Критические параметры жидкостей

Критический параметр Жидкость [c.323]

Эти исследования Авенариуса и последователей его школы впервые определили критические параметры многих жидкостей не только в России, но и за границей — они доставили Авенариусу и его школе широкую известность и определили одно из основных научных направлений исследований физической лаборатории Киевского университета. Ряд данных по критическим параметрам жидкостей, полученных в этой лаборатории, не потерял своего значения и в настоящее время. [c.581]

Критические параметры жидкости должны быть значительно выше рабочих, так как с увеличением температуры поверхностное натяжение и теплота парообразования уменьшаются и становятся равными нулю в критической точке. [c.6]

При некоторой температуре Т=Т и давлении р=р,р исчезает различие между удельными объемами К, и жидкости и газа (V =V, = V,p). Такое состояние вещества называется критическим, а параметры Г р, р,р, К р, при которых оно наступает,— критическими. Выразить критические параметры К,р, р,р, Т р газа Ван-дер-Ваальса через постоянные а ч h для этого газа и вычислить критический коэффициент s= RT pl p pV p). [c.34]

При значительно меньших по сравнению с температурах, например вблизи температуры плавления, жидкость по своей структуре ближе к твердому состоянию, нежели к газообразному. В этом случае при сопоставлении свойств жидкой и твердой фаз за естественный масштаб следует принимать не критические параметры, а другие характеристики, которые вытекают из аналогии между жидким и твердым состояниями. Одной из таких удобных характеристик служит величина так называемого свободного объема жидкости, представляющего собой объем, приходящийся на долю одной частицы жид- [c.214]

По своим физическим свойствам жидкость занимает промежуточное положение между твердым телом и газом. Например, при параметрах состояния, близких к критическим, свойства жидкости близки к свойствам газа, а при температурах, близких к температурам кристаллизации, жидкость обладает некоторыми свойствами, присущими твердому телу. [c.120]

Обычно для образования системы безразмерных параметров, в которой изучают термодинамическое подобие веществ, в качестве опорной точки принимают критическую. Это объясняется исключительным положением критической точки на термодинамической поверхности состояния. Действительно, для всех веществ критические точки занимают на термодинамической поверхности одно и то же геометрическое положение, находясь в вершине линии насыщения системы жидкость — пар. Кроме того, они являются физически идентичными, характеризуя предельный случай сосуществования жидкой и газовой фаз. И, наконец, немаловажным фактором является то обстоятельство, что критические параметры Ркр, 7 кр и ркр, как правило, имеют известные значения даже в тех случаях, когда отсутствуют подробные р, v, Г-измерения. [c.127]

При меньших температурах, например вблизи температуры плавления, жидкость по своей структуре ближе к твердому состоянию, нежели к газообразному. В этом случае при сопоставлении свойств жидкой и твердой фаз за естественный масштаб следует принимать уже не критические параметры, а другие характеристики, которые вытекают из аналогии между жидким и твердым состояниями. Одной из таких удобных характеристик является величина так называемого свободного объема жидкости, представляющего собой объем, приходящийся на долю одной частицы жидкости при какой-либо характерной температуре (например, при температуре тройной точки или при Т—>-0 в последнем случае величина свободного объема определяется экстраполяцией). [c.210]

При увеличении давления парообразования пограничные кривые сближаются и пересекаются в точке k, называемой критической точкой. Точка k указывает на критическое состояние вещества, при котором отсутствует различие свойств между жидкостью и паром. В этом состоянии жидкость обладает критическими параметрами и мгновенно переходит в пар, минуя процесс парообразования. [c.57]

Итак, >Fi, характеризуя степень приближения расхода жидкости через единицу площади рассматриваемого сечения к максимально возможному расходу, имеет смысл безразмерной плотности потока. Численные значения безразмерной плотности в критическом сечении при заданных начальных параметрах и ее зависимость от состояния заторможенного потока определяются физическими свойствами протекающей среды. Каждому виду функциональной связи между ( Fi) aK и отношением Ро/ о отвечает своя зависимость между начальными и критическими параметрами вещества. Скорость в критическом сечении совпадает с местной адиабатной скоростью звука [c.104]

