Частоты и относительные интенсивности линий

Частоты и относительные интенсивности линий [c.203]

Поскольку эффекты, наблюдаемые у дихлорэтана, связаны с наличием одиночной С—С-связи, было закономерно исследовать спектры и других сходных молекул, например дифенила. В СКР адсорбированного на микропористом стекле дифенила при малых заполнениях поверхности имели место как изменения частот, так и относительных интенсивностей линий по сравнению со спектром конденсированной фазы, существующей при комнатной температуре (рис. 2). Так, наблюдалось перераспределение относительных интенсивностей самых ярких линий спектра, принадлежащих колебаниям С—С-связей фенильных колец и одиночной С—С-связи между кольцами по сравнению с распределением их интенсивностей в спектре поликристалла (табл. 2). Кроме того, появлялась новая линия 415 см и происходило смещение некоторых частот линий в областях до 400 и 1100—1200 см" (рис. 2). [c.332]

В ответственных случаях анализа приходится проверять литературные данные на достаточно чистых объектах. Подобного рода работу пришлось провести, когда молекулярная спектроскопия была привлечена для анализа легкого моторного топлива. Предварительно был подготовлен табличный материал для чистых веществ, являющихся составными частями нефти и нефтепродуктов (парафиновые углеводороды, нафтены, ароматические углеводороды сравнительно низкого молекулярного веса). Определялись не только значения частот для чистых объектов, но и относительные интенсивности линий. В качестве стандарта использовался циклогексан, интенсивность линии которого 802 см была принята за 250 условных единиц. Работы были проведены совместно несколькими лабораториями АН СССР и Московского университета под руководством академиков Н. Д. Зелинского и Г. С. Ландсберга. [c.790]

В рассмотренном выше газе возбуждается излучение резонансной линии, и это излучение наблюдается с помощью прибора, способного различать компоненты изучаемого спектра. Допустим, что расщепление уровней, производимое полем В, мало по сравнению с тепловой энергией атомов. Определите частоты, состояния поляризации и относительные интенсивности излучения, если оно наблюдается а) перпендикулярно линиям поля В, б) параллельно этим линиям и в) под углом 30° к ним. [c.348]

Рассмотрим несколько частных случаев. Предположим сначала, что для взбалтывающего ноля имеет место точный резонанс со — соз. Из (ХП.496) находим а+= а = а = /4 [V4/ +и 0+==—0 =0, а tg0 = 2(01//. Из (ХП.51) следует, что в этом случае могут существовать только три линии на частотах 2а, О, —2а (отсчитываемых от (О/) относительные интенсивности линий, согласно (XII.52), равны соответственно [c.490]

Какова относительная интенсивность первых линий (/=1, 3, 5, 7, 9) чисто вращательного спектра поглощения молекулы Н =С1 при комнатной температуре ( 300 К) и температуре 1000 К, если принять, что интенсивность линий определяется только частотой перехода и заселенностью состояний При каких значениях J интенсивность линий будет максимальной [c.243]

С целью более достоверного заключения о наличии того или иного компонента в смеси следует отождествлять две-три и больше характерных частот для данного вещества с табличными данными. Немаловажное значение для качественного анализа имеют также оценка относительной интенсивности наблюдаемых линий и сведения о поляризации и ширине линий. Но, к сожалению, эти характеристики, в особенности последние две (поляризация и ширина линий), не всегда имеются в литературе. [c.789]

Спектроскопические исследования. Спектры испускания полярных сияний и собственного свечения атмосферы также дают возможность определить ее температуру. Теоретически это можно сделать на основании измерений а) распределения интенсивности и частоты вращательных линий в полосах молекулярных спектров, б) относительных интенсивностей колебательных полос и в) ширины линий испускания атомов. [c.326]

В случае спина I = /2 асимметрия градиента определяется отношением этих двух частот. Секулярные уравнения для больших спинов, более точные выражения для энергетических уровней и вычисление относительных интенсивностей различных линий можно найти в работе [10]. [c.236]

Можно также поддерживать постоянной амплитуду возбуждающего поля, а изменять его частоту. Этот случай иллюстрируется фиг. 95, где можно видеть четыре резонансные линии снина фтора I [9]. Общее согласие между теорией и экспериментом относительно положения линий прекрасное. Для количественного сравнения теоретически вычисленных интенсивностей линий с экспериментом необходимо, чтобы в теории учитывались релаксационные эффекты. [c.490]

