Пузырьковое течение

Спектры, имеющие более или менее равномерное распределение энергии по всему частотному диапазону (спектры 14—18). Эти данные соответствуют визуально наблюдаемым условиям, когда одна фаза в основном диспергирована в другой. Хотя по конструктивным соображениям не было возможности получить данные для пузырькового течения, исходя из спектров 30 и 31, полученных в области, близкой к пузырьковому течению, люжно предположить, что спектры того же типа будут иметь место как [c.25]

D = 9,7 лш L = Й10 мм Ро = 35 ата П = 204° О пузырьковое течение С переход от пузырькового течения к снарядному д эмульсионное течение р снарядное точение и переход от снарядного течения к дисперсно-кольцевому i j дисперсно-кольцевое течение X критические условия. [c.41]

Теперь рассмотрим влияние длины трубы при постоянной температуре на входе. Граница перехода от пузырькового течения к снарядному с увеличением длины смещается в область более низкого паросодержания при давлении 70 ата и остается примерно постоянной при давлении 35 ата. При увеличении длины участков происходит слияние отдельных пузырей и возникает снарядное течение, и переход смещается в область более низкого паросодержания. С другой стороны, в случае более длинных участков для достижения данного паросодержания требуются меньшие тепловые потоки. Уменьшение удельных тепловых потоков в свою очередь ведет к ослаблению турбулизации потока пузырей пара [c.50]

Процессы в камере смешения завершаются переходом к сверхзвуковому потоку пенной или пузырьковой структуры. При наличии противодавления (достаточной интенсивности) пузырьковое течение скачком преобразуется в однофазное жидкостное течение. [c.130]

В сверхзвуковых потоках двухфазной среды капельной и пузырьковой структур могут возникать адиабатические скачки уплотнения, как и в однофазных средах (см. гл. 5). При пересечении скачка характеристики двухфазного потока существенно изменяются. Так, степень сухости пара вследствие частичного испарения жидкой фазы будет возрастать, капли будут дробиться, а в некоторых случаях коагулировать при пересечении скачков (в зоне малых и умеренных влажностей). В области больших влажностей скачки могут способствовать переходу одной структуры двухфазного потока в другую (капельной — в пузырьковую, пузырьковой — в пенную). При этом не исключен полный или частичный переход пузырькового течения в однофазное. Адиабатические скачки в двухфазных сверхзвуковых потоках могут быть, как и в однофазных течениях, косыми, прямыми и криволинейными. [c.350]

Исследование восходящих пузырьковых течений ( = 0,01— 0,2) в вертикальной трубе (Л = 15 мм) с более мелкими пузырьками (а < 0,1—0,5 мм), создаваемых в потоке с помощью специального генератора, при небольших числах 5000, при [c.175]

Тогда, учитывая, что в пузырьковых течениях вязкость газа, малая по сравнению с вязкостью жидкости ( х< 1), не проявляется, получим, что зависимость (7.8.10) имеет простой вид [c.262]

РИС. 11.9. Сравнение данных для пузырькового течения смеси пар—вода с расчетом по формуле (11-39). [c.264]

Пузырьковый режим течения в вертикальных трубах наблюдается при умеренном паросодержании и небольшой скорости течения пароводяной смеси. Пузыри пара небольшие и довольно равномерно распределены по сечению трубы. При пузырьковом течении в горизонтальных трубах пузыри пара располагаются в верхней части трубы, а вода — в нижней ее части. [c.150]

При пузырьковом течении газовая фаза в виде пузырьков распространена в сплошном потоке жидкости. Эта структура типична для течения газированной нефти в скважинах. Падение давления по высоте трубы (скважины) является причиной дегазации или парообразования, роста количества пузырей и их размера. Последнее, кроме уменьшения давления, объясняется агломерацией (схлопыванием) хаотично перемещающихся пузырей. Вследствие этих причин пузырьковое течение стремится перейти в пробковое. Результаты исследований показали, что не существует простого предела этого пе1>ехода, т. е. невозможно установить точную границу существования пузырьковой структуры. [c.71]

При пузырьковом течении, характеризующемся малым расходным [c.263]

При пузырьковом режиме течения газовая фаза распределена в жидкости в виде отдельных пузырьков, размеры которых много меньше характерного размера аппарата. Такой режим. течения имеет место при малых газосодержаниях потока. [c.4]

Создав барботажный слой в вертикальной трубе, можно, последовательно увеличивая скорость газа, получить все названные режимы течения (рис. 1). При малых скоростях газовой фазы устанавливается пузырьковый режим (рис. 1, а). Отметим, что скорость газовой фазы при этом режиме близка к скорости свободного подъема пузырьков. С ростом скорости газовой фазы и соответственно с ростом газосодержания начинается беспорядочное движение пузырьков газа, приводящее к их столкновениям. При [c.4]

