Меры длины и плоского угла

ГЛАВА 2 МЕРЫ ДЛИНЫ И ПЛОСКОГО УГЛА [c.28]

Приведены сведения из метрологии, необходимые для работы о мерами и приборами. Рассмотрены устройства, приемы работы, погрешности и поверка универсальных средств измерений длины н плоского угла, а также специальные средства измерений отдельных параметров изделий на машиностроительном производстве. Второе издание (1-е изд. 1980 г.) дополнено сведениями по средствам механизации и автоматизации контроля, стандартизации, контролю качества, бригадной форме труда, охране труда и природы. [c.2]

МЕТОДЫ И СРЕДСТВА ПОВЕРКИ ПЛОСКОПАРАЛЛЕЛЬНЫХ КОНЦЕВЫХ МЕР ДЛИНЫ И МЕР ПЛОСКОГО УГЛА [c.123]

Угловые меры (меры плоского угла призматические) предназначены для измерения углов методом сравнения и поверки угломерных приборов, их выпускают по ГОСТ 2875-88 пяти типов и классов точности О, 1, 2. В отличие от концевых мер длины угловые меры при составлении их в блок не вносят существенных погрешностей в суммарный размер из-за влияния притирочных слоев. [c.715]

Контроль геометрических параметров деталей штампов и пресс-форм осуществляют измерительными инструментами (плоскопараллельные концевые меры длины, проверочные линейки, плиты, плоские и объемные шаблоны, мастер-модели, штанген-инструмент, инструмент для контроля углов, микрометрические инструменты) и приборами (универсальный микроскоп, проекторы и др.). При этом объектами контроля могут являться отдельные детали, их элементы, узлы, готовые изделия. [c.179]

Единицей плоского угла, согласно ГОСТ 8.417 — 81, является радиан, обозначаемый рад. Углом в один радиан называется плоский угол между двумя радиусами круга, вырезающий из окружности дугу, длина которой равна радиусу. Однако в практике продолжает применяться древняя система, построенная на градусе (°), минуте ( ), секунде (") 1° = 60 = 360". Соотношение между единицами градусной и радиан-ной систем мер приведено в табл. 2. [c.234]

Отклонение от плоскостности измерительных поверхностей концевых мер длины 3-го, 4-го и 5-го разрядов и угловых мер (кроме многогранных призм) определяют с помощью нижних стеклянных пластин. Пластину накладывают на ребро меры под углом, обеспечивающим появление интерференционной картины на поверхности меры. По характеру искривления интерференционных полос судят о плоскостности поверхности. При идеально плоской поверхности полосы будут прямыми (рис. 91,а), так как высота воздушного клина в сечениях, параллельных сечению /—/, постоянна. Если поверхность выпуклая (рис. 91,6), то высота воздущного клина, равная Л, по краям лежит ближе к ребру меры, чем сечение /—/, и полосы будут изогнутыми к ребру клина. Отклонение от плоскостности А/ можно определить по отношению отклонения х концов линий от серединных точек к ширине полосы Ь [c.128]

Для определения срединной длины и отклонений от плоскопараллельности концевых мер по ГОСТ 2924-45 применяются две стеклянные полированные прозрачные пластины верхняя и нижняя. К нижней плоской пластине притирают концевые меры (исходную и проверяемую). Верхняя пластина имеет скос под углом 10—12° с прямолинейным ребром [c.23]

Для контроля углов конусов и клиньев на практике часто пользуются калиброванными шариками или цилиндрическими роликами в сочетании с плоско-параллельными концевыми мерами длины (фиг. 24). [c.440]

Случай = О имеет место для плоских кривых, ибо для них вектор д, как уже было указано в предыдущей рубрике, сохраняет постоянное значение, а потому его производная равна нулю на всем протяжении кривой. Если же отлично от нуля, то его абсолютное значение дает наглядную меру отклонения кривой в рассматриваемой ее точке от плоского расположения. Чтобы это обнаружить, рассмотрим две произвольные точки I и Р, кривой I. Изменение ориентации соприкасающейся плоскости при переходе от точки Р к Р1 характеризуется углом О этих двух плоскостей пли, что то же, углом между нормалями к ним, т. е. между бинормалями кривой в точках Р и 1, или, наконец, между векторами Ь и Однако, чтобы характеризовать скорость, с которой изменяется соприкасающаяся плоскость вдоль кривой, нужно принять во внимание не только угол 9, но и длину I А5 I дуги, содержащейся между точками, которые дают место этому угловому отклонению. Но отношение [c.77]

