Напряженность магнитного поля электрического поля

Убедимся в общности выражения (63). Мы показали, что оно справедливо для волн тока и напряжения в передающей линии. В пространстве между пластинами передающей линии сосредоточено электрическое и магнитное поля. (Электрическое поле определяется напряжением на пластинах, а магнитное поле — током, текущим вдоль них.) Поэтому магнитное и электрическое поля должны распространяться вдоль линии с такой же скоростью, с какой распространяются волны тока и напряжения. (Поля представляют собой те же волны они изменяются в пространстве и времени и имеют все характеристики, соответствующие волне.) В случае, когда среда — вакуум, скорость равна с. Мы знаем, что с—это скорость любых электромагнитных волн в вакууме, в частности электромагнитных волн, распространяющихся между пластинами передающей линии. Если пространство заполнено средой с постоянными е и л, то скорость волн электрического и магнитного полей (связанных с волнами напряжения и тока) равна с/]/ер. [c.167]

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

В этих уравнениях все параметры зависят только от х, причем скорость и х) направлена по оси х, а напряженности магнитного и электрического полей перпендикулярны между собой и к направлению движения Вг = В х), Ер = Е(х) будем считать функции Вг и Ер, а также функцию Е х), описывающую изменение площади поперечного сечения канала, заданными. [c.238]

В ядре потока давление р согласно основным уравнениям магнитогидродинамического движения связано с напряжением магнитного и электрического полей соотношением [c.658]

Здесь Я—вектор напряженности магнитного поля, Е — вектор напряженности электрического поля, / — вектор плотности тока. Ре — плотность электрических зарядов. Я, В — векторы электрической и магнитной индукции. К этим уравнениям надо добавить закон Гука. Уравнения движения (1.11) при наличии электромагнитных полей принимают вид [c.240]

Для модулей напряженностей магнитного и электрического полей получим [c.29]

При эксплуатации постоянно рекомендуется контролировать только отклонения и разности температуры в рабочем пространстве, а также отклонение относительной влажности. Повторно освещенность, шум, напряженность магнитного и электрического полей проверяются только при появлении дополнительных источников этих факторов. [c.190]

После прохождения электромагнитной волны напряженности магнитного и электрического полей в этой системе связаны соотношением [c.219]

Напряженность магнитного поля имеет размерность Магнитодвижущая (намагничивающая) сила Fm — величина, ха-рактеризующая магнитное действие электрического тока и равная суммарном силе электрического тока в замкнутом контуре, охватывающем образуемый магнитный поток. Магнитодвижущая сила равна циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, охватывающему электрические токи, создающие это магнитное поле [c.40]

В случае когда существует внешнее или внутреннее возмущение, такое, как механическое напряжение, магнитное и электрическое поля или даже наличие оптической активности, е, и в2 не являются более независимыми векторами распространяющихся мод. Тензор диэлектрической проницаемости при наличии возмущений можно записать в виде [c.115]

Гигиенические показатели характеризуют соответствие изделия гигиеническим условиям жизнедеятельности и работоспособности человека при взаимодействии его с изделием й определяют уровни температуры, влажности, атмосферного давления, освещенности, запыленности, токсичности, шума, вибрации, перегрузок, напряженности магнитного и электрического полей, излучения. [c.11]

Изменение свойств различных металлов при изменении температуры и напряженности магнитного поля. Распределение тока в материале токопроводов и нагреваемой детали, а также мощности существенно зависит от свойств материала — магнитной проницаемости и удельного электрического сопротивления. Магнитная проницаемость материала определяется температурой и напряженностью магнитного поля, а удельное электрическое сопротивление — температурой. Абсолютная магнитная проницаемость Лд многих материалов, таких, как медь и ее сплавы, алюминий и его сплавы, титан, стали аустенитного класса и др., близка к значению абсолютной магнитной проницаемости вакуума =4я-10" Г/м. Относительная магнитная проницаемость этих материалов [X = близка к единице (несколько больше единицы для парамагнитных и несколько меньше единицы для диамагнитных материалов) и практически не зависит от напряженности Магнитного поля. [c.13]

В табл. И показаны основные схемы преобразователей, действие которых основано на эффекте электромагнитного поля. На рис. 44 даны конструкции наиболее часто применяемых преобразователей для продольных и поперечных волн. В преобразователе, показанном на рис. 44, а, магнитное поле с индукцией Вп в зоне действия вихревых токов расположено по нормали к поверхности изделия. Сила Р, определяющая смещение точек среды, направлена по касательной к поверхности, т. е. возбуждаются поперечные акустические волны. Напряженность электрического поля, возникающего в результате двойного преобразования 28] [c.197]