Эта строка связывает температуру торможения жидкости, поскольку Iq = I o (Т), с критическими параметрами потока, каждый из которых является функцией либо одной только температуры (р , о), либо же температуры и радиуса паровых пузырьков в критическом сечении [c.170]

По мере роста давления различие между удельными объемами кипящей жидкости v и сухого насыщенного пара v" уменьшается, и, наконец, при некотором давлении они становятся равными. Такое состояние вещества называется критическим, а соответствующая точка на диаграмме (точка К на рис. 1-1) носит название критической. Параметры вещества в этом состоянии называются критическими критическое давление рк, критическая температура Гк, критический удельный объем v . В критической точке теплота -парообразования г равняется нулю, все свойства обеих фаз становятся тождественными, и эта точка является верхней границей двухфазной области, где возможно равновесное сосуществование жидкости и пара. [c.8]

При этом по достижении некоторых критических параметров возникают типичные критические явления, обычно резко нарушающие режим нормальной работы аппарата. К такого рода явлениям относятся случаи захлебывания аппарата при встречном течении жидкости и газа, начало резкого вторичного увлажнения в различного рода сепараторах, разрушение устойчивой паровой подушки под раздаточным дырчатым листом в барботерах, возникновение и разрушение пленочного кипения и многие им подобные процессы. Критические скорости, при которых происходят эти явления, весьма разнообразны и зависят как от характера процесса и физических свойств взаимодействующих сред, так и от геометрических размеров и формы аппарата. Однако все эти внешне весьма разнородные явления объединяет общая природа всех кризисов, заключающаяся в нарушении устойчивости потока жидкости при достижении газом некоторой критической скорости, а общность, уже [c.315]

С помощью (7.20) определяется профиль (форма) сопла. Особенность приведенного способа расчета сопла состоит в том, что параметры в /-М сечении расходящейся части сопла приведены к параметрам в критическом, а не во входном сечении, а также в том, что сами критические параметры определены с помош 1Ю зависимости (3.17) для показателя изоэнтропы к. В [55] путем сопоставления с многочисленными экспериментальными данными показано, что предложенная для к зависимость может быть использована для определения критических параметров, критического расхода и критической скорости истечения адиабатно вскипающей жидкости различных веществ при истечении ее через каналы различной геометрии. Кроме того, показано, что зависимостью (3.17) можно воспользоваться и для определения выходных параметров сверхзвукового потока, если фазы в выходном сечении канала находятся в состоянии, близком к механическому и термическому равновесию. [c.153]

Предложенный способ расчета критического расхода вскипающей жидкости с помощью показателя изоэнтропы предполагает известным давление торможения в критическом сечении. Чтобы от известного давления на входе в канал перейти к давлению торможения в выходном сечении, необходимо оценивать необратимые потери давления, которые складываются из потерь на трение и потерь на местные сопротивления, а также влияние неравновесия смеси на ее критические параметры. [c.164]

Краевой угол смачивания для различных сочетаний жидкость—твердое вещество— кн. 2, табл. 1.18 Критические параметры—кн. 1, табл. 7.2 [c.543]

Как видно из графика, точка k соответствует некоторому предельному состоянию вещества, при котором исчезает видимое различие между жидкостью и паром. Критические параметры, характеризующие это состояние для каждого веп ества, имеют определенные значения. Так, например, для воды = 221,15 бар, f ,p = 374,12 °С, и,ф= 0,003147 м-укг. [c.108]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов наблюдается аномальный рост Ф. нек-рых физ. величин (параметров порядка) и их взаимодействие. Для чистых жидкостей параметрами порядка являются плотности массы и энергии, для растворов—концентрации компонент, для ферромагнетиков в окрестности Кюри точки—намагниченность и т. д. Рост Ф, приводит к ряду аномалий в поведении термодинамич. величин и в реакции системы на внеш. воздействие (критические явления). [c.326]