Экспериментальное изучение смены формы неустойчивости по мере изменения угла наклона слоя проводилось в ряде работ, начиная с [3] библиографию можно найти в более поздних работах [12, 13]. Во всех экспериментах при малых углах наклона к горизонтали (рэлеевская область) отмечается неустойчивость типа продольных валов с переходом по мере увеличения наклона к плоским движениям. Что касается количественного сопоставления угла перехода с теоретическими данными, то оно сильно затруднено из-за наличия в условиях экспериментов продольного градиента температуры. В цитированной работе Харта [3] проведен расчет устойчивости основного течения с учетом продольного градиента, величина которого эмпирически связывалась с длиной слоя, углом наклона и числом Рэлея. Таким путем удается добиться удовлетворительного соответствия эксперимента и теории для слоя воды (Рг = 6,7). [c.63]

При отсутствии верхней пластины со скосом измерение срединной длины производят при помощи двух плоских пластин. В этом случае сопоставляют размеры исходной и проверяемой концевых мер по четырем углам и за величину срединной длины исходной меры принимают среднее арифметическое из четырех результатов измерений. [c.26]

Несинфазный источник (апертура с ДН, ограниченной по азимуту и углу места) совместно с отсе-кателем прямой волны и прочими специальными мерами построения излучающей апертуры, обеспечивающими минимум поля быстрой волны вне слоя и максимум медленной волны в слое (рис. 2.1), в дальней зоне создает поле, мало отличающееся от поля, возбужденного идеальным синфазным источником бесконечной длины по оси X с электрическим (с плотностью у ) или магнитным (фиктивным) током (с плотностью У ), находящемся в точке 2дз (рис. 2.2). Вторичный, близкий по свойствам к синфазному источник Е и //-волн (часть фронта) в дальней зоне (ДЗ) - аналог элемента Гюйгенса, причем случай бесконечной нити магнитного тока = Н, соответствует вертикальной поляризации вектора Е медленной волны, а для У = Е - горизонтальной. Это можно объяснить на основе принципа Гюйгенса или поля элемента Гюйгенса, где напряженности Я и - суть эквиваленты у и у" , хотя волны и не плоские [15]. [c.31]

К классу II с допускаемой амплитудой скорости колебаний Оа = 0,1 мм/с, отнесены электронные микроскопы с разрешением 0,4 нм и более, растровые электронные микроскопы, фотоэлектрические интерферометры для поверки штриховых мер, стационарные специализированные приборы на основе голографии, компараторы, измерительные машины длины более 1 м, установки для поверки долемикрометровых головок, приборы для контроля линейных размеров с электронным индикатором контакта и ценой деления менее 0,1 мкм, оптические скамьи длиной до 5 м, эталонные установки для измерения плоского угла, автоколлиматоры с ценой деления 0,5" и менее, гониометры с погрешностью измерения 1" и менее, экзаменаторы с ценой деления 0,1", кругломеры, сферометры, весы лабораторные образцовые 1а 1-го и 2-го разрядов, лабораторные рычажные 1-го и 2-го классов точности, торсионные весы, особо точные продольные и круговые делительные машины, ультрамикротомы, металлорежущие станки особо высокой точности шлифовальной группы с направляющими качения, тяжелые высокоточные зу-бофрезерные станки, мастер-станки и т. п., плавильные печи для выращивания кристаллов, поливные машины для нанесения эмульсионных слоев. [c.121]

Дюймовая (ОСТ НКТП 1260). В основе профиля лежит равнобедренный треугольник с углом при вершине 55°, имеющий плоские срезы по выступам и впадинам резьбы. Дюймовая резьба имеет ограниченное применение. При проектировании новых машин эту резьбу применять не рекомендуется, а при изготовлении запасных деталей к импортным машинам приходится ее применять. Номинальный диаметр этой резьбы выражается в дюймах. Дюйм (1")—английская мера длины, равная 25,4 мм. Если номинальный диаметр такой резьбы имеет не целое число дюймов, то для ее выражения применяют простые дроби, например 1 /а", [c.191]

