Процесс адиабатический необратимый

Можно сказать, что второй закон термодинамики определяет направление реально осуществляющихся процессов. Адиабатические необратимые процессы могут происходить только в направлении роста энтропии, а неадиабатические — только так, чтобы dQ было неотрицательным. [c.245]

Если процесс адиабатического расширения газа отклоняется от обратимого, то производимая газом полезная внешняя работа уменьшается на величину работы сил трения, которая превращается в теплоту и идет на нагревание газа. Соответственно этому охлаждение газа уменьшается. С увеличением степени необратимости процесс адиабатического расширения приближается к адиабатическому дросселированию и стремится к [c.178]

Необратимость процесса адиабатического смешения приводит к потере работоспособности тем большей, чем больше приращение энтропии А8. [c.188]

Из рис. 20.4 ясно, что внешнюю необратимость воздушного холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия Тт. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. [c.618]

ПРЕДЕЛЬНО НЕОБРАТИМЫЙ АДИАБАТИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС (АДИАБАТИЧЕСКОЕ ДРОССЕЛИРОВАНИЕ) [c.165]

Вследствие необратимого характера процесса адиабатического смешения энтропия смеси возрастает на положительную величину [c.186]

Прирост энтропии системы вследствие необратимости процесса адиабатического расширения рабочего тела з ступенях турбины равняется разности энтропии рабочего тела в конечной и начальной точках процесса и легко может быть определен по величине внутреннего относительного к. п. д. элемента установки (например, турбины), в которой осуществляется этот процесс. [c.354]

Таким образом, в потоке многофазной среды имеются два вида потерь кинетической энергии уменьшение кинетической энергии из-за неравновесности процесса и необратимые потери энергии. В связи с этим при адиабатическом расширении влажного пара уменьшение действительной разности энтальпий по сравнению с Яод следует характеризовать не одним коэффициентом потерь, как это принято в газодинамике гомогенных сред, а по крайней мере двумя. [c.130]

Из примера е следует важный вывод (предварительно высказанный в разд. 4.2), согласно которому, хотя прямой процесс (адиабатическое перемешивание путем вращения лопастного колеса) возможен (рис. 8.2,а), что подтверждается непосредственным опытом, обращение этого процесса (рис. 8.2,6) невозможно, что было также установлено при доказательстве следствия 3. Этот вывод особенно интересен в связи с тем, что изображенный на рис. 8.2, а процесс необратим (в термодинамике понятие о необратимости имеет специальное содержание). Природа этой необратимости связана не с передачей работы от лопастного колеса к жидкости, а с последующим установлением в жидкости устойчивого состояния при затухании вихрей, которое, таким образом, является односторонним процессом (разд. 2.14). Более детальное изучение [c.111]

Рис. 9.1. Демонстрация необратимости стационарного процесса адиабатического дросселирования.

С увеличением степени необратимости процесс адиабатического расширения приближается к адиабатическому дросселированию и [c.150]

Предельно-необратимый адиабатический процесс (адиабатическое дросселирование). Адиабатическим дросселированием называется необратимый переход тела от давления р к давлению р2, меньшему ри без сообщения или отнятия от тела тепла и без совершения полезной внешней работы. [c.95]

Линия Ма — М изображает необратимый процесс адиабатического смешения, а отрезок 3—3 общий прирост энтропии всей системы в результате смешения. В состоянии М смесь тел согласно 3-5 обладает работоспособностью [c.123]

Квазистатические адиабатические процессы иногда называются просто адиабатическими, но, так как может существовать адиабатический необратимый процесс, нужно ясно различать оба эти случая (см. гл. 2, 1, где обсуждается различие между обратимыми и необратимыми процессами). [c.16]

Показать, что следующие процессы являются необратимыми а) свободное адиабатическое расширение газа от объема V до.У + У (IV > 0) и б) процесс Джоуля — Томсона, т. е. адиабатическое расширение газа из состояния с давлением р до р + (1р р < 0). [c.171]

Из второй части формулировки принципа адиабатической недостижимости вытекает положение о неуклонном возрастании энтропии в случае адиабатического необратимого процесса, т. е. [c.23]