Отметим, что, хотя пузырьковый режим является неустойчивым, при определенных условиях течения газожидкостной смеси он не переходит в снарядный. Например, при малой концентрации пузырей и малом времени пребывания их в трубе слияния пузырей не происходит и сохраняется пузырьковый режим. [c.5]

Автором недостаточно полно рассмотрены особенности движения двухфазной или двухкомпонентной среды с большими скоростями при высоких концентрациях жидкой (твердой) фазы. Особенно сложной и вместе с тем практически и теоретически важной является проблема течений двухфазных сред при больших скоростях, так как при таких течениях возникают различные структурные изменения, кардинально влияющие на гидромеханические, тепловые и акустические свойства среды. Хорошо известен, например, факт резкого снижения скорости звука при переходе потока парожидкостной смеси к пробковой, пенообразной и пузырьковой структурам. Известно также, что переход от пузырьковой структуры к чистой жидкости в потоках больших скоростей, как правило, сопровождается мощными скачками уплотнения (конденсации). К числу весьма важных вопросов необходимо отнести проблемы устойчивости упомянутых структур, условий и критериев перехода от одной структуры к другой. [c.7]

Для модели с пузырьковым режимом течения авторы применили соотношение (9.116) и получили на выходе из слоя [c.425]

Область В соответствует" интервалу скоростей газа 0,003— 0,006 м1сек. Дальнейшее увеличение расхода газа вызывает появление пузырькового течения. [c.402]

При кипении жидкости в прямоточном парогенераторе паро-содержание рабочего тела постепенно увеличивается от нуля до единицы (по ходу движения потока). При этом увеличивается также скорость парожидкостной смеси и изменяется структура двухфазного потока, последовательно переходя от пузырькового течения к пробковому, а затем к кольцевому, дисперсно-кольцевому и чисто дисперсному режиму движения потока. [c.262]

Не совсем точно, что связано с расшифровкой сигнала зонда, можно было также зафиксировать переход от одного режима к другому. Например, когда отдельные пузыри начинают сливаться в более крупные пузыри, регистрирующие приборы записывают кривые, подобные кривым первой фотографии фиг. 4. Этот случай был определен как переход от пузырькового течения к снарядному. Отчетливо различимое снарядное течение существует в довольно ограниченной области изменения паросодержанпя. При появлении признаков разрушения паровых снарядов теченпе становится вспененным или нолукольцевым. В настоящей работе считалось, что снарядное течение существует до тех пор, пока наблюдаются довольно регулярно чередующиеся паровые снаряды заметной протяженности. Когда паровые снаряды не являлись больше основной формой движения жидкости в канале, считалось, что наступал переход снарядного течения к кольцевому. Поскольку ни один из упомянутых переходов не существовал в достаточно широких пределах изменения паросодержанпя, они не рассматривались как отдельные режимы течения. Безусловно, классификация режимов течения до некоторой степени произвольна, однако из практических соображений желательно установить минимальное число режимов. [c.40]

Переход от пузырькового течения к снарядному для воздуло-водяных систем при малых скоростях детально изучали Радович и Мойзис [15). Эти исследователи обнаружили, что переход зависит как от общего числа столкновений между отдельными пузыря- [c.48]

Z)=10 ММ] 7, = 2440 ММ, Р = 70 ата Г = 260 пузырьковое течение С) переход от пузырьиового течения к снарядному А эмульснопное течение о снарядное течение Е переход от снарядного течения к дисперсно-кольцевому диснерсно-иоль- [c.48]

В ходе исследований пузырькового течения воздухо-водяной смеси Роуз и Гриффит [19] нашли границу перехода к неустойчивому течению снарядного типа. Линия перехода легко может быть найдена на основании их результатов, которые были представлены в координатах число Фруда — объемное паросодержание. Результаты настоящего исследования достаточно хорошо согласуются с этой линией перехода, особенно при использовании в качестве координат числа Фруда и объемного паросодержания. Из данных, представленных в координатах удельный массовый расход — весовое паросодержание, следует, что кривизна линии не соответствует действительности. Однако эта линия имеет преимущество по сравнению с расчетом по формуле Бейкера, так как она лежит в надлежащих пределах удельных массовых расходов. Часть соотношения Бейкера, справедливая при больших скоростях (фиг. И и 12), характеризует наблюдавшийся этим автором переход от пузырькового или эмульсионного течения к кольцевому и дисперсному течению. Видно, что эта кривая приемлемо совпадает с границей перехода от эмульсионного режима течения к дисперсно-кольцевому режиму, найденной в настоящей работе. [c.49]