Избирательность и разрешающая сила колебательного контура. Способность приемника выделять передачу одной станции, способность электронно-лучевого спектроскопа разрешать отдельные линии спектра определяются главным образом свойствами входящих в их состав колебательных контуров. Поэтому мы будем говорить об избирательности и разрешающей силе колебательного контура. Для того чтобы дать целесообразное определение этих величин, рассмотрим случай, когда на контур действует сумма двух синусоидальных э. д. с. равной амплитуды и различной частоты, причем одна из частот совпадает с собственной частотой контура. При этом, так как речь будет идти лишь об относительной интенсивности колебаний, создаваемых каждой из слагаемых э. д. с., мы примем их амплитуды равными единице. Итак, пусть на контур действует внешняя э. д. с. [c.519]

Ршс. 3. Кривая модуляции частоты ВЧ-поля и форма спектраль-вой линии а — напряжённость магнитной составляющей доля Я в относительных единицах б — интенсивность спектральной линии в относительных единицах < — время ы — частота [c.199]

На контур спектральной линии влияют также величина апертуры и аберрации объектива коллиматора, угловое увеличение призмы, наклон щели относительно преломляющего ребра призмы или штрихов дифракционной решетки, высота щели, величина апертуры и аберрации осветительной системы и другие факторы. Влияние прибора на контур спектральной линии принято характеризовать его аппаратной функцией А (х), которая выражает распределение лучистого потока в фокальной плоскости объектива камеры или выходного коллиматора при освещении щели монохроматическим излучением определенной длины волны X (частоты v). Если истинное распределение интенсивности по контуру спектральной линии равно (р (х), то наблюдаемое распределение составляет [c.382]

Представляет интерес искусственное вращение плоскости поляризации при освещении образца излучением, частота которого близка к частоте поглощения исследуемого вещества, т.е. когда затуханием колебаний нельзя пренебречь. Эта задача осложнена тем, что до сего времени мы не интересовались, что происходит со спектральной линией, если источник света или поглощающая среда помещены в магнитное поле, Как было впервые установлено в 1896 г. Зееманом, при этом линия расш,епляется на несколько компонент (эффект Зеемана). Число таких компонент, взаимное расположение и относительная интенсивность определяются структурой энергетических уровней, при переходах между которыми возникла исследуемая спектральная линия, и существенно зависят от напряженности прилаженного магнитного по ля. Эффект Зеемана — важное для спектроскопии и атомной физики явление, которое до конца объясняется с позиций кван товой механики. [c.165]

Интенсивность линий рентгеновского излучения определяется силой осциллятора и частотой соответствующего перехода, а также статистическим весом уровня атома. Вычисление сил осцилляторов представляет собой трудоемкую задачу. По данным экспериментальных исследований для излучения К-серии иененсивность определяется уравнением / = xi (L/—где Ukp — порог возбуждения серии i — ток, проходящий через трубку и — подаваемое напряжение показатель / =l,6-f-2 и — эмпирический параметр. Относительная интенсивность линий nei Tpa определяется вероятностью перехода между уровнями. Для наиболее часто используемой К-серии отношения ha. I, 2- 1л = = 10 5 2, а отношение Хгг X i =1,09. Значения относительной интенсивности линий К и /.-серий приведены и табл. 35.5 [2, 3]. [c.966]

Интенсивности линий рентгеновского излучения определяются силами осцилляторов и частотами соответствующих переходов, а также статистическими весами уровней атомов. Вычисление сил осцилляторов представляет собой очень трудоемкую задачу. Однако для относительных интенсивностей линий внутри одного мультиплета можно получить простые соотношения, воспользовавшись следующим правилом Бургера—Дор-гело если расщеплением начальных (конечных) уровней пренебречь, то суммы интенсивностей тех линий. [c.805]

Функция со (О означает, что частота отказов в процессе эксплуатации автоматизированных линий не является постоянной величиной, а функционально зависит от проработанного времени. Типовая зависимость параметра потока отказов от времени со (t) для первого межремонтного периода приведена на рис. 11, а. В период пуска и освоения линии интенсивность отказов обычно высока из-за неотра-ботанности конструкции, неосвоен-ности технологии, недостаточного знания оборудования обслуживающим персоналом. Далее следует период стабильной эксплуатации, когда частота отказов относительно стабильна вплоть до наступления периода интенсивного износа и старения элементов, когда частота отказов начинает возрастать до момента ввода автомата или линии в планово-предупредительный ремонт. Общая длительность всех трех интервалов эксплуатации машин как восстанавливаемых систем многократного действия составляет межремонтный период Ni (рис. И, а). [c.77]

