Функция убывающая

Пусть за промежуток времени сП ракета отбросила от себя некоторую частицу и пусть абсолютная скорость этой частицы будет и. Масса отбрасываемой частицы численно равна величине йМ, на которую за промежуток времени сИ изменится масса ракеты. Так как М — функция убывающая, то йМ<С.О и, следовательно, д.М = — йМ. Количество движения рассматриваемой системы (ракета и отброшенная частица) в момент времени 1- -сИ будет [c.594]

Здесь Pi (л ) и Рг W—функции, убывающие на бесконечности и удовлетворяющие условиям статики [c.131]

Геометрическое значение производной. Производная любой функции характеризует скорость изменения этой функции в данной точке. На рис. 82,а через точку М проходит несколько графиков, соответст-вуюш,их различным функциям. Производная численно равна тангенсу угла наклона касательной графика функции к положительному направлению оси абсцисс. Это значит, что если угол а положительный, то в данной точке функция возрастающая, если а отрицательный — функция убывающая. Если то скорость возрастания функции I [c.117]

Мы рассмотрим здесь еще один конкретный пример естественно протекающего процесса измерения, а именно, радиоактивный распад. При а-распаде радиоактивного ядра волновая функция а-частицы состоит из двух частей локализованной вблизи ядра функции, убывающей со временем как ехр(—г/2т), и стационарной функции снаружи от ядра, описывающей ее поток в бесконечно удаленные [c.143]

Следует отметить, что снижение К с от предварительной деформации не является общей закономерностью для любого материала. Как следует из проведенного анализа, зависимость Ki от ео в значительной степени определяется влиянием предварительной деформации на sd- Выше (см. подраздел 2.1.4) было показано, что в общем случае зависимость ad(eo) может иметь различный характер убывающий, возрастающий, немонотонный. Поэтому функция / i (eo) для некоторых материалов может иметь немонотонный характер. В качестве примера указанной ситуации можно привести данные работ [26, 30], где функция /Стс ео) является немонотонной, имеющей экстремумы (рис. 4.18). [c.238]

Решением уравнения (4. 1. 50) является экспоненциально убывающая функция [c.129]

Функцию D(v), численно равную половине механической энергии, убывающей в единицу времени, называют диссипативной функцией [c.342]

Можно показать, что по такому же закону убывающей геометрической прогрессии изменяются любые последовательные значения функции [c.407]

Алгебраическая, аналитическая, сложная, (поли-, суб-, супер-) гармоническая, обратная, ограниченная, круговая, дробно-линейная, мероморфная, многозначная, измеримая, симметричная, разрывная, скалярная, рациональная, модулярная, моногенная, мультипликативная, логарифмическая, однородная, квадратичная, силовая, степенная, (равномерно) непрерывная, неявная, собственная, однолистная, предельная, ортогональная, первообразная, примитивная, периодическая, показательная, целая, суммируемая, сферическая, убывающая, целочисленная, (не-) чётная. .. функция. Гамма-, линейная вектор-. .. функция. Главная, новая, однозначная. .. функция Гамильтона. Комплексно-сопряжённые, специальные, цилиндрические, квазипериодические, гиперболические, рекурсивные, трансцендентные, тригонометрические, элементарные. .. функции. [c.22]

Истинная волновая функция может быть с довольно хорошим приближением заменена экспоненциально убывающей функцией (пунктирная кривая на рисунке 52) [c.157]

Мы поставили здесь для х значение (42,3) и прибавили к логарифму эмпирическую численную постоянную ). Определяемый этой формулой коэффициент сопротивления является медленно убывающей функцией числа Рейнольдса. Для сравнения приведем закон сопротивления при ламинарном течении в трубе. Вводя в формулу (17,10) коэффициент сопротивления, получаем [c.250]

Определяемый этой формулой коэффициент сопротивления с является медленно убывающей функцией расстояния л . [c.254]