Из второй части формулировки принципа адиабатической недостижимости вытекает положение о неуклонном возрастании энтропии в случае адиабатического необратимого процесса при переходе системы из одного состояния в другое адиабатическим необратимым путем [c.24]

В адиабатическом изолированном обратимом процессе = 0) энтропия остается постоянной, а в адиабатическом необратимом возрастает до тех пор, пока не наступит равновесие. Следовательно, состоянию равновесия изолированной системы соответствует максимальное значение ее энтропии. [c.21]

Определенность здесь вносит 2-й закон термодинамики. Изменение параметров в ударных волнах происходит практиче-ски мгновенно (по край-ней мере для условий применимости модели невязкого газа) и, следовательно, с точки зрения термодинамической классификации является необратимым. Согласно 2-му закону термодинамики адиабатические необратимые процессы сопровождаются ростом энтропии. [c.54]

Окружающая среда не передавала системе тепла (стенки теплоизолированы) и не совершала над ней никакой работы (объем сосуда из-за жесткости стенок остался неизменным). Следовательно, на основании первого начала АЕ = О, т. е. внутренняя энергия газа при этом процессе не изменилась. Для совершенного газа Е = Е Т) и, следовательно, при адиабатическом необратимом расширении совершенного газа температура в начальном (Гх) и конечном (Тг) состояниях одна и та же (Тг = Т . Используя (5.18), получаем приращение энтропии при адиабатическом расширении в пустоту [c.48]

Следует иметь в виду, что процесс СС( является типичным необратимым процессом (адиабатическое расширение без производства работы). Поэтому изображение его отрезком адиабаты с неизменной энтропией было бы неверным. Процесс СС[ может быть представлен в диаграмме pv только условно характерным для него является увеличение энтропии. (Прим. ред.) [c.179]

Наличие трения делает действительный процесс в диффузоре необратимым и приводит к потере в работе. На рис. 9-12 представлен в системе Тз условный необратимый процесс адиабатического сжатия газа в диффузоре по кривой АВ. В полном соответствии со всем изложенным выше 21 к [c.216]

Из формулировки принципа адиабатической недостижимости для необратимых процессов вытекает положение о неуклонном возрастании энтропии при необратимом процессе, т. е. при переходе системы из одного состояния в другое адиабатически необратимым путем [c.121]

Если же процесс адиабатический и необратимый, то dS > О, и энтропия, если она изменяется, может только расти, так как 0. [c.245]

Например, в случае нелинейных уравнений газовой динамики для адиабатических процессов вообще не существует последовательности непрерывных решений, стремящихся в пределе к рассматриваемому адиабатическому необратимому разрывному решению. [c.355]

Приближения, сделанные в этих уравнениях, помимо линейности, заключаются лишь в том, что в них не учтены необратимые процессы в звуковой волне, так что звуковая волна рассматривается как процесс адиабатический. Уравнение (1.72) и выражает этот факт. В самом деле, из него следует, что [c.30]

Процесс Джоуля — Томсона является адиабатическим необратимым процессом. Как было показано в 12 изменение температуры А Г, получающееся лри процессе Джоуля — Томсона лри перепаде давления А/>, дается выражением [c.79]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Из рис. 8.41, б ясно, что внешнюю необратимость BOSAyoJHoro холодильного цикла можно понизить (и, следовательно, повысить холодильный коэффициент цикла), уменьшив при заданных температурах источников теплоты температуру конца процесса адиабатического сжатия т. е. понизив степень увеличения давления в компрессоре. При этом некоторому оптимальному значению температуры Га будет соответствовать максимальное значение действительного холодильного коэффициента. [c.556]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

Отметим, что в адиабатическом необратимом процессе энтропия возрастает, графически это объясняется наличием диссипативных процессов внутри потока газа. В этом случае адиабатический процесс не является изоэнтропиче-ским. [c.25]