Линия другого валентного колебания кольца, У4, при дейтерировании существенно смещается в сторону меньших частот, а ее интенсивность колеблется в широких пределах. Полосы колебаний V4 и V5 однозначно идентифицируются и в ИК-спектрах. Отнесение остальных трех колебаний класса ( пульсационного колебания Vз и двух деформационных колебаний связей С—Н и С—В Уд и V,), предложенное в ], находится в некотором противоречии со спектрами КР. Действительно, если проследить за поведением линии КР, соответствующей ИК-полосе, отнесенной к пульсационному колебанию [ ], то можно видеть очень резкие изменения ее интенсивности в ряду Тц—(табл. 3—6). В некоторых случаях интенсивность этой линии относительно мала (65 ед. в Т<г,). С другой стороны, оказывается, что именно в этих случаях необычайно высока интенсивность одной из линий деформационных колебаний связей С—Н и С—В V6 и V,. Получается, что в дейтеропроизводных тиофена интенсивность линии пульсационного колебания кольца в 4—8 раз меньше линий деформационных колебаний связей С—Н и С—В. Между тем из литературы известно, что в спектрах КР бензола [ ], пиридина пиррола и других подобных соединений линия пульсационного колебания является одной из самых сильных в спектре и остается таковой в дейтеропроизводных. Поэтому казалось более естественным отнести к колебанию в спектрах КР дейтеропроизводных тиофена наиболее интенсивную и поляризованную линию в обсуждаемой области спектра. [c.170]

Явление вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР), соответствующее описанному выше спонтанному процессу, было открыто на опыте Вудбери и Нг в 1962 г. ВКР также заключается в испускании спектральных компонент, сдвинутых относительно возбуждающего излучения на частоту внутримолекулярных колебаний, но вероятность этого процесса зависит от интенсивностей падающего и рассеянного излучений. ВКР возникает только при интенсивности падающего пучка, превышающей некоторую пороговую величину. В отличие от спонтанного рассеяния, интенсивность которого очень мала (10 — 10 часть возбуждающего потока), при ВКР доля рассеянного потока достигает десятков процентов. Помимо линий с частотами (ы S2) появляются линии более высоких порядков (ы 2S2), [c.504]

Третий путь для проверки О. т.—смещение спектральных линий к красной части спектра представляет лучшие возможности. Предсказанная величина для солнечной поверхности, именно 2,13-10" в частоте колебаний, легко м. б. измерена современными средствами, погрешность к-рых не превышает примерно З-Ю" . Действительно, почти все линии спектра показывают смещение в ожидаемом смысле. Однако вопрос чрезвычайно усложняется тем обстоятельством, что величина этих смещений крайне различна для разных линий и вообще увеличивается с их интенсивностью. Согласно С. Джону этот эффект м. б. объяснен тем, что наиболее интенсивные линии, берущие свое начало на больших высотах над солнечной поверхностью, принадлежат слоям, систематически опускающимся вниз, в результате чего предполагаемый эффект Эйнштейна увеличивается реальным допплеровским смещением. Слабые линии принадлежат повидимому к более низким слоям. Малые смещения этих линий к красной части спектра можно объяснить предположением о восходящих токах в этих слоях, уменьшающих эффект Эйнштейна. При этом делается однако произвольное допущение, что на уровне, соответствующем линиям с интенсивностью 6—8 по шкале Роуланда, никакого вертикального перемещения вещества нет. Интерпретация С. Джона встречается кроме того с тем затруднением, что относительное смещение линий различной интенсивности не зависит от положения по отношению к центру солнечного диска, как это было установлено Меггерсом и Бернсом. Более надежное средство для проверки О. т. тем же путем представляют т.н. белые карлик и—звезды с плотностями, в десятки тысяч раз превосходящими плотность воды, и соответственно большими значениями гравитационного потенциала. Для одиночных звезд этого рода эффект Эйнштейна неотделим от обычного допп.леровского смещения и потому не м. б. обнаружен. Только если подобная звезда является спутником другой, с уже известной радиальной скоростью и известным расстоянием их от наблюдателя, если кроме того массы этих звезд известны, а объемы их выведены, например путем сравнения абсолютной яркости с со- [c.181]

Измерения диаграммы направленности приема ушной раковины ночниц показали, что их форма зависит как от частоты сигнала, так и от угла наклона плоскости, в которой проводилось измерение, относительно головы летучей мыши. Было установлено, что центры максимального приема расположены вблизи горизонтальной плоскости ипсилатерально относительно исследуемой раковины и при повышении частоты приближаются к средней линии головы. Формирование направленности приема происходит за счет звукоусиливающих и экранирующих свойств ушной раковины. Вблизи направления максимального приема на входе в слуховой проход обнаруживается усиление принимаемого сигнала по сравнению с интенсивностью падающей волны. Коэффициент усиления составляет 11—12 дБ в диапазоне 30—80 кГц и 7—8 дБ на частоте 100 кГц. При смещении направления прихода звука от области максимальной чувствительности (акустическая ось) звуковое давление на слуховом проходе постепенно уменьшается и вскоре становится меньше единицы, что свидетельствует о формировании направленности в этой зоне за счет экранирующих свойств ушной раковины. С увеличением частоты сигнала этот эффект усиливается. Отмеченные закономерности за- [c.453]

Рис. 10.26. Две спектрограммы двойной звезды а Близнецов, снятые в различные моменты времени. Только одна из двух звезд этой системы излучает свет, достаточно интенсивный для наблюдения. Заметьте, что линии спектра звезды сдвинуты относительно линий контрольного спектра, полученного в лаборатория, в различных направлениях соответственно двум стадиям движения звезды. В первой стаднн звезда движется по направлению к Земле, и частота света возрастает во второй стадии звезда удаляется от Земли, и частота уменьшается. /, —контрольные спектры, полученные в лаборатории 2 — звезда приближается 3 — звезда удаляется.

Правило зеркальной симметрии Левшина. Для некоторых классов органических молекул спектры поглощения и флуоресценции обладают зеркальной симметрией как по положению, так и по форме. Эту закономерность обнаружил и сформулировал Левшип спектры поглощения и флуоресценции, изображенные в щкале частот, располагаются зеркально симметрично относительно линии, проходящей через точку пересечения кривых обоих спектров (рис. 34.6). По оси ординат для спектров поглощения откладывают коэффициент поглощения k(v), а для спектров флуоресценции квантовые интенсивности кв(v), т. е. распределение числа испускаемых квантов по частотам. [c.253]

Измеряемая при этом длина волны относится к центру тяжести компонент, который оказывается несколько сдвинутым относительно положения, определяемого формулой Бальмера, причем сдвиг для последовательных линий серии различен. Центр тяжести всех компонент линии может быть вычислен по теоретическим данным об пх положении и интенсивностях. По вычислениям Пенни частоты центра тяжести линий лаймановской серии (в общем случае произвольного Z) с достаточной точностью даются формулой [c.128]

Амплитудный анализатор АИ-100 с датчиком УСД-1, оснащенный кристаллом NaJ(Ta), имеет разрешающую способность по Y-линии s 9%. Основные процессы взаимодействия Y-квантов с веществом — фотоэлектрические поглощения, комптоновское рассеивание и образование пар. Результатом взаимодействия излучения с веществом сцинтиллятора является возбуждение атомов молекул, которые, возвращаясь в нормальное состояние, испускают фотоны с частотой в области спектральной чувствительности фотокатода фотоумножителя ФЭУ-13. Кристалл йодистого натрия, активизированный таллием, обладает световым выходом относительно большой плотности, содержит атомы йода с большим атомпы. весом (Z = 53), хорошо себя зарекомендовал в спектрометрии рентгеновского и у-излучения. Так как интенсивность световой вспышки линейно связана с энергией, возбужденной 7-квантом в кристалле, на аноде фотоумножителя ФЭУ-13 появляется пропорциональный ей импульс тока, регистрируемый набором статистически распределенных импульсных счетчиков. [c.57]

