Напряженность магнитного поля ядерного магнитного резонанса

Измерение напряженности магнитного поля методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Если парамагнитное вещество поместить в постоянное магнитное поле, обеспечивающее парамагнитную поляризацию ядер, а в направлении, перпендикулярном направле- [c.308]

Измерение напряженности магнитного поля методом ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [9.27]. Если ядра парамагнитного [c.97]

Современная техника, в частности техника, связанная с исследованием и применением элементарных частиц, требует более высоких точностей (допустима погрешность не выше сотых долей процента) при определении напряженности магнитного поля в воздушных зазорах электромагнитов и постоянных магнитов. Такую точность в определении напряженности поля обеспечивают устройства, использующие ядерный магнитный резонанс. [c.113]

Спектроскопия ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Явление ЯМР основано на резонансном поглощении энергии высокочастотного электромагнитного поля системой ядер, обладающих магнитным моментом находящихся во внешнем постоянном магнитном поле. Соответствующая энергия зеемановского расщепления уровней в поле с напряженностью Яо равна Щ. Условие резонанса может быть записано в виде [c.141]

На практике в экспериментах по ядерному магнитному резонансу меняют напряженность приложенного постоянного магнитного поля при фиксированной частоте переменного радиочастотного поля. [c.281]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

В работе [337] изучены магнитные свойства сферических частиц железа диаметром 14—100 нм при температурах 4,2—300 К в полях напряженностью до 25 кЭ. Частицы были взвешены в парафине, их объемная концентрация составляла 0,01. Исследование с помощью ядерного гамма-резонанса показало, что час- [c.96]

А/м [16]. Напряженность магнитного поля в производстве магнитов достигает 72 000 А/м. У работников водородных станций напряженность на уровне головы, груди и живота 480. . . 800 А/м. Наиболее значительная напряженность магнитных полей имеет место в специальных лабораториях для изучения ядерно-магнитного и электронно-парамагнитного резонанса, где по данным [16] у кисти рук операторов она достигает 80 000. .. 20 000 А/м, а на уровне головы, груди и живота — 4000. .. 20 000 А/м. Данные медицинских обследований показывают, что постоянное действие магнитных полей с уровнем более 24 ООО А/м приводит к некоторым профессиональным заболеваниям сосудистого характера, изменению РОЭ крови. Действие повышенных магнитных полей отражается на быстроте реакции человека на внешние раздрансители. Вместе с тем, организм больше реагирует на изменение напряженности магнитного поля, чем на ее повышенное значение, поскольку он обладает большой способностью к адаптации. [c.176]

Причиной сдвига Найта Sk является исключительно электронная проводимость, и она выражается в виде относительной разницы между величиной ядерного магнитного резонанса (ЯМР) данного элемента в металлическом состоянии и величиной ЯМР этого элемента в непроводящей соли. Напряженность локального магнитного поля ядра зависит от наличия электронов проводимости и на Sh влияют как величина парамагнитной восприимчивости электронов, так и величина электронноволновой функции у ядра [c.114]

Дополнительный член I)V M характеризует вклад от диффузии спинов в скорость изменения намагниченности, рассматриваемой гидродинамически. Строго говоря, Mq = хоЯо(г) также является функцией координат, и можно показать [4], что эта зависимость учитывается введением в (III.44) дополнительного члена— (Мо). Его влияние совершенно незначительно для малых градиентов поля, которые имеют место в экспериментах по ядерному магнитному резонансу, и мы не будем его учитывать. Пусть Ну. = Ну = О, Hz = Hq— средние значения внешнего поля в пределах образца. В каждой точке образца напряженность магнитного поля Н (г) будет несколько различаться вследствие несовершенства магнита. Малые изменения составляющих поля вдоль осей хну приводят к поправке к ларморовской частоте только во втором порядке, и ими можно пренебречь. Если образец достаточно мал, пространственная зависимость Н в пределах образца в первом приближении может быть записана в виде [c.59]

РЕАКЦИЯ [термоядерная — реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при высоких температурах 10 К фотоядерная- -расщепление атомных ядер гамма-квантами цепная — реакция деления атомных ядер тяжелых элементов под действием нейтронов, в каждом акте которой число нейтронов возрастает, так что может возникнуть самоподдерживающийся процесс деления ядерная — превращение атомных ядер, вызванное их взаимодействием с элементарными частицами, в том числе с гамма-квантами, или друг с другом] РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после окончания действия его источника РЕЗОНАНС (есть явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний системы при приближении частоты вынужденной силы к собственной частоте колебаний системы акустический — избирательное поглощение энергии фононоБ определенной частоты в парамагнитных кристаллах, помещенных в постоянное магнитное поле антиферромагнитный — избирательное поглощение энергии электромагнитных волн, проходящих через антиферромагнетик, при определенных значениях частоты и напряженности приложенного к нему магнитного поля гигантский — широкий максимум, которым обладает зависимость сечения ядерных реакций, вызванных налетающей на атомное ядро частицей или гамма-квантом, от энергии возбуждения ядра магнитный — избирательное поглощение энергии проходящих через магнетик электромагнитных волн на определенных частотах, связанное с переориентировкой магнитных моментов частиц вещества параметрический — раскачка колебаний при периодическом изменении параметров тех элементов колебательных систем, в которых сосредоточивается энергия колебаний) [c.271]

В работе [155] были изучены магнитные свойства сферических частиц железа диаметром 14-100 нм при температурах 4,2-300 К в полях напряженностью до 25 кЭ. Частицы были взвегпе-ны в парафине, их объемная концентрация составляла 0,01. Исследование с помощью ядерного гамма-резонанса показало, что изучаемые частицы железа не окислены. Измерения коэрцитивной силы частиц разного размера при 4,2, 77 и 300 К обнаружили отчетливый максимум Не при б 24 нм. По мнению [337] этот максимум обусловлен наложением двух процессов — увеличением Не при переходе частиц в однодоменное состояние и появлением суперпарамагнетизма у однодоменных частиц при достижении ими критического размера. Намагниченность насыщения Is даже для самых крупных частиц железа d 98 нм) была меньгпе намагниченности насыщения массивного железа при уменьгпении размера частиц примерно до 40 нм. Is сначала понижалась, а начиная с б = 35 нм оставалась постоянной. Максимум отногпения Ir/Is Цг — остаточная намагниченность) наблюдался для частиц размером до 24 нм. Согласно результатам [155] переход частиц железа из ферромагнитного в суперпарамагнитное состояние происходит при размере частиц d 24 нм. [c.111]

Зависимость напряженностей поля от времени играет второстепенную роль. В этой связи следует указать на то, что мы отклонились от метода, часто применяемого при изучении явлений ядерного резонанса. В намеченном выше пути решения искомые величины получаются в инерциальной системе без последуюш,его преобразования к движущейся системе (вращающейся относительно оси2с резонансной частотой). Это обстоятельство может быть важным при определении намагниченности в заданных непериодических магнитных полях. [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...