Угол отклонения результирующей

Принимаем следующие допущения 1) движение жидкости является установившимся и турбулентным, а жидкость в застойной зоне не участвует в главном движении 2) приравниваем нулю объемную силу веса ввиду ее малости 3) пренебрегаем влиянием торцовых стенок на угол отклонения результирующей струи 4) жидкость считаем несжимаемой [c.292]

При экспериментальном исследовании влияния на угол отклонения результирующей струи значений исходных величин 1, Ло, ки Ро, Р направление результирующего потока определялось по визуализированной картине течения, получаемой на фотографии при установке кассеты фотоаппарата в плоскости, параллельной плоскости осей сопел. Течения визуализировались путем присадки к воздуху дыма. [c.112]

Угол отклонения результирующей струи 102, 116, 125 Управление пограничным слоем непрерывное 198 Уравнение неразрывности 460 [c.506]

Угол отклонения результирующей струи пропорционален отношению давлений входных сигналов (Рг и Р1), отношению диаметров входных каналов ( Са и а с, ) и величинам расстояний от входных каналов до области взаимодействия Лг и Ль [c.18]

Возможность создания управляющего момента с помощью панелей солнечных батарей показана на рис. 7.10. При отклонении панели 1 (см. рис. 7.9) на угол а результирующая сила давления солнечного ветра Р может быть представлена в виде двух век- [c.162]

При использовании формулы (11.18) угол отклонения оси результирующего потока определяется следующим образом [c.119]

В принципе, пользуясь описываемым методом, можно рассчитать все поле течения. Однако из-за сложности решения ограничиваются определением формы результирующей струи определяются угол отклонения ее в удалении от каналов и внешние ее границы. [c.130]

При отсутствии скоса вектор результирующей силы воздействия потока на крыло согласно теореме Жуковского нормален к направлению невозмущенного потока, т. е. к вектору скорости При наличии скоса вектор результирующей силы должен быть нормальным к направлению истинной скорости V. Следовательно, скос потока приводит к отклонению результирующей силы от направления, перпендикулярного скорости набегающего потока, на угол Д а. [c.281]

Путем обработки большого числа опытных данных установлено, что если область взаимодействия струй находится в области основных участков раздельно рассматриваемых исходных струй, то угол отклонения б результирующей струи может быть определен по следующей формуле [7] [c.18]

Измерители, основанные на принципе магнитного отталкивания (Рис. 14.10), имеют две пластинки из мягкого железа внутри катушки, одна из которых зафиксирована, а другая может двигаться, вращаясь вокруг оси. Один конец подвижной пластинки прикреплен к оси указателя прибора. При протекании тока через катушку обе пластинки одинаково намагничиваются л потому начинают отталкиваться друг от друга. Сила отталкивания зависит от величины тока, протекающего по катушке. Отклоняющий момент пропорционален квадрату этого тока, и ему противостоит восстанавливающий момент, создаваемый пружиной, который пропорционален результирующему углу поворота. Следовательно, угол отклонения указателя прибора пропорционален квадрату протекающего по катушке тока. Для предотвращения колебательных процессов в системе обычно используется демпфирующее устройство, состоящее из поршня, двигающегося в цилиндре. [c.218]

При измерениях в начальном состоянии верхняя пластина отклоняется на угол 5°, вводится образец и прибор запускается. При этом пластина освобождается и начинает колебаться (вплоть до нулевого угла отклонения). Результирующая кривая затухания во времени может быть получена приблизительно за 30 с, когда плита автоматически возвратится к исходному положению (и будет готова к следующему опыту). [c.387]

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

Вертикальное перемещение центра тяжести барабана составляет величину Ь os б, где Ь — результирующее отклонение профиля ролика и б — угол между плоскостями одной вертикальной, проходящей через ось вращения барабана, и второй — наклонной, проходящий через горизонтальные оси вращения барабана и роликов. Таким образом, вертикальное перемещение определяется только величиной Ь. Поэтому для рассматриваемого случая можно воспользоваться механической моделью, схематически изображенной на рис. 2, считая в первом приближении, что массы перемещаются только вертикально в направляющих без трения и что масса перекрытия бесконечно большая. [c.122]

При прохождении через вещество частицы (особенно электроны) претерпевают многократное рассеяние. Угол результирующего отклонения, обозначаемый через а, является статистической суммой малых углов отклонения при индивидуальных актах рассеяния. Средний квадрат полного угла отклонения для малых углов отклонения при индивидуальном рассеянии 0, определяется как [c.139]

