Людерса

Многочисленные сдвиги демонстрируют смещение одной части кристалла относительно другой,. протекающие по описанному выше дислокационному механизму. Они хорошо видны на полированно-м (до деформации) металле и часто именуются линиями Чернова—Людерса (см. рис. 41). [c.85]

Начало пластической деформации соответствует наступлению некоторого критического состояния металла, которое можно обнаружить не только по остаточным деформациям, но и по другим признакам. При пластической деформации повышается температура образца у стали изменяются электропроводность и магнитные свойства на полированной поверхности образцов, особенно плоских, заметно потускнение, являющееся результатом появления густой сетки линий, носящих название линий Чернова (линий Людерса). Последние наклонены к оси образца приблизительно под углом 45 (рис. 101, а) и представляют собой микроскопические неровности, возникающие вследствие сдвигов в тех плоскостях кристаллов, где действуют наибольшие касательные напряжения. В результате сдвигов по наклонным плоскостям образец получает остаточные деформации. Механизм образования их упрощенно показан на рис. 101, 6. [c.93]

Именно в этих сечениях и начинаются первые сдвиги кристаллов, о чем свидетельствуют линии Людерса — Чернова (см. выше). [c.55]

На рис. XI 11.7 показана сетка на боковой поверхности балки после испытания. Из этой фотографии видно, что, несмотря на пластические деформации, о чем свидетельствуют линии Чернова — Людерса, гипотеза плоских сечений сохраняет свою силу (вертикальные линии остались прямыми). [c.332]

Лапласа формула 261 Линии Чернова — Людерса 33 Линия нейтральная 147 [c.358]

Людерса-Паули СРТ-теорема 646 [c.716]

Как уже говорилось, СР-инвариантность слабых взаимодействий может быть проверена экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так называемой СРГ-теоремы, или теоремы Людерса-Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (операция зарядового сопряжения), пространственной Р (зеркальное отражение) и временной Т (обращение времени) является инвариантом. [c.247]

Линейный ускоритель электронов 275 Людерса — Паули СЯГ-теорема 201, 247, 248 [c.334]

Рассмотрим, какие основные стадии накопления повреждений свойственны периоду зарождения трещин. Первая стадия - стадия микротекучести. Па эт ой стадии протекает некоторая микропластическая деформация металла, причем наиболее интенсивно она протекает в приповерхностных слоях глубиной порядка размера зерна. Для металлических материалов с физическим Пределом текучести окончание этой стадии четко фиксируется началом негомогенной деформации Людерса - Чернова. [c.15]

Если поверхность образца полированная, то она начинает тускнеть и на ней можно заметить сетку линий, наклоненных к оси образца примерно под углом 45° (рис. 2.91). Эти линии, называемые линиями Чернова — Людерса, свидетельствуют о происходящих сдвигах кристаллов. [c.276]

При достижении предела текучести поверхность образца становится матовой, так как на ней появляется сетка линий Людерса—Чернова, наклоненных к оси под углом 45°. Эти линии впервые были описаны в 1859 г. немецким металлургом Людерсом и независимо от него в 1884 г. русским металлургом Д. К. Черновым (1839—1921), предложившим использовать их при экспериментальном изучении напряжений в сложных деталях. [c.194]

Линии Людерса — Чернова 326 [c.393]

При одном из пересмотров программы было решено, чтобы напряженное состояние при растяжении изучалось ранее, чем рассмотрение механических испытаний. Аргументировалось это тем, что при такой последовательности есть возможность обосновать появление линий Людерса — Чернова. Хотя мы и не считаем, что такое обоснование существенно, все же мы принимаем указанную последовательность изложения. [c.73]

При достижении предела текучести повышается температура образца, изменяются его электропроводность, магнитные свойства, на поверхности появляется видимая невооруженным глазом сетка линий (рис. 4.3.3), расположенных примерно под углом 45° к продольной оси образца. Эти линии принято называть линиями Чернова или Людерса, впервые наблюдавших и описавших их. Линии Чернова возникают вследствие сдвига кристаллов под действием касательных напряжений. В результате этих сдвигов образец получает остаточные деформации. [c.53]

Ламе задача 475 Лапласа уравнение 528 Линии Чернова—Людерса 102 Линия нейтральная 260, 354, 355, 362 [c.771]

Малые упругопластические деформации. Наиболее простой и исторически первый путь построения физических соотношений для малых упругопластических деформаций состоит в следующем. Экспериментами установлено, что изменение объема и в области пластического деформирования строго следует закону упругости, т. е. соотношению (8.4). В то же время механизм пластического деформирования связан со скольжением одних частей материала по другим по так называемым плоскостям скольжения (линии Чернова— Людерса) и, следовательно, пластическая деформация представляет собой процесс необратимого изменения формы. [c.155]