Отметим, что для инжектора заданных размеров при определенных начальных параметрах жидкости и пара невозможно получить давление за диффузором, большее, чем / д.кр. Следовательно, максимальную экономичность серии инжекторов необходимо оценивать по критическому варианту исполнения аппарата. [c.274]

Рассмотрим двухфазную среду вдали от критической точки при малых степенях влажности. Тогда пар будет являться определяющей фазой (в том смысле, что большинство физических процессов скорость распространения малых возмущений, расход среды, распределение давления и т. д.— будут в существе щой мере зависеть от параметров и свойств паровой фазы, а не от параметров жидкости). В этом случае степень неравновесности процесса расширения среды целесообразно представить как отношение [c.11]

Следовательно, относительные критические параметры определяются только физическими свойствами жидкости. В частности, для воздуха А = 1,4 и критическое отношение давления е =р /ро=0,528. Для перегретого пара А=1,3 е = 0,546. Значения е позволяют в каждом конкретном случае судить о характере движения жидкости. Если в [c.62]

Отметим основные свойства этого течения. В окрестности критической точки скорость скольжения на стенке прямо пропорциональна завихренности (Uj) = -2 а>) . Эта связь не зависит явно от времени и не содержит реологических параметров жидкости. Соотношение между касательным напряжением (г,,) , = г , и завихренностью дается формулой [c.42]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Рассмотрим уравнение (3.4). Будем считать, что в изучаелюм интервале параметров состояния системы значений величин Q, конечны, что имеет место, если состояние системы достаточно удалено от критических точек жидкость—пар или жидкость—жидкость [c.55]

Расчет большого класса задач гидроаэродинамики одномерных установившихся изэнтро-иических течений несжимаемой и сжимаемой жидкости основан на использовании уравнения Бернулли. Исследование течений сжимаемого газа имеет важное практическое значение, так как позволяет ввести ряд параметров, характеризующих движение газа (параметры торможения, критические параметры, максимальная скорость и др.), а также установить связь между различными параметрами течения и формой струи или канала. На основании уравнения Бернулли получен широкий набор газодинамических соотношений (функций), составляющих основной математический аппарат, используемый при расчетах изэнтропических течений газа. [c.74]

По мере повыщения давления теплота кипения уменьщает-ся, и в критической точке К (конечная точка линии кипения) она становится равной нулю. Здесь в точке К исчезает различие между жидкостью и газом. Точку К. называют критической. Параметры критической точки ркр — критическое давление, [c.17]

На существование критических параметров состояния указывал великий русский химик — создатель периодического закона Д. И. МенделееР . Критическую температуру он назвал температурой абсолютного кипения . В своих Основах химии он говорит ... температура абсолютного кипения определена мной (1861), как таковая, при которой жидкость не существует и дает газ, не переходящий в жидкость, несмотря на увеличение давления . [c.111]

Уравнение для реальных газов отклоняется от уравнения Менделеева — Клапейрона тем сильнее, чем больше плотность газа. Если для идеа-тьного газа коэффициент сжимаемости а = pv/ RT) = 1, то для различных реальных газов он значительно отклоняется от единицы как в одну, гак и другую сторону и является функцией температуры и давления. Различие в свойствах реальных газов обнаруживается также при изучении калориметрических свойств газов, о чем будет сказано ни же. Теория идеальных газов не может объяснить фазовые превращения газа и жидкости, так как она не в состоянии установить границы фазовых переходов, в частности критические параметры состояния. Опыт показывает, что свойства реальных газов даже [c.10]

