Треугольные отражения

В сплошном цилиндре или в шаре боковые лучи нормального искателя, распространяющиеся под углом 30° к оси, могут вызвать треугольное отражение, показанное на рис. 16.11. Особенно при малых диаметрах пруткового материала и еще более в случае шара углы раскрытия плоского искателя резко увеличиваются и получается весьма существенный треугольный эхо-импульс, как показано на рис. 16.13. Кроме того, в равностороннем треугольнике возможно также треугольное отражение с преобразованием волны (рис. 16.12). Оба эхо-импульса помех [c.348]

Как при всех эхо-импульсах, возникающих от бокового излучения при неполном контакте, высота эхо-импульсов, распространяющихся по треугольнику, сильно зависит от акустического контакта и распределения контактирующей среды. Они мешают обнаружению дефектов тогда, когда используется ие прямое отражение от дефекта перед первым эхо-импульсом от задней стенки, а примерно W-образное отражение, согласно рис. 3.16. Дело в том, что вследствие фокусирующего действия цилиндрической поверхности несколько далее оси изделия по рис. 3.14 и 3.15 наблюдается зона высокой чувствительности. Поэтому эхо-нмпульсы от дефектов между первым и вторым эхо-импульсами от задней стенки, где находятся и треугольные отражения, появляются обычно с увеличенной амплитудой. [c.349]

Эхо-импульсы помех при треугольном отражении в принципе не мешают контролю, так как они появляются только за эхо-импульсом от задней стенки. Однако при более тонком прутковом материале (примерно менее чем 20— 30 мм) за посылаемым импульсом ширина зоны помех при прямом контакте искателя во многих случаях затрудняет индикацию прямых эхо-импульсов ог дефектов. В этих случаях выгоднее использовать совмещенные или фокусирующие искатели, подсоединенные через входной водяной участок. [c.349]

Такую пластинку можно рассматривать как половину изображенной на рис. 161 штриховой линией квадратной пластинки, и потому к ней могут быть применены методы, выведенные выше для прямоугольных пластинок ). Если в точке А с координатами и т) (рис. 161) приложена нагрузка Р, то мы вводим фиктивную нагрузку —Р, приложенную в точке А, являющейся зеркальным отражением точки А относительно диагонали ВС квадрата. Эти две нагрузки вызовут, очевидно, такой изгиб квадратной пластинки, что диагональ ВС займет положение узловой линии, и тогда часть ОВС квадратной пластинки будет находиться в точности в таких же самых условиях, что и свободно опертая треугольная пластинка ОВС. Приняв сначала во внимание нагрузку Р [c.353]

Форма штрихов голографических решеток является промежуточной между синусоидальной и прямоугольной, но не треугольной, как у нарезных решеток — эшелеттов. Поэтому коэффициент отражения голографических решеток в максимуме концентрации энергии ртах несколько меньше, чем у эшелеттов, и зависит от соотношения между Я и d. При 0,8 1,7 максимальное [c.296]

Последовательные этапы отражения треугольного волнового импульса от свободного конца струны показаны иа рис. 412. Свобод- [c.494]

В случае = 2Ь/с профиль давления на контактной поверхности имеет треугольную форму. Волна разрежения в преграде отражается от более жесткого образца в виде волны разрежения же. Если бы на контактной границе были возможны отрицательные давления, то после завершения отражения ее состояние достигло бы точки Р)1< О (рис.3.12). Так как преграда не имеет сцепления с образцом, то процесс отражения волны разрежения в ней завершается в момент падения давления на контактной поверхности до нуля. В результате длительность заднего фронта импульса давления на контактной поверхности 2 оказывается меньшей В данном случае [c.96]

Рассмотрим в акустическом приближении кавитацию в результате отражения треугольного импульса сжатия от границы с веществом, имеющим меньшую динамическую жесткость [9]. Процесс иллюстрируется диаграммами расстояние — время и скорость—давление на рис.5.6, 5.7. Цель анализа—определение закономерностей движения границ зоны кавитации и проявление этого движения на профилях скорости контактной поверхности. Предполагается, что прочность на разрыв для анализируемого материала равна нулю. [c.159]

