Циркуляция напряженности магнитного поля

Стоящий слева интеграл представляет собой циркуляцию напряженности магнитного поля. Ее называют магнитодвижущей силой и обозначают . Название это связано с упомянутой выше ошибочной аналогией между напряженностью электрического поля и напряженностью магнитного поля. Циркуляция по замкнутому контуру напряженности электрического поля, обусловленная действием сторонних сил неэлектрического происхождения, представляет собой электродвижущую силу в данном контуре. Она равна работе перемещения по контуру единицы заряда. Циркуляция напряженности магнитного поля ни с каким перемещением и ни с какой работой не связана, так что название магнитодвижущая сила является таким же анахронизмом, как и некоторые другие сохранившиеся названия (живая сила, лошадиная сила и Т.П.). [c.252]

Магнитодвижущая сила. Циркуляция напряженности магнитного поля записывается в СИ в виде [c.271]

Магнитодвижущая сила (циркуляция напряженности магнитного поля) [c.222]

Магнитодвижущая сила (циркуляция напряженности магнитного поля). Согласно закону полного тока интеграл по замкнутому контуру скалярного произведения Н М, где М — элемент контура, пропорционален алгебраической сумме всех токов, охватываемых контуром [c.206]

Стоящий слева интеграл представляет собой циркуляцию напряженности магнитного поля. Ее принято называть магнитодвижущей силой Название это связано с упомянутой выше ошибочной аналогией между напряженностью электрического поля и напряженностью магнитного поля. Циркуляция по замкнутому контуру напряженности электрического поля, обусловленная действием сторонних сил неэлектрического происхождения, представляет собой электродвижущую силу в данном контуре. Она равна работе перемещения по контуру [c.206]

Единицей магнитодвижущей силы является циркуляция напряженности магнитного поля при однократном обходе тока силой один ампер. Размерность магнитодвижущей силы совпадает с размерностью силы тока, и единица ее также называется ампер. Поскольку при расчете магнитных цепей полная магнитодвижущая сила равна силе тока в каждом проводнике, умноженной на число витков, часто выражают магнитодвижущую силу в ампер-витках (А-в). Связь между единицами систем СИ и СГС [c.223]

Циркуляция напряженности магнитного поля 206 [c.335]

Магнитодвижущая сила. Магнитодвижущая сила Р — величина, характеризующая намагничивающее действие электрического тока и равная циркуляции напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура, т. е. [c.93]

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

Соотношением (58), которое связывает циркуляцию вектора напряженности магнитного поля Н по замкнутому контуру I с суммарной силой постоянного тока, протекающего через площадь 8, охватываемую этим контуром [c.192]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля 187 [c.301]

Единственный двигатель , заставляющий жидкость в тепловой трубке двигаться по капиллярам,— это поверхностное натяжение, силы притяжения между молекулами жидкости. Так что трубка не нуждается ни в каких посторонних источниках энергии. Это, конечно, удобно. Но если энергия все же есть рядом, почему бы не воспользоваться ею Так, видимо, рассуждал инженер Ральф М. Зингер, получивший в октябре 1967 года американский патент № 3344853 на еще один вариант тепловой трубки. Он покрыл поверхность трубки электроизоляцией, а внутрь налил электропроводную жидкость. Затем поместил трубку в сильное магнитное поле. В жидкости сразу возник ток и появились силы, ускорившие ее циркуляцию вдоль стенок. Изобретатель утверждает, что магнитное поле может почти в три раза увеличить теплопроводность тепловой трубки и при этом отпадет нужда в пористой набивке. А главное, мы получаем новый и удобный способ регулирования тепловых процессов. Для их ускорения или замедления достаточно менять напряженность магнитного поля. [c.24]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Напряженность магнитного поля имеет размерность Магнитодвижущая (намагничивающая) сила Fm — величина, ха-рактеризующая магнитное действие электрического тока и равная суммарном силе электрического тока в замкнутом контуре, охватывающем образуемый магнитный поток. Магнитодвижущая сила равна циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру, охватывающему электрические токи, создающие это магнитное поле [c.40]

Циркуляция вектора Н напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром [c.101]

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля = 2 1 Я, /=- 4л2 л- 1=1 [c.251]

Записывая теперь теорему Стокса для вектора напряженности магнитного поля Н и подставляя rot Н из (3.229), получаем закон циркуляции Ампера [c.116]

Соотношением (59), связывающим циркуляцию вектора напряженности электрического поля Е по замкнутому контуру I со скоростью изменения по времени потока вектора магнитной индукции через площадь, охватываемую этим контуром [c.193]

Вода циркулировала в контуре со скоростью около 2,0 м/с. Кратность циркуляции составляла 65—70, т. е. за 1 ч вода подвергалась воздействию магнитного поля, напряженностью 4-10 А/м (500 Э) до 70 раз. Продолжительность каждого опыта была равна 48 ч. Было проведено три серии опытов. Эффект учитывался по средней потере массы пластин. [c.28]

