Прямолинейный равномерный поток

Однородный прямолинейный (равномерный) поток с постоянной скоростью Ио ( ох, оу. oJ- в силу предположения [c.275]

Фиг. 3.15. Прямолинейный равномерный поток.

Как было показано в 19 гл. III, если в начале координат поместить диполь и наложить на него прямолинейный равномерный поток, двигающийся параллельно оси л , то получим обтекание круглого цилиндра. [c.138]

Разрывные безударные решения для плоских профилей. Задается число Маха М набегающего равномерного потока параллельного оси х и координаты точек о и Ь. Исходная характеристика ае прямолинейна. Величина с определяется формулой [c.131]

Рассмотрим ламинарный установившийся поток жидкости в круглой гладкой горизонтальной трубе (рис. 6.6). Экспериментально получено, что несмотря на отсутствие каких-либо препятствий на пути потока, имеет место потеря напора, равная падению пьезометрической (или энергетической) линии на рассматриваемом участке. Если все поперечные сечения участка находятся в равных условиях, что имеет место при их достаточной удаленности от мест возмущений, то потери равномерно распределены по длине потока, что подтверждается прямолинейностью линии энергии, получаемой опытным путем. Такие потери назовем потерями по длине и обозначим их через Лд. В чистом виде они могут иметь место только в потоке с постоянной по его длине средней скоростью (т. е, в равномерном потоке, который может существовать лишь в прямой цилиндрической трубе или призматическом канале). [c.139]

Сверхзвуковое обтекание тел потоком газа. Опишем алгоритм расчета методом характеристик обтекания плоского или осесимметричного заостренного тела сверхзвуковым равномерным потоком (рис. 4.5, а). Примем, что начальный участок контура тела ОВ является прямолинейным. При этом течение на границе и внутри треугольника ОБА, ограниченного отрезком ОВ отрезком прямолинейной ударной волны ОА, характеристикой-первого семейства АВ, выходящий из точки В, в которой начина- [c.125]

Рассмотрим прямолинейное равномерное движение жидкости. Живые сечения в этом случае могут быть произвольной формы, но не должны изменяться по всей длине рассматриваемого участка. В таком потоке потеря напора определяется лишь потерей по длине. [c.48]

В канале с помощью ряда мер создается равномерный прямолинейный сносящий поток. Главные из этих мер следующие в подводящем и отводящем коллекторах приняты очень малые скорости, динамический напор струи воды, подходящей к коллектору, гасится с помощью двух последовательно расположенных сеток с живым сечением - -20% каждая. На входе в канал дано плавное сужение и установлены 11 направляющих лопаток с шагом по высоте 50 мм. На выходе из канала имеется двойное сужение сечения. [c.95]

Главная ценность рассмотренного теоретического решения состоит в том, что оно позволяет комбинировать любые клинообразные области потока, ограниченные линиями распространения давления, с прямолинейными участками потока. Пусть, например, поток газа движется со сверхзвуковой скоростью и)1 параллельно стенке, заканчивающейся в точке А (рис. 231), и пусть в пространстве правее точки А имеет место давление р2, меньшее на некоторую конечную величину чем давление рх в потоке газа. До линии 1, образующей с направлением потока угол Маха а (зш = ), поток будет двигаться без изменений. Начиная от этой линии, газ начнет расширяться, пока его давление не уменьшится от рх до р2- Расширение закончится на линии 2, после перехода через которую поток будет двигаться прямолинейно и равномерно в новом направлении. Это направление определяется углом Маха аг, соответствующим скорости П12, большей скорости Шх- [c.378]

Равномерное движение характеризуется параллельностью и прямолинейностью линий тока. Размеры и форма живых сечений и средние скорости потока по его длине не изменяются. Местные скорости в соответственных точках всех живых сечений по длине потока также одинаковы. Ускорения при равномерном движении равны нулю. В безнапорном равномерном потоке как следствие вышесказанного и глубины будут неизменными по длине. [c.74]

Таким образом, мы приходим к заключению, что условие минимального сопротивления для всякой несущей линии, как открытой, так и замкнутой, сводится к нахождению условий движения вокруг твердых контуров, представляемых этими линиями и расположенных в прямолинейном и равномерном потоке. При этих условиях индуктивное сопротивление, так же как и распределение циркуляции, вычисляется весьма просто, как мы это увидим ниже. [c.360]

