Угол скачка уплотнения

Двумерное заостренное тело используется для измерения скорости воздуха в рабочей части аэродинамической трубы (рис. 4.11). Угол клина Ркл = 20 , а угол скачка уплотнения, замеренный по теневой фотографии, 0с =50,8°. Определите число Ml в трубе, а также минимальное его значение, которое можно измерить с помощью данного клина. [c.103]

Так как I = L — t os Я, уравнение (11) дает теоретическую зависимость ф, к или p от толщины препятствия, если пограничный слой перед областью отрыва либо полностью ламинарный, либо полностью турбулентный. Угод отрыва X и угол скачка уплотнения ф графически представлены на фиг. 22 и как функции tIL с Мо в качестве параметра в предположении е =1. [c.227]

Фиг. 23. Угол скачка уплотнения ф в зависимости от относительной толщины тела (двумерное течение) [49].

При решении этой краевой задачи обычно поступают по-иному. Задают угол скачка уплотнения ф . При этом краевая задача превращается в задачу Коши, так как при Ф = Ф5 заданы два условия. Угол соответствующего конуса фо находится при [c.323]

Газ, двигаясь вдоль линии тока, охлаждается, вследствие чего плотность его увеличивается на величину = Кр и-Это внутреннее сжатие газа генерирует волны разрежения, которые взаимодействуют с поверхностью тела и скачком уплотнения, чем и обусловлено появление адиабатической составляющей решения. Так как даже при бесконечном уплотнении газа угол скачка уплотнения не может уменьшиться более, чем на малую величину о, то давление и другие связанные с наклоном скачка величины не могут существенно измениться даже при значительном охлаждении газа. Приведенный выше численный пример показывает, что даже при малых х относительное изменение полной энтальпии для тупых клиньев в несколько раз больше относительного изменения давления. Отметим, что мы здесь рассмотрели высвечивание ударного слоя, вследствие чего газ уплотнялся. В случае положительного притока тепла лучистой энергии, например, за счет излучения границ, газ будет расширяться, причем изменение параметров газа будет находиться в таких же отношениях, как при уплотнении. [c.672]

Итак, фронт очень слабого косого скачка уплотнения располагается по отношению к набегающему потоку под углом о о. который определяется равенством (46). Сильные возмущения, как было показано выше, распространяются со сверхзвуковой скоростью, в связи с чем фронт сильного скачка образует с набегающим потоком больший угол, чем характеристика а > ао. [c.133]

Здесь 0 — угол поворота потока. Mi, pi — число Маха п давление в набегающем потоке, р — давление за косым скачком уплотнения. [c.178]

Принципиальная схема плоского диффузора с двумя скачками уплотнения изображена на рис. 8.39. Для того чтобы получить первый косой скачок с нужным углом наклона а, следует устроить клинообразный выступ, отклоняющий поток на угол ш, который для заданного значения Мн подбирается по рис. 3.12. Наличие клина не нарушает внешнего обтекания диффузора, если расстояние ОС выбрано из условия встречи фронта скачка ОА с кромкой входного отверстия. Площадь входного отверстия диффузора должна быть рассчитана так, чтобы скорость потока в нем равнялась скорости за прямым скачком. В этом случае прямой скачок помещается в плоскости СА и не влияет на внешнее обтекание диффузора. [c.468]

При скорости полета ниже расчетной и неизменной форме диффузора, как уже говорилось, углы наклона скачков уплотнения станут больше. Например, если М = 2,5, то для описанного диффузора, получим угол наклона первого скачка i = [c.479]

Пусть на неподвижный ромбовидный профиль натекает равномерный сверхзвуковой поток под углом атаки t = 0 (рис. 10.20). В силу симметрии достаточно рассмотреть лишь обтекание верхней стороны профиля. У передней кромки профиля в точке А возникает косой скачок уплотнения, так как поток набегает на клин с углом 2св при вершине. Пройдя через этот косой скачок, поток поворачивается на угол и и становится параллельным отрезку АВ. Статическое давление рг и приведенную скорость в потоке I2 вдоль отрезка АВ можно определить по формулам для косого скачка уплотнения (см. гл. III). Далее [c.41]