ДЛЯ оценки переходов от одного режима течения к другому в условиях, когда тепловые потоки небольшие, а участок развитой структуры потока имеет достаточную длину. Однако эти оценки подходят только для таких переходов между различными режимами, которые соответствуют равновесному паросодержанию. Нанример, переход от пузырькового течения к снарядному в основном зависит от паровых полостей, существующих при кипении недогретой жидкости. [c.50]

Как и ожидалось, граница перехода от пузырькового течения к снарядному при давлении 70 ата смещается в область более низкого наросодержапия с увеличением температуры на входе, а при давлении 35 ата заметного смещения границы не наблюдается. Для большинства данных, касающихся перехода от снарядного течения к кольцевому, характерно рассмотренное выше изменение характера перехода. Как и ожидалось, при увеличении температуры на входе граница перехода между эмульсионными и дисиерсно-кольцевым рен имами течения в основном смещается в область более низкого наросодержапия. При увеличении температуры на входе переход от снарядного режима течения к эмульсионному осуществляется при более высоком удельном массовом [c.52]

В большинстве случаев кипения с недогревом паросодержание у стенки больше, чем в центре трубы. Такой профиль в первом приближении можно аппроксимировать уравнением (13) работы [20]. Если при этом профиль объемного потока подобен профилю паросодержания, то Со > 1 и для кипения с недогревом значение Со = 1,13 достаточно обоснованно. Больши1"1 объемный поток у стенки может быть в том случае, если концентрация пара вблизи стенки выше, чем в центре трубы [20]. С другой стороны, если более высокая концентрация нара у стенки соответствует профилю потока, имеюш ему максимум в центре трубы, то Со < 1 [1, И, 19]. Последнее может иметь место при большом недогреве или очень низком пристенном наросодержании. Поскольку, как отмечено выше, одновременные измерения профилей еще не проведены, количественная проверка значения Со для кипения с недогревом не может быть сделана. Следовательно, на первое время в качестве аппроксимационной величины для q может быть принято значение 1,13, соответствующее пузырьковому течению при кипении насыщенной жидкости. [c.83]

Как показано в работах [25] и [30], единственным важным мехаиизмом переноса количества движения за фронтом волны является присоеиииенная масса дискретной фазы. В пузырьковых течениях присоединенная масса пузырька велика, и в качестве первого приближения можно счиггать, что перенос количества движения происходит при услши и [c.262]

Основная релаксационная неустойчивость Неустойчивость в изменеиии картины течения Пузырьковое течение (содержание пара меньше, а Ар больше, чем при кольцевом течении) Циклические изменения картины течения и колебания расхода [c.310]

В нефтегазовых смесях, вследствие тонкодисперсной структуры газированной нефти и наличия в ней вспенивающих веществ, пузырьковое течение остается стабильным до более высоких значений объемных газосодержаний. Однако, в нефтегазовых скважинах длиной порядка нескольких километров время агломерации весьма значительно. В них возможно существование 1][робкового течения при объемных газосодержаниях более 30%. [c.71]

Так, например, при пузырьковом и снарядном режимах течения газосодержание в верхней части горизонтально трубы больше, чем в нижней (рис. 2а, б). Кролш того, переход от снарядного течения к пленочному в горизонтальных трубах осуществляется несколько иначе, чем в вертикальных. Пусть при определенной скорости ввода газовой фазы в горизонтальную трубу там установился снарядный режи.м течения. Будем увеличивать газосодержание потока. Благодаря действию силы тяжести более тяжелая фаза (жидкость) будет стремиться в нижнюю часть трубы, а более легкая (газ) — в верхнюю. Таким образом, возникнут параллельные потоки жидкой и газообразной фаз. Такой режим течения носит название расслоенного. При этом на поверхности жидкости могут возникать поверхностные волны (см. рис. 2, в), вызванные движением газовой фазы. При дальнейшем увеличении скорости подачи газа поверхностные волны могут достигать верхней стенки аппарата. Эти волны распространяются с большой скоростью и смачивают всю поверхность верхней части трубы, на которой остается пленка жидкости. Пленка покрывает поверхность трубы в промежутках между перемычками (рис. 2, г), образованными жидкостью. Режим течения, при котором образуются эти перемычки, носит название волнового режима с перемычками. Если происходит дальнейшее увеличение скорости газа, то газовый поток пробивает жидкие перемычки [c.6]