Отсюда, благодаря тому, что Т 1 = 72, приходим к выводу о независимости внутренней энергии от объема. Посмотрим, каким изменением температуры должен на самом деле сопровождаться процесс Гей-Люс-сака в реальном газе. Заметим прежде всего, что этот процесс является необратимым адиабатическим процессом и, строго говоря, лежит вне рамок развитых до сих пор представлений. В частности, мы не можем утверждать, что в процессе Гей-Люссака энтропия остается постоянной как мы увидим несколько позже в 23, при необратимых адиабатических процессах энтропия возрастает. Мы можем, однако, расширить круг решаемых нами задач и включить в него процесс Гей-Люссака с помошыо следуюшего, часто используемого в термодинамике рассуждения. [c.60]

В случае процесса адиабатического дросселирования, показанного на рис. 7.5 в виде процесса в, необходимо отметить, что по мере прохождения жидкости через дроссель скорость ее увеличивается и, следовательно, удельная энтальпия понижается. Однако после выхода из дросселя поперечное сечение устройства резко возрастает. При этом кинетическая энергия, возникшая при прохождении жидкости через дроссель, будет диссипировать за счет вязких сил и возникновения вихрей. Поэтому в состоянии 2, ниже дросселя скорость жидкости будет мала и различие в кинетических энергиях жидкости выше и ниже дросселя практически исчезает. Таким образом, ясно, что удельная энтальпия в конечном состоянии /гг практически совпадает с удельной энтальпией в начальном состоянии h, однако по мере перехода жидкости от состояния 1 к состоянию 2 удельная энтальпия сначала падает, а затем возрастает. Следовательно, рассматриваемый процесс не может считаться изэнгальпическим. Причины сильной необратимости этого процесса будут подробнее рассмотрены в гл. 9, [c.93]

В качестве примера такой процедуры покажем необратимость стационарного процесса адиабатического дросселирования, показанного на рис. 7.5, в. Это будет сделано с помощью трех операций, проиллюстрированных на рис. 9.1. На рис, 9.1, а показан процесс адиабатического дросселирования, а на рис. 9.1,6 — компенсатор. На рис. 9.1, в показано, как с помощью компенсатора н других известных физических процессов можно построить установку, которая действовала бы как ВД-2. Это ясно из сравнения рис. 9.1, в и 8.3. Далее заметим, что установка внутри контрольного объема Z на рис. 9.1,6 представляет собой циклический ВД-2, поскольку тепло от нее не отводится. Аналогично с учетом того, что связанная система X совершает нециклический процесс, установка внутри контрольного объема Y есть нециклический ВД-2, хотя внутри его и содержится циклическое устройство. Это видно из того, что установка внутри контрольного объема Y осуществила переход связанной системы (контрольная поверхность X) из некоторого начального устойчивого состояния в другое допустимое состояние в результате передачи ЦТЭУ количества тепла Q, причем единственным внешним по отношению к X эффектом оказалось совершение положительной работы, которую можно использовать для поднятия груза. [c.124]

При замене расширительного цилиндра дроссельным вентилем расширение происходит по необратимой адиабате, причем, так как процесс адиабатического дросселирования, как было показано в 7-6, характеризуется условием i = onst, значения энтальпии /3 и is в начале и конце процесса одинаковы. [c.321]

Замечание. Принцип Каратеодори справедлив и для адиабатических необратимых процессов. Р1сходя из принципа Клаузиуса или принципа Томсона, можно доказать, что в силу неравенства Клаузиуса при адиабатическом необратимом процессе происходит возрастание энтропии S. Следовательно, при любом начальном состоянии (хд, г/о, Zq) состояния с меньшими значениями энтропии, лежащие по одну сторону от поверхности S (х, у, z) = = S хд, Уо, Zq), не могут быть достигнуты никаким обратимым образом. Поэтому можно утверждать, что в сколь угодно близкой окрестности любого состояния существует состояние, в которое невозможно перейти ни с помощью обратимого, ни с помощью необратимого адиабатического. процесса. [c.126]

Если система (частица среды) теплоизолирована, хотя и может подвергаться различным силовым воздействиям, то dq = 0. Такой процесс называется адиабатическим ). Если адиабатический процесс обратим, то ds=-0, т. е. энтропия частицы в таком процессе сохраняется постоянной s = onst. При адиабатическом необратимом процессе ds > О—энтропия возрастает. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...