Кроме того, в соплах по схеме рис. 3.7 б в области АВС будет происходить пересечение прямолинейных характеристик первого семейства, по крайней мере при значениях скорости на выходе из сопла, близких к скорости звука. Собственно говоря, это означает несуществование течения типа простой волны в области АВС, т.е. невозможность спрофилировать контур АС, исходя из условия равномерности потока на характеристике ВС. [c.89]

Предположим, что скачок не пересекает ударную волну. Так как поток на бесконечности становится равномерным и прямолинейным, скачок там вырождается в характеристику первого семейства. Возникает противоречие, так как в равномерном потоке около клина характеристика первого семейства проходит от клина к ударной волне. [c.272]

Итак, рассмотрим течение типа простой волны при обтекании вогнутого профиля, касающегося в острие О направления набегающего равномерного потока. Как известно, если кривизна профиля в точке О не равна нулю, прямолинейные характеристики первого семейства образуют огибающую. Будем считать, что точка возврата огибающей лежит [c.278]

Следовательно, в случае истечения из бесконечного сосуда при критической скорости выравнивание скоростей в струе происходит вдоль прямолинейного отрезка на конечном расстоянии [6]. Полученный результат является частным случаем более общего предложения, которое гласит, что во всех задачах о газовых струях (как при обтекании препятствий, так и при истечении из сосудов) выравнивание скоростей или, наоборот, нарушение равномерности потока в случае, когда на свободной поверхности струи скорость V = кр. происходит на конечном расстоянии и вдоль некоторого прямолинейного отрезка. [c.489]

В ряде практических задач возникает необходимость построения контура сопла, обеспечивающего па выходе равномерный поток нри заданных параметрах на характеристиках АО и А О. В этом случае из точки О проводят прямолинейные характеристики ОВ и ОВ такие, что расходы газа через ОВ и ОВ равны соответственно расходам газа через АО и А О. По данным па характеристиках АО и ОВ, А О и ОВ решается задача Гурса и определяются координаты линий тока АВ и А В. Поскольку в этом случае в областях АОВ и [c.54]

Помимо задач выравнивания неоднородных потоков в аппаратах и других различных устройствах, часто возникает необходимость преобразовать одну форму профиля скорости в другую. Например, в аэродинамических трубах с равномерным (прямолинейным) потоком иногда требуется создать для испытуемой в рабочей части модели кинематически подобную схему полета по кривой траектории. Этого можно достичь [26, 37], во-первых, изогнув особым образом модель и, во-вторых, создав поперек рабочего сечения трубы постоянный градиент скорости. Такое распределение скоростей может быть получено, например, при испытании решетки с переменным по сечению сопротивлением (переменной густотой). [c.11]

Но в силу того, что все характеристики, исходящие из точки С, прямолинейны, т. е. скорость (и остальные параметры газа) вдоль них не изменяется, то и вдоль последней характеристики L вектор скорости сохраняет постоянное (по величине и направлению) значение w ). Таким образом, за последней характеристикой L поток снова становится поступательным. Но за точкой С поток не испытывает более никаких возмущений. Следовательно, после поворота около угла поток будет над стенкой СВ таким же, каким был поток над стенкой АС, т. е. равномерным и параллельным потоком с постоянной скоростью > w . Последняя характеристика L, на которой завершается поворот газового потока около точки С, располагается под углом к [c.157]

Аналогично правее волн Маха, проходящих через точку В, строится спрямляющее течение, трансформирующее заданный неравномерный поток в равномерный с приведенной скоростью Аг. Совмещая теперь прямолинейные участки двух произвольных линий тока, получаем некоторый криволинейный профиль с бесконечно тонкими передней и задней кромками. В результате последовательного проведения подобного рода операций приходим к решетке, составленной из таких профилей. Густота решетки, направление ее фронта и соответственно направление потока, набегающего на решетку (характеризуемое углом РД, непосредственно находятся в процессе построения. Путем подбора соответствующих величин Ав и Ан можно в ряде случаев построить решетку и при наперед заданном значении угла [c.81]