Процесс теплопроводности, описываемый полученными здесь формулами, обладает тем свойством, что влияние всякого теплового возмущения распространяется мгновенно на все пространство. Так, из формулы (51,5) видно, что тепло из точечного источника распространяется так, что уже в следующий момент времени температура среды обращается в нуль лишь асимптотически на бесконечности. Это свойство сохраняется и для среды с зависящей от температуры температуропроводностью х, если только эта зависимость не приводит к обращению % в нуль в какой-либо области пространства. Если же X есть функция температуры, убывающая и обращающаяся в нуль вместе с нею, то это приводит к такому замедлению процесса распространения тепла, в результате которого влияние любого теплового возмущения будет простираться в каждый момент времени лишь на некоторую конечную область пространства речь идет о распространении тепла в среду, температуру которой (вне области влияния) можно считать равной нулю (Я. Б. Зельдович, А. С. Компанеец, 1950 им же принадлежит решение приведенных ниже задач). [c.283]

По этой формуле можно определить по трем из величин pi, V], р2, V2 четвертую. Отношение V a/V i является монотонно убывающей функцией отношения рг/рь стремящейся к конечному пределу (Y—1)/(7+1). Кривая, изображающая зависимость между р2 и Уа при заданных pi, Vi (ударная адиабата), представлена на рис. 58.. Это — равнобочная гипербола с асимптотами [c.469]

Это следует из таких соображений в первом случае функция Q i) и, следовательно, q(t) разрывны, тогда как q и q непрерывны, так как координата всегда изменяется непрерывно и жестких ударов, по предположению, нет, т. е. скорости также непрерывны ряд же Фурье для непрерывной со своей первой производной функции q(t) имеет коэффициенты, убывающие как п-З если же q, q, Q(t), т. е. и (t) непрерывны, то сходимость будет порядка не ниже чем n . [c.539]

Легко видеть, что эта функция имеет монотонно убывающий характер и с ростом энергии стремится к предельному значению [c.347]

Функция ф описывает мезонное облако, окружающее нуклон. Эта очень быстро убывающая функция называется потенциалом Юкавы. [c.13]

Функция. Рассмотрим функцию Ф (г), имеющую максимум при 2=0 и быстро убывающую с ростом г (рис. П.16). Получим [c.310]

Так как dMIdt < О (масса 1/— функция убывающая), реактивная сила направлена в сторону, противоположную относительной скорости вылетающих газов и. Эта сила будет тем больше, чем больше относительная скорость газов и и абсолютное значение производной dMjdt, которая характеризует изменение массы ракеты за единицу времени, т. е. является секундным расходом топлива ракеты. Найдем закон изменения скорости ракеты, для чего запишем полученное дифференциальное уравнение движения в npoeujj in на [c.182]

Источником ошибок при расчете является неопределенность границ напряжений, при которых принятая гипотеза справедлива. Формально эти ошибки вносятся в расчет при выборе параметров I а k (формулы (1.28) — (1.31)). Границы повреждающих напряжений определяются согласно принятой гипотезе. Естественными границами для вычисления повреждения могут быть границы спектра эксплуатационных нагрузок, если они попадают в область повреждающих напряжений. Однако спектры эксплуатационных нагрузок в основном состоят из малых значений амплитуд и лишь небольшую их часть составляют повреждающие нагрузки. По условиям статистической обработки эти участки спектра не разделяются. Они описываются общей аналитической зависимостью Ф (а), как правило, выходящей за пределы повреждающих напряжений. В области перехода от неповреждающих напряжений к повреждающим Ф (а) является очень быстро убывающей функцией. При больших значениях а это убывание имеет асимптотический характер. Если кривая усталости N a) представляет собой функцию, убывающую более медленно, чем Ф (<т) в области перехода (что чаще всего бывает в реальных деталях), результаты расчета ресурса оказываются существенно зависимыми от величины параметра k. С физической то ки зрения это означает, что накопление повреждения происходит в основном вследствие большого числа циклов эксплуатационной нагрузки, незначительно превышающей нижнюю границу повреждающих напряжений (или напряжений, способствующих развитию усталостной трещины). Поскольку эта граница очень влияет на результат расчета, необходимо точно ее определить. [c.14]

