Изменение энтропии в необратимом процессе перехода между устойчивыми состояниями

Изменение энтропии в необратимом процессе перехода между устойчивыми состояниями [c.165]

СОСТОЯНИЯ, в системе также реализуется непрерывная последовательность устойчивых состояний. В случае же необратимого процесса такой последовательности нет, однако если система исходит из идентифицируемого устойчивого состояния и по установлении равновесия после завершения необратимого процесса вновь находится в некотором идентифицируемом устойчивом состоянии, то выражение изменение энтропии будет все-таки осмысленным. Кроме того, поскольку изменение энтропии при переходе между двумя устойчивыми состояниями зависит лишь от характеристик этих состояний, оно не зависит от характера процесса перехода. Следовательно, для вычисления изменения энтропии в результате некоторого необратимого процесса перехода между устойчивыми состояниями 1 и 2 можно применить равенство (12.6) к любому обратимому процессу перехода между этими состояниями, так что [c.166]

В связи с тем что в определении энтропии фигурирует обратимый процесс, а также поскольку все естественные процессы в какой-то мере необратимы, необходимо обсудить, что же подразумевается под изменением энтропии, вызванным изменением состояния системы в результате необратимого процесса. Чтобы ответить на этот вопрос, вначале заметим, что, как было установлено в разд. 12.2, изменение энтропии при переходе системы между заданными устойчивыми состояниями зависит лишь от термодинамических характеристик системы в этих состояниях. Таким образом, если нас интересует изменение энтропии системы, то совершенно неважно, каким путем произошло изменение состояния системы — обратимым или необратимым. В случае обратимого процесса помимо того, что устойчивыми являются начальное и конечно [c.165]

В настоящей главе читатель получил представление об одном из наиболее трудных понятий классической термодинамики равновесных процессов, а именно об энтропии как одной из термодинамических характеристик системы. Установив, что ключом к энтропии как характеристики является первая теорема об обратимой работе (разд. 10.4), с ее помощью мы показали, что если в бесконечно малом внутренне обратимом процессе в систему, находящуюся при температуре Т, поступает количество тепла (dQr) revj ТО В6" личина ( Qr/7 )rev будет одинаковой для всех внутренне обратимых переходов между заданными начальным и конечным устойчивыми состояниями. Следовательно, эта величина соответствует изменению некоторой характеристики системы, т. е. изменению энтропии dS. Затем мы обсудили вопрос о том, имеет ли смысл изменение энтропии системы, если ее состояние изменяется в результате необратимого процесса. При этом было установлено, что для идентифицируемых начального и конечного устойчивых состояний вычисление изменения энтропии в процессе необратимого перехода вполне осмысленно, и его следует проводить путем использования альтернативного обратимого процесса перехода между теми же состояниями. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...