Системы небесных координат

СИСТЕМЫ НЕБЕСНЫХ КООРДИНАТ [c.7]

Горизонтальная система небесных координат. Основной плоскостью в этой системе небесных координат является плоскость истинного горизонта, а полюсами являются зенит и надир. Положение светила в этой системе координат определяется азимутом и высотой светила (рис. 1.2) [c.9]

Рис. 1. 4. Экваториальная система небесных координат

Экваториальная система небесных координат. Основной плоскостью в этой системе небесных координат является плоскость небесного экватора, а полюсами являются полюсы мира. Положение светила в этой системе координат определяется склонением и часовым углом светила (рис. 1.4). [c.11]

Экваториальная система небесных координат является более практичной по сравнению с горизонтальной. Она имеет большое практическое значение в авиационной астрономии. С этой системой связано измерение времени и определение места самолета, т. е. решение главных вопросов практической авиационной астрономии. [c.13]

На Северном полюсе Земли вертикаль наблюдателя совпадает с осью мира, а плоскость истинного горизонта — с плоскостью небесного экватора (рис. 1.19). Горизонтальная система небесных координат совпадает с экваториальной. Для наблюдателя, находящегося на Северном полюсе Земли, будут всегда видны только светила северной небесной полусферы- В течение суток видимые светила будут двигаться параллельно истинному горизонту. Следовательно, для этого частного случая высоты светил будут равны их склонениям. [c.27]

Горизонтальные астрокомпасы представляют собой устройства, основанные на горизонтальной системе небесных координат. В этих астрокомпасах плоскость пеленгации светила совпадает с плоскостью вертикала светила. Ось вращения этой плоскости проходит в пространстве через точки зенита и надира. К горизонтальным астрокомпасам относятся астрокомпасы ДАК-ДБ-5 и ДАК-ДВ-5В. [c.78]

В гражданской авиации применяются и горизонтальные и экваториальные астрокомпасы. Современные автоматические астрокомпасы построены в горизонтальной системе небесных координат, а неавтоматические — в экваториальной. [c.79]

Астрономический компас с поляризационной приставкой АК-53П предназначен для определения истинного курса самолета по небесным светилам днем, ночью и в сумерки. Пеленгование светил с помощью этого астрокомпаса производится вручную. АК-53П построен в экваториальной системе небесных координат. Поэтому при пеленговании небесных светил ось вращения визирной системы совмещается с осью мира, а сама визирная система— с кругом склонения данного светила. Астрокомпас выполнен в виде пространственной модели небесной сферы, которая является построителем направления, совпадающего с истинным меридианом данной точки. [c.91]

В этой системе обе координаты не изменяются во время суточного вращения небесной сферы. [c.30]

Если основная плоскость эклиптической системы сферических координат — плоскость эклиптики — совпадает с плоскостью ОХ У прямоугольной системы координат OX Y Z, начало которой, как и прежде, лежит в центре небесной сферы, а ось ОХ направлена в точку весеннего равноденствия Ф, то система координат OX Y Z называется эклиптической (рис. 17). [c.37]

Положения точек на поверхности Земли могут быть отнесены к двум системам координат либо к системе астрономических, или небесных, координат, не зависящей ни от формы, ни от размеров Земли и полностью определяемой направлением [c.45]

В практике часто приходится преобразовывать координаты светил из одной системы в другую. При решении учебных задач преобразование небесных координат наиболее просто й быстро можно произвести графическим способом. [c.14]

Так, например, при изучении движения небесных тел за инер-циальную систему отсчета часто принимают декартову систему координат, начало которой помещено на какой-либо из так называемых неподвижных звезд, а оси направлены на другие неподвижные звезды, несмотря на то, что понятие неподвижная звезда условно и что звезды, которые при этом считаются неподвижными, на самом деле движутся (и притом с огромными скоростями) относительно других материальных объектов. Однако такое предположение оказывается достаточным, например, в том случае, когда можно ограничиться рассмотрением материальных объектов нашей Солнечной системы и взаимодействиями между ними. [c.43]