Такой же характер механизм кипения имеет и для других жидкостей, кипящих в большом объеме на металлических поверхностях нагрева. Значения критических параметров зависят от физической природы кипящей жидкости. Например, для воды = 8,5-10 Вт/м , для этилового спирта дкр1 = 0,6-10 Вт/м , для бензола =0,44-10 Вт/м , для н-гептана = 0,356- Ю Вт/м . [c.198]

Анализ выполненных исследований показывает, что величина е является определяющей при оценке массовых расходов испа -ряющейся жидкости, так как, с одной стороны, она характеризует создаваемый перепад давления на насадке, а с другой — степень завершенности фазовых переходов. Следует отметить, что степень неравновесности потока зависит не только от длины канала, но и от начальных параметров. По мере увеличения давления неравновесностъ вначале возрастает и достигает максимума при Pi = 100 125 Kz j M . дальнейшим увеличением давления степень неравновесности убывает. Из анализа приведенных расходных характеристик можно предположить, что при давлениях свыше 180—200 кгс1см метастабильность практически отсутствует вплоть до критических параметров. Это явление можно объяснить сближением физических свойств воды и пара Б околокритической зоне. Уменьшение степени неравновесности приводит к сближению расходных характеристик в области высоких давлений. [c.28]

Жидкость в установке постепенно нагревалась и доводилась до кипения при атмосферном давлении, что гарантировало полное удаление воды из даутерма. В процессе подогрева даутерма включались все нагреватели контура для выравнивания температуры по контуру пускали насос. Производительность насоса, а следовательно, и скорость жидкости в контуре, регулировались вентилем за нагнетательным патрубком насоса. По достижении требуемых параметров жидкости на рабочий участок подавался ток и поднималась нагрузка. Подъем нагрузки до критической производился так же, как в опытах с большим объемом. При этом принимались меры для поддержания постоянной температуры и скорости жидкости. [c.68]

На рис. 3.1 в качестве примера приведена зависимость показателя изоэнтропы двухкомпонентной газожидкостной смеси двухатомного газа (f j, = 1,4) и несжимаемой жидкости от объемной доли газа в смеси. Полученная зависимость позволяет по известным параметрам заторможенного потока определять критические параметры смеси, критический расход, критическую скорость истечения однородной двухфазной смеси, а также скорость распространения возмущений в однородной двухфазной смеси, если в самой волне возмущения из всех обменных процессов успевает полностью завершиться обмен количеством движения. Как показывают эксперименты [23], вследствие большого градиента давления вблизи критического сечения двухфазная среда в нем явля- [c.56]

Актуальной становится задача оценки параметров сверхвукового течения гомогенного двухфазного потока без скольжения. Без этого невозможно оценить эффективность разгонных устройств, в которых стремятся получить скорость жидкости, максимально близкую к скорости разгоняющего ее газа. В ранее выполненной автором работе [55] были изложены некоторые теоретические предпосылки, позволяющие для однородной двухфазной смеси по заданным начальным параметрам определить критические параметры смеси и параметры смеси в конце процесса расширения ее при заданных конечных параметрах. [c.146]

Расчет, выполненный при ро = 1,0 МПа для различных недогревов по описанной выше методике (кривая 1 на рис. 8.4), показывает, что действительное критическое отношение давлений, измеренное в эксперименте, не соответствует расчетному практически во всем диапазоне недогревов. Это позволяет предположить, что даже модели с допущением полной либо частичной заторможенности обменных процессов в слабой волне возл щения неверно определяют критические параметры при допущении полного равновесия в самом потоке, особенно для сильно недогретых жидкостей. В области Д / О это расхождение становится минимальным (примерно 7 %). [c.166]

