Термодинамическое тождество необратимых процессов

Это есть общее аналитическое выражение термодинамического тождества для необратимых процессов. В этом выражении, как уже отмечалось, aU, dl н (pk выражены через внешние параметры V, Ог, , Оп и температуру Т таким же образом, как и при обратимых процессах. Так как величины V, а ,. .., а , Т определяют равновесное состояние, в дальнейшем будем называть их равновесными параметрами. Величина d S, наоборот, через равновесные параметры не может быть выражена. Ее возникновение обусловлено необратимостью процесса, и, следовательно, она должна быть выражена через дополнительные параметры, прямо связанные с природой рассматриваемого необратимого процесса. Эти дополнительные параметры целесообразно назвать неравновесными, или диссипативными. [c.157]

Однако уравнение (13.1) можно рассматривать совершенно иначе — как предельный закон, относящийся к очень медленным реальным процессам. Как раз так оно и было получено из Второго закона. Сразу же бросается в глаза, что и термодинамическое тождество, и само существование энтропии были выведены не непосредственно из Второго закона, а из его частной предельной формулировки для равновесных процессов. Сам Второй закон гораздо шире и относится к реальным необратимым процессам, сколь угодно бурным и далеким от равновесных. [c.65]

Это соотношение называют термодинамическим тождеством, оно получено для обратимых процессов, но, как будет ясно из дальнейшего, применимо и для необратимых процессов, во всяком случае для тех из них, степень необратимости которых сравнительно мала. [c.30]

Таким образом, локальное производство энтропии в необратимом процессе равно сумме произведений обобщенных диссипативных сил на соответствующие диссипативные потоки. Полученное выражение для d S/dx согласуется с термодинамическим тождеством (1.30), поскольку для изолированной системы dU = О, [c.48]

Будем исходить из термодинамического тождества, которое, как это уже неоднократно подчеркивалось, сохраняет свою силу для необратимых процессов. Для простоты рассуждений допустим, что система состоит всего из двух компонентов, причем каждый из них характеризуется двумя независимыми параметрами тогда термодинамическое тождество для единицы объема примет вид [c.51]

Это соотношение, охватываюш,ее первый и второй законы термодинамики, называют термодинамическим тождеством. Все выведенные уравнения применимы для обратимых циклов и процессов. Для необратимых циклов имеется выражение [c.74]

Уравнение (2.51) было выведено ранее для обратимых процессов. В действительности оно может быть распространено и на некоторые необратимые процессы, например, на процессы, происходящие не бесконечно медленно, но с некоторой конечной скоростью, если только учитывать диссипацию энергии движения, т. е. изменение энтропии при изменении состояния системы в результате действия сил внутреннего трения, теплопроводности и диффузии (подробнее об >том см. гл. 10). Е1следствие этого, и при условии, что и, 1, 8, Т, А/, йу имеют вполне определенные значения при рассматриваемых необратимых процессах, термодинамическое тождество (2.73) может применяться и к необратимым процессам, если только степень необратимости их не очень велика (при этом давление р надо заменить на р ). [c.73]

Релаксационные эффекты. Процесс установления равновесия в термодинамической системе можно описывать с помощью некоторого параметра, характеризующего степень отклонения состояния от неравновесного. Так как процесс установления равновесия необратим, а к сравнительно слабым необратимым процессам можно, как уже указывалось в разделе 2.11, применять термодинамическое тождество в форме (2.73), то в рассматриваемом про-стейнзем случае, когда степень отклонения от равновесия определяется одним параметром а, имеем [c.117]

Путем осреднения фундаментального тождества Гиббса, справедливого для микродвижений многокомпонентной смеси, получена субстанциональная форма баланса средневзвешенной удельной энтропии для подсистемы осредненного движения турбулизованного континуума. Найден явный вид для осредненного молекулярного и турбулентного потоков энтропии, связанных с соответствующими потоками диффузии и тепла, а также для скорости локального производства осредненной энтропии, обусловленной необратимыми процессами внутри подсистемы осредненного молекулярного хаоса, и скорости обмена энтропией между подсистемами пульсационного и среднего движения. С помощью постулирования соответствующего тождества Гиббса введены параметры состояния для подсистемы турбулентного хаоса, такие, как температура и давление турбулизации. Проанализировано эволюционное уравнение баланса для энтропии турбулизации и найдены выражения для потока пульсационной энтропии, а также локального производства и стока энтропии подсистемы турбулентного хаоса. С использованием эволюционного уравнения переноса для полной энтропии турбулизованного континуума получены уточненные реологические соотношения для турбулентных термодинамических потоков в многокомпонентных средах. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...