Перемагничивание

При перемагничивании до индукции 10 000 Гс При напряженности магнитного поля 25 А/см. [c.549]

С увеличением содержания в стали кремния магнитная индукция и потери на вихревые токи и перемагничивание уменьшаются. [c.309]

Нержавеющие стали должны обладать высокой химической стойкостью электротехнические, в частности трансформаторные, — незначительными потерями энергии на перемагничивание жаропрочные — значительной прочностью при высоких температурах и т. д. [c.172]

Гистерезис — перемагничивание ферромагнитных материалов, сопровождаемое потерями энергии. [c.112]

Вычислить работу, совершаемую за цикл перемагничивания единицы объема сердечника длинного соленоида, если известно, что площадь петли кривой гистерезиса сердечника на диаграмме с осями координат Я, J равна S. [c.34]

Материалы с малыми потерями при перемагничивании. В эту группу материалов входят многочисленные марки железокремнистых электротехнических сталей с массовым содержанием кремния от 0,4 до 5% (табл. 27.22—27.26, см. также рис. 27.40, 27.52 и табл. 27.7) сюда относится также ряд аморфных магнитных материалов (см. ниже). [c.635]

Получение ребровой текстуры в трансформаторной стали для уменьш,ения потерь на перемагничивание. В промышленной трансформаторной стали ведущая роль ориентированного зарождения проявляется в том, что на стадии первичной рекристаллизации в текстуре появляется ребровой компонента 110 <001 >, практически отсутствующая в текстуре деформации. [c.416]

Кроме того, магнитные свойства материалов характеризуются зависимостью магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н, называемой кривой намагничивания. Во многих случаях для получения кривой намагничивания в качестве исходного принимают размагниченное состояние вещества, при котором в отсутствие внешнего магнитного поля индукция равна нулю. При цикличном перемагничивании кривая намагничивания образует петлю гистерезиса (рис. 11). [c.23]

При переменном токе в стали, как магнитном материале, сильно сказывается поверхностный эффект, поэтому активное сопротивление стальных проводников для переменного тока выше, чем для постоянного. Кроме того, при переменном токе в стальных проводниках появляются потери мощности на перемагничивание. [c.21]

Критический размер частиц железа около 2-10 см частицы меньшего размера ведут себя как отдельные домены коэрцитивная сила при этом максимальна. Механизм перемагничивания структуры, содержащей магнитные частицы, соразмерные с величиной домена, называются однодоменным механизмом перемагничивания. [c.65]

Примеси, образующие с железом твердый раствор внедрения, вызывают в слабых полях потери на магнитное последействие. При перемагничивании образцов в полях до 8 а/м (0,1 э) индукция изменяется следующим образом [c.136]

Стабильность магнитной проницаемости в перминвар-ном сплаве после оптимальной термической обработки сохраняется только в малых полях до определенных критических значений. Перемагничивание сплава в полях [c.166]

Процессы технического намагничивания и перемагничивания магнитных материалов [c.87]

СТРУКТУРА И ПРОЦЕССЫ ПЕРЕМАГНИЧИВАНИЯ МАТЕРИАЛОВ [c.231]

Магнитные потери. При перемагничивании магнитного сердечника в нем возникают потери энергии, учитываемые в эквивалентной последовательной схеме сопротивлением R . Тангенс угла потерь магнитного сердечника tg б = R jaL. Нередко магнитные потери характеризуют величиной абсорбции — произведением tg б = = (х", а также величиной приведенного тангенса угла потерь tg6 / a. Тангенс угла магнитных потерь в общем случае имеет составляющие потерь на гистерезис, на вихревые токи и на магнитную вязкость. В области слабых полей потери на гистерезисе незначительны потери [c.245]

Нормальной проницаемостью называют Li, полученную из кривой 1 (см. рис. 1). При перемагничивании по петле гистерезиса используют значения при этом зависимость ца Н) для восходящей и нисходящей ветвей разная. [c.8]

Если сердечник феррозонда поместить в одновременно действующие переменное и постоянное магнитные поля, то его цикл перемагничивания станет несимметричным и более широ- [c.10]

