Профиль свободной поверхности

Построить профиль свободной поверхности жидкости в сосуде, движущемся горизонтально слева направо [c.27]

Быстро изменяющееся движение происходит при перемещении прерывных волн, для которых характерен профиль свободной поверхности со значительной кривизной, резкое, почти мгновенное возрастание глубин на коротком участке. Такие волны образуются при прорыве плотины, при резком попуске в нижний бьеф при малой глу.бине в нем или при движении по сухому руслу. [c.78]

Профиль свободной поверхности на переходном участке может быть определен из выражения [c.381]

При отсутствии трения / = 0 и уравнение (14-93) сводится к (14-83). Дополнительное допущение, необходимое для определения профиля свободной поверхности из уравнения (14-93), касается уклона линии полного напора. Предполагается, что потери напора при неравномерном движении в любом сечении такие же, как при равномерном движении с соответствующей скоростью и глубиной. Это эквивалентно тому, что формулу (14-89) можно принять и для неравномерного движения, записав ее в виде [c.385]

Начальный профиль свободной поверхности в момент t = О задается распределением [c.438]

При наиболее медленном колебании (л=1) профиль свободной поверхности есть прямая линия. Для канала постоянной глубины Л и той же [c.348]

Профиль свободной поверхности должен быть линией тока. Пусть для нее будет v = 0. Ее вид определяется тогда формулой (1), и в первом приближении мы будем иметь, следовательно, [c.469]

Уравнения (3) и (5) определяют а п р. Профиль свободной поверхности дается уравнением [c.510]

Если на свободной поверхности = О, то соответствующий профиль будет иметь вид циклоиды. Кривые равного давления изображены на рис. 282. Любая из них может быть взята в качестве профиля свободной поверхности. Предельная форма кривых — циклоида с остриями, направленными вверх в точках возврата. Вертикальные линии показывают невозмущенные положения столбов воды. [c.401]

Форма профиля свободной поверхности считается неизвестной. Отобразим этот неизвестный профиль Т СТ на известную кривую — окружность единич- [c.406]

Рис. 87. Профиль свободной поверхности воды при перетекании через возвышение на дне русла. Скорость течения мень-

Рис. 88. Профиль свободной поверхности воды при перетекании через возвышение на дне русла. Скорость течения больше критической скорости /gh

Рис. 89. Профиль свободной поверхности воды при перетекании через возвышение на дне русла с образованием прыжка. До прыжка скорость течения больше, а после прыжка меньше

Профиль свободной поверхности на переходном участке зависит от начальных и конечных условий и, в частности, от продольных уклонов на первом и третьем участках. X [c.303]

Интегрирование дифференциального уравнения медленно изменяющегося неустановившегося движения в открытых руслах. Решение задачи о неустановившемся движении жидкости в открытом русле сводится к интегрированию системы уравнений (Х1Х.6) и (Х1Х.9), в результате чего определяются две функции Р = I) и со=/2( /). Зная эти функции, можно установить изменение расхода в данном створе потока во времени и построить мгновенный профиль свободной поверхности потока. Однако интегрирование системы нелинейных дифференциальных уравнений (Х1Х.6) и (Х1Х.9) в общем случае представляет значительные трудности, поэтому на практике пользуются приемами приближенного интегрирования. [c.385]

Рис. 33.7. Профиль свободной поверхности вдоль пойменных насыпей

Если профиль свободной поверхности имеет форму = = а OS ( ui — кх) с амплитудой а и связанными соотношением (18) со и к, то полная энергия волны на единицу плош,ади горизонтальной поверхности (сумма (24) и (27)) будет равна постоянной [c.266]

При введении указанного допущения линии скольжения и профиль свободной поверхности ВС будут криволинейными. Эта [c.192]

Рис. 4. Каждая волнообразная кривая представляет собой профиль свободной поверхности в нормальном

На основании данных, представленных на рис. 9.19, можно сделать вывод, что формула (9.80) дает лишь качественную характеристику закона изменения профиля свободной поверхности вращающейся жидкости. Здесь основной причиной расхождения расчетных и опытных данных следует считать допущения, которые были сделаны при выводе формулы (9.80). Поэтому для улучшения сходимости расчетных данных с фактическими требуется корректировка формулы (9.80) по результатам экспериментального исследования. [c.361]

Для характеристики условий образования кривых свободной поверхности наметим в любом потоке с >0 некоторые зоны, определяемые величинами йо и йкр. Для этого на продольном профиле русла (рис. 17-1) нанесем две линии параллельно линии дна русла линию нормальной глубины NN и линию критической глубины КК- [c.170]

Рассмотрим теперь более общий случай обтекания тонкого кавитирующего профиля вблизи свободной поверхности при X ф О [41. Примем все рассмотренные в начале параграфа допущения и ограничимся решением задачи по линейной теории. [c.108]

Эта задача имеет практический смысл — позволяет исследовать движение высокоскоростных судов на подводных крыльях (обтекание кавитирующего профиля под свободной поверхностью). Для упрощения решения задачи предположим, что обтекание происходит при больших числах Фруда и поэтому на свободной поверхности горизонтальная составляющая скорости равна скорости потока на бесконечности. [c.108]

Рис. III.3. Кавитационное обтекание тонкого профиля вблизи свободной поверхности а — линеаризованная физическая плоскость б — вспомогательная плоскость в — отнесенные к углу атаки зависимосги коэффициента подъемной силы от числа кавитации.

Рис. 111.4. Струйное обтекание профиля ограниченным потоком несжимаемой невязкой жидкости а — струей конечной ширины 6 — потоком жидкости, ограниченным сверху свободной поверхностью, снизу — твердой стенкой в — потоком жидкости, ограниченным двумя твердыми стенками.