Определить смещение изображений звезд на небесной сфере, возникающее в результате движения Земли вокруг Солнца. Систему координат 2 построим на базе эклиптики, ориентируя оси по удаленным звездам. Начало координатной системы 2 расположим в центре- Земли и положим, что она движется мгновенно поступательно со скоростью Vo движения Земли вокруг Солнца. [c.308]

Предположим, что исследуется движение свободной системы относите-телыю ее центра инерции. Допустим, что в относительных координатах существует потенциальная энергия П, являющаяся функцией взаимных расстояний точек материальной системы. Именно этот случай встречается в задачах небесной механики и родственных ей пробле.мах. [c.101]

Ес.яи по существу поставленной задачи необходимо изучить движение каждой точки системы в отдельности, то полное интегрирование уравнений движения системы точек, приводящее к определению координат точек системы в зависимости от времени, неизбежно. Таковы, например, задачи о движении двух, трех или нескольких тяготеющих друг к другу тел в небесной механике. В других случаях оказывается достаточным определить изменение некоторых суммарных мер движения системы в целом (количества движения, момента количества движения, кинетической энергии) в зависимости от суммарных мер действия сил (главный вектор и главный момент приложенных сил, работа сил, потенциальная энергия). [c.104]

Координаты на небесной сфере [2]. Перечислим основные точки и системы координат на небесной сфере. [c.1198]

Экваториальная система координат (рис. 45.2). Склонением 6 светила называется угол, выражаемый в в градусах и отсчитываемый от небесного экватора до светила вдоль круга склонения (большого круга, проходящего через полюса мире и светило). Склонение считается положительным, если светило находится в северной полусфере. Прямым восхождением а называется [c.1198]

Задачи небесной механики. Мы уже видели (т. I, гл. VII, 9), что, исходи из основного уравнения ma=F, можно получить, проектируя его на оси галилеевой системы координат, три уравнения [c.81]

Исследуем сначала возмущение движения планеты, вызываемое наличием другой планеты. В 18.7 мы нашли выражение для возмущающей функции R через координаты обеих планет относительно Солнца, и, чтобы использовать его в уравнениях (25.3.6), следует перейти к эллиптическим элементам планет. Всего получается двенадцать уравнений, поскольку элементы а, е, i, i, u, ф второй планеты также немного изменяются со временем. Исследование этой системы уравнений составляет одну из важнейших задач небесной механики не имея возможности привести его здесь во всей полноте, ограничимся несколькими замечаниями. [c.512]

При решении разнообразных задач авиационной астрономии приходится определять положение светил на небесной сфере. Для этого пользуются системами небесных координат. В зависимости от целей и условий измерения в авиационной астрономии применяют две системы сферических небесных координат. В одной системе светило ориентируют относительно истинного горизонта и называют эту систему горизонтальной, а в другой — относительно небесного экватора и называют экваториальной. В каждой из этих систем положение светила на небесной сфере определяется двумя угловыми величинами подобно тому, как при помощи широты и долготы определяется пололсение точек на поверхности Земли. [c.9]

Ионосферная рефракция радиолуча вычисляется на основе эмпирической модели ионосферы Земли, соответствующей определенной системе геомагнитных координат (координаты северного геомагнитного полюса X = 291°, ф = 79°). При радиолокации небесных объектов поправка к расстоянию в м Др при различных высотах Л (углах возвышения) для модели ионосферы, принятой в Лаборатории реактивного движения JPL (США), может быть задана таблицей 8. [c.132]

Радиолокационные системы измеряют скорость ЛА с помощью радиосредств, расположенных на Земле или на борту. Полученное значение скорости сравнивается со скоростью после интегрирования в приборе и вырабатываются поправки. Следует отметить, что в этом случае снил ается помехозащищенность СУ. Астрономические системы корректируют координаты ЛА по наблюдению за небесными светилами. [c.102]