На рис. 4 показаны частные динамические циклы перемагничивания двух сердечников феррозондов при Встречном включении обмоток возбуждения (см. рис, 4, о), питаемых синусоидальным током (см. рис. 4, б). На рис. 4, в приведены кривые индукции этих сердечников, а на рис. 4, г — [c.11]

Ложное оседание магнитного порошка может явиться результатом так называемой магнитной записи (рис. 18,6), т. е. соприкосновения детали с намагниченным телом. В большинстве случаев она пропадает при перемагничивании детали в направлении, перпендикулярном направлению первого намагничивания. [c.43]

Помимо значительно большей контрастности, описанный способ записи дефектов с перемагничиванием ленты имеет еще одно преимущество, которое заключается в том, что динамический диапазон амплитудной характеристики магнитной ленты расширяется более чем в 2 раза. [c.50]

Генератор напряжения формирует напряжение треугольной формы и импульсы определения начала прямого и обратного хода перемагничивания. [c.79]

Оценка контролируемых параметров исследуемых материалов осуществляется путем анализа участков огибающей ЭДС шума (выходного сигнала) преобразователей. Информативность метода и достоверность результатов контроля существенно повышаются при использовании в приборе метода стробирования участков огибающей ЭДС в определенный момент времени за период перемагничивания. [c.80]

Для восстановления первоначальных магнитных свойств магнитомягкие материалы подвергают отжигу, который снимает внутренние напряжения и вызывает рекристаллизацию зерен. Магнитные свойства зависят от размера зерна. Поверхностные слои зерен вследствие искажения строения кристаллов характеризуются повышенной коэрцитивной силой. При мелкозернистом строении суммарная поверхность зерен в единице объема больше, чем при крупнозернистом материале, поэтому в материале, состоящем из мелких зерен, влияние поверхностных искажений слоев сказывается сильнее и у него коэрцитивная сила больше. Внутренние напряжения нередко связаны с наличием в материале различных загрязнений, например кислорода в чистом железе, примесей или присадок кобальта, хрома, вольфрама. Используя примеси, усложняющие кристаллическую решетку, вводя технологическую операцию закалки, а иногда добиваясь ориентации структуры доменов в магнитном поле, получают магнитотвердые материалы. При перемагничивании ферромагнетиков в переменных магнитных полях всегда наблюдаются тепловые потери энергии. Они обусловлены потерями на гистерезис и динамическими потерями. Динамические потери вызываются вихревыми токами, индуцированными в массе магнитного материала, а отчасти и так называемым магнитным последействием, или магнитной вязкостью. Потери на вихревые токи зависят от электрического сопротивления ферромагнетика. Чем выше удельное сопротивление ферромагнетика, тем меньше потери на вихревые токи. Магнитное последействие особенно заметно проявляется в магнитомягких материалах в области слабых полей. [c.272]

Магнитомягкие материалы. Магнитные материалы, которые намагничиваются до насыщения [i перемагни-чиваются в относительно слабых магнитных иоля.ч напряженностью //- 10h-10 А/м, относятся к магннтомяг-ким. Для этих материалов характерны высокие значения относительной магнитной проницаемости — начальной Цгнач= 102- -10 и максимальной Ц тац— lO s-Ю ". Коэрцитивная сила Не магнитомягких материалов составляет обычно от 1 до 10 А/м, а потери на магнитный гистерезис очень малы— 1 — 10 Дж/м на один цикл перемагничивания. Для многих материалов в качестве справочной характеристики приводят удельные потери, т. е, мощность потерь Р, на частотах перемагничиваю-щего ноля 50 или 400 Гц при различных значениях амплитуды индукции (например, Pi,o/so — мощность потерь на частоте 50 Гц при индукции, равной 1,0 Тл). [c.615]

Здесь приведены кривые намагничивания и зависимости удельных потерь при перемагничивании от амплитуды перемагничивающего поля для сталей (рис. 27.73— 27.79). [c.635]

Рис. 27.77. Зависимость удельных потерь при перемагни-Рис.-27.75. Зависимость удельных потерь от амплитуды чивании электротехнической стали марки 1521 от ам-перемагничнвающего поля при перемагничиванни элек- плитуды магнитной индукции при различной толщине

