Импульс равнодействующей

Найти импульс равнодействующей всех сил, действующих на снаряд за время, когда снаряд из начального положения О переходит в наивысшее положение М. Дано оо = 500 м/с 0 = 60° VI =200 м/с масса снаряда 100 кг. [c.215]

Ответ Проекции импульса равнодействующей 5д =—5000 Н-с, 5г/ = = 43 300 Н-с, [c.215]

Равенства (47.2) показывают, что проекция импульса равнодействующей на любую ось равна алгебраической сумме проекций импульсов составляющих сил на ту же ось. [c.128]

Чему ранен импульс равнодействующей [c.144]

Теорема об импульсе равнодействующей силы. Импульс равнодействующей силы за некоторый промежуток времени равен векторной сумме импульсов составляющих сил за тот же промежуток времени [c.169]

Определить импульс равнодействующей этой системы сил при перемещении материальной точки по дуге четверти окружности из точки А в точку В. [c.174]

Построив векторы количеств движения т О и из одной точки (см. рис. б), находим их разность, равную импульсу равнодействующей силы 5. Так как точка движется равномерно, т. е. = [c.175]

Итак, проекция импульса равнодействующей на любую ось за данный промежуток времени равна алгебраической сумме проекций импульсов составляющих сил на ту же ось и за то же время, следовательно, импульс равнодействующей равен геометрической сумме импульсов составляющих [c.295]

Импульс равнодействующей ( переменной силы, мгновенной силы, первой фазы (второй фазы) удара...). Импульс силы за конечный промежуток времени. [c.25]

Материальная точка массой ш = 1 кг движется по прямой с постоянным ускорением а = S м/с . Определить импульс равнодействующей приложенных к точке сил за промежуток времени т = - ty, где 2 = 4 с, = 2 с. (10) [c.225]

Материальная точка М массой ш = I кг равномерно движется по окружности со скоростью и = 4 м/с. Определить модуль импульса равнодействующей всех сил, действующих на згу точку за время ее движения из положения / в положение 2. (5,66) [c.231]

Материальная точка массой 0,5 кг движется по окружности с постоянной скоростью V — = 2 м/с. Найти проекцию на ось Ох импульса равнодействующей всех сип, действующих на точку, за время ее движения из положения А в положение В. (2) [c.231]

Рассмотрим теперь импульс равнодействующей 8. Непосредственно видно, что импульс равнодействующей равен векторной сумме импульсов составляющих сил. Действительно, пусть [c.361]

В частном случае отдельной материальной точки имеем ту же формулу (51), но слева будет стоять изменение количества движения одной этой точки, а справа — импульс равнодействующей всех приложенных к точке сил. [c.132]

Теорема об импульсе равнодействующей силы. Импульс равнодействующей силы за некоторый промежуток времени равен векторной сумме [c.210]

Только в том случае, когда определяют импульс равнодействующей всех сил, действующих на тело за определенное время, можно считать приращение количества движения равно (по величине и направлению) импульсу равнодействующей всех сил за это же время. Поэтому можно говорить, что приращение количества движения и импульс равнодействующей всех сил — одно и то же. [c.102]

Теорема 2.1. Дифференциал количества движения точки переменной массы равен элементарному импульсу равнодействующей всех внешних приложенных к точке сил плюс элементарный импульс силы, обусловленной абсолютным движением отбрасываемых частиц. [c.66]

Теорема об изменении количества движения материальной точки при действии постоянных сил формулируется следующим образом изменение количества движения материальной точки под действием системы постоянных сил равно импульсу равнодействующей этих сил за этот же промежуток времени [c.211]

Величина НсИ называется элементарным импульсом силы. Соотнощение (72) показывает, что дифференциал количества движения материальной точки равен элементарному импульсу равнодействующей всех сил, приложенных к этой точке. [c.206]

Соотношение (73) выражает теорему об изменении количества движения материальной точки в конечном виде и показывает, что изменение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке сил за тот же промежуток времени. [c.206]

Вектор Р(И есть элементарный импульс равнодействующей [c.77]

Таким образом, дифференциал количества движения точки переменной массы равен элементарному импульсу равнодействующей всех приложенных к точке сил плюс абсолютное количество движения частиц, отброшенных за время сИ. [c.77]

Таким образом, при условии, что абсолютная скорость отбрасываемых частиц равна нулю, теорема об изменении количества движения формулируется так же, как и для точки постоянной массы, т. е. изменение количества движения точки переменной массы за какой-либо промежуток времени Ц—to) равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке внешних сил за тот же промежуток времени. [c.77]

Таким образом, если абсолютная скорость излучаемых частиц постоянна по величине и направлению, то импульс равнодействующей всех приложенных к точке внешних сил, взятый со знаком минус, равен изменению количества движения точки в [c.78]

В соответствии с законом об изменении количества движения (который является одной из форм второго закона Ньютона) изменение количества движения тела равно импульсу равнодействующей всех сил, действующих на тело. Применим этот закон к потоку газа, протекающему по некоторому каналу (рис. 8.5). Выделим [c.142]

Как скорость, так и сила являются векторными величинами, следовательно, количество движения и импульс — также векторы. Обозначим вектор равнодействующей силы через Р, тогда импульс равнодействующей за бесконечно малый промежуток времени йх будет [c.143]

Приравнивая импульс равнодействующей силы изменению количества движения газа, получаем уравнение количества движения для установившегося потока газа [c.144]

Покажем, что импульс равнодействующей нескольких сил равен сумме импульсов составляющих. [c.66]

Доказанной теоремой об импульсе равнодействующей приходится чаще пользоваться в проекциях на ту либо на другую ось. Мы видим, что проекция импульса равнодействующей на любую ось равна сумме проекций импульсов составляющих на ту же ось. [c.67]

Материальная точка массой 0,5 кг движется по прямой. Определить модуль импульса равнодействующей всех сил, действующих на точку за первые 2 с, если она лд1ижется по закону х (24) [c.230]

Материальная точка М масачй m = 1 кг равномерно движется по окружности радиуса Л = 0,5 м со скоростью V. Ускорение точки а = 8 м/с . Опреде гить модуль импульса равнодействующей всех сил, действующих на эту точку за время ее движения из положения 7 в положение 2 (2,83) [c.231]

Прираш,сние вектора количества движения точки за некоторый промежуток времени равно импульсу равнодействующей приложенных к точке еил за этот же промежуток времени. [c.361]

Та же теорема для одной материальной точки формулируется так Векюрное приращение количества движения материальной точки за время удара равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке сил. [c.584]

Если импульс равнодействующей всех сил 2РА/ равен нулю, то скорость за Ai не изменяется, т. е. = fo- Если проекция импульса равнодействующей всех сил на какую-либо ось равна нулю, например 2XAi = О, то проекция скорости на эту ось не изменяется, Uk.v = ол-. [c.211]

Таким образом, если относительная скорость отбрасываемых частиц равна нулю, то изменение количества движения точки равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке внещних сил плюс количество движения излученных (отделив-щихся) частиц, обусловленное их переносным движением. Если [c.79]

Аналогично этому момент количества движения объема 2—2 равен dG2r2W2u Разность между этими величинами нужно приравнять моменту импульса равнодействующей [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...