Радужное рассеяние

Когда угол отклонения является стационарным как функция угла 7 между лучом, падающим на сферу, и нормалью к ее поверхности, рассеянное излучение должно быть особенно интенсивным. Если солнечный свет рассеивается капельками воды, большими по сравнению с длинами волн видимого света, то возникает радужное рассеяние. Угол рассеяния, при котором угол отклонения стационарен [c.83]

Чтобы найти амплитуду вблизи угла радужного рассеяния, нужно вернуться к выводу формулы (3.80). Вместо разложения, использованного при вычислении интеграла (3.76), теперь имеем [c.83]

Угол радужного рассеяния 0д определяется формулой [c.84]

Легко установить ряд характерных свойств выражения (3.89). Наибольшее значение амплитуды получается для наименьшего возможного р при п > 1 наименьшее значение р равно 2. Это основное радужное рассеяние, обусловленное однократным внутренним отражением. Из элементарных геометрических соображений следует, что для такого луча [c.84]

Когда у приближается к уд (сторона безразлична), угол основного радужного рассеяния достигается со стороны больших углов рассеяния. Следовательно, более яркой является внутренняя сторона радуги. Для лучей, подвергшихся двукратному внутреннему отражению (р = 3), — I. Таким образом, в этом случае имеет место обратная ситуация и яркой является внешняя сторона радуги. Отметим, что происходит сдвиг максимума интенсивности. Максимум расположен не при 0 = 0д, а при несколько большем угле (при [c.85]

Угол радужного рассеяния сам по себе не зависит от размеров рассеивателя, но так как максимум интенсивности расположен при z= — 1,0188, а не при 2 = 0, то имеется небольшая зависимость положения максимума от радиуса. Ширина вторичных максимумов, а также расстояние между ними пропорциональны Чем меньше рассеиватель, тем шире максимумы и тем [c.85]

Квадрат этой величины для воды п /з) много меньше единицы, поэтому после радужного рассеяния излучение сильно поляризовано. [c.85]

Для капель воды угол основного радужного рассеяния равен 0 138°. Так как, согласно (3.87), он зависит только от показателя преломления, который в свою очередь несколько изменяется в зависимости от длины волны света, то положение максимума интенсивности также немного зависит от длины волны и происходит хорошо наблюдаемое в радуге разделение цветов. То обстоятельство, что радуга является хорошо наблюдаемым и широко известным оптическим явлением, обусловлено именно малой зависимостью угла, при котором интенсивность имеет максимум, от размеров капли. Если капли становятся слишком малыми, то максимумы становятся широкими и цвета перекрываются. Результатом этого является белое радужное рассеяние. [c.85]

Более подробное описание радужного рассеяния можно найти в работах [542, 857]. Соответствующие числовые таблицы содержатся в книгах [598, 422]. [c.99]

К 5. Эффекты ореольного и радужного рассеяний при рассеянии электромагнитных волн рассмотрены в гл. 3. Обсуждение этих эффектов при рассеянии классических частиц содержится в работе [284]. [c.139]

На рис. 4.17, 4.18 и 4.19 соответственно приведены фотографии восстановленных изображений с голограмм прозрачных букв на темном фоне, темных букв на прозрачном фоне и фраг-.мента из страницы текста а — проекционные изображения, восстановленные с помощью когерентной волны б — черно-белые фотографии восстановленных радужных изображений в отраженном белом свете в — изображения, восстановленные при диффузно-рассеянном белом свете. Проекционные изображения получены на фотопластинке (без фотоаппарата), расположенной на пути изображения Pi, вместо экрана S, на расстоянии [c.125]

Видно, что при освещении голограммы недиффузным белым светом восстанавливается только полоса изображения в ярком радужном цвете, а при освещении диффузно-рассеянным светом — полное изображение объекта. Эти особенности голограммы пропускающих объектов могут быть использованы в голо-графических дисплеях. [c.127]

В работах [24, 27] отмечается, что при освещении когерентным пучком света голограммы фазовых объектов, заг(псанной методом двух экспозиций, интерференционная картину будет наблюдаться в любых сечениях дифрагированных пуч№в первого порядка. Однако в них этому явлению физическое объяснение не дается. Кроме того, утверждение в [27] о том, что восстановление интерференционных полос при освещении таких голограмм белым светом соответствует представлению о появлении картины муаровых полос при совмещении двух дифракционных решеток с несколько отличающимися периодами, не раскрывает физическую сущность этого явления. Как мы выше (разд. 4.2, 4.3) показали, при освещении голограммы амплитудных транспарантов (регулярных и нерегулярных) когерентным светом также восстанавливаются изображения объекта на любом сечении дифрагированных пучков не только первых порядков, но и изображения в нулевом порядке. Освещая такие голограммы белым светом, видим радужное, а диффузно-рассеянным белым светом — монотонное полное изображение объекта. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...