Наконец, в однородном изотропном аморфном сплаве должна отсутствовать макроскопическая магнитная анизотропия. Однако за счет спин-орбитальных взаимодействий и различного типа неоднородностей в аморфных магнетиках все же возникает случайная анизотропия. Нередко она оказывается слабой, и в этоА1 случае низкие значения магнитной анизотропии приводят к легкости перемагничивания аморфных сплавов. В связи с этим многие аморфные магнетики относятся к классу обладающих особой мякостью магнитно-мягких материалов. Так, типичные коэрцитивные силы этих материалов 0,01—0,2 Э, что значительно меньше соответствующих значений для кристаллических сплавов, причем магнитное насыщение достигается в полях —200 Э. Петля гистерезиса мала и имеет прямоугольную форму, вытянутую вдоль оси [c.290]

Повторяя последовательно подобное исследование по этапам, можно получить выражение для изменения if и во времени. На фазовой плоскости соответствующий фазовый портрет системы имеет вид, изображенный на рис. 2.22. Фазовые траектории будут представлять отрезки спиралей, соединенные отрезками прямой 4 = — д1щЯС в точках 1 = 4. соответствующих началам и концам этапов Ф = onst. Таким образом, мы видим, что при учете гистерезисных явлений должно происходить более быстрое уменьшение амплитуды свободных колебаний исследуемого контура. Это обусловлено тем, что существование гистерезисной петли приводит к потерям в материале сердечника за счет работы на его перемагничивание, вызванным взаимодействием элементарных областей намагничения с остальной массой вещества сердечника, и в конечном счете —к переходу магнитной энергии в тепловую за счет работы, расходуемой на переориентацию указанных областей, или доменов. [c.69]

Теория упорядочения. Если считать, что частично упорядоченное состояние представляет собой смесь двух фаз (упорядоченной и неупорядоченной) и эти фазы имеют различные намагниченность и температуру Кюри и одна из фаз представляет собой иглообразные образования, то такая структура при одинаковом расположении иглообразных образований может обладать магнитной анизотропией формы. Магнитное поле, приложенное в процессе упорядочения, может привести к тому, что иглы будут расти вдоль направления поля. В результате возникает одноосная магнитная анизотропия. Направление наи-легчайшего намагничивания будет совпадать с основной осью иглообразных образований. Основная трудность этой теории заключается в том, что такую двухфазную модель трудно согласовать с высокой магнитной проницаемостью и малыми потерями на перемагничивание. Кроме этого, имеются сплавы, в которых не наблюдается процесса упорядочения и тем не менее они хорошо поддаются термомагнитной обработке. [c.155]

Таким образом, основным требованием, предъявля-мым к материалам для постоянных магнитов, является постоянство магнитного потока между полюсами магнита. Для этого необходимо, чтобы материал имел малый температурный коэффициент намагниченности и не был подвержен старению. Старение может быть обратимое и необратимое. Обратимое старение связано с изменением доменной структуры. Перемагничивание восстанавливает в этом случае первоначальные свойства постоянного магнита. Необратимое старение связано с изменением металлографической структуры. При необратимом старении магнитная энергия падает в связи с уменьшением [c.198]

Крутящий момент <гистерезисного двигателя возникает вследствие гистерезиса материала ротора. При включении двигателя в сеть переменного тока создается вращающееся магнитное поле. Ротор вращается синхронно с магнитным полем с некоторым углом рассогласования. Крутящий момент идеального гистерезисного двигателя не зависит от частоты вращения ротора, а определяется только свойствами материала ротора (его объемом и величиной удельных потерь на гистерезис). Следовательно, необходимо иметь данные о величине удельных потерь на гистерезис в зависимости от индукции или напряженности поля при определенном характере перемагничивания. Поэтому основной характеристикой материала гистерезисных двигателей является PJHm, эта величина должна быть большой. Чем больше прямоугольность петли, тем больше потери на гистерезис. Поэтому другой характеристикой является коэффициент выпуклости кривой [c.228]

