Зависимость магнитной проницаемости и индукции от напряженности магнитного поля

Сделано предположение, что ti — функция инерционности процессов намагничивания и потерь энергии. Потери в ферритах в слабых высокочастотных полях в основном обусловливаются следующими механизмами магнитным последействием, резонансом доменных границ и естественным ферромагнитным резонансом. С целью дальнейшего изучения этого вопроса и нахождения механизма, ответственного за величину Ть для серии никель-цинк-кобальтовых ферритов были исследованы спектры комплексной магнитной проницаемости в слабых полях и при повышенных индукциях, сняты зависимости магнитной проницаемости и индукции от напряженности магнитного поля, измерены гистерезисные петли при различных частотах и в квазистатическом режиме. [c.94]

Зависимость магнитной проницаемости и индукции от напряженности магнитного поля (при первичном намагничивании) [c.144]

При наложении внешнего магнитного поля происходит рост объема доменов, которые имеют направление намагниченности, совпадающее или близкое к направлению напряженности поля. Зависимость магнитной индукции ферромагнитного вещества от напряженности внешнего поля называют кривой намагничивания, она имеет вид, показанный на рис. 3.4. Кривую намагничивания ферромагнетиков можно разделить на несколько участков, которые характеризуются определенными процессами намагничивания. В области слабых полей (область /) магнитные восприимчивость и проницаемость не изменяются. Изменение магнитной индукции в этой области происходит в основном за счет обратимых процессов, которые обусловлены смещением границ доменов. [c.88]

Рис. 3-1. Примерная зависимость магнитной индукции и относительной магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля

Рис. 6. Зависимость магнитной индукции В и магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля Я для низ ко углеродистой стали с содержанием углерода 0,23% (-)

При конструировании ферритовых устройств СВЧ часто наряду с основными параметрами требуется знание таких параметров, как остаточная магнитная индукция, коэрцитивная сила, начальная магнитная проницаемость и знание зависимостей параметров от температуры, частоты и напряженности внешнего магнитного поля. [c.305]

Рис. 2. Зависимости магнитной проницаемости ц (I—4] и индукции Б (5—8) от напряженности магнитного поля Яшах для никель-цинк-кобальтовых ферритов с недостатком РегОз и содержанием СоО О (/, 2, 5 п 6] н 1 мол.% (3, 4,7 и 8) при 7 сп=1373°К, постоянном токе (/) и f = 30 кг> (II), 3 Мгц (III) и 100 кгц (IV)

Опыт показывает, что магнитная проницаемость р. (определяемая как отношение амплитуды индукции В к амплитуде напряженности поля Н при синусоидальном изменении этих величин) также зависит от частоты. Для ферромагнитных тел jl порядка 10 10 для низких звуковых частот и спадает до величины порядка 1 при частотах порядка 10 ° герц. Эта дисперсия магнитной проницаемости была открыта В. К. Аркадьевым в замечательной работе, выполненной в 1912 г, (еще с помощью затухающих электромагнитных колебаний). В дальнейшем В. К. Аркадьевым и его сотрудниками, а также рядом других исследователей была проведена огромная работа по изучению зависимости магнитной проницаемости ферромагнитных тел от частоты. [c.274]

Важно, чтобы магнитные свойства материалов мало зависели от механических напряжений. Чем меньше эта зависимость, тем больше материал можно обжать при сборке сердечника, т. е. тем выше будет коэффициент заполнения. Зависимость свойств от механических напряжений характерна для большинства магнитомягких материалов. Особенно сильно меняются при этом начальная и максимальная проницаемости и коэрцитивная сила. Проницаемость в сильных полях и магнитная индукция насыщения от механических напряжений зависят мало. Наиболее существенно механические напряжения влияют на свойства пермаллоев. [c.288]

В магнитодиэлектрике, состоящем из мельчайших частиц магнитного материала, изолированных друг от друга диэлектриком, достигаются весьма малые потери на вихревые токи, незначительные потери на гистерезис и высокая стабильность проницаемости, как следствие сильного внутреннего размагничивающего поля. Это поле определяет характер почти линейной зависимости между индукцией и напряженностью поля. [c.297]