Рассмотрим ламинарный установившийся поток жидкости в круглой гладкой горизонтальной трубе (рис. 61). Опыт показывает, что, несмотря на отсутствие каких-либо препятствий на пути потока, имеет место потеря напора, равная падению пьезометрической (или энергетической) линии на рассматриваемом участке. Если все поперечные сечения этого участка потока находятся в равных условиях, что имеет место при его достаточной удаленности от мест возмущений, то потери равномерно распределены по длине потока. Это подтверждается прямолинейностью [c.151]

Рассмотрим теперь течение Прандтля — Майера. На рис. 2.8 приведены примеры течений, в которых оно реализуется. На рис. 2.8, а показано обтекание плоской выпуклой стенки равномерным сверхзвуковым потоком. Поскольку характеристика АВ прямолинейная (с постоянными параметрами), то в области [c.58]

Это уравнение получено при отсутствии предположения о потенциальности потока. Уравнение (IV. 16) тождественно уравнению Бернулли для потенциального потока. Различие состоит в том, что при потенциальном потоке постоянная С сохраняет значение для всей области потока, а при вихревом потоке каждая линия тока имеет свое значение постоянной С. Если все линии тока начинаются в области, в которой жидкость покоится или движется равномерно и прямолинейно, постоянная С будет одинакова для всех линий тока. В случае вихревого движения постоянная С сохраняет свое значение и вдоль вихревой линии. [c.92]

Рассмотрим плоское прямолинейное и равномерное установившееся течение несжимаемой невязкой жидкости с одинаковой во всем потоке скоростью, параллельной оси Ох. [c.83]

Метод сложения (его еще называют методом наложения или суперпозиции) потерь напора применим только в том случае, если на прямом участке трубопровода поток стабилизирован, т. е. кривая распределения скоростей приобретает нормальный вид, соответствующий равномерному движению воды. Длина стабилизирующего прямолинейного участка составляет от 10 до 30 , где й — диаметр трубопровода. [c.69]

Предположим, что твердое тело (полностью или частично погруженное в установившийся поток жидкости) совершает равномерное прямолинейное движение в направлении приложенной к нему внешней силы Р ,. [c.123]

Кормовые части полубесконечвого цилиндра. Задается число М равномерного потока, обтекающего полубесконечный цилиндр, координаты концевой точки образующей цилиндра а и координаты точки Ь. Исходная характеристика ае в прямолинейна. Величина с определяется формулой [c.129]

В главе 6 некоторые результаты плоской динамики переносятся на пространственный случай, в связи с чем подробно ставится пространственная задача. В частности, найден полный список интефалов в задаче о пространственном движении динамически симметричного закрепленного твердого тела, помещенного в поток набегающей среды. Данная система с переменной диссипацией с нулевым средним топологически эквивалентна пространственному движению твердого тела в сопротивляющейся среде, при котором на тело наложена некоторая связь. Пространственное движение твердого тела в сопротивляющейся среде, при котором центр масс совершает прямолинейное равномерное движение, также представляет собой динамическую систему с переменной диссипацией с нулевым средним. Ее качественное исследование позволяет предъявить удобную пространственную систему сравнения для исследования многих систем с переменной диссипацией с ненулевым средним [170, 179, 202, 205,207,276]. [c.36]

В аэродинамических исследованиях определение взаимодействия между газовой средой и движущимся в ней телом основывается на принципе обращенного движения, в соответствии с которым взаимодействующая система неподвижная газовая среда (воздух)—движущийся объект заменяется системой д в и ж ущ а я с я газовая среда — неподвижный объект. В случае замены одной системы другой должно быть соблюдено условие, ири котором скорость набегающего на неподвижное тело газового потока была бы равна скорости движения зтого тела в неподвижной среде. Указанный принцип обращенного движения вытекает из обшего принципа отпоснтель-ности классической механики, согласие которому силы не зависят от того, какое из двух взаимодействующих тел (в данном случае газ или летательный аппарат) покоится и какое находится п прямолинейном равномерном движении. [c.8]