Процесс перемагничивання магнитных материалов в переменном магнитном поле связан с тепловыми потерями части энергии маг нитного поля, что внешне проявляется в нагреве материала. Поте ри в магнитном материале характеризуются удельными магнитны ми потерями Руд или тангенсом угла магнитных потерь tg бщ [c.91]

Наиболее высокой прямоуголыюстью (до 0,98) обладают микронные сердечники из железоникелевокобальтовых сплавов такие сердечники применяют при частотах перемагничивания порядка десятков килогерц. В переключающих устройствах, рассчитанных на частоты в сотни килогерц, используют микронные сердечники (лента толщиной 2—3 мкм) из высоконикелевого пермаллоя, обеспечивающие минимальный коэффициент переключения.. Ленточные сердечники позволяют допустить для аппаратуры широкий диапазон рабочих температур, однако производство их отличается сложностью и более высокой стоимостью по сравнению с ферритовыми сердечниками с ППГ. Ферри-товые сердечники вместе с тем обладают более низкой температурной стабильностью и несколько более низкими магнитными параметрами. [c.258]

Гистерезис. При циклическом перемагничивании ферромагнетика функция В (Н) образует петлю магнитного гистерезиса (рис. 1). Различают предельную петлю гистерезиса, получаемую переключением (при Н > HjYi). Если перемагничивание производится не из состояния S = О, Я = О, то имеют место частные петли гистерезиса амплитуда перемагни-чивающего поля Н Нщ, (см. рис. 1). Эти петли гистерезиса являются симметричными. При уменьшении размагничивающего поля получают частные петли возврата. [c.7]

Измерители магнитных шумов. При намагничивании и перемагничивании ферромагнетиков наряду с плавными (обратимыми) процессами изменения магнитного состояния материала значительную роль играют процессы скачкообразного изменения намагниченности ферромагнетиков. Это явление было открыто в 1919 году Баркгау-зеном и носит его имя — метод эффекта Баркгаузена (МЭБ). Суть явления с физической точки зрения в следующем. Ферромагнетики при отсутствии внешнего магнитного поля представляют собой области спонтанного намагничивания (домены), каждая из которых намагничена практически до насьщения. Векторы намагниченности этих областей направлены вдоль так называемых направлений легкого намагничивания. Намагниченность значительного объема материала в целом равна нулю, так как суммарные магнитные потоки этих областей замкнуты внутри объема. [c.77]

Работа прибора основана на измерении текущих характеристик сигналов магнитошумового преобразователя и среднего значения мощности магнитного шума в любой точке кривой перемагничивания, положение которой задается с помощью стробирую-щего импульса. Отличительной осо- [c.79]

Основные функциональные узлы прибора первичный магнитошумовой преобразователь, устройство перемагничивания и устройство регистрации параметров ЭДС магнитного шума. [c.79]

Устройство перемагничивания включает генератор напряжения, преобразователь уровней, формирователь стро-бирующих импульсов, регулятор величины перемагничивающего тока. [c.79]

Преобразователь уровней вырабатывает сдвинутые в положительную и отрицательную области треугольные напряжения, которые управляют работой схемы формирования строби-рующих импульсов. Положения стро-бирующих импульсов относительно начала прямого и обратного ходов перемагничивания регулируются и контролируются по стрелочному прибору. [c.79]

Непроизводительные и дорогостоящие механические, металлографические и химические испытания можно заменить неразрушающим вихретоковым контролем только при установлении корреляционных связей между физикохимическими свойствами материала и сигналами ВТП. Эти связи проявляются через электрофизические свойства материала, т. е. через удельную электрическую проводимость о и магнитные характеристики. Поэтому при решении вопроса о возможности контроля того или иного параметра вихретоковым структуроскопом необходимо знать, влияет ли этот параметр на магнитные свойства и о материала. Вихретоковыми структуроскопами можно измерить мгновенное значение несинусоидального напряжения ВТП при перемагничивании стали в сильных переменных магнитных полях либо амилитуду и фазу одной из гармоник напряжения ВТП при перемагничнва-нии объекта в сильных или слабых полях. Чтобы уменьшить влияние на показания приборов ряда мешающих факторов, необходимо разработать по- [c.152]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...