Можно представить себе также сверхзвуковую решетку, в межлопаточных каналах которой отсутствует конфузор-ный участок, а сжатие газа происходит только в скачках уплотнения. Для построения такой диффузорной решетки используем профили в форме треугольников, направив поток с заданным числом Mj параллельно стороне треугольника А О (рис. 10.61, а), угол треугольника в точке А выбираем меньше предельного угла для косого скачка при данном значении Ml. В области А 0"В ниже скачка уплотнения А О" осуществляется равномерное течение газа, параллельное стенке А В, со скоростью 1ср< 1 и давлением P v> Р - За точкой В частицы газа попадают в область повышенного давления (р2>Рср), в связи с чем возникает второй скачок уплотнения, в котором поток снова изменяет свое направление. Вершину следующего профиля решетки помещают в точку пересечения скачков О", а грани О"В" и О В проводят параллельно направ-.лению потока после второго скачка. Таким образом, треугольные профили А В О и А"В"О" располагаются параллельно. [c.82]

Если положительный угол атаки становится настолько большим, что превышает предельный угол поворота потока в косом скачке уплотнения для данного числа М1, то перед решеткой возникает криволинейная ударная волна. [c.85]

Определите угол наклона присоединенного скачка уплотнения 0с в плоском сверхзвуковом потоке, если заданы отношение плотностей рг/р1 = 10 и угол наклона преграды Рс = 30°. [c.101]

Коэффициент давления непосредственно после косого скачка уплотнения, за которым поток отклоняется на угол - в общем случае можно определить из зависимостей [c.103]

Как изменяется критический угол поворота потока за косым скачком уплотнения при увеличении давления [c.104]

Как изменяется угол наклона присоединенного скачка уплотнения 6с при увеличении угла Рс клина [c.104]

Сверхзвуковое течение перед скачком уплотнения характеризуется числом М, = 15 и значением к = 1,4, а непосредственно за скачком — поворотом на угол Ро = 0.1- [c.105]

Рассчитайте параметры воздуха за косым скачком уплотнения для следующих условий число = 11, угол поворота потока за скачком 45 высота полета Н = 5 км. [c.106]

Известны угол наклона косого скачка уплотнения 0с = 55°, угол поворота потока за этим скачком Рс = 45°, а также высота полета Я = 10 км. Определите число Мх перед скачком, а также соответствующие параметры непосредственно за ним. [c.106]

По условию возникающий скачок уплотнения является присоединенным, поэтому следует выбрать меньший угол из двух полученных значений, т. е. принять, что в заданном потоке реализуется скачок с углом наклона 0с1 = 33°50. Второй, больший по величине угол 0с2 = 86°10 имеет место в случае отсоединенного скачка и соответствует той точке на скачке, где наклон вектора скорости непосредственно за ним Рс = 30° (рис. 4.16). [c.111]

Определим угол наклона скачка уплотнения АдА (см. рис. 4.7) и отношение плотностей Р2/Р1, используя уравнения (4.21) и (4.33Т Подставляя в них значения М( = 5 = 15° к = 1,4, получаем [c.115]

Рассмотрим скачок уплотнения AB. Так как число М перед этим скачком М2 = = 3,528, а угол отклонения потока за ним р д = 15°, то [c.115]

Решая эти уравнения, находим угол наклона отраженного скачка 0с о = 29,32°, а также отношение плотностей рз/р2 = 2,243. Соответствующий угол отражения скачка уплотнения ЕАВ = 0 = 0с о — Рнл = 14,32°. [c.115]

Для определения давления в форкамере трубы рд (см. рис. 4.9) сначала необходимо найти угол наклона Од скачка уплотнения АВ А В ) по уравнению [c.116]

При увеличении числа М, сверхзвукового набегающего потока критический угол поворота потока за скачком увеличивается. Это можно проверить, рассмотрев выражение (4.47) для такого угла рст- Согласно этому выражению с возрастанием числа М1 интенсивность скачка уплотнения увеличивается, возрастает плотность газа за скачком, фронт скачка приближается к обтекаемой поверхности и поток получает возможность при необходимости разворачиваться на больший угол. [c.120]

Угол наклона присоединенного скачка уплотнения 6д при увеличении угла рс клина возрастает. Это следует непосредственно из графика ударной поляры, приведенного на рис. 4.21. Согласно это.му графику, при Эс2 > O i угол Рс2 > P i- [c.121]

Ркр. Если /г, = /г2, то, поскольку критическое значение угла поворота потока р р увеличивается с увеличением числа М набегающего потока, такой характер скачков уплотнения может быть лишь при соблюдении неравенства когда один и тот же угол р, л окажется [c.121]

Мы указали способ определения угла, на который отклоняется поток в скачке, когда положенпе фронта известно. Если, наоборот, задано онределенное отклоненпе сверхзвукового потока, то в тех случаях, когда в результате отклонения величина скорости должна уменьшиться (например, при сверхзвуковом обтекании клггаа, изображенного па рис. 3.7, а), возникает косой скачок уплотнения при этом по формулам (30) н (50) может быть вычислен угол а, иод которым расположится фронт скачка по отношению к потоку. [c.134]

