Совпадающие

Направление скорости одной точки звена 2 нам известно это — направление скорости точки В перпендикулярно линии АВ. Направление скорости другой точки звена 2 найдем так. Свяжем со звеном 2 плоскость Q. На этой плоскости отметим точку С2, совпадающую с точкой С, и запишем векторное равенство, связывающее скорость точки С2 со скоростью точки С [c.62]

При положении прямого угла хОу центр мгновенного вращения Л2 совпадает с точкой Р . Когда прямой угол займет положение х О у, искомый центр найдется как точка пересечения перпендикуляров, восставленных из точек В и С к сторонам его у О и х О. Это вытекает из того, что скорости точек жесткого угла хОу, совпадающих с точками й и С, направлены вдоль его сторон. Фигуры BPi и BP ii — треугольники с прямым углом при вершинах Р[.,, опирающиеся на один и тот же отрезок ВС. Следовательно, центроидой в движении жесткого угла хОу относительно отрезка ВС будет окружность с центром в точке А (в середине отрезка ВС) и радиусом, равным 0,5 ВС. [c.63]

Определение полярных координат и О точек центрового профиля кулачка, находящегося в соприкосновении с элементом кинематической пары +V класса на толкателе. Начало координат принято совпадающим с точкой А. Ось, от которой отсчитываются углы, обозначим линией Ау , а поворот толкателя относительно кулачка — углом ф. [c.222]

Для определения ускорений группы II класса второго вида поступаем аналогично решению задачи о скоростях, т. е. предполагаем, что известны ускорение точки В (рис. 4.20, а) и ускорения всех точек звена 4, а следовательно, и его угловое ускоре- ние 4. Со звеном 4 скрепляем плоскость S и находим на этой плоскости точку С4, совпадающую в данном положении с точкой С (рис. 4,20, а). Известными являются векторы ав и ас, ускорений точек В и С4. [c.88]

Механизм образован присоединением к кривошипу 2 двух групп II класса группы второго вида, состоящей из звеньев 3 и 4, и группы третьего вида, состоящей из звеньев 5 и 6. Точки звена / и звена 6, совпадающие в рассматриваемом положении с точками С п Е, обозначим через j и Eg. [c.92]

Для этого можно воспользоваться условием, что точка звена, совпадающая в рассматриваемый момент времени с его мгновенным центром вращения, должна иметь скорость, равную нулю. Тогда задача определения мгновенного центра вращения звена сведется к отысканию точки звена, скорость которой в данный момент времени равна нулю. [c.100]

ЭТОЙ ТОЧКИ на звене может быть всегда определено, если известен план ускорений звена. Пусть, например, дано звено ВС (рис. 4.28, а) и его план ускорений пЬс (рис. 4.28, б). Из свойств плана ускорений следует, что точка звена П, ускорение которой равно нулю, изображается на плане ускорений вектором, равным нулю и совпадающим с точкой л плана. Чтобы определить на звене ВС точку, не имеющую ускорения, надо на нем построить фигуру ВСП, подобную фигуре Ьсл плана. Полученная точка П (рис. 4.28, й) и является мгновенным центром ускорений, так как вследствие подобия треугольников ВСП и Ьсл ускорение точки П равно нулю, т. е. ап = 0- [c.101]

Связь между угловыми скоростями о), и (О , (рис. 21.1) и основными размерами звеньев механизма может быть установлена на основании соотношения между угловыми скоростями и расстояниями между мгновенными центрами вращения. Мгновенными центрами вращения звеньев 2 нЗ являются точки А и В (рис. 21.1), а мгновенным центром вращения звеньев в их относительном движении является точка Р, лежащая на прямой АВ и совпадающая с точкой касания центроид Ц. и Ц . [c.416]

Аналогично вторую вспомогательную окружность 5а прокатываем без скольжения по начальным окружностям Z/i и Да- Тогда точка окружности 5.2, первоначально совпадающая с точкой Р, опишет [c.467]

Из частных видов циклоидального зацепления остановимся па цевочном зацеплении. Пусть заданы центроиды Ц- и Ц2, (рис. 22.42). За первую вспомогательную окружность Sj выбираем саму центроиду Ц . Тогда точка этой центроиды, совпадающая [c.468]

Если считать цилиндры I 2 начальными, совпадающими с делительными цилиндрами, то винтовые линии Si — и So —s могут быть приняты за боковые линии зубьев. Боковой поверх- [c.485]

Если задан момент Mi силы сопротивлении на валу червяка, то усилие Fyj на делительной окружности червяка, совпадающей с начальной окружностью, равно [c.492]

При этом место первого зуба колеса J займет второй зуб этого колеса. Таким образом, после этого поворота оси симметрии зубьев центральных колес I и 3 будут на одной общей прямой. Тогда между центральными колесами / и 5 можно вставить еще один сателлит, конечно, расположенный в плоскости, не совпадающей с плоскостью первого сателлита. Очевидно, что теоретически число сателлитов которые можно поставить, равно [c.503]