Приведенная выше схема струи является условной, так как формирование потока происходит иначе, чем при истечении турбулентной струи из отверстия. Однако имеются следующие основания для принятия данной схемы при приближенных расчетах характеристик течения, получающегося при взаимодействии струй в элементах рассматриваемого здесь типа. Значения угла отклонения оси результирующей струи от оси канала питания, получаемые расчетом по предлагаемой методике, хорошо согласуются с опытными его значениями. Вместе с тем из опытных данных следует, что в рассматриваемой струе уже при небольшом удалении от места, где встречаются исходные струи, профили распределения скоростей приближаются к тем, которые характерны для одиночных турбулентных струй, вытекающих из каналов. Например, по данным работы [53] смешение струй практически заканчивается на расстоянии от точки пересечения осей каналов питания и управления, определяемом величинами 1,5/г —2/г, и на расстоянии 3,5А — 4/г профили скоростей уже становятся симметричными. На рис. 11.6,6 представлены совмещенные кривые распределения скоростей в сечении струи, отстоящем на расстоянии /г =12, построенные по опытным данным, приведенным в работах [100, 101] для плоского струйного элемента, у которого Яо=2,5 мм и п = 5 мм. Кривая / на рис. 11.6,6 относится к случаю, когда отсутствует управляющее воздействие и имеется лишь одиночная турбулентная струя, вытекающая из канала питания. Кривая 2 на этом рисунке получена при отклонении струи, вытекающей из канала питания, струей, вытекающей из канала управления, на угол а 7°. В последнем случае профиль скоростей лишь несколько шире, что связано с увеличением массы движущихся частиц. По форме же данная характеристика почти не отличается от характеристики, полученной для одиночной турбулентной струи. [c.120]

При прохождении тока по катушке 5 вокруг нее создается магнитное поле, действующее под углом в 90° к полю неподвижного магнита 2. В результате взаимодействия двух полей создается результирующее магнитное поле, вектор которого определяется по правилу параллелограмма. В направлении действия результирующего поля поворачивается дисковый магнит 6 со стрелкой 7. При увеличении силы тока в катушке увеличивается магнитное поле, что вызывает отклонение стрелки на больший угол. Изменение направления тока в катушке вызывает изменение направления действия магнитного поля и тогда стрелка отклоняется в другую сторону [c.266]

При о < 90 значение х положительно и положителен угол 5 между результирующим напряжением по площадке ds и нормалью. Угол й называется углом отклонения. [c.223]

Согласно (11.36) при турбулентном течении в канале питания и ламинарном течении в канале управления угол отклонения результирующей струи, получаемой при взаимодействии исходных струй, является функцией не только относительных величин а1/ао, 11а1, р ро, но также изменяется при прочих равных условиях в функции от щирины канала управления избыточного давления рабочей среды перед входом в канал ро, вязкости рабочей среды ц, плотности ее р и коэффициента расхода канала питания 8о ). [c.124]

Существует оптимальное значение б /Оо, для которого отклонение результирующей струи на заданный угол а достигается в элементе, выполненном по схеме рис. 12.1, и, при минимальной величине отношения количества движения в канале управления к количеству движения в канале питания (в работе [23] за оптимальное взято значение 6р, при котором минимизируется отношение модулей скоростей течения в соответствующих каналах). Так как количество движения в потоке для канала глубиной / и шириной а равно раи то оптимальная величина бг/ао определяется из условия получения отклонения струи на заданный угол а при минимальном (0 1/60) ( у1 /1уо1) - Согласно рис 12,1, и а=НЦЬ — б ), или а= = (Я/оо)/[(1/ао) — (бр/оо)]. С другой стороны, из формул (12.3) и (12.4) следует, что [c.129]

Систему уравнений (11.6) при граничных условиях (11.7) У. Бёде-вандт Ш решил путем представления функций Р, С в. Н в виде степенных рядов в окрестности точки = О и в виде асимптотического разложения для = СХ). Это решение потребовало довольно кропотливых вычислений. Впоследствии оно было улучшено Дж. Э. Нидалом в неопубликованной работе. Найденные им значения функций Р, С и Н даны в таблице 11.1 и графически изображены на рис. 11.2. Кроме того, на рис. 11.3 дана полярная диаграмма, изображающая изменение результирующей горизонтальной скорости, представляющей собой геометрическую сумму составляющих и жи. Угол между результирующей горизонтальной скоростью и окружным направлением зависит только от высоты над неподвижным основанием. Векторы на рис. 11.3 показывают своим направлением значение этого угла для разных высот Мы видим, что отклонение результирующей горизонтальной скорости от окружного направления движения жидкости на большой высоте больше всего у стенки оно составляет здесь 50,6° и направлено внутрь. [c.221]

При рассмотрении работы винта в реальных условиях, как уже указывалось, необходимо учитывать, что винт не только вращается, но и движется (вместе с самолетом) поступательно. Поэтому всякий элемент винта, кроме скорости w, обусловленной вращением, обладает еще скоростью обусловленной поступательным движением (рис. 357). Результирующая скорость и каждого. элемента винта оказывается вследствие этого в большей или меньшей степени отклоненной вперед, и поэтому угол атаки элемента винта уменьшается. Вместе с тем уметшается и подъемная сила элемента винта, и следовательно, результирующая сила все больше и больше отклоняется назад от направления и. Ее составляюн1ая в направлении V уменьшается — сила тяги элемента винта падает. При некотором значении скорости направление /( отклонится настолько (рис. 358), что окажется перпендикулярным к —сила тяги элемента винта упадет до нуля. При дальнейшем увеличении и, когда угол атаки примет некоторое отрицательное значение, подъемная сила обратится в нуль и сила /f будет направлена по и. Ее проекция на направление v будет направлена против V, т. е. элемент винта будет давать отрицательную силу тяги (рис. 359). [c.567]