Однако помимо коперниковой, или неподвижной , системы отсчета, которой мы будем пользоваться при рассмотрении движений небесных тел, в других случаях оказывается целесообразным применять иные системы отсчета, например, систему отсчета, связанную с Землей (при рассмотрении движения тел вблизи поверхности Земли). Начало прямоугольной системы координат в этом случае жестко связано с центром Земли, а три оси координат либо неизменно направлены на три удаленные звезды, либо жестко связаны с теми тремя точками земного шара, в которых эти оси выходят на поверхность земного шара. Очевидно, в первом случае система координат не вращается относительно Солнца и звезд, а совершает поступательное движение, следуя за движением центра Земли по ее орбите. Во втором случае система координат вращается вместе с земным шаром. Мы будем пользоваться как той, так и другой из этих систем отсчета, называя первую земной невращающей-ся , а вторую — земной вращающейся . [c.65]

В предыдущем рассмотрении были названы только два тела отсчета — Солнце и Земля, с которыми могли быть связаны три системы отсчета ( Земля вращающаяся и Земля невращающаяся служат для построения двух различных систем отсчета). Однако Солнце и Земля отнюдь не исчерпывают всех тех небесных тел, которые могут служить телами отсчета. Любое из естественных небесных тел может, так же как Солнце и Земля, служить телом отсчета нужно только, чтобы с этим телом возможно было жестко связать систему координат. Поэтому, если ограничиться пределами солнечной системы, то в качестве тел отсчета могут быть использованы все планеты (в том числе и малые) и все спутники любых планет. Более того, в качестве тел отсчета могут быть использованы не только естественные, но и искусст- [c.111]

В задачах механики, например, в задачах небесной механики, t epeдкo движение тела рассматривается как движение материальной точки. В соответствии с этим можно представить себе и тело, масса которого в процессе движения изменяется за счет присоединения или удаления материальных частиц, а размеры тела таковы, что положение его центра масс в системе координат, связанной с телом, можно считать неизменным. Движение такого тела можно уподобить движению материальной точки. [c.308]

Метод вариации постоянных. Если бы солнечная система состояла из Солнца и только одной планеты, то шесть элементов эллиптического движения сохраняли бы в течение неопределенного времени свои значения. Но, как мы видели, эллиптическое движение является лишь первым приближением для движения планеты. Действие других планет на рассматриваемую планету сказывается в возмущении этого эллиптического движения. Для представления возмущенного движения, которое является действительным движением планеты и которое несколько отличается от эллиптического движения, сохраняют формулы А), рассматривая в них шесть элементов б, (р, си, а, е, е не как постоянные, но как функции от г.. С течением времени под действием других планет эти элементы будут по.4учать приращения 86, 8ср, Зси, За, Ье, Зе, которые называются возмуш,енаяма элементов и которые вызовут соответствующие возмущения координат х, у, г. Раздел небесной механики, посвященный вычислению этих приращений, называется теорией возмущений. [c.364]

Но этого еще недостаточно для того, чтобы привести доступные нам эксперименты к той схематической простоте, которая позволила бы выяснить характеристические свойства, присущие понятию о силе. Все тела обладают известным протяжением) мы видели при изучении кинематики, что даже в частном случае движения твердой системы кинематические элементы (скорости, ускорения, траектории) отдельных точек, вообще говоря, отличаются друг от друга. Поскольку мы здесь предполагаем сделать общие индуктивные выводы о характере. сил путем анализа их динамического эффекта, совершенно ясно, что указанное многообразие одновременных кинематических особенностей неизбежно должно маскировать явления и даже отвлекать наше внимание от возможного схематического изображения всего процесса в целом. Чтобы элиминировать. это многообразие усложняющих обстоятельств, целесообразно ограничиться сначала телами настолько малыми (по сравнению с размерами области, в которой происходит движение), чтобы положение тела можно было определить без значительной погрешности геометрической точкой. 13сякое тело, рассматриваемое о этой точки зрения, принято называть материальной точкой. Это название не только не противоречит нашим наглядным представлепяям о конкретных явлениях, но, как было уже указано в кинематике (II, рубр. 1), соответствует уже установившимся взглядам так, например, положение судна на море обыкновенно определяют долготой и широтой места но в действительности эти координаты определяют только одну геометрическую точку на земной поверхности, которую мы отолсествляем с нашим судном в силу его незначительных размеров по сравнению с размерами земли точно так же, чтобы привести пример, еще лучше соответствующий приведенному выше определению, мы изображаем все звезды точками на небесной сфере, хорошо зная, как велики их размеры по сравнению с телами на земле. [c.300]