Наконец, Ьг — осесимметричная гармоническая функция, убывающая, как таковой является qo s) = ar tgs. Итак, решение задачи строится с помощью функций [c.281]

Предположим теперь, что мы передаем результаты спортивных соревнований между двумя конкурентами А и В, имеющими неравные силы, причем конкурент А имеет априорную вероятность рл победить, значительно большую, чем вероятность рв победы В. Если действительно А будет победителем, то сообщение об этом результате никого ке удивит оно может даже остаться незамеченным, и очевидно, что оно приносит очень незначительную информацию. Если же, наоборот, победителем будет В, то сообщение о его победе будет значителыно более интересным это неожиданное событие для большинства из интересующихся, и журналисты не замедлят предать его огласке. Следовательно, это приводит к мысли, что количество информации априори должно быть функцией, убывающей с ростом вероятности со бытия. Событие, которое априори является весьма вероятным, приносит мало информации событие, априори мало вероятное, наоборот, приносит значительную информацию. [c.204]

Р/sin 0 при изменении 0 возрастает, и неустойчивым, если эта функция убывающая, так что устойчивость равновесия может быть определена знаком производной этой функции если М — Р1 OS 0 > О, — равновесие устойчиво, если Mi — Р1 OS 0 < О, — равновесие неустойчиво. [c.339]

Принцип предельного поглощения при гармонических колебаниях по закону Qxp(iujt) с и > О состоит в замене и на и - ie, где г > 0 <С 1 ( характеризует малое трение), решении задачи (13) для v (x) с (jj = uj-ie в подходящих классах функций, убывающих на бесконечности, и определении решения исходной задачи В (А) без трения предельным переходом при г +0, т.е. [c.334]

Продифференцируем эту формулу по Н. Тут же получаем, что Ai убывает по Н, следовательно, [3 возрастает в интервалах Н и Е. Для непрямой дуги тоже рассуждение дает убывание Ai (здесь мы выбираем направление обхода, при котором это число будет положительным) в интервалах Е и Н . Теперь вернемся к прямой дуге в интервале Е". Чтобы получить возрастание Ai, достаточно констатировать, что Ai прямое = Т — Ai непрямое, где Т — это период эллиптического движения, что Т — возрастающс1я функция, а Ai непрямое — функция убывающая. Для непрямой дуги доказательство заканчивается аналогично. [c.53]

М. И. Горбунов-Посадов [23] при рассмотрении задач на изгиб и кручение бесконечно-длинных балок, коптактируемых с обычным полупространством, сделал более точное допущение относительно функции ц(х). В случае изгиба он положил ц х) = а —х )- а в случае кручения q x) =д (а —л )- . Однако системы уравнений типа (2.20) он решал приближенно, представляя искомую функцию р х) в виде отрезка ряда по специальной системе функций, убывающих на бесконечности. [c.292]

При больших г функция Фьъ(г) описывает кулоновский потенцпал притяжения. Такое поведение Фьз(г) прп больших г может быть понято, еслп учесть, что при малых q функция Фь,(д) а фурье-преобразование функций такого типа приводит в прямом пространстве к функциям, убывающим, как г" , на больших расстояниях. [c.227]

Предположим, что начальное распределение плотности задано в виде ступеньки и(х, 0) = О при х < О, и(х,0) =00 (С - onst) при х> 0. Тогда / = +00, / < Uq и это начальное распределение всегда порождает волну, распространяющуюся в пределе с минимальной скоростью. Пусть теперь начальное распределение таково, что при X -> —°о п(х, 0) се . Вычисляя выражение (7.8), получим, что / = 3. Если 3 < Uq т.е. начальное распределение задано функцией, убывающей в сторону распространения волны хотя и экспоненциально, но достаточно медленно, то это начальное распределение будет порождать волну, распространяющуюся со скоростью большей, чем минимальная. Например, если Vq, ю Uo/2 3>Uo- [c.26]