Рассмотрим изменение амплитуды волны растяжения после отражения от поверхности треугольного импульса сжатия, который распространялся в положительном направлении. Будем обозначать индексом - -t- состояния непосредственно перед скачком растяжения, а индексом - - — непосредственно за скачком. На распространяющемся в отрицательном направлении скачке разрежения выполняется условие Рэнкина —Гюгонио [c.164]

Соответствующие измерения были проведены с образцами меди и нержавеющей стали [И]. Плоская ударная волна приблизительно треугольного профиля вводилась в образец через толстый слой парафина. С использованием манганиновых датчиков на контактной границе между парафином и образцом измерялись профили давления. Схема и осциллограммы опытов показаны на рис.5.9 соответственно для меди и нержавеющей стали. На осциллограммах фиксируется приход ударной волны на контактную границу, затем относительно медленный спад давления под действием волны разгрузки, распространяющейся вслед за ударным скачком, и дополнительный быстрый спад давления 1 — 2 с приходом на контактную границу отраженной волны разрежения от свободной поверхности образца. [c.166]

Рассмотрим в акустическом приближении эволюцию треугольного импульса сжатия после его отражения от свободной поверхности пластины, разрушающейся при отрицательном давлении [12]. Предположим, что разрушение начинается в момент достижении растягивающими напряжениями критического значения и характеризуется [c.169]

Рис.3.11. Поле течения, рассматриваемое в акустическом анализе волновой динамики при отколе в результате отражения треугольного импульса сжатия от свободной поверхности тела.

Рис. 7.8. Схематическое представление кольцевого резонатора с квадратным расположением зеркал. Другим типичным расположением зеркал является треугольное. Зеркала могут быть заменены призмами полного внутреннего отражения, которые имеют более

Повторяя описанное построение, найдем решение в треугольной области, ограниченной известной характеристикой ВС, отраженной от поршня характеристикой СЕ и ударной волной ВЕ, Две последние границы определяются в процессе решения. [c.198]

На фиг. 6 показана фотография отраженной от мембраны шахматной сетки при изгибе контура треугольного сечения соответственно указанному выше условию лучшего приближения. На основании этой фотографии в ряде точек сечения графическим методом были определены tg 0 -и 0 , а по формулам (1) подсчитаны составляющие касательных напряжений и построены эпюры распределения этих напряжений по контуру и осям поперечного сечения стержня. Полученные опытным путем эпюры напряжений сопоставлены на фиг. 7 с эпюрами, построенными на основании расчета по точным теоретическим формулам. [c.158]

Если по плоской пластине распространяется ударная волна, за фронтом которой давление и скорость не постоянны, а падают, например, импульс сжатия треугольной формы (рис. 11.16), то после выхода такой волны на свободную поверхность тела может произойти откол. Явление откола заключается в следующем. После отражения волны сжатия от свободной поверхности профиль давления в теле образуется в результате сложения двух волн падающей — волны сжатия и отраженной — волны разгрузки. В акустическом приближении (см. 3 гл. I) [c.561]

Рис. 11.17. Отражение акустической волны сжатия треугольного профиля от свободной поверхности.

Подвижность свободных носителей заряда в области пространственного заряда 2.3.7. Феноменологический подход. Проблемы переноса свободных носителей заряда в приповерхностной области полупроводника и в тонких металлических пленках в какой-то мере схожи. Однако, имеются и отличия, одно из которых состоит в том, что в ОПЗ на носители заряда действует электрическое поле, направленное по нормали к поверхности. Для качественной оценки влияния этого поля на подвижность носителей в ОПЗ воспользуемся простой моделью треугольной потенциальной ямы, в которой перемещается электрон — см. рис. 1.13,а. При движении в тянущем поле вдоль поверхности (по оси X) электрон совершает колебательное движение по нормали к ней (ось 2), сталкиваясь попеременно с двумя стенками треугольной потенциальной ямы. Будем считать, что отражение от внутренней стенки (г = го) происходит зеркально, а от наружной (г = 0) — диффузно (см. п.2.1). [c.51]