На рис. 2 показана схема измерения углов с помощью колибро-ванных шариков или цилиндрических роликов в сочетании с плоско-параллельны.ми концевыми мерами длины. Размеры клина di и вычисляют по формуле [c.382]

Сферический треугольник образуется на сфере дугами трёх больших кругов. Длины его сторон при радиусе сферы, равном единице, обозначаются в дальнейшем буквами а, Ь, с. Они являются мерами углов между радиусами сферы, проведёнными к соответствующим вершинам сферического треугольника. Углы при вершинах сферического треугольника, обозначаемые в дальнейшем через а, р и т, являются мерами двухгранных углов между плоскостями больших кругов, дуги которых образуют треугольник. В отличие от плоских треугольников сферический треугольник может быть определён любыми тремя из шести основных элементов а, Ь, с, о, р, 7, так как углы при вершинах уже не связаны друг с другом каким-либо соотношением. Остальные три элемента могут. быть определены посредством следующих трёх основных соотношений между сторонами и углами сферического треугольника (углы а, р и т противолежат сторонам а, Ь и с и не превосходят я) [c.144]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Сущность измерения углов интерференционным методом путем ечета полос заключается в том, что в прямоугольном треугольнике с малым измеряемым углом меньший катет измеряют в длинах световых волн. Например, при измерении параллельности измерительных поверхностей микрометров интерференционным методом с помощью плоскопараллельной пластины большим катетом является диаметр измерительной поверхности микрометра, а малым — число интерференционных полос на обеих поверхностях, переведенное в микроны. При установке измеряемого клина, притертого к плоской пласгинке на столике интерферометра (например, интерферометра Кестерса, применяемого для измерения концевых мер), на свободной поверхности этого клина, как и на поверхности плоской пластины, наблюдается интерференционная картина. Измерение двугранного угла клина основано на определении числа полос на данном отрезке каждой стороны измеряемого угла. [c.302]

Об универсальности этих формул убедительно говорит то обстоятельство, что они оказываются в равной мере пригодными для близких к плоским как устойчивых, так и неустойчивых резонаторов. Рассчитаем, например, с помощью (3.5) угловую расходимость излучения моды с пятнами диаметра Ф на зеркалах идеального симметричного устойчивого резонатора, имеющих радиусы кривизны R> L. Стрелка прогиба каждого зеркала в области пятна составляет Ф /(8 ), общая вариащш длины AL l AR), if о j flRL. Поскольку углы наклонов лучей, следующих от одного края резонатора к другому и обратно, здесь изменяются в пределах от О до и от О до — 0 соответственно (рис. 3.75), полная расходимость кр = 2 ро 2Ф /2RL. Нетрудно убедиться в том, что к тому же приводит и строгая формула (2.23) для дифракщюнной компоненты расходимости (при R > L геометрической можно пренебречь). [c.157]

Основной частью конусомера (рис. 11.67, а) является специальная коническая мера, которая с одной стороны имеет плоскую поверхность, а с другой — цилиндрическую. Номинальный угол конической меры соответствует углу проверяемого конуса 2а. Коническую меру 2 накладывают цилиндрической стороной на образующую поверхность проверяемого конуса 3, фиксируют в нужном положении упором 1 и опорными боковичками 4 центрирующего устройства 5 и затем измеряют размер М измерительным приспособлением 6. При правильно изготовленном конусе размер М должен быть одинаковым по всей длине конической поверхности. Угол измеряемого конуса определяется по формулам [c.390]

При увеличении радиуса закругления при вершине резца в плане усадка стружки увеличивается (фиг. 50). 2 о объясняется тем, что при увеличении радиуса закругления при вершине увеличивается длина криволинейного участка режущей кромки резца (см. фиг. 25, в и г). Толщина среза в разных точках криволинейного участка переменна и меньше толщины среза у прямолинейного участка режущей кромки. Поэтому стружка на криволинейном участке будет сдеформирована больше, чем на прямолинейном. Увеличение деформации криволинейного участка будет вызвано также и тем, что при плоской передней поверхности передний угол на криволинейном участке режущей кромки будет переменным, уменьшающимся по мере приближения к вершине резца (т. е. с уменьшением угла <р). Кроме того, плоскости деформаций на криволинейном участке, нормальные к режущей кромке (фиг. 51), будут пересекаться, что вызовет стесненное резание и также дополнительное деформирование срезаемого слоя на этом участке. Все вместе взятое (уменьшение толщины среза, уменьшение переднего угла и пересечение плоскостей деформаций) вызывает как повышенную деформацию среза, прилегающего к криволинейному участку режущей кромки, так и повышенную деформацию стружки в целом. Таким образом, чем больше радиус, т. е. чем больше длина криволинейного участка режущей кромки, тем больше и усадка стружки. При одинаковых же значениях г влияние криволинейного участка [c.64]