Благодаря снижению магнитных потерь и повышению магнитной индукции уменьшаются потери электроэнергии, габаритные размеры магнитопровода и, следовательно, расход материалов. Повышение магнитной проницаемости (индукции) позволяет не только создать тот же магнитный поток (одинаковую мощность) при уменьшенном размере магнитопровода, но и снизить напряженность магнитного поля, что дает экономию обмоточной меди и снижение потерь энергии в обмотках. Для малогабаритных электродвигателей, где велика доля потерь в меди обмоток, это может играть большую роль, так как означает значительное снижение расхода обмоточных материалов при улучшении характеристик машин. Таким образом, снижение удельных потерь ЭТС сокращает потери энергии при перемагничивании магнитопровода, а повышение индукции позволяет сократить потери энергии и в стали, и в меди обмоток, а также уменьшить размеры магнитопровода при прежней мощности. В изотропных ЭТС сокращение магнитных потерь при заданной толщине достигается в основном повьппением содержания кремния (или суммарного содержания кремния и алюминия), что сопровождается снижением магнитной индукции в сильных полях. Поэтому степень легирования изотропных ЭТС кремнием изменяется в широких пределах в зависимости от требуемых магнитных свойств и с учетом назначения магнитопроводов. Анизотропные стали содержат 2,8-3,2 % кремния, иногда их дополнительно легируют медью (до 0,4-0,7 %). [c.346]

Исследовано влияние статических растягивающих и сжимающих напряжений на ход кривых магнитной индукции и проницаемости в зависимости от величины постоянного магнитного поля (или намагничивающего тока). Намагничивание [c.125]

Кроме днамагнетиков и парамагнетиков, существуют еще так называемые ферромагнетики — материалы, магнитная проницаемость которых значительно больше единицы и зависит от напряженности магнитного поля (у диамагнетиков и парамагнетиков этой зависимости нет и величина их магнитной проницаемости постоянна). Поэтому у ферромагнетиков зависит от напряженности также и намагниченность и индукция. В качестве магнитных материалов в электротехнике применяются ферромагнетики. К числу ферромагнетиков относятся железо, никель, кобальт и многие их оплавы и соединения ферромагнитными свойствами обладают также некого ры сплавы и соединения, содержащие алюминий, хром, марганец, медь, серебро. [c.340]

ПЕРМЕАМЕТР, прибор для исследования магнитных свойств ферромагнитных материалов. Название происходит от английского слова permeability (проницаемость). П. служат для получения кривых намагничения, гл. образом основной кривой намагничения и кривой гистерезисного цикла. Получение кривых намагничения сводится к определению магнитной индукции (см.) в испытуе-мохм образце и соответствующей ей напряженности магнитного поля. В зависимости от метода измерения магнитной индукции различают отрывные П., магнито-электри-ческие и П. для измерения баллистическим методом. [c.119]

Сначала индукция [кривая В =/ Щ растет медленно, затем быстро, и, наконец, при наступает магнитное насыщение В . Кривую В = / (Н) называют кривой первоначального намагничивания (индукции), а кривую =/(Я) - кривой магнитной проницаемости. Она показывает зависимость относительной дифференциальной проницаемости от напряженности магнитного поля Н. является весьма важной характеристикой материала с позиции дефектоскопии и определяется выражением = ИтА5(цоАЯ). [c.329]

Магнитные материалы отличаются от немагнитных высоким значением магнитной проницаемости и нелинейностью зависимости между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля. Вследствие последнего свойства магнитная проницаемость не постоянна, а зависит от величины напряжепности магнитного поля. [c.665]