Тогда эти центробарические компоненты будут теми же функциями времени и новых переменных элементов, которые могли быть выведены иначе посредством исключения из интегралов (Q2). Они будут строго представлять (путем распространения теории на эти ранее упоминавшиеся интегралы) компоненты скорости возмущенной планеты т относительно центра тяжести всей солнечной системы. Мы предпочли (и это вполне соответствует общему направлению нашего метода), чтобы эти центробарические компоненты скорости были вспомогательньши переменньши, объединяемыми с гелиоцентрическими координатами. Их возмущенные эначения были в этом случае строго выражены формулами невозмущенного движения. Этот выбор сделал необходимым видоизменить эти последние формулы и определить орбиту, существенно отличающуюся теоретически (хотя мало отличающуюся практически) от орбиты, так блестяще разработанной Лагранжем. Орбита, которую он себе представлял, была более просто связана с гелиоцентрическим движением единственной планеты, следовательно, она давала для такого гелиоцентрического движения как скорость, так и положение (планеты). Орбита, которую мы избрали, быть может, более тесно связана с концепцией множественной системы, движущейся относительно ее общего центра тяжести и подверженной в каждой ее части влиянию со стороны всех остальных. Какая бы орбита ни была в будущем принята астрономами, следует помнить, что обе они одинаково пригодны для описания небесных явлений, если числовые злементы каждой системы будут соответствующим образом определены при наблюдениях, а элементы другой системы орбит будут выведены из результатов наблюдения в процессе вычисления. Тем временем математики решат пожертвовать ли частично простотой той геометрической концепции, исходя из которой выведены теории Лагранжа и Пуассона для простоты другого рода (которая хотя еще не введена, но была бы желательна для этих превосходных теорий), получаемой благодаря нашим достижениям в строгом выражении дифференциалов всех наших собственных новых переменных элементов через посредство единственной функции (поскольку до сих пор казалось необходимым употреблять одну функцию для Земли, возмущенной Венерой, и другую функцию для Венеры, возмущенной Землей). [c.281]

Первые 6 лекций Якоби посвящает изложению основных принципов механики принципу сохранения движения центра тяжести системы, принципу живой силы, принципу площадей и принципу наименьшего действия. С 10-ой лекции Якоби развивает теорию множителя" систем обыкновенных дифференциальных уравнений, являющуюся обобщением теории эйлеров-ского интегрирующего множителя. Якоби показывает каким образом можно в целом ряде случаев построить с помощью последнего множителя" всю систему п независимых интегралов. Изложив подробно теорию этого множителя, Якоби затем применяет ее к решению ряда механических задач. С 19-ой лекции Якоби, исходя из вариационного принципа Гамильтона, излагает тот метод интегрирования уравнения с частными производными первого порядка, который известен под названием метода Якоби-Гамильтона". В следующих лекциях этот метод примендется к ряду задач, взятых главным образом из области небесной механики. В 26 лекции Якоби излагает теорию эллиптических координат и показывает их приложение к разысканию геодезических линий эллипсоида, к задаче построения карт, к выводу основной теоремы Абеля и проч. Наконец, последние лекции Якоби посвящены изложению его классических методов интегрирования нелинейных уравнений в частных производных первого порядка. [c.4]

ПОЛЮС (лат. polus —земная и небесная ось)— точка на плоскости, относительно которой определяют положение любой другой точки той же плоскости в полярной системе координат. [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...