Второе слагаемое в правой части (1.5) выражает справедливую в случае постоянных полей теорему о магнитном напряжении , согласно которой циркуляция вектора В по замкнутому контуру определяется полным током / через поверхность, опирающуюся на этот контур. Эту теорему можно рассматривать как следствие закона Био Савара— Лапласа, определяющего магнитное поле, создаваемое элементом постоянного тока. Установленный Максвеллом первый член в правой части уравнения (1.5) говорит [c.12]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Физический смысл напряженности магнитного поля ясен из теоремы о циркуляции вектора напряженности циркуляция вектора ггапряженности магнитного поля по некоторому контуру равна алгебраической сумме макроскопических токов, охватываемых этим контуром [c.132]

Так как линии напряженности магнитного поля лежат в плоскости, перпендикулярной к направлению тока, то проекция плотности тока /г (рис. 13.7) связана только с проекциями и Н напряженностей магнитного поля в той же точке пространства. Циркуляция вектора напряженности по бесконечно малому контуру abed состоит из следующих слагаемых (обход против часовой стрелки) [c.193]

Составим выражение для циркуляции напряженности электрического поля Е по бесконечно малому контуру ab d (рис. 13.7), вызванного изменением по времени вектора магнитной индукции дВ1д1, перпендикулярного вектору Е [c.194]

В конструкции, предложенной Гудменом [1] (рис. 2), между полюсными наконечниками 1 из сплава гиперном с высокой проницаемостью ( j, = 25000) и магнитонроводом из армко-же-леза устанавливались пришлифованные. кварцевые пластинки 2. Анализ этой схемы отличается от выполненного в работе [12]. Гудмен предположил, что существует радиальная неоднородность поля, возникающая из-за различной величины магнитного сопротивления различных участков магнитопрово-да. Тогда между точками р и р появляется некоторый магнитный потенциал V, что вызывает замыкание магнитного потока по пути pqq p p. Пространство между полюсными наконечниками и магнитонроводом длиной d имеет ц =1. Для рассматриваемого контура pqq p p циркуляция магнитного поля ij Hdl=0. Будем рассматривать только составляющую напряженности магнитного поля, обусловленную разностью потенциалов V между точками р и р. Обозначим ее величину в зазоре через Я. Тогда в полюсном наконечнике с высокой магнитной проницаемостью [.i эта составляющая Н =Н1ц., и уравнение для магнитной цени примет вид [c.221]

ВИХРЕВЫЕ ТОКИ (токиФуко), токи, возникающие в проводниках, расположенных в вихревом электрич. поле. По закону индукции скорость уменьшения магнитного потока через данную поверхность (м а г-нитный спад) равна электрическому напряжению вдоль контура, ограничивающего эту поверхность (циркуляции вектора напряженности электрич. поля). Т. о. изменение магнитного потока создает вихревое электрич. поле, не имеющее потенциала и характеризуемое замкнутыми силовыми линиями или во всяком случае линиями, не имеющими ни начала ни конца. Поскольку в этом вихревом поле расположены проводники электричества, в них возникает (индуктируется) ток, плотность к-рого j по закону Ома пропорциональна вектору напряженности электрич. поля = = уЕ, где у — удельная проводимость. С этой точки зрения токи, индуктируемые в обмотках трансформаторов и электрич. машин, тоже являются В. т. однако благодаря сравнительно малому сечению применяемых проводов и специальному их расположению индуктируемые в этих проводах токи легко вычисляются и м. б. направлены желательным для эксплоатации образом. Поэтому принято называть В. т. только такие индуктированные токи, к-рые замыкаются в вихревом электрич. поле. Токи, индуктируемые в обмотках алектрич. машин и трансформаторов, выводятся наружу за пределы вихревого электрического поля. Это позволяет сравнительно просто рассчитывать электрич. цепь таких токов, вводя понятие эдс, индуктируемой в той части цепи, к-рая расположена в вихревом поле. Такой упрощенный расчет невозможен при определении В. т. в массивных проводах. Здесь введение эдо вместо рассмотрения вихревого поля только осложнило бы расчет. Поэтому для определе ния В. т. приходится интегрировать диферен циальные ур-ия Максвелла в данной сре де с учетом граничных условий задачи. Там где этот расчет оказывается слишком сложным пользуются эмпирич. ф-лам н и определяют соответствующие коэф-ты опытным путем Возникновение В. т. во многих случаях неже лательно, потому что по закону Джоуля они нагревают проводники. Кроме того они иска жают магнитные поля к по закону Ленца осла бляют в машинах полезный магнитный поток создавая необходимость увеличивать соответствующие ампервитки возбуждения. Изуче ние В. т. тесно связано с изучением вытеснения тока или поверхностного аффекта (см.) в проводниках, так как в массивных телах плотность тока распределяется неравномерно благодаря тому, что энергия электромагнитных волн поглощается по мере проникновения в толщу тела. [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...