В качестве примера рассмотрим треугольную молекулу, помещенную в магнитное поле, перпендикулярное ее плоскости. Рассмотрим сначала операции симметрии измененной задачи. Отражения меняют направление магнитного поля на противоположное, поэтому если гамильтониан зависит от магнитного поля, то он может быть неинвариантным при отражениях. С другой стороны, вращения вокруг оси, направленной вдоль магнитного поля, не изменяют гамильтониан. Поэтому в данном случае подгруппа состоит из преобразований Е, Су и С . Пользуясь полученными выше правилами, основанными на соотношении ортогональности, заключаем, что подгруппа имеет три одномерных неприводимых представления и является абелевой группой. Заметим далее, что все элементы этой группы можно представить как степени одного из ее элементов С , С и С. Группа, обладающая таким свойством, называется цик.гической группой. Любая циклическая группа, очевидно, является абелевой. Таблица характеров рассматриваемой группы, совпадающая в данном случае с таблицей неприводимых представлений, имеет вид [c.44]

На рис. 4.9 показаны последовательные стадии отражения импульса треугольной формы, где пунктиром изображены падающий и отраженный импульсы. Если длительность импульса равна, то его протяженность вдоль струны равна СдТ . Пусть в момент времени / = О он добежит до конца струны. В последующие моменты времени шнур будет воздействовать на кронштейн, к которому прикреплен его конец, с переменной силой, перпендикулярной направлению движения импульса. Эта сила в момент времени / > О начинает тянуть кронштейн вверх. В течении времени О < / < / 2 она остается постоянной, и в момент времени / = / 2 становится равной нулю. По третьему закону Ньютона с такой же силой кронштейн действует вниз на конец шнура. В момент времени / = / 2 шнур [c.73]

Процесс отражения треугольного импульса от свободного конца шнура показан на рис. 4.12. Обращают на себя внимание два обстоятельства [c.75]

Во-первых, подводные гряды у входа в залив приводят к рефракции волн цунами, направляя их в бухту. Во-вторых, треугольная конфигурация залива оказывает на волну аккумулирующий эффект в вершине, где расположен порт Хило, в районе гавани Хило отраженная волна накладывается на падающую.. . . [c.244]

Применяются два типа уголковых отражателей с треугольными (рис. 2.1) и квадратными гранями. Предпочтительнее первые, так как они требуют меньшей точности изготовления и имеют равномерную диаграмму отражения в большом угле. Эффективная площадь рассеяния уголкового отражателя с треугольными гранями вычисляется но формуле [c.25]

Интерферометр (пластинка) Люммера—Герке. Интерферометр Люммера — Герке состоит из плоскопараллельной стеклянной или кварцевой однородной пластинки (толщиной примерно 3—10 мм, длиной 10—30 см). Чтобы добиться нормального падения света и уменьшить таким образом потери энергии при отражении, один конец пластинки либо срезается, либо снабжается добавочной треугольной призмочкой (рис. 5.23). Лучи света от источника направляются на срезанный конец пластинки (или на основание треугольной призмы) так, чтобы на границу раздела луч падал под углом, чуть меньшим предельного. Такое падение луча обеспечивает примерно одинаковую интенсивность 10—15 лучей, вышедших из пластинки, Это объясняется тем, что при каждом отражении [c.117]

На рис. 3, б, в показаны одни и те же участки па поверхности разрушения двух половинок, являющиеся зеркальным отражением друг друга. На снимках, по.лученпых с помощью электронного сканирующего микроскопа, кажущиеся хрупкими бороздки представляют собой ряды треугольных выступов (на одной половнике) и треугольных ямок (на другой половинке) (рис. 3, г). Существенно, что вся поверхность разрз шепия покрыта пластичными бороздками ус- [c.151]

