Количество движения присоединенное

Количество движения присоединенное 316 Кольцо вихревое 162 [c.732]

Присоединение или отбрасывание возможно лишь, если скорости изменяющих точек не равны скорости точки М. Поэтому в мгновение, когда изменяющая точка отрывается от точки М или присоединяется к ней, между ними возникает мгновенное взаимодействие, аналогичное удару, изменяющее количество движения точки М. Однако это взаимодействие не изменяет количества движения всей материальной системы, состоящей из точки М. и изменяющих точек, так как внутренние силы не могут изменить количества движения системы . [c.292]

Присоединение или отделение материальных частиц связано с переносом количества движения на материальную точку переменной массы. Это количество движения можно выразить вектором К [c.413]

Энергия, количество движения, момент количества движения жидкости при движении в вей твердого тела в основы теории присоединенных масс [c.192]

Пусть, нанример, происходит присоединение частицы с массой din, движущейся со скоростью и, к материальной точке, имеющей в данный момент времени массу т и скорость V. Тогда на основании теоремы о количестве движения имеем [c.298]

Что касается течения вблизи стенок камеры, наличие которых исключает возможность подсоса присоединенных масс извне по внешней периферии камеры, то в этой области в характере движения начинают сказываться, а иногда и преобладать, закономерности, присущие потенциальному течению. Следует, впрочем, отметить, что и при отсутствии стенок (свободная закрученная струя) величина уменьшалась бы от некоторого максимального значения не только при приближении к оси, но и при удалении от нее. Последнее вызывалось в этом случае турбулентным обменом моментом количества движения и вовлечением во вращение присоединенных масс по внешней периферии. [c.178]

Переходя к выводу уравнений динамики в напряжениях и баланса энергии г-й компоненты смеси, заметим, что изменение количества движения и полной энергии этой компоненты зависит от двух различных по своей природе связей между данной г-й компонентой и некоторой другой — ]-й компонентой. Первая из этих связей обусловливается силовыми, тепловыми и другими видами взаимодействий между указанными компонентами, как, например, силами трения, в частности вязкостью, давлением, силами сцепления, инерционными силами (присоединенные массы), теплопереносом между компонентами. Вторая заключается во взаимных превращениях компонент вследствие химических реакций, например горения одной фазы в атмосфере другой, или физических переходов (плавление, конденсация и др.) и связанных с ними обменов импульсами и энергиями. [c.71]

Полученным уравнениям дадим следующую трактовку уравнения движения твердого тела в жидкости можно рассматривать как уравнения движения тела в пустоте, если к главным векторам количеств и моментов количеств движения твердого тела прибавить соответственно дополнительные векторы В ж I, определенные равенствами (125). Назовем их векторами количеств и моментов количеств движения жидкости, присоединенными к твердому телу. [c.316]

Являясь коэффициентами в выражениях (132) присоединенных количества и момента количества движения через скорости q , величины играют роль инерционных коэффициентов, присоединяемых к инерционным коэффициентам, входящим в аналогичные выражения количества движения и момента количества движения самого твердого тела. [c.318]

Проекция на ось Ох суммы количества движения и присоединенного количества движения В будет равна [c.318]

Как видно из структуры этого выражения, инерционные коэффициенты Xik присоединяются к инерционным коэффициентам в выражении проекции количества движения твердого тела Яц — к массе, Ajj и Я16 — к статическим моментам масс остальные коэффициенты в общем случае дополняют члены, отсутствующие в выражении проекции главного вектора количества движения твердого тела. Инерционные коэффициенты называют коэффициентами присоединенных масