Механика удара

В теории удара классической механики вводится следующая идеализация этого процесса — совершается предельный переход к бесконечно большим силам, действующим бесконечно малое время (мгновенные силы) и имеющим конечный импульс 5. [c.546]

Рассмотрение процесса удара по существу требует выхода за рамки классической механики — отказа от схемы абсолютно твердого тела и перехода к схеме деформируемого тела. В зависимости от степени восстановления недеформированного состояния удары разделяются на неупругие, частично упругие и упругие. [c.547]

Введение в это определение мгновенных сил возвращает нас в теорию удара классической механики. [c.548]

Христиан Гюйгенс (1629—1695) продолжил работы Галилея, Замечательны работы Гюйгенса по математике, астрономии и физике. В области механики он дал ряд теорем о центробежной силе, по теории удара и полную теорию физического маятника, которую он разработал в процессе изобретения им часов. Недаром Ньютон, ссылаясь на работы Гюйгенса, обычно называл его величайший Гюйгенс . [c.11]

После Карно эту теорему рассматривал М. В. Остроградский. Он впервые распространил на теорию удара методы аналитической механики. Следуя М. В. Остроградскому, явление удара необходимо рассматривать как результат наложения на систему нестационарных связей, быстро изменяющихся с течением времени. [c.469]

Французский ученый Даламбер (1717—1783 гг.) ввел в механику новый метод решения задач динамики при помощи уравнений статики. Нельзя не упомянуть также имени французского ученого Лагранжа (1736—1813 гг.), проделавшего большую работу по математическому обоснованию законов механики и обогатившего механику принципом возможных перемещений. Выводы Лагранжа были уточнены и дополнены русским математиком и механиком академиком М. В. Остроградским (1801 — 1861 гг.). Им же разработана общая теория удара, решен ряд важнейших задач из области гидростатики, гидродинамики, теории упругости и др. [c.6]

Метод решения очень важной задачи о движении несвободной материальной системы с помощью уравнений статики был предложен в 1716 г. Я. Германом (впоследствии академиком Российской Академии наук) и в 1737 г. обобщен Л. Эйлером. Позднее этот метод получил развитие в трудах французского ученого Даламбера (1717—1783). Нельзя не упомянуть также имени французского ученого Лагранжа (1736—1813), проделавшего большую работу по математическому обоснованию законов механики. Выводы Лагранжа были уточнены и дополнены русским математиком и механиком, академиком М. В. Остроградским (1801—1861). Им же разработана общая теория удара, решен ряд важнейших задач из области гидростатики, гидродинамики, теории упругости и др. [c.5]

Но, согласно классической механике, (/) = PQ, где р — импульс, а Q —параметр удара частицы. Отсюда [c.154]

До сих пор неявно предполагалось, что изучается взаимодействие частиц с ядром при их лобовом соударении. В классической механике о таком движении говорят, что оно характеризуется параметром удара, или прицельным расстоянием, равным нулю. В квантовой механике такое движение частиц описывается волновой функцией, характеризуемой орбитальным числом / = 0. [c.435]

В общем случае взаимодействие частицы с ядром может происходить с параметром удара, отличным от нуля. Соответствующая волновая функция, которая описывает движение частиц в квантовой механике, в таком случае определяется орбитальным числом I ф 0. При этом, как уже указывалось в 28, п. 2, необходимо учитывать центробежный потенциал [c.435]

О, 1,2, вплоть до I а/к. Если же энергия нейтронов не слишком велика и Х> а, j o для I остается возможным только единственное значение / = 0. В соответствии с квантовой механикой в этом случае угловое распределение рассеянных нейтронов должно быть сферически симметричным. Очевидно, что может быть сделано и обратное заключение. Если опыт показывает сферическую симметрию углового распределения рассеянных нейтронов в с. ц. и., то это означает, что рассеяние происходит с 1 = 0 (т. е. уже при I = 1 параметр удара qi > а). Отсюда и может быть получена оценка радиуса действия ядерных сил. [c.501]