Исследуем движение заряда в постоянных однородных электрическом и магнитном полях с произвольной ориентацией векторов , Ж и Уо. Направляя ось Ог вдоль Ж, а ось Ох в одной из плоскостей, определяемых векторами 6 я Ж, убедимся, что движение проекции материальной точки на плоскость Оху описывается полученными ранее уравнениями с той разницей, что роль величины (9 играет —проекция 6 на ось Ох, а движение проекции точки на ось О г будет равноускоренным и определится проекцией напряженности электрического поля Таким образом, общее решение имеет вид [c.58]

Напряженности магнитного и электрического полей также связаны с источниками интегральными соотношениями [c.17]

Двухслойная среда часто встречается в устройствах индукционного нагрева. Она может быть создана искусственно (биметаллические изделия) или образуется в результате потери магнитных свойств поверхностным слоем стального изделия. Рассмотрим электромагнитное поле в плоском слое (рис. 3.2). Для слоя обычно ставятся два вида граничных условий. В первом заданы напряженности магнитного или электрического поля на обеих границах слоя. Этот случай, характерный для плоского проводника с током или для индукционного нагрева пластины, рассматривается в 3.4. Второй вид граничных условий состоит в задании Е или Я на одной поверхности и условий сопряжения или значения импеданса — на другой. Пусть на границе сред известно сопротивление 2оз, определяемое свойствами второй среды. Возьмем для напряженностей форму записи (2.1), считая, что под а я 1д понимаются эти величины для первой среды. Тогда с учетом граничных условий можно получить формулы для распределений Е и Я [c.117]

Из (3.7) следует, что Н я Е определяются наложением двух волн, прямой и обратной, причем для напряженностей магнитного и электрического полей отраженная волна имеет противоположные знаки. [c.117]

Распределение напряженностей магнитного и электрического поля (плотности тока) показаны на рис. 3.5. Они представляют собой нормированные участки зависимостей модулей sh ау и h ау (см. рис. 2.2). Предельное распределение плотности тока при понижении частоты (d/б < 1,5) — линейное, а соответствующее распределение объемной мощности — параболическое. С увеличением частоты распределения и Я становятся экспоненциальными. [c.121]

Рис. 3.5. Распределение напряженностей магнитного и электрического полей при индукционном нагреве однородной пластины

Систему (4.4) можно рассматривать как 2-форму уравнений четырехполюсника 22], проводя аналогию между токами и напряжениями, с одной стороны, и напряженностями магнитного и электрического поля — с другой. [c.137]

Физический смысл параметра К сложен для восприятия, особенно из-за его непривычной размерности (напряжение, умноженное на корень квадратный из длины). Важно понять, что К — это коэффициент, характеризующий интенсивность поля напряжений перед трещиной. Коэффициент интенсивности напряжений К можно сравнить с напряженностью магнитного или электрического поля [c.101]

Гигиеническими показателями являются уровни освещения, температуры, влажности, атмосферного давления, напряженности магнитного и электрического полей, запыленности, токсичности, шума,вибрации. [c.52]

Мы познакомились в первой главе с разнообразными примерами, к )гда та или иная физическая величина (скаляр электрическое напряжение, давление воздуха и т. д., или вектор напряженность магнитного или электрического поля и т. д.) меняется со временем по колебательному закону, в частности по закону, который можно изобразить с достаточным приближением формулой вида [c.30]

В дальнейшем магнитные величины В и Я будут необходимы для расчетов. Их физический смысл сводится к следующему напряженность магнитного поля электрического тока, проходящего по проводнику любого сечения, определяется через периметр этого сечения и [c.68]

Здесь к — показатель адиабаты Ь — проводимость среды, отнесенная к скорости света в пустоте с а = 1/41г I — время, умноженное на с р — давление, деленное на с т — плотность газа 8 — энтропийная функция, деленная на с V — вектор скорости, отнесенный к с Я — вектор напряженности магнитного поля, отнесенный к с Я — вектор напряженности электрического поля, отнесенный к с. [c.29]

Теория деформаций изучает механическое изменение взаимного расположения множества точек сплошной среды, приводящее к изменению формы и размеров тела. Деформация тела возникает в результате действия внешних сил, магнитного и электрического полей, теплового расширения и приводит к возникновению напряжений. Для описания деформации тела в целом в качестве ее меры используются перемещения точек. Деформация тела в целом слагается из деформации ее материальных частиц. Для описания деформации частиц используются относительные удлинения и сдвиги. Они связаны между собой определенными дифференциальными зависимостями, выражающими условие того, что тело, сплошное до деформации, должно оставаться сплошным и после деформации. Как и напряжения, деформации изменяются при переходе от одной частицы к другой, образуя поле деформаций. Знание деформации тела необходимо для оценки его жесткости и определения напряжений. [c.63]

Процесс распространения переменных магнитного и электрического полей и есть электромагнитная волна. Связь направлений векторов напряженности электри- [c.247]