Конкретные выражения для сопротивлений ЭСЗ определяются типом ЭД, зависят в общем случае от частоты питания V, а для ротора и от характеристического параметра нагрузки й- В качестве последнего для АД выступает скольжение 5 , для СД и СРД — обычно временной угол 01 между векторами ЭДС в воздушном зазоре и ЭДС XX Е , для БДПТ — пространственный угол 0р между вектором напряжения и и поперечной осью д, а для ЭД гистерезисного типа — гистерезисный угол 71 между первыми гармониками кривых пространственного распределения по ротору индукции и напряженности поля. Характерная особенность для ЭД гистерезисного типа заключается в том, что параметры его ротора являются функциями индукции в роторе, ибо от нее зависят магнитная проницаемость материала и гистерезисный угол Ух- Последний меняется также и в зависимости от нагрузки. [c.114]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

В СИ магнитная постоянная (магнитная проницаемость свободного пространства) [ло не равна единице (р1о = 4т -10 гн1м), и, кроме того, является размерной величиной, поэтому магнитное поле даже в пустоте может быть охарактеризовано двумя различными по размерности величинами — напряженностью магнитного поля Яо и магнитной индукцией Bq, связанными между собой соотношением = Отсюда следует, что размер некоторых единиц магнитных величии может иметь два значения в зависимости от того, на какой из величин, характеризующих магнитное поле, основывается [c.38]

Установка УФМ-1 [Л. 138], разработанная во ВНИИМ, предназначена для испытания ферромагнитных материалов в режиме работы магнитных усилителей. Установка работает в диапазоне частот 50—2 500 гц. Основное отличие ее от других установок для испытаний материалов в аналогичных условиях заключается в универсальности. С помощью установки можно определять среднюю проницаемость на частном цикле Цср и действующую (или эффективную ) проницаемость (Ддейств, а также потери в образце в зависимости от переменных составляющих индукции или напряженности поля для ряда значений постоянного подмагничивающего поля. [c.285]

Размагничивающим действием обладают вихревые токи (токи Фуко), возникающие при движении доменной стенки. Их создает электрическое поле, индуцируемое в тех областях, в которых изменяется направление намагниченности. Напряженность электрического поля и плотность вихревых токов зависят от скорости движения доменной стенки. Они определяются условием иметь в каждый момент времени в неперемагниченном объеме напряженность результирующего магнитного поля не больше Яс. Именно под влиянием вихревых токов и магнитной вязкости динамическая петля гистерезиса с возрастанием частоты приобретает эллиптический характер. Характеристиками динамической петли являются зависимость максимального значения индукции max ОТ максимального значения напряженности поля Ятах ДЛЯ семейства симметричных динамических петель гистерезиса амплитудная (динамическая) относительная магнитная проницаемость [c.290]

Здесь Е, В, В — соответственно векторы напряженности электрического поля, электрической и магнитной индукции. Рассматривается изотропная немагнитная среда, в которой напряженность и индукцию магнитного поля можно считать совпадающими, а свойства среды описываются диэлектрической проницаемостью е(со), связывающей векторы В и Е(со — частота света). Пространственной дисперсией, т. е. зависимостью е от волнового вектора световой волны, пренебрегаем. Для монохроматической волны оператор Э/Э/ можно заменить на -гсо. Оптической сверхрешеткой назовем периодическую структуру, состоящую из чередующихся слоев А (толщина а) и 5 (толщина Ъ), характеризующихся диэлектрической проницаемостью (со) ИЕд (со). Как правило, мы будем опускать аргумент и писать кратко Еа и ед. Решения в пределах слоя А или В представляют собой линейную комбинацию плоских волн ехр[/(9хх + ЯуУ кл,в г)], где [c.29]

В роторах гистерезисных электродвигателей магнитно-твердые сплавы. используются для создания крутящего момента роторов и работают в переменном магнитном поле, напряженность которого составляет от 1,6 до 32 кА/м в зависимости от конструкции и назначения двигателя. Магнитное состояние таких сплавов характеризуется полной рабочей петлей гистерезиса, имеющей вершину в точке максимальной проницаемости 5 гпах)-При расчете и конструировании двигателей используются зависимости гистерезисных параметров от намагничивающего поля и индукции, а также данные о ТКЛР и удельном электросопротивлении сплава для согласования магнитно-твердого материала (активной части ротора) с конструктивными элементами ротора и правильного учета используемых и вредных потерь [c.549]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...