Аналогично, физическая интуиция подсказывает, что, если не рассматривать влияние прошлых деформаций, должны иметь особую значимость деформации, происходящие непосредственно в момент наблюдения. Поскольку деформации определяются по отношению к некоторой конфигурации, принимаемой за отсчетную, поясним нашу точку зрения, рассмотрев следующий пример, где за отсчетную выбрана конфигурация, не совпадающая с конфигурацией, принимаемой рассматриваемым жидким элементом в момент наблюдения. Рассмотрим два движения с одинаковыми значениями тензора деформаций (например, тензора Коши) во все моменты времени, за исключением момента наблюдения, где эти значения различны. (Вновь, как и в примере с температурой, по крайней мере одна из двух деформационных предысторий разрывна в момент наблюдения.) Физическая интуиция подсказывает, что при равенстве других переменных текущие значения свободной энергии в этих двух случаях будут различными. [c.158]

В этом разделе мы будем использовать отсчетную конфигурацию, не совпадающую с таковой в момент наблюдения. Такая фиксированная конфигурация будет помечаться индексом R. [c.158]

Если использовать отсчетную конфигурацию, не совпадающую с конфигурацией в момент наблюдения, то на норму, определяемую уравнением (4-2.22), не оказывают влияния (как и в случае с температурой) деформационные импульсы в момент наблюдения. Это влияние следует учитывать отдельно, вводя Рд в число переменных ). Таким образом, мы запишем временно [c.159]

Крутильное течение осуществляется в дискообразной области между двумя параллельными пластинами, вращающимися в их плоскостях с угловыми скоростями, разность которых равна AQ. Если h — расстояние между пластинами, то кинематическое описание течения в цилиндрической системе координат с осью z, совпадающей с осью вращения, имеет вид [c.188]

Ортогональный реометр Максвелла [И, 12] состоит из двух плоских параллельных пластин, вращающихся в их плоскостях с одинаковой угловой скоростью Q относительно двух параллельных, но не совпадающих осей. Пусть h — расстояние между пластинами, а а — расстояние между осями вращения. Будем использовать две различные системы координат. Одна из них — декартова система с осью z, ортогональной обеим пластинам, имеющим аппликаты z = О и 2 = /i абсцисса и ординаты осей вращения суть X = О, у = а/2. Другая система — цилиндрическая, ось z которой совпадает с осью z декартовой системы, а плоскость [c.203]

В качестве другого примера рассмотрим движение, которое имеет предысторию, описываемую тензором Коши С (т), непрерывным во все моменты времени вместе со всеми своими производными, а также другое движение с предысторией С (т), совпадающей с историей С (т) в интервале < т f и отличающейся [c.212]

Повернем деталь так, чтобы оси отнесения оказались попарно параллельными трем взаимно перпендикулярным плоскостям Я,, Яг, Щ, как показано на рис. 5, в. Очевидно, что при таком положении элементы детали спроецируются хотя бы на одну из плоскостей проекций без искажения, а сами проекции будут представлять простые изображения. Далее совместим все плоскости Я,, Яг и Яз в одну плоскость чертежа, параллельную или совпадающую с плоскостью Яа. Для этого плоскость Я требуется вращать вокруг оси х, а плоскость Яэ —вокруг оси Z по направлениям, указанным стрелками. На плоскости чертежа, которая будет являться как бы носителем трех плоскостей проекции — Я,, Яг, Яз, получится комплекс изображений или чертеж (в начертательной геометрии его называют эпюрой, см. рис. 5, г). Обратите внимание, как совместились проекции проецирующих лучей (линий) на комплексном чертеже (их называют линиями связи). Очень важно запомнить, пользуясь этими линиями, взаимное расположение изображений. Изображение на плоскости Яг является главным изображением — главным видом. Вид —это изображение обращенной к наблюдателю видимой части поверхности предмета. Строго под главным видом располагается вид сверху. [c.13]

Седьмой пример. Здесь измененная деталь имеет одну плоскость симметрии, а не две, как в предыдущих, так что на главном изображении она спроецировалась в форме несимметричной фигуры. В этом случае необходим полный разрез так, чтобы выявить форму всех внутренних элементов. Если же внешняя форма детали окажется сложной, применяют местный разрез (см. пример 6). Допускается также разделение разреза и вида штрихпунктирной линией, совпадающей со следом плоскости симметрии не всего предмета, а лишь его части, если эта часть представляет собой тело вращения. [c.45]

Будем рассматривать лишь одномерные стационарные потоки, в которых параметры зависят только от одной координаты, совпадающей с направлением вектора скорости, и не зависят от времени. Условие неразрывности течения в таких потоках заключается в одинаковости массового расхо- [c.43]

Ползуну, движущемуся со скоростью, равной о = 5 ясек , необходимо сообщить ускорение, совпадающее по направлению со скоростью и равное а = 10 мсекг" . Пренебрегая трением ползуна о направляющие, определить мощность N внешней силы Р, способной сообщить ползуну заданное ускорение, если масса ползуна m = 20 кг. [c.84]

Если момёнт имеет направление, совпадающее с направлением, выбран-ным а положительное для угла (pj, то он должен быть подставлен в формулу 15.И) со знаком плюс , а в противном случае — со знаком минус . [c.153]