На рис. 3.12 представлены кривые а = /(со), соответствующие различным значениям числа М набегающего потока, построенные для воздуха к = 1,4). Как видим, каждому значению числа М отвечает некоторое предельное отклонение потока (<в = Ютах). Так, при М = 2 поток может быть отклонен не более чем на угол omai = 23°, при М = 3 — на Штах = 34°, при М = = 4 — на Штах = 39°. Даже при бесконечно большой скорости (М = оо) ноток можно отклонить максимум на угол Штах = 46°. Наличие такого ограничения в отклопенип потока после скачков уплотнения является вполне естественным фактом, ибо как при бесконечно слабом скачке, т. е. когда угол а равен углу распространения слабых возмущений, а образующая конуса возмущения является характеристикой, так и при наиболее сильном — прямом скачке угол отклонения потока становится равным нулю, следовательно, кривые (о = /(а) имеют максимумы. [c.134]

При сверхзвуковом обтекании клина, у которого угол нри вершине больше, чем допускается по рис. 3.12, образование плоского косого скачка уплотнения невозможно. Опыт показывает, что в этом случае образуется скачок уплотнения с криволинейным фронтом (рис. 3.13), причем поверхность скачка размещается впереди, не соприкасаясь с носиком клина. В центральной своей части скачок получается прямым, но при удаленип от [c.135]

Р —угол полурастБора сопла. Границы струи r = rl gra) и контура висячего скачка уплотнения гь = гь1( га) аппроксимируются [c.426]

На рис. 8.40 изображена принципиальная схема диффузора с тремя скачками уплотнения. В этом случае поверхность клина должна иметь излом. Угол отклонения невозмущенного потока toi и угол вторичного Отклонения шг подбираются по-прешнему [c.468]

В многоскачковом диффузоре с внешним сжатием угол (о велик и скачок АВ на наружной стороне обечайки (рис. 8.40) оказывается интенсивным. Возможны и такие случаи, когда угол Юн больше предельного со угла поворота потока в плоском косом скачке уплотнения. При этом вместо плоского скачка АВ образуется [c.472]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

С нижней стороны пластинки у передней кромки образуется косой скачок уплотнения, пройдя через который поток повернется на угол г и давление возрастет в рв/р1 раз, а число Маха З меньшится до Мн. У задней кромки с нижней стороны пластинки поток повернется в обратном направлении. Давление в потоке, сбегающем с верхней стороны, должно быть равно давлению в потоке, сбегающем с нижней стороны рг = Рз- Скорости этих двух потоков могут быть различными по величине, но направление их одинаково. Значения Мг и Мз могут различаться. [c.44]

Во-вторых, если угол атаки i превысит максимальный угол отклонения потока в косом скачке уплотнения тах для заданного числа Ml набегающего потока (см. рис. 3.12) при i > Ютах перед нижней стороной пластинки образуется отошедшая ударная волна. Случай, когда i > omax, может иметь место при не очень больших числах Mi (например для Mi = 1,5 угол пр = = 12 ). Важно отметить, что при М] < 6,4 всегда тах < пр, и поэтому причиной неприменимости изложенной схемы расчета является образование перед пластинкой отделившегося криволинейного скачка уплотнения. При очень больших числах Mi, наоборот, пр < mai и причиной неприменимости расчетной схемы является срыв с верхней стороны пластинки. [c.45]

При повышении давления за решеткой до некоторого значения P2min силовое воздействие также отсутствует. Соответствующие значения pamu и emm определяются из условия образования на срезе решетки косого скачка уплотнения. При этом угол отставания положителен и равен углу поворота потока в косом скачке. [c.84]

Подберите угол клина при котором за скачком уплотнения, возни-кающихМ перед таким клином, число = 1. Число М набегающего потока Mj = 4 k = 1,4. [c.103]

Найдите для скачка уплотнения, за которым угол поворота потока Рс = = 30°, отношение плотностей рг/рх, коэффициенты статического давления р.2 и давления торможения ро, а также числа Мд в предельном случае сверхзвукового течения газа при М1з1п9с->оо и значениях = 1,2 и 1,4. [c.105]

По формуле (4.21) находим угол нарслона скачка уплотнения во втором приближении tg0 = 1,732(2,295+ 1,844). Так как, по условию задачи, скачок косой присоединенный, то выбираем знак минус 1 0с = 0,7813. Отсюда 0е = 38,00°. По этому углу находим во втором приближении отношение плотностей (4.33), т. е. Р2/Р1 = = 5,352. Производим последнее приближение для угла 0с tg0 = 0,7934, откуда 0 с = 38,43°. [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...