Совр. способы изготовления ОДР — нарезка на металле (алюминий, золото) алмазным резцом на станке с управлением от ЭВМ (макс, частота 3600 штрихов на мм возможно получение профиля штриха с малым углом наклона при ограничениях на форму подложки), а также голография, методы с использованием УФ-ла-зеров и синхротронного излучения (макс, частота — до неск. десятков тысяч штрихов на мм). Для достижения оптим. профиля штрихов — треугольного или прямоугольного — и переноса голография, рисунка решётки на более гладкую подложку применяют ионное травление. Для полученных таким способом кварцевых ОДР с прямоуг. штрихом КВ-гравица составляет ок. 0,5 нм. С помощью рентгеновской литографии изготовляют рентгеновские ОДР с многослойным покрытием, к-рые могут работать с высокой эффективностью при больших о вплоть до нормального падения, однако их область дисперсии ограничена спектральной шириной максимума отражения покрытия. [c.349]

Другие прямые методы. В отличие от метода Гаусса гарантированной хорошей обусловленностью обладают два других метода исключения — метод вращений и метод отражений. Оба этих метода позволяют представить матрицув виде произведения А = QR ортогональной матрицы Q на верхнюю треугольную матрицу R, т.е. получить QR — разложение матрицы А на множители. [c.128]

Особый класс статистических задач оптики коротких импульсов связан с их распространением и рассеянием в случайно-неоднородных средах (см., например, [75—78]), Недавно [78] изучено многократное рассеяние пикосекундных импульсов в неоднородных средах в условиях сильной локализации фотонов (feoP l, где I — средняя длина свободного пробега). Авторы [79] синтезировали импульсы треугольной формы при помощи отражения сверхкороткого гауссовского лазерного импульса от шероховатой поверхности конуса. [c.63]

СО специальной обработкой боковой поверхности в виде нарезки с треугольным профилем. Максимальное усиление удается получить в элементах со специальной обработкой баковой )П0верхн0-сти, для которых характерно малое отражение боковых лучей за счет подбора угла треугольных углублений. На пра ктике вид d6-работки баковых поверхностей определяется коэ(ффициентом усиления, требуемым для получения заданных параметров излучения. Следо вательно, в рел имах свободной генерации и непрерывного излучения могут быть использованы элементы с полированными боковыми поверхностями. В режиме же модулированной добротности из-за высоких коэффициентов усиления должны быть использованы элементы с матированной боковой поверхностью. [c.110]

На рис. 3.4 изображена пирамида с равносторонним треугольным основанием используем ее для введения понятия точечной группы. Пирамида имеет симметрию вращения 3-го порядка вокруг оси d, а также симметрию отражения в плоскостях ad, bd и d. Операция симметрии отражения трехмерных объектов является отражением объекта в плоскости (плоскость симметрии отражения), которое оставляет объект в эквивалентной пространственной ориентации. Плоскость должна проходить через центр масс объекта, и эта точка центра должна быть общей для всех осей симметрии вращения и плоскостей симметрии отражения (отсюда и название точечная группа). Точечная группа трехмерного объекта содержит все операции симметрии вращения, все операции симметрии отражения и все возможные произведения таких операций (хотя индивидуальные операции вращения и отражения, которые составляют операцию симметрии произведения вращения-отражения, не обязательно должры быть операциями симметрии). Точечная группу [c.42]

Дифракционные решетки с треугольным профилем штрихов обычно устанавливаются таким образом, что отражение происходит от широких ступенек. В этих условиях рехиетка работает при малых углах падения и дифракции лучей дисперсия и разрешающая способность решеток при этом сравнительно невелики. [c.130]