В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к М, расположены вектор О (электрической индукции) и вектор Н (напряженности магнитного поля), который совпадает с вектором магнитной индукции В = р//, ибо р в оптике для большинства сред равно 1. Вектор же Е (напряженность электрического поля), не совпадающий с О, образует с N угол, отличный от прямого ). Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к //, так что общее расположение векторов соответствует рис. 26.4. Сказанное и построение рис. 26.4 относится к каждой из указанных выше линейно-поляризованных волн в отдельности. [c.500]

Здесь g — гиромагнитное отношение Н — напряженность магнитного поля с — скорость света е — единичный электрический заряд. [c.122]

Несовпадение в общем случае векторов О и Е приводит к различию в направлениях распространения фазы и энергии волны. В плоскости волнового фронта, т. е. в плоскости, перпендикулярной к нормали N. расположены вектор электрической индукции О и вектор напряженности магнитного поля Н. Вектор же Е, не совпадающий С О, образует с N угол. Лишь когда N совпадает с одной из осей эллипсоида диэлектрической проницаемости, Е и О совпадают между собой ио направлению и располагаются перпендикулярно к N. Оба вектора Е и О всегда перпендикулярны к вектору Н (рис. 17.16). [c.41]

К гигиеническим показателям относятся уровни освещен ности, вентилируемости, температуры, влажности, давления напряженности магнитного и электрического полей, запылен ности, радиации, токсичности, шума, вибрации, гравитацион ной перегрузки и ускорения. [c.150]

Краевой эффект в сплошном цилиндре определяется только одной переменной и может быть изучен и протабулирован в общем виде. В качестве выходных характеристик можно выбрать ряд распределенных и сосредоточенных величин. Распределенными в двухмерном пространстве (/ , г) являются напряженности магнитного и электрического полей, плотность тока и объемная мощность, распределенными в одномерном пространстве ( = Яе, г) являются поверхностные плотности тока J и мощности / ог> а также настил полной мощности Р. Распределения и Р неидентичны, так как в зоне торца цилиндра существует аксиальный компонент вектора Пойнтинга, обеспечивающий перенос мощности вдоль оси г. [c.163]

Задача 3-8. Определите картину распределения напряженности магнитного поля в пластине толщиной 2Л, м, при воздействии на нее перс.меиныы магнитным полем Ну = Н,пе " , как это показано на рис. 3-1-13. Величины (Ха и р считаются независимыми от напряженности магнитного поля ( Ха — абсолютная магнитная проницаемость, р — удельное электрическое сопротивление). Выведите формулу для потерь на вихревые токи. [c.156]

Токи в стенках волновода всегда. направлены перпендикулярно магнитным силовым линиям в данной точке, а их плотность Ч1исленн0 равна напряженности магнитного поля в той же точке. Так как в волне типа Ню вектор щапряженности магнитного поля имеет продольную и поперечную. составляющие, то в поверхностном слое широкой стенки токи также имеют продольные и поперечные составляющие, причем максимальное значение продольного тока наблюдается в середине широкой стенки, а максимальное значение поперечного тока — у ее краев. По узкой стенке протекают только поперечные токи, и их значения определяются максимальным значением продольного магнитного поля. В центре широкой степки, в тех местах, где электрическое поле меняет свое направление (вблизи плоско стей типа АБ на ряс. 5,е), линии тока как бы обрываются (рис. 5,е). Но это кажущийся разрыв замкнутость линий-тока обеспечивается за счет токов смещения, ТОДОбНО ТОМу ЭТО происходит в цепи С конденсатором, [c.14]

Магнитонасыщенные генераторы. Для создания импульсов в подобных ГИ используют нелинейность кривой намагничивания маг-нитомягкнх материалов (рис. 28, а), в частности, прямоугольность петли гистерезиса. Когда в обмотке W (см. рис. 28, б) имеется ток /, меняющийся по величине и направлению, то согласно закону полного тока напряженность магнитного поля fi( ) в магнитопро-воде пропорциональна i. Если принять, что кривая намагничивания имеет вид, соответствующий рис. 28, в, то легко рассчитать напряжение на нагрузке R, которой в частном случае может быть и МЭП. Электрическая цепь, изображенная на рис. 28, б. подключена к источнику переменного синусоидального напряжения w = i7, sino)/, где (о = 2я/ — угловая частота напряжения. [c.53]

Весьма заманчивой возможностью для решения проблемы радиационной безопасности при космических полетах является создание так называемой активной защиты, использующей для отклонения заряженных частиц магнитные и электрические поля [30]. Вес такой защиты, как показывают оценки, в ряде случаев может быть сравнимым или меньще веса пассивной защиты. Важно также, что по мере совершенствования конструкционных и сверхпроводящих материалов, криогенной техники и техники сверхвысоких напряжений вес активной защиты будет снижаться [30]. [c.292]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...