Равномерный поток политропного газа, дви-жушийся со скоростью gi > i вдоль прямолинейной стенки АВ (см. рисунок), обтекает полуокружность ВС. Выяснить, при каких значениях параметров 91, С1 и 7 происходит отрыв потока от стенки с образованием зоны вакуума. Найти точку отрыва. [c.315]

В практике случай свободной струи может наблюдаться при ссыпании частиц из надштабельной галереи (рис. 1.7), а самый распространенный случай перегрузки по желобам имеет в общем случае комбинированные условия подтекания. В начале потока в приемной воронке имеем благоприятные условия подтекания воздуха - формируется струя эжектируемого воздуха (зона ускоренной эжекции), при поступлении частиц в прямолинейный участок желоба небольшого сечения (г < К) формируется равномерный поток эжектируемого воздуха (зона постоянной эжекции). Соотношение этих зон в практике может быть различным. Чаще всего высота желоба намного больше высоты падения в приемной воронке, и эжектированием в начале потока частиц пренебрегают. Однако достаточно часто встречаются перегрузки по бункерообразным желобам (например, практически все желоба, примыкающие к грохотам, к разгрузочной части конусных дробилок), где начальный участок намного больше высоты прямолинейных участков. Как правило, в этом случае процесс эжектирования ошибочно рассматривают как [c.21]

Экспериментальные исследования перечислешпях вопросов равномерного распределения потоков по сечению каналов и аппаратов до 50-.х годов не носили систематического характера. Исследования выравнивающего действия сетки, плоских и пространственных (трубчатых) решеток, помещенных в потоке с большой начальной неравномерностью поля скоростей, были проведены в 1946—1948 гг. [58], Начальная неравномерность поля скоростей на прямых участках создавалась путем установки перед ними прямолинейных диффузоров прямоугольного сечения с углами расширения 1=244-180° и степенью расширения iii - F /Fq = 33, а также коротких (lg/2bi 1 rti 3,3), криволинейных (dpidx = onst) I ступенчатых диффузоров. [c.12]

Плоские стенки. Представим себе плоскую стейку толщшой 5 (рис. 239, о), через которую в направлении, перпендикулярном ее плоскости, проходит равномерный тепловой поток. Пусть поверхность стенки, обращенная к источнику теплоты, имеет температуру i , а противоположная поверхность t2, причем il > I2 Температура поперек стенки, как известно из теории теплопередачи, изменяется по прямолинейному закону. Средняя температура стенки t p = 0,5 1 у + Гг). [c.367]

Рассмотрим прямолинейное и равномерное движение шара в вязкой жидкости (G. G. Stokes, 1851). Эта задача вполне еквивалентна задаче об обтекании неподвижного шара потоком [c.89]

Если поток не встречает никаких препятствий в виде твердых тел пли границ (стенок), то газ не испытывает никаких воз-муш ений. Простейшей границей, могуш ей изменить характер равномерного поступательного течения газа, является прямолинейная твердая стенка. Рассмотрим сначала случай, когда такая стенка расположена параллельно направлению течения, т. е. совпадает с одной из линий тока. Если движуш,ийся газ занимает всю бесконечную область над стенкой и сама стенка тоже бесконечна по длине, то ясно, что в этом случае стенка не окажет никакого влияния на течение газа ). Отметим, что это положение справедливо и в обш ем случае для кривых линий тока [c.155]

При этом параметры на продольной границе ячейки ( большие величины, входящие в разностные уравнения) берутся равными параметрам той области течения, в которой располагается эта граница. Если луч, соответствующий границе ячейки, попадает в веер волн разрежения, то при определении больших ве.пичин используется линейная интерполяция по угловому коэффициенту данного луча. Если граница ячейки совпадает с твердой стенкой (или осью симметрии), наклон которой известен, то из решения задачи обтекания прямолинейной стенки равномерным сверхзвуковым потоком получается следующее соотношение для давления на стенке [c.284]

Равномерным движением называется прямолинейное движение, при котором со = onst (поток имеет цилиндрическую форму), причем скорости и в соответственных точках одинаковы (по своему значению и по направлению). При равномерном движении эпюры скоростей для всех сечений имеют не только одинаковую площадь, но и совершенно одинаковую форму. [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...