Ударные импульсы, появляющиеся при соударении тел и приложенные к этим телам, зависят не только от масс соударяющихся тел и их скоростей до удара, но и от упругих свойств этих тел, так что выяснить все явление удара можно лишь применяя теорию упругости. Однако задача теории удара в теоретической механике облегчается тем, что здесь не исследуется характер деформаций, которые имеют место при ударе тел, а требуется лишь определить изменение скоростей точек системы, вызванное уже совершившимся ударом. [c.805]

Характер явления удара заставляет теоретическую механику отступить от гипотезы абсолютно твердого тела и рассматривать соударяющиеся тела как тела деформирующиеся. [c.821]

Удар шаров мы могли рассматривать как задачу механики точки, поскольку мы считали шары гладкими, т. е. полагали, что при соприкосновении шаров тангенциальные силы отсутствуют. Вследствие этого вращение шаров не могло возникнуть, и можно было ограничиться рассмотрением движения центров [c.424]

Как раздел курса теоретической механики аналитическая механика (включая устойчивость движения, а также теорию притяжения, входившие и этот раздел в некоторые годы) печатается по Литографированному курсу (Казань, 1939). Параграф Теория удара ( 10) взят из конспектов Н. Г. Четаева, относящихся к 50-м годам,— Примеч. ред. [c.209]

Николай Егорович Жуковский (1847—1921 гг.) — великий русский ученый — механик. С 1879 г. — профессор Московского высшего технического училища, а с 1886 г. — профессор Московского университета с 1894 г. — член корреспондент Петербургской академии наук. Н. Е. Жуковский выполнил ряд фундаментальных исследований по разнообразным разделам механики жидкости и газа. Им впервые выведены дифференциальные уравнения гидравлического удара в трубах с учетом упругости жидкости и стенок трубы, а такн<е получены их общие решения. Использование этих решений позволило разрешить ряд практических задач, связанных с гидроударом в водопроводных трубах. [c.215]

Подбор материала в книге иллюстрирует, как на основе современной механики сплошной среды происходит интеграция различных разделов механики и физики (акустики, физики ударных волн, газовой динамики, физики взрыва и высокоскоростного удара, гидравлики, теплофизики, теории фильтрации), которыми занимаются исследователи, часто по традиции, нежели по существу, относящие себя к разным разделам науки. [c.5]

По такой же формуле в теоретической механике определяется потеря кинетической энергии при неупругом ударе твердых тел. Поэтому потери давления при внезапном расширении обычно называют потерями давления на удар. В действительности при этом никакого удара не происходит. В гидравлике эта формула часто называется формулой Борда. [c.109]

Полученное выражение характеризует собой закон сохранения массы при гидравлическом ударе. Приведем его к конечному виду, учитывая соотношения механики упругих тел. [c.275]

Важную роль в развитии теории упругости сыграли работы русских и советских ученых. Фундаментальные результаты в развитии принципа возможных перемещений, вариационных принципов механики, теории удара, а также интегрирования уравнений динамики принадлежат М. В. Остроградскому. А. В. Гадолиным была решена важная для практики артиллерийского дела задача о напряженном состоянии составных слоистых труб, подвергающихся действию внутреннего давления (развитие задачи Лямэ). X. С. Головиным [c.10]

Удар и ударные процессы, В теоретической механике ударом называют 1механическое взаимодействие материальных тел, приводящее к конечному изменению скоростей их точек за бесконечно малый промежуток времени [8]. Физически это конечный, достаточно малый промежуток времени — время удара. Т. Оно не должно быть больше наименьшего периода Та = 2п/а>о собственных колебаний или постоянной времени исследуемой системы. [c.475]

Знать механику удара тел значит уметь предвидеть, какова будет скррость соударяющихся тел после их столкновения. Эта окончательная скорость зависит от того, сталкиваются ли тела неупругие (не отскакивающие), или же упругие. [c.103]