Теория ударных волн в жидкости с пузырьками, основанная на уравнении БКдВ, несмотря на ее ограниченность (слабые волны, распространяющиеся только в одном направлении, отсутствие отраженных волн, огрубление эффектов теплообмена), позволила получить следующий очень важный и красивый результат. Эволюция импульса заданной исходной формы в зависимости от его амплитуды и длительности, в зависимости от походного давления и физических характеристик пузырьковой среды определяется только двумя безразмерными параметрами Re и о. Указанная теория выделила различные типы возмущений волновой пакет (рис. 6.6.2,5), солитон (рис. 6.6.2, а), размазывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом (рис. 6.6.1), реализация которых определяется параметрами Re и о. В настоящее время благодаря накопленному материалу каждому типу волн можно отнести ориентировочную область на диаграмме Re, а. Такая диаграмма (V. Kuznetsov et al, 1978 [c.78]

Конструкции приборов, основанных на приведенном принципе, могут быть самые разнообразные. Заводом Калибр выпускаются гидростатические уровни (рис. 74), имеющие описанную схему. Головки уровня устанавливаются на основаниях для выверки направляющих треугольной формы. Для выравнивания атмосс рного давления над жидкостью при установке измерительных головок в отдаленных друг от друга точках имеется воздушный шланг. Для облегчения отсчета барабан микрометра в приборе выполнен увеличенным. Момент соприкосновения острия наконечника с натяжной пленкой жидкости определяется по небольшому колебанию пленки, отраженному в зеркале, смонтированном в приборе. Точность отсчета, обеспечиваемая прибором (при горизонтальном расположении водяного шланга), — 0,01 мм. Наибольшая разность высот, при которой можно пользоваться прибором, — 25 мм. [c.200]

ОТРАЖАТЕЛЬ УГОЛКОВЫЙ — искусственная радиолокационная цель (см. Радиолокация) с большой величиной эффективной площади рассеяния, слабо зависящей от угла падения электромагнитных волн. Эффективной площадью рассеяния цели S il наз. площадь гипотетич. плоской цели, обладающей тем же коэфф. отражения в заданном направлении, что и данная цель. О. у. состоит из трех вааилшо-нерпендикулярных металлич. плоскостей, обычно прямоугольной или треугольной формы. Луч, падающий на одну из граней под малым углом o к биссектрисе трехгранного угла ( os o близок к 1), после трехкратного отражения возвращается в направлении источника излучения. О. у. для лучей, приходящих в пределах значит, телесного угла, подобен зеркальному отражателю [для 2O = 00 Ротр/ лд== 8 %> ДЛЯ 2O = 90° (предельный случай) = 70%]. [c.561]

У большинства РОС- и РБО-лазеров дифференциальная квантовая эффективность не превышает единиц процентов, пороговая плотность тока 3—7 кА/см что затрудняет реализацию их функционирования при комнатной температуре. Одним из способов снижения /пор в РОС-и РБО-лазерах является использование решеток с блеском , т. е. с профилем, оптимизированным для определенного диапазона к и углов дифракции. Можно показать, что асимметрия треугольного профиля позволяет повысить /iamax более чем на порядок по сравнению с симметричным профилем. Увеличение глубины профиля в некоторых пределах такжё ведет к возрастанию max при ЭТОМ, однако, ухудшается спектральная селективность. Таким образом, оптимальное значение глубины решетки следует выбирать из компромиссных соображений. Значительное внимание уделяется исследованию и оптимизации ИЛ с РБО. В отличие от РОС-лазеров в РБО-лазерах резонанс отражения приходится на брэгговскую частоту и не подвержен расщеплению. Технология их изготовления относительно проще, чем РОС-лазеров, так как гетероструктуры формируются за один эпитаксиальный процесс, который не требуется прерывать для изготовления решетки, и, кроме того, исключается очень сложная операция заращивания профилированной поверхности. Другое существенное преимущество определяется тем, что дифракционная решетка наносится на пассивный участок волноводного слоя и не усугубляет деградацию характеристик лазера, в то время как использование структур с раздельным ограничением позволяет значительно снизить оптические потери на пассивном участке и обеспечить эффективное взаимодействие световой волны с решеткой. Основные структуры РОС- и РБО-лазеров показаны на рис. 6.14 [12, 18]. Лазеры с периодической структурой [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...