В гомогенной модели [63] смесь компонентов считается некоторой псевдонепрерывной средой с усредненными свойствами, а структура потоков не рассматривается. Пузырьковое и расслоенное течения или пена в этом смысле совершенно идентичны. Это предположение является допустимым только для тех областей газожидкостных течений, гидродинамические параметры которых с достаточной степенью точности описываются осредненными по пространственным и временным переменным величинам. Гомогенная модель позволяет получить закономерности изменения наблюдаемых величин (например, завпсимость перепада давления от расхода смеси), хорошо согласующиеся с экспериментальными данными (си. разд. 5.2). [c.185]

В данном случае, как и в случае течения газожидкостных систем в трубах (разд. 3.7), реа.лизуются следующие режимы течения ко.льцевой, пузырьковый, снарядный, пенный и в виде водяной пыли. Простейшей, но практически нереализуемой расчетной моделью является модель изэнтропийного гомогенного расширения. В другом приближенном методе используется модель замороженного течения, т. е. течения без тепло-и массообмена между фазами (постоянное паросодержание). Эти [c.334]

Для системы газ — жидкость, рассматриваемой Уоллисом [860], и системы жидкость — жидкость, исследуемой Праттом и др. ]614, 61.5] в пузырьковом или капельном режиме, га = 1. Майлз и др. [543] получили для случая просачивания воды через пену значения 0,6—0,9 для устойчивой пены, а Гриффит и Уоллис [286] установили, что га = —1 для полностью развитого снарядного режима течения. [c.389]

В работе [659] предполагается, что при малом значении (рр — — р) частицы и поток жидкости возмущены, так что пузыри не могут устойчиво существовать, поскольку нет постоянного сквозного протока жидкости. Временно свободные от частиц объемы создаются центробежной силой турбулентного вихря, но это не пузырь, как мы его здесь понимаем. Жидкие псевдоожиженные слои обычно имеют низкое значение (рр — р). Если жидкость — вода, то нри скоростях, вызывающих значительное распшрение слоя, вихревое движение сопровождается образованием временных пустых объемов, часто напоминающих пузыри. В газовых псевдоожиженных слоях происходит более интенсивное образование пузырей. Авторы работы [818] постулировали, что при псевдоожижении с изменением агрегатного состояния весь избыточный газ по сравнению с минимально необходимым для процесса псевдоожижения циркулирует по слою в виде пузырей. Ценц [899] связывал дальнейший рост пузырей с образованием снарядного режима течения, когда диаметр пузыря равен диаметру канала. Авторы работы [650] получили подтверждение этих теорий с помощью эмпирических зависимостей для образования пузырей и частоты их отрыва средняя толщина пузырькового слоя у определяется по приближенному соотношению [c.413]

Пузырьковая камера способна обнаружить трек заряженной частицы и фиксировать его с точностью до 25 мкм. Она была изобретена в 1952 г. Дональдом Глейзером и работает следующим образом. При прохождении частицы сквозь вещество она ионизует некоторые из ближайших атомов и сообщает некоторую кинетическую энергию отскакивающим электронам. При замедлении этих электронов их кинетическая энергия обусловливает местный нагрев жидкости. Если жидкость уже была перегрета и ищет себе места, где бы начать закипать, она и будет закипать в этих отдельных нагретых местах, Образующимся пузырькам дают возможность расти в течение нескольких миллисекунд, после чего производится световая вспышка, и они фотографируются одновременно под несколькими различными углами, так что их положение в пространстве может быть воспроизведено стереографически. [c.446]

В связи с зем что в любом поперечном сечении области кавитации статическое давление и массовый расход иосгоянны, согласно закону Бернулли, скорости течения двухфазной пузырьковой среды в произвольно взятом поперечном сечении кавитационной области также постоянны и равны скорости течения потока W в критическом сечении сопла. [c.146]

В зависимости от условий течения, концентрации и агрегатного состояния компонентов, образующих гетерогенную среду, реализуются различные структурные формы потока. Например, в парожидкостных потоках различают пузырьковый (пенистый), снарядный, стержневой, расслоенный (пленочный), волновой, дисперсный режимы течения. Дисперсными называют также газовые потоки с твердыми включениями. В зависимости от концентрации частиц в потоке различают слабозапыленные потоки (ф<0,00035), потоки газовзвеси (<р=0,00035-т-0,03), флюидные потоки (ф=0,03-н0,30) и потоки в плотной фазе (ф>0,3). Дисперсные потоки могут быть многокомпонентными и содержать различные по составу частицы твердой и жидкой фаз. Кроме перечисленных форм течения неоднородных сред существует много переходных форм, связанных со структурными превращениями вследствие теплообмена между составляющими поток компонентами и внешней средой, действием инерционных сил и прочих воздействий. Подробные сведения о различных структурных формах течения неоднородных сред и их классификации приводятся в [4, 5, 9, 10]. [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...