Необходимо сказать несколько слов по поводу записи согласованного пространственного фильтра (СПф), устанавливаемого в плоскости Ро. Для этого в плоскости Р) помещается эталонный объект у) и его фурье-образ Я регистрируется в плоскости Р2 совместно с плоской опорной волной для регистрации используется фотопленка или ПВМС). Хорошо известно, что результирующее пропускание в плоскости Pi (после соответствующего преобразования распределения интенсивностей в амплитудное иропус-кание) содержит четыре компоненты, одна нз которых пропорциональна Н". Эти компоненты имеют различные несущие пространственные частоты. Таким образом, для выделения требуемой компоненты Я вторая часть оптической схемы (справа От Рз) должна быть отклонена от оси на некоторый угол, как показано на рис, 5.8. Такое расположение элементов схемы позволяет снизить требования ко второму фурье-объективу и эффективно выделить требуемую компоненту светового поля, исхо-дяшего из плоскости Р . Несущая частота опти1[еского сигнала, записываемого в плоскости Рг, должна в несколько раз превы-шать диапазон пространственных частот эталонного изображения. Кроме того, практические соображения часто диктуют необходимость еще больших углов отклонения света, выходящего из плоскости Pi, с тем чтобы он не попадал на некоторые другие оптические элементы системы. [c.269]

Рассмотрим простой пример твердого тела, подвешенного в окрестности точки выше его центра тяжести подобно маятнику. Если мы отклоним тело па небольшой угол, то момент силы тяжести стремится восстановить его в первоначальном положении. Мы говорим, что равновесие устойчиво. С другой стороны, ясно, что маятник все же находится в состоянии равновесия, если он опрокинут, то есть его центр тяжести находится иеиосредственно над точкой подвеса. Однако в этом случае равновесие неустойчиво, поскольку результирующий момент от малого отклонения стремится увеличить это отклонение от первоначального положения. [c.147]

Для основного расчета валов и осей необходимо вычислять изгибающие и крутящие моменты в опасных сечениях. При расчете сложпонагружепных валов строят эпюры изгибающих и крутящих моментов. При действии на вал нагрузок в разных плоскостях их обычно раскладывают на две взаимно перпендикулярные плоскости, за одну из которых выбирают плоскость действия одной из сил. Если силы расположены в плоскостях под углом до 30°, то пх можно совместить в одну плоскость. При отклонениях сил от координатных плоскостей на угол, меньший 15°, их можно совмещать с последними. Для определения результирующего момента изгибающие моменты Мх и Му во взаимно перпендикулярных плоскостях складывают геометрически по формуле [c.421]

Коэффициент мощности — это косинус угла между векторами тока и напряжения. Измеритель коэффициента мощности с перпендикулярными катушками — это электродинамический измеритель, в котором подвижный элемент состоит из двух кату-щек, смонтированных на одном валу и расположенных под прямым углом друг к другу (Рис. 14.17). Последовательно с одной из катущек включен элемент индуктивности, а последовательно с дру1 ой — резистор. Другие концы резистора и катущки индуктивности подключены к нагрузке. Токи в обеих катущках равны по величине, но во времени сдвинуты относительно друг друга на 90°. В этой конструкции электродинамического измерителя не используется возвратная пружина. Угол поворота подвижного элемента определяется результирующим моментом, создаваемым двумя перпендикулярными катущками. Результирующее угловое отклонение дает измерение сдвига фаз между током и напряжением. [c.224]

Такая модель Земли позволяет с приемлемой точностью решать многие практически важные задачи, так как отклонения от сферической формы вследствие полярного сжатия Земли и отклонения, вызванные наличием гор, весьма малы по сравнению с радиусом Земли. Примем без вывода что результирующая сила тяго тения, действующая на матери альную точку М с массой т находящуюся на поверхности Зем ли либо вне Земли, равна силе с которой притягивала бы точку вся масса Земли, сосредоточенная в центре сферы. На рис. 2.9 точка М находится в северном полушарии. Через Р обозначен вес тела, —ускорение силы тяжести, Л —реакция связи, а —широта места, / — вектор, направленный от точки М к оси вращения Земли под прямым углом. Вектор Р лежит в плоскости меридиана, проходящего через точку М. Направление вектора Р, которое можно на практике определить с помощью отвеса, не проходит через центр сферы, если 0<а<л/2. Это направление, образующее с плоскостью экватора угол р, назовем жстной вертикалью. Разность углов (Р—а) представляет собой отклонение местной вертикали от направления радиуса Земли. [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...