Кроме того, наступление предела текучести в материале можно заметить, наблюдая за самим образцом. Полированная поверхность образца при достижении предела текучести тускнеет и постепенно делается матовой. При более тщательном рассмотрении поверхности можно заметить появление линий, наклоненных к оси образца примерно на 45 (рис. 18). Количество этих линий, называемых линиями Людерса, постепенно растет, и поэтому поверхность образца делается матовой. Появление этих линий и распространение их по всей длине образца свидетельствует о происходящих сдвигах кристаллов материала. [c.35]

Когда на испытуемом образце появляются линии Людерса [c.48]

Механически текучесть объясняется взаимными сдвигами частиц материала. На поверхности отполированного образца можно через лупу видеть косые штрихи — линии сдвигов. Эти линии называются линиями Чернова — Людерса. Большинство их наклонено к образующей образца под углом около 50°, т. е. приблизительно соответствует положению площадок наибольших касательных напряжений. [c.10]

Линии сдвигов Чернова — Людерса 10 [c.286]

При растяжении углы ф и Я возрастают (рис. 1.3, б). Следовательно, если первоначально углы ф и Я были больше 45°, то коэффициент Шмида по мере сдвига возрастает, Таким образом, если сдвиг начался, то он протекает легче, чем начался. Подобное геометрическое разупрочнение наблюдалось для монокристаллов с большими начальными значениями углов ф и Я. Оно обычно выражается в образовании площадок текучести, аналогичных площадкам в поликристаллах, которые обусловлены деформацией Чернова — Людерса, т. е. вместо равномерной деформации наступает своеобразная текучесть, при которой та часть кристалла, где течение началось в первую очередь, претерпевает значительное растяжение, затем растянутая область постепенно [c.12]

Рис. 2.7. Схема движения полосы Чернова — Людерса в образце при растяжении [72].

Изложение физической природы предела текучести будет неполным, если не отметить еще одну часто наблюдаемую особенность этого явления, которая заключается в локализованном протекании начальных стадий макродеформации. Происходит это в результате того, что в момент спада нагрузки после верхнего предела текучести образец находится в состоянии механической неустойчивости. Чтобы в таком состоянии деформация образца успевала за деформацией машины, достаточно деформировать не весь образец, а только его часть, но со значительно большей скоростью и степенью деформации. Естественно, что и при такой схеме деформации происходит упрочнение и в некоторый момент становится выгодной ее передача в соседние еще недеформированные области. Происходит, таким образом, постепенное расширение деформированной области, известной под названием полосы Чернова — Людерса (рис. 2.7), а локализованная деформация также называется деформацией Чернова — Людерса [3, 72]. [c.43]

Образованию первых полос Чернова — Людерса часто способствует концентрация напряжений в местах перехода сечений образца, т. е. у галтелей. Характер передачи скольжения через границу полосы в соседние недеформированные области обычно скачкообразный, это отражается на площадке текучести в виде дополнительных максимумов и минимумов. Последнее особенно свойственно для поликристаллов, в которых расширение полосы Чернова — Людерса происходит, вероятно, скачком по крайней мере на величину объема одного зерна [72]. Этим объясняется зависимость размера площадки текучести и степени деформации в полосе от размера зерна [72, 73], [c.44]

Еще в 1860 г. Людерс, а затем независимо от него Д.К.Чернов [82] обнаружили, что при растяжении образцов железа и стали на их поверхности образуются специфические фигуры. Д.К,Чернов связал их возвикновение с волнами упругих напряжений. Он обнаружил, что предварительно отполированные образцы становятся матовыми, и пришел к заключению, что мягкая литая сталь обладает драгоценным свойством - способностью фиксировать на своей полированной поверхиости рисунок волн упругих напряжений, если усилия превосходят предел упругости. [c.349]

В современной трактовке перемещение полос Чернова-Людерса по поверхности деформируемого образца рассматривается как автоволновой про- [c.350]

Закон сохранения комбинированной четности в слабых взаимодействиях может быть проверен экспериментально. Эта возможность вытекает из существования в релятивистской теории поля так Называемой СЯГ-теоремы, или теоремы Людерса — Паули, согласно которой в любом взаимодействии произведение трех инверсий зарядовой С (оцерация зарядового сопряжения), пространственной Р (операция зеркального отражения) и временной Т (операция временного отражения) является инвариантом. [c.646]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

Вторая стадия - стадия текучести, на которой наблюдается негомогенная пластическая деформация в виде прохождения по всей рабочей длине образца фронта Людерса - Чернова. Уже на ранних стадиях пластического течения в металле могут зарождаться субмикротрещины (длиной порядка 100 нм, шириной 1-10 нм, радиус острия 0,1 нм). Этот дефект атомных масштабов, возникающий при встрече полосы скольжения с препятствием, по существу представляет собой сверхдислокацию, находящуюся в упругом равновесии с полем напряжений, создаваемых клином субмикротрещины в окружающем материале. При низкотемпературном отжиге эти субмикротрещины захлопываются. Методами малоугловой рентгеновской дифракции и электронной микроскопии обнаруживаются зародышевые субмикротрещины с размерами от тысячи ангстрем. Стадия текучести не наблюдается у металлических материалов, у которых на диаграмме статического растяжения отсутствует деформация Людерса - Чернова. [c.16]