Нестационарное кавитационное обтекание тонного профиля вблизи свободной поверхности [c.176]

Построение профиля водослива и профиля свободной поверхности. Для построения профиля водосливной плотины воспользуемся таблицей координат Кригера— Офицерова . умножая табличные значения л и г/ на значения профилирующего чапора Япр=2,2 м. Вычисленные координаты приводятся в табл. 12-10. [c.462]

На рис. 12-14 приводится профиль плотины, а также профиль свободной поверхности по оси потока при пропуске (Зо,о1 — =160 м 1сек и Орасч = 118,6 м 1сек. Пунктирной линией показана свободная поверхность при пропуске расхода С расч = 118,6 л1 /сек (Я= [c.462]

Такой тест был проделан для данной дискретной модели (дипломная работа Н. Рогач). С этой целью было проведено прямое численное моделирование стоячих волн в бассейне прямоугольной формы (рис. 1) длины А/2. В качестве начальных данных задавался профиль свободной поверхности из приближенного решения (Tadjbakhsh, Keller 1960) [c.70]

На основании решения второго порядка можно сделать следующие заключения [441] профиль свободной поверхности не синусоидальный, а трохидальный, т. е. возвышение гребня больше, чем глубина ложбины. Орбиты частиц не круговые и незамкнутые. Таким образом, имеет место результирующий перенос частиц в направлении распространения волн. [c.24]

Профиль свободной поверхности, поля скорости и давления даются теорией Стокса высшего порядка или теорией кноидальных волн, имеющей силу для стационарных периодических волн. Нелинейные поправки вычисляются в предположении сохранения потока энергии и для нелинейных волн. Эффект затухания за счет квадратичного сопротивления определяется через диссипативную функцию как для периодических длинных волн, так и для уединенных волн. Этой поправкой нельзя пренебрегать на протяженных мелководьях. Не существует простого практического способа расчета возможной нестабильности этих длинных волн с высокими пиками, когда они достигают мелкой воды, хотя этих явлений и следует ожидать . [c.109]

Пусть в момент времени i = О в неподвижной жидкости мгновенно возникает точечная гидродинамическая особенность конечной интенсивности С = onst при г > О и сразу же начинает двигаться параллельно невозмущенной свободной поверхности с постоянной скоростью -V. Выясним, какой профиль свободной поверхности устанавливается в системе координат, движущейся вместе с особенностью, при t —> +°°. Если в системе координат (л, у , где особенность покоится, она локализована в точке zq, то в неподвижной системе координат (х, >) ее закон движения определяется соотношением zqU) = z o - Vt. С учетом этого и связи между координатами произвольной точки в подвижной х, у ] и покоящейся х, 1 системах х = х - Vt, у = у аз формулы (1.1) получим выражение для профиля свободной поверхности в системе координат, сопровождающей особенность по оси х [c.79]

В работах А. Д. Альтшуля [1-5], Т. М. Василишина [13-16], О. Ф. Васильева [15, 16], Н. Е. Кочина [26], Поликовского В. И. и Перельмана Р. Г. [47], X. О. Анвара [77, 78], X. Ейнштейна и X. Ли [82] и др., посвященных исследованию параметров образовавшейся воронки (профиля свободной поверхности и угловых скоростей вращения жидкости, коэффициента расхода сливного отверстия и др.), также нет единого подхода. Так, в работе [82] процесс истечения жидкости исследуется с помощью системы уравнений Навье-Стокса. [c.352]

Для исследования полученных критериальных уравнений во ВНИИГАЗе была создана специальная экспериментальная установка [40, 43]. Она позволяла проводить исследования самопроизвольных и вынужденных воронок при истечении жидкости через отверстия в основании цилиндрической емкости. Оснащалась установка средствами измерения уровня жидкости в испытательных емкостях, расхода, профиля свободной поверхности и угловых скохюстей вращения жидкости. [c.366]

Приведенные выше данные свидетельствуют об отсутствии на сегодняшний день эффективных средств борьбы с воронкообразованием. В этой связи возникает задача разработки нового более эффективного устройства, предотвращающего возникновение воронок в жидкости. Для решения этой задачи воспользуемся результатами экспериментальных исследований условий образования самопроизвольных и вынужденных воронок и установленными закономерностями изменения профилей свободной поверхности и угловых скоростей вращения жидкости (см. п. 9.6.1 и 9.6.2). [c.380]

Реализация в опытах схемы с накладным зарядом взрывчатого вещества, детонирующего на тонкой пластине из инертного материала, плотно прижатой к торцу заряда ВВ, позволяет по измеренной скорости движения свободной поверхности пластины исследовать само взрывчатое вещество. Это достигается использованием тонких пластин разной толщины L, что дает возможность по результатам измерений построить профиль скорости свободной поверхности пластины в зависимости от ее толщины и воспроизвести при малых L химпик детонационной волны (см. А. Н. Дремин, С. Д. Савров и др., 1970). [c.271]

Появление дополнительного, четвертого скачка скорости L"L на профиле скорости свободной новорхности связано с интенсивным фазовым превращением на границе раздела фазы низкого давления (а-фазы), примыкающей к свободной поверхности, п фазы высокого давления (е-фазы), в результате которого образуется слой толщиной порядка 0,15 мм, существующий в течение времени порядка 0,2 мкс и ведущий себя как более мягкий , чем /колезо в а-фазе. Отражеппая от свободной поверхио- [c.297]

Течение на физической плоскости ограничено свободной поверхностью, каверной и поверхностью профиля. Можно считать, что течение находится внутри некоторого многоугольника, у которого два угла равны нулю. С помощью интеграла Кристоф-феля—Шварца преобразуем внутреннюю область этого многоугольника плоскости 2 на верхнюю полуплоскость так, чтобы его вершины расположились на действительной оси [см. (II.2.14)]. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...