Автоматизированные информационные системы теплофизических свойств чистых веществ центра данных при МЭИ [90]. 1) Теплофизическая информационно-решающая система на базе высокопроизводительной ЭВМ [93]. Разработана на базе ЭВМ производительностью около 2 млн. операций/с с оперативной памятью 3 Мбайта, имеющей диски по 60 Мбайт и несколько десятков терминальных устройств. Обеспечивает пользователей данными о термодинамических свойствах группы технически важных газов я жидкостей в табличном и аналитическом режимах. Исходная информация о веществе организована в виде последовательного файла, состоящего из коэффициентов базовой системы уравнений и группы физических величин, характерных для данного вещества (газовая постоянная, критические параметры и др.). Выдает значения свойств в однофазной и двухфазной областях, на линиях затвердевания и насыщения, а также на ряде линий экстремумов (инверсии, Бойля и т, д.). Номенклатура наименований выдаваемых свойств содержит несколько десятков наименований. 2) Теплофизическая информационно-реишющая система на базе малой ЭВМ СМ-4 [91]. Обеспечивает выдачу термодинамических данных в однофазной и двухфазной областях и на линиях равновесия фаз для входных переменных (р, Т), (р, h), (р, S), (Т, К), Т, S), (р, X), [c.180]

Важные результаты приводятся в работах М. Д. Вайсмана и К. С. Полякова [Л. 26, 137]. Авторами определены расходные характеристики сопл и цилиндрических насадков, выяснены причины возникновения кризисных явлений и виды связи между начальными и критическими параметрами, установлено влияние формы канала и недогрева жидкости. [c.251]

В связи с изложенным представляется целесообразным именно с этой скоростью звука (кривая5) сопоставить критическую скорость истечения. Для этого прежде всего необходимо уметь определять критические параметры двухфазной смеси по известным параметрам заторможенного потока. В однофазном адиабатном потоке эта задача однозначно решается с помощью показателя адиабаты (изоэнтропы). Рассматривая двухфазную смесь как гомогенную смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, полагаем, что в основе механизма обмена количеством движения лежит не вязкое трение, а упругое столкновение молекул газа с частицами конденсированной фазы. Таким образом, разгон жидкой фазы, так же как увеличение скорости газа, осуществляется за счет уменьшения энергии молекул газа. [c.172]

Деформируемость конструкций, обтекаемых потоком жидкости или газа, обусловливает явления потери устойчивости, происходящие при достаточно большой скорости обтекания. Анализ поведения конструкции и определение критических параметров потери устойчивости приводит к необходимости решения связанных линейных и нелинейных краевых задач аэро-и гидроупругости [2, 4]. Решение этих задач основано на использовании методов механики деформируемого твердого тела и строительной ме.ханики, с одной стороны, и методов аэро-и гидромеханики - с другой. Для решения задач аэро- и шдроупругости в полном объеме требу- [c.516]

С нашей точки зрения вызывает сомнение правомерность объяснения быстрого снижения сопротивления деформации под действием жидкой среды длительным процессом диффузионного заполнения молекулами среды аморфных прослоек в структуре полиэтилена. Для уточнения механизма проникания жидкой среды в кристаллический полимер при деформации мы выбрали такую систему полимер—жидкость, в которой скорость диффузионного проникания жидкости в ненапряженный полимер очень мала. Исследовали ползучесть пленки из фторопласта-42 в контакте с жидкостями различной химической природы 1,2-дихлорэтан, бензол, четыреххлористый углерод, пентан, гексан, октан, декан. Использованные жидкости, перечисленные выше в порядке увеличения мольного объема, не вызывают набухания пленки более чем на 0,5% в течение времени, необходимого для оценки величины Окр при ползучести. Изучение сорбционных процессов при растяжении пленок показало, что для фторопласта-42, так же как и для стеклообразных фторопластов-32Л и ЗМ, характерно проникание некоторого количества жидкой среды в шейку [82]. Однако, в отличие от стеклообразных фторопластов, критическое напряжение ajfp и е акс фторопласта-42 не зависят от фазовых параметров жидкости и имеют почти одинаковые значения в таких различных жидкостях, как 1,2-дихлорэтан, бензол и пентан. Эффективность [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...