Стадия циклической текучести наблюдается у металлических материалов, имеющих физический предел текучести, и связана с прохождением фронта Людерса - Чернова в условиях циклического деформирования. После достижения определенного чис (а циклов (соответствующих окончанию стадии ЦИЮ1ИЧССКОЙ микротекучесги) наблюдается начало раскрытия петли гистерезиса и снижение действующего напряжения Стц(при испытаниях с общей постоянной деформацией за цикл) у образцов из отожженного железа (рис. 9), Происходит процесс макроскопического циклического разупрочнения. Такое поведение характерно для материалов, имеющих физический предел текучести и испытываемых на усталость ниже статического предела текучести. На [c.24]

Рис. 11. Металлографические особенности прохождения фронта Людерса - Чернова в условиях растяжения - сжатия железа а - следы и профиль циклической полосы деформации б - зародыш пластического течения в - схема развития пластической деформации на стадии циклЕгческой текучести г - устойчивые полосы скольжения

При определенном числе циклов появляется зародыш фронта Людерса Чернова (рис. 11, б). Увеличение числа циклов нагружения не приводит к возникновению типичного фронта текучести (деформации Людерса-Чернова). Вместо этого область образца, составляющая примерно одну треть рабочей части, постепенно покрывается волнистыми следами деформации ориентированными в двух пересекающихся плоскостях скольжения (рис.11, в, г). С ростом числа циклов деформированные области охватывают другие объемы материала. При больших циклических деформациях прохождение циктгического фронта Людерса Чернова в условиях усталости с переменой знака нагружения связано с образованием волнистог о рельефа на поверхности образца (рис. [c.26]

Расггространение фронта Людерса - Чернова на стадии циклической текучести связано с процессами интенсивного изменения дислокационной структуры в областях металла, где этот фронт уже прошел (происходят процессы деформационного упрочнения в локальных объемах металла). Это яв- [c.26]

Согласно строгой теореме Паули — Людерса о связи спина со статистикой кварки, как частицы полуцелого спина, должны подчиняться статистике Ферми. Для бариона это означает, что его вектор состояния г 3бар (1, 2, 3) должен быть антисимметричным относительно перестановки любых двух кварков, входящих в состав этого бариона [c.351]

Зуб текучести и наличие верхнего и нижнего пределов текучести на кривых а—е о. ц. к. металлов объясняются блокировкой дислокаций примесными атомами внедрения. С увеличением чистоты металла (например, зонной очисткой) эти явления исчезают. Верхнему пределу текучести обычно соответствует пластическая деформация 0,02—0,5%. Разница между верхним и нижним пределами текучести может быть в два раза. За зубом текучести следует площадка текучести, в пределах которой пластическая деформация распространяется по образцу в виде движущихся фронтов полос Людерса —Чернова. Когда эти полосы покрывают весь образец, площадка текучести кончается, а на кривой а—г появляется участок деформационного упрочнения. По мере повышения температуры испытания площадка и зуб текучести сменяются зубчатой кривой а— е (явление Портевена—Ле-Шателье). С повышением температуры интенсивность деформационного упрочнения становится существенно выше, чем при более низких температурах, так как примесные атомы диффундируют достаточно быстро, чтобы сопровождать движущуюся дислокацию. Такая блокировка движущихся дислокаций способствует увеличению dafde, и приложенное напряжение преодолевает эту блокировку путем отрыва дислокации или генерированием новых дислокаций. [c.233]

При Al—Al наступает явление текучести, состоящее в том, что абсолютные удлинения растут, а нагрузка Р,.р остается постоянной. Горизонтальный участок ВС диаграммы называется площадкой текучести. Кроме того, при AI > Alyl на первоначально щлифованной поверхности образца появляются линии, наклоненные к его оеи под углами, близкими к 45°, называемые линиями Чернова — Людерса. Число этих линий с увеличением AI растет, наклоны их делаются беспорядочными и поверхность образца становится матовой. До тех пор, пока AI < Al , площадь поперечного ее-чения образца уменьщается незначительно и практически можно считать, что она равняется Fq. При увеличении AI по сравнению с Als уменьщение площади уже будет существенно и его можно иногда заметить даже невооруженным глазом. Площадь поперечного сечения образца при данном значении силы Р будем называть соответствующей этому значению Р. [c.38]

В частности, появление при растяжеиин на образце наклонных линий Людерса объясняется влиянием касательных напряжений. Зти линии, иногда заметные простым глазом, указывают на происходящие в материале сдвиги направление их определяется действием максимальных касательных напряжений. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...