В главах, посвященных генерации импульсов, было показано, что лазеры на красителях с непрерывной или синхронной накачкой позволяют получить субпикосекундные импульсы с высокой частотой следования (до 10 Гц) и хорошей воспроизводимостью. При таких частотах следования измеряются не отдельные импульсы до и после их прохода через образец,, а усредненный за большое число импульсов сигнал. Сигнал возбуждения образца, следующий по каналу импульсов возбуждения, периодически включается и выключается с относительно низкой частотой при помощи модулятора (например, вращающегося диска с отверстием). Таким образом, на фотоприемник попеременно поступают пробные сигналы, прошедшие через возбужденный и невозбужденный образцы (рис. 9.15). Электронная система регистрации избирательна и настроена на частоту прерывания возбуждения. Поэтому регистрируемый сигнал пропорционален разности средней энергии пробного излучения при наличии и отсутствии возбуждения. Применение в резонаторе лазера системы выбрасывания импульсов позволяет, если это требуется, снизить частоту следования импульсов (см. гл. 5) и одновременно увеличить их мощность. Это особенно необходимо в тех случаях, когда возвращение образца в исходное основное состояние происходит медленно. Интервал времени между сигналом возбуждения и следующим за ним пробным сигналом может устанавливаться при помощи оптической линии задержки, связанной с шаговым двигателем. По выбору в канал возбуждения и пробный могут быть введены кристаллы для генерации второй гармоники. Другие нелинейные оптические процессы преобразования в общем случае использовать трудно, так как интенсивность слишком мала. (Применение усилителей с импульсной накачкой (см. гл. 5), позво- [c.342]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

Посмотрим, что произойдет, если увеличивать отношение /Г (см. рис. 9.2, где показана зависимость интенсивности прошедшего света от интенсивности падающего). Как мы видим, наклон кривой может стать больше единицы, иными словами, дифференциальное усиление сИ2-/сП может быть больше единицы. Если при этом медленно модулировать интенсивность падающего света, то на интенсивность прошедшего модуляция будет передана в соответствии с нелинейным соотношением /7- = /7- (/ ) и окажется усиленной. Таким образом, система действует как оптический транзистор. Если увеличивать отношение аЫТ еще сильнее, то кривая /7 = /7 (/ ), отвечающая стационарным условиям, становится 5-об-разной. В то время как участки с положительным наклоном являются устойчивыми, участок с отрицательным наклоном неустойчив. Таким образом, имеется определенный интервал значений / , в котором система бистабильна. Если медленно увеличивать мощность падающего света от нуля до величины, лежащей за областью бистабильности, а затем изменять ее в обратном направлении, то мы получим петлю гистерезиса, содержащую ветви с низким и высоким пропусканием. Такое бистабильное поведение системы обусловлено как нелинейностью взаимодействия атом — поле, так и обратной связью, создаваемой зеркалами оно и составит предмет нашего дальнейшего изучения. Пороговое значение аЫТ, при котором возникает бистабильность, зависит от ряда параметров отстройки резонатора (относительно частоты поля), отстройки атома, неоднородного уширения линии и т. Д. Когда поле падающего света находится в точном резонансе с атомной линией, дисперсия не проявляется и можно говорить о чисто абсорбционной биста- [c.232]

Весьма интересный метод наблюдения линий тока в акустическом течении удается осуществить на границе двух несмешивающихся жидкостей — глицерина и вазелинового масла ). Если окрашенную каплю воды (можно использовать чернила) пустить в вазелиновое масло, то так как плотность масла меньше плотности воды, капля в виде шарика медленно опускается и доходит до поверхности глицерина, где останавливается, так как глицерин тяжелее воды. Через небольшой промежуток времени эта капля благодаря действию сил поверхностного натяжения лопается, и на поверхности глицерина получается относительно тонкий окрашенный кружок. Если центр кварцевой пластинки совпадает с границей раздела вазелинового масла и глицерина и кружок находится вблизи пластинки, то при колебаниях пластинки, под действием акустического течения он начнет перемещаться. С течением времени кружок все более и более принимает форму поперечного распределения скорости в потоке. Так, вначале кружок превращается в подковку (рис. 226, а) на рис. 226, б представлена картина через 3 минуты после а и т. д. Эти фотографии были сделаны сверху, через слой вазелинового масла излучатель работал на частоте 1,5 мггц. Интенсивность составляла при этом 4—5 вт см . [c.371]

Смотреть страницы где упоминается термин Частоты и относительные интенсивности линий : [c.118] [c.334] [c.349] [c.151] [c.329] [c.789] [c.551] [c.370] [c.398] [c.68] [c.141] [c.236] [c.42] [c.170] [c.438] [c.109] [c.122] [c.241] [c.276] [c.220] [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...