Великий соотечественник Стевина голландец Христиан Гюйгенс (1629—1695) продолжал работы Галилея. Замечательны работы Гюйгенса по математике, астрономии и физике. В области механики он дал ряд теорем о центробежной силе, теорию удара и полную [c.14]

Теория удара в случае свободных и несвободных механических систем является хорошо изученным разделом теоретической механики. Закон или гипотеза Ньютона (91.41) в случае, когда не известен ударный импульс, позволяет решить вопрос о послеударных скоростях по заданным доударяым скоростям. Гипотеза Ньютона является неотъемлемым законом теории удара. [c.131]

С кинетической точки зрения удар характеризуется тем, что скорости точек системы приобретают конечные прираи ения в течение очень малого промежутка времени т, называемого продолжительностью удара. Продолжительность соударения твердых тел измеряется десятитысячными долями секунды. В ряде задач теоретической механики этот промежуток времени приближенно рассматривают как бесконечно малую величину первого порядка малости. Тогда скорости точек системы следует предполагать разрывными функциями времени t. Скорости точек системы претерпевают при ударе разрывы первого рода (конечные скачки). Иногда рассматривают удар второго рода, при котором претерпевают разрывы не скорости точек системы, а их ускорения. [c.458]

Основное свойство света — прямолинейное распространение, — по-видимому, заставило ьютона (конец XVII века) держаться теории истечения световых частиц, летящих прямолинейно, согласно законам механики (закон инерции). Громадные успехи, достигнутые Ньютоном в механике, оказали коренное влияние на его взгляды на оптические явления. Отражение света понималось аналогично отражению упругого шарика при ударе о плоскость, где соблюдается закон .I = I. Преломление Ньютон объяс- [c.16]

Чем медленнее частица (чем меньше ее импульс р), тем меньше возможных значений может принимать ор битальное число I и тем меньше возможных (р < а) значений будет принимать параметр удара. Нетрудно подсчитать, например, что рассеяние нейтрона с энергией Г < 10 Мэе на протоне может происходить только с / = О и р = О (аналог центрального удара в классической механике). Наоборот, для быстрых частиц р велико и условие (19.2) может быть выполнено при разных значениях / и р. В этом случае каждое значение I будет определять свой закон углового распределения рассеянной частицы. (Подробнее квантомеханическая задача рассеяния будет рассмотрена в гл. XIII). [c.214]

Самым выдающимся механиком нашей Родины является Н. Е. Жуковский (1847—1921) — национальная гордость русской науки. Почти четвертая часть его работ относится непосредственно к теоретической механике. Работа Н. Е. Жуковского О гидравлическом ударе получила мировую известность. Им проделана большая работа и по теории удара твердых тел. Значительными исследованиями Н. Е. Жуковского являются его работы в области теории регулирования, а также о начале наименьшего действия. ВместесС. В. Ковалевской он более всех в мире продвинул решение задачи о движении твердого тела вокруг неподвижной точки. Н. Е. Жуковский дал остроумную геометрическую интерпретацию решения С. В. Ковалевской. Таким образом, полное решение этой труднейшей задачи механики принадлежит русским ученым С. В. Ковалевской и Н. Е. Жуковскому. [c.18]

Наиболее простыми примерами, иллюстрирующими инвариантность законов механики, являются задачи, в которых применяется не сам второй закон Ньютона, а вытекающие из него законы сохранения импульса и энергии, применяемые для решения задачи об ударе. Это и понятно, так как в задачах об ударе мы не рассматриваем сил и ускорений и пользуемся только лишь формулами преобразования скоростей, связь между которыми устанавливается на рсновании законов сохранения. Первым таким примером может служить задача об абсолютно неупругом ударе, рассмотренная в 59. Действительно, из закона сохранения импульса при этом рассмотрении была получена формула преобразования скоростей (9.14), которая представляет собой частный случай общей формулы (9.48), вытекающей из преобразований Лорентца — Эйнштейна. Следовательно, если бы мы шли по обратному пути, т. е. применили бы формулу (9.48) к преобразованию скорости при переходе от системы /< к системе К, то убедились бы, что закон сохранения импульса соблюдается в системе К. [c.294]