Плашки (фиг. 30, а), у которых нитки по всей длине фрезеруются параллельно основанию и заборная часть образована путем иллифова-ния поверху, рекомендуется для шага 5 < 1 мм. Для лучшего захвата заготовки начало заборной части снабжают поперечными канавками с шагом 1—2 мм и глубиной 0,2—0,3 мм. На фиг. 31, а и б изображены плашки, у которых нитки на заборной части фрезеруются по всему профилю под углом ф. Благодаря этому вершина витков на заборной части получается острой н плашка хорошо захватывает заготовку. Плашки (фиг. 31, 6) рекомендуются для резьб с шагом 1,25 жж и выше. Раз-мер = 0,255 р1 = Злс/з- Основные размеры плоских накатных плашек и технические требования к их изготовлению регламентированы ГОСТом 2248-60. [c.810]

До открытия общих уравнений существовала теория кручения и изгиба балок, ведущая свое начало от исследований Галилея и соображений Кулона. Проблемы, являющиеся предметом этих теорий, принадлежат к числу наиболее важных по своему практическому значению, так как многие проблемы, с которыми приходится иметь дело инженерам, в грубом приближении сводятся к вопросам сопротивления балок. Коши был первым исследователем, который пытался применить общие уравнения к проблемам этого рода и, хотя его исследование о кручении прямоугольной призмы 85] оказалось ошибочным, оно все же имело большое сторическое значение, так как он установил, что поперечные сечения не остаются Плоскими, Значение его исследований для практических приложений было невелико. Практические руководства первой половины прошлого столетня содержат теорию кручения, которая приводит к выводам, принадлежащим, как мы уже указывали. Кулону этот вывод состоял в том, что сопротивление кручению равно произведению упругой постоянной на величину угла закручивания, отнесенного к единице длины (степень кручения), и на момент инерции поперечного сечеиия. В отношении изгиба практические руководства этого времени следовали теории Бернулли-Эйлера (в действительности принадлежащей Кулону), согласно которой сопротивление изгибу связано только с растяжением и сжатием продольных волокон. Сен-Венану принадлежит заслуга приведения проблемы кручения и изгиба балок в связь с общей теорией. Он учитывал трудность нахождения общих решений и настоятельную необходимость получения в практических целях какой-либо теории, которая могла бы служить для определения деформаций в сооружениях ему было вполне ясно также, что только в очень редких случаях можно знать точное распределение нагрузки, приложенной к части какой-либо конструкции это привело его к размышлениям о методах, применявшихся к решению частных задач до того, как были получены общие уравнения. Таким образом о пришел к изобретению полу-обратного метода, который носит его имя. Многие из обычных допущений и выводов, оказываются верными, по крайней мере, в большинстве случаев следовательно, сохраняя некоторые из этих допущений и выюдов, можно упростить уравнения и получить их решения правда, пользуясь этими решениями, мы не можем удовлетворить любым наперед заданным граничным условиям однако же граничные условия практически наиболее важного типа могут быть удовлетворены. [c.32]

Рассмотрим две плоские сдвиговьге волны, распространяющиеся в бесконечной пластине, у которых смещения частиц направлены в плоскости пластины перпендикулярно направлению движения волпы. При распространении плоские волны попеременно отражаются от ограничивающих поверхностей. Решение волнового уравнения для этого типа волнового движения с учетом граничных условий на свободных поверхностях дает зависимость между частотой и углом отражения. При этом набор волн распространяется с фазовой скоростью, которая изменяется с углом отражения и, следовательно, с частотой. По мере того как частота уменьшается, длина волны увеличивается и угол отражения уменьшается до тех пор, пока не будет достигнута критическая частота, для которой половина длины волны равна ширине волновода и ниже которой колебания не могут распространяться. [c.513]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...