Обсудим эти результаты, предполагая параметры А, и ц постоянными величинами (не зависящими от к). Уравнение (6-4.5) показывает, что в общем случае вязкость есть функция к, стремящаяся к [X при А -> 0. Чтобы вязкость всегда была положительной величиной, параметр а следует ограничить неравенствами —1 а 1. Тогда вязкость будет, вообще говоря, убывающей функцией к, т. е. тем самым предсказывается псевдопластичное поведение. В общем случае разности первых и вторых нормальных напряжений отличны от нуля и обнаруживают зависимость соответствующих коэффициентов от к. [c.232]

Интегрирование нельзя выполнить в явном виде, поскольку а, Р и с — неизвестные функции s. Однако считаем, что второй член в интеграле представляет собой убывающую функцию параметра к, в то время как первый — возрастающую функцию, которая доминирует при достаточно больших значениях к. Если ограничиться только полимерными расплавами или растворами, которые, вообще говоря, ведут себя как псевдопластики, то придем к выводу, что [c.248]

При ф = / (О > О функция [ (О является возрастающей для момента / и вращение, следовательно, происходит в сторону увеличения угла ф, т. е. против движения часовой стретки, если смотреть со стороны положительного направления оси вращения. При ф =/ (/)< О функция / (1) является убывающей и вращение происходит по движению часовой стрелки. [c.122]

В общем случае уравнение (30,8) имеет стационарные решения ф,==ф 2">, определяющиеся обрапхением в ноль правой стороны уравнения. Но неизменность фазы ф2 в моменты времени, кратные гп Т, означает, что на торе существует предельный цикл — траектория через mi оборотов замыкается. Ввиду периодичности функции Ф(ф2) такие решения появляются парами (в простейшем случае — одна пара) одно решение на возрастающем, а другое — на убывающем участках функции Ф(ф2). Из этих двух решений устойчиво только последнее, для которого вблизи точки ф2 = Ф уравнение (30,8) имеет вид [c.161]

Если точка движется в отрицательном направлении оси х, Ох < о, то в случае ускоренного движения Ох — отрицательная и возрастающая по модулю, т. е. убывающая, функция времени и Шх = йОх1<и < 0 если же движение замедленное, то Ох, как убывающая по модулю отрицательная функция, является возрастающей функцией и, следовательно, Юх > 0. [c.168]

Находим, что у = О при z = О и при 2 = = V1 2v - Если 1 — 2v > О, V < l/V2 0,707, т. е. 0,707k, то второй корень действителен если же 0,707k, то Zm — мнимое число и у при 2>0 является монотонно возрастающей, а X — монотонно убывающей функцией z. Подставляя = 1 — 2v в выражение для у", находим [c.91]

Оказалось, что если Uofl (где 1 — интеграл перекрытия между соседними ямами) больше некоторой константы, то диффузии нет Это означает, что волновые функции всех электронов системы яв ляются экспоненциально убывающими с расстоянием г от соответ ствующей ямы. Другими словами, при достаточно больших зна чениях параметра lUJI все состояния являются локализованными Если Uo/l меньше обсуждаемого критического значения, то в цен тре зоны появляются делокализованные состояния (рис. 11.4). [c.357]

Критическое значение Ь = 2Уkm соответствует изменению характера решений уравнения (17.11). Решения эти могут быть найдены путем подстановки в (17.11) X = е . При Ь < 2Ykm для Р получаются комплексные значения, что соответствует затухающим колебаниям функций х (<) при Ъ > 2 km для Р получаются действительные отрицательные значения, что соответствует монотонно убывающим функциям дс (i). [c.601]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...