В 1836 г. майором корпуса инженеров путей сообщения П. П. Мельниковым (1804— 1880) был издан первый общий курс гидравлики под названием Основания практической гидравлики или о движении воды в различных случаях и действие ее ударом и сопротивле- нием . Ни в одной стране, кроме Франции, подобных курсов гидравлики еще не существовало. Возникали гидравлические и гидротехнические лаборатории. Начало первой гидравлической лаборатории в России было положено еще в 1855 г. Н. М. Соколовым, при С.-Петербургском институте путей сообщения, где был создан отдел гидравлики при кабинете прикладной механики. В 1902 г. И. Г. Есьманом и др. создается гидравлическая лаборатория при С.-Петербургском политехническом институте. В 1904 г. вступает в строй лаборатория при Московском техническом училище, развитие которой в дальнейшем обязано И. И. Куколевскому (1878—1960). В 1903 г. В. Е. Тимоновым (1862—1936) было положено начало гидротехнической лаборатории при С.-Петербургском институте путей сообщения, которая была открыта в 1907 г. [c.10]

В конце XIX и начале XX века существенный вклад в развитие гидравлики внесли русские ученые и инженеры Н. П. Петров (1836—1920) разработал гидродинамическую теорию смазки и теоретически обосновал гипотезу Ньютона Н. Е. Жуковский (1849— 1921) создал теорию гидравлического удара, теорию крыла и исследовал многие другие вопросы механики жидкости, он же явился основателем известного всему миру Центрального аэрогидродина-мического института (ЦАРИ), носящего его имя Д. И. Менделеев (1834—1907) опубликовал в 1880 г. работу О сопротивлении жидкостей и о воздухоплавании , в которой были высказаны важные положения о механизме сопротивления движению тела в жидкости и даны основные представления о пограничном слое. Теория пограничного слоя, являющаяся одной из основополагающей при изучении турбулентных потоков в трубах и обтекании тела жидкостью, в XX веке получила большое развитие в трудах многих ученых (Л. Прандтль, Л. Г. Лойцянский). [c.5]

Большой вклад внесли в развитие гидравлики следующие русские ученые и инженеры Н. П. Петров (1836—1920) — выдающийся русский ученый-инженер, почетный член Петербургской Академии наук (инженер-генерал-лейтенант, товарищ Министра путей сообщения), который в своем труде Трение в машинах и влияние на него смазывающей жидкости (1883 г.) впервые сформулировал законы трения при наличии смазки И. Е. Жуковский (1847-1921) - великий русский ученый, профессор Московского высшего 1ехнического училища и Московского университета, член-корреспондент Петербургской Академии наук, создатель теории гидравлического удара, исследовавший также многие другие вопросы механики жидкости И. С. Громека (1851 — 1889) — профессор Казанского университета, разрабатывавший теорию капиллярных явлений и заложивший основы теории, так называемых, винтовых потоков. [c.29]

Ошибки эти сразу дали о себе знать в теории удара, которую Декарт сочинил умозрительно в дополнение к трем правилам природы , поскольку взаимодействие в механике сводится к давлению, толчку или удару. При этом он забыл свои же слова, произнесенные при сравнении сил давления и удара всего за четыре года до этого Я не могу сказать, сколько тяжести требуется, чтобы сравняться с ударом молотком ибо это вопрос факта, где рассуждение не ведет ни к чему без опыта (курсив мой. — Г. А.). Так и получилось — при экспериментальной проверке из восьми правил удара семь оказались неверны. Помимо указанных ошибок, этому способствовала еще одна — он не учитывал разницы во взаимодействии упругих и иеупругих тел. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...