F точке контакта центрового (теоретического) профиля кулачка с осью ролика имеют место две совпадающие точки и Sj, принадлежащие соответственно профилю кулачка и оси ролика (т. е. толкателю). Для Kopo reii этих точек справедливо векторное равенство [c.219]

Представи.м звено 4 в виде плоскости S и обозначим точку плоскости S, совпадающую для заданного положения с точкой С, через С4. Вектор скорости точки С4 как принадлежащей звену 4 известен. Тогда для определения V — вектора скорости точки С — необходимо совместно решить два векторных уравнения [c.87]

Рис. 12.5. Схома звена, вращающегося вокруг оси, ие совпадающей с осью, на которой расположен центр масс

Только что определенная нами реакция F o приложена к оси колеса 3 в плоскости, совпадающей со средней плоскостью колеса 2 (рис. 13.21, а). Реакции, прилолсенные к подшипникам колеса 3, можно определить, если известны конструкция и относительное расположение этих подшипников. [c.270]

Механизмы некруглых колес получили распространение в современном приборостроении и в общем машиностроении. Они могут воспроизводить большое число разнообразных функций передаточного отношения. Рассмотрим геометрический метод ре-ше1П1я задачи о построении центроид этих механизмов. Как было показано выше ( 94, 1°), требуемый закон движения входного и выходтюго звеньев может быть задан или в виде функции положения, или в виде функции передаточного отношения. Предположим, что нам заданы графики угловых скоростей oj и (О3 входного и выходного звеньев в функции угла поворота входного звена 2 и задано расстояние АВ между осями вращения звеньев 2 w 3 (рис. 21.2, а). Так как угловая скорость входного звена 2 = = (Од (фз) может быть всегда []ринята постоянной и равной 0)2 = = 1, то функция передаточного отношения Изг (Фг)- представленная на рис. 21.2, б, имеет вид кривой, совпадающей с кривой 0>j = 0)3 (фз). [c.417]

В 97 были даны формулы для определения основных размеров зубчатых колес при условии, что стандартный модуль соответствует их начальным окружностям, совпадающим с делительными окружностями. Одиако это условие накладывает и целый ряд ограничений, затрудняющих конструирование зубчатых передач. Например, это относится к выбору числа зубьев на колесе. Умень-П1ение числа зубьев, как уже указывалось, удешевляет производство зубчатых колес, уменьшает размеры конструкции и т. д. Но уменьшение числа зубьев может вызвать их подрез, увеличение износа контактных поверхностей и т. д. поэтому в тех случаях, когда необходимо по каким-либо причинам все же иметь малое число зубьев, проектируют зубчатые колеса с иными размерами. Основной целью, которая при этом преследуется, является улучшение условий работы зубчатых колес за счет отклонения размеров этих колес от указанных в 97. [c.455]

Воспользуемся, далее, диумя в пoмoггiтeльны и окружностями Si и S2 радиусов г[ и го. Пусть эти окружности касаются начальных окружностей в полюсе зацеплення Р. Окружность S, катим без скольжения по начальной окружности второго колеса. Тогда точка окружности S,, совпадающая в начальном положенни с точкой Р, опишет эпициклоиду РЭ. . Если ту же окружность прокатить без скольжения по начальной окружности Z/i, то эта же точка вспомогательной окружности Si опишет гипоциклоиду РГ . [c.467]

При качении плоскости S по основному конусу 1 точка плоскости S, совпадающая с точкой Р, опишет сферическую эволь-Beirry а при качении по основному конусу 2 — сферическую [c.476]

Это вводит в заблуждение, поскольку в левой части уравнений (3-4.27) — (3-4.30) не содержится каких-либо указаний на то, что рассматриваются компоненты четырех различных тензоров. Если J — симметричный тензор и используется обозначение bJ jlbt, то в точности те же самые символы отождествляют две (совпадающие) системы компонент двух различных тензоров. [c.116]

Приводимый ниже анализ принадлежит Алтману и Денну [15]. Мы начнем с рассмотрения разложения озееновского тина, которое уже обсуждалось в разд. 7-1. Для ньютоновских жидкостей известно, что это разложение справедливо вплоть до значений числа Рейнольдса порядка единицы. Выберем декартову систему координат с осью X, совпадающей с направлением скорости невозмущенного течения, так что вектор этой скорости задается в виде Fbj , где V — модуль скорости невозмущенного течения. Уравнение (7-1.27) запишется тогда в виде [c.275]

Определим силу действия свободно11 струи, вытекающей из OTi e, -стия или насадка, на ненодви кную стенку. Эта задача является частным случаем jia MOTpennou в нредыду цем параграфе задачи определения силы действия потока на стенки канала. Рассмотрим сначала стенку конической формы с осью, совпадающей с осью струи (рис. 1.115). Сечениями 2—i и 2—2 выделим участок потока. Сечение 2—2 представляет собой поверхность вращения. Так как давления во входном 1—1 и выходном 2—2 сечениях равны атмосферному, то силы F II F давления равны пулю. Весом выделенного участка потока пренебрегаем. При этом статическая реакция потока [c.149]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...