики. Когда появляется твердый зародыщ, свободная энергия падает в результате перехода в твердую фазу, однако поверхностные силы на границе между фазами приводят к росту свободной энергии. И только когда эффект от образования новой фазы превысит этот поверхностный эффект, маленькая твердая частица сможет расти. Когда это происходит, говорят, что зарождается затвердевание и твердая фаза быстро распространяется в жидкости с выделением скрытого тепла, которое увеличивает температуру до температуры затвердевания. Величина переохлаждения, возможного до образования центров затвердевания, зависит от тепловых свойств конкретного металла. [c.176]

Если силы F и р2 направлены по одной прямой в одну или противоположные стороны, то векторное сложение переходит в ajne6paH4e Koe. [c.11]

Более предпочтительным способом определения числового значения и направления равнодействуюп1ей силы по отношению к каким-либо прямоугольным осям координат является метод проекций, который особенно удобен в случае векторного сложения более чем двух сил. Эгот мегод рассмагривается дальше, при изучении систем сходящихся сил. [c.11]

Процесс последовагельного применения к силам правила параллелограмма, или их векторного сложения, приводит к построению силового многоугольника из заданных сил. В силовом м1тогоугольнике конец одной из сил служит началом другой (рис. 14). Равнодействующая сила R в силовом многоугольнике соединяет начало первой силы с концом последней, т. е. изображается замыкающей силового многоугольника, который в общем случае является незамкнутым. Силы в силовом многоугольнике можно изображать в любой последовательности. От этого изменится форма силового многоугольника, а замыкающая не изменится следовательно, не изменится и равнодействующая сила. [c.18]

Пусть имеюгся две пары сил (f l, F ) и ( 2, F 2) (рис. 31), ле-жаи1ие в пересекающихся плоскостях. Эги пары сил можно получить из пар сил, как угодно расположенных в пересекающихся плоскостях, путем параллельного псрспоса, поворота в плоскости действия и одновременного изменения плеч и сил пар. Сложим силы в гочках А ц В ио правилу параллелограмма. После сложения получим две силы R и R [c.37]

Итак, при сложении двух пар сил, лежащих в пересекающихся плоскостях, получается MeueajieitmnaM пара сил. Обозначим М векторный момент пары сил R, R ). Тогда на основании формул (4) и (7) [c.37]

Таким образом, чтобы сложить две пары сил, лежащие в пересекающихся плоскостях, надо сложить их векторные мометы по правилу параллелограмма в какой-либо точке тела, например в точке В (рис. 31). Сложение пар сил, лежащих в одной плоскосги или параллельных плоскостях, есгь частный случай Jюжeния пар сил в пересекающихся плоскостях, так как в тгом случае их векторные моменты параллельны и, следовал ельно, векторное сложение перейдет в алгебраическое. [c.37]

Если это сложение выполня1ь графически, особенно когда векторные моменты пар сил находятся в одной плоскости, то векторный момент эквивалент-32 ной пары сил изобразится замыкающей [c.38]

Справочник металлиста. Т.1 (1976) -- [ c.33 , c.35 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.353 , c.364 ]

Справочник металлиста Том5 Изд3 (1978) -- [ c.33 , c.35 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.353 , c.364 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.3 (1976) -- [ c.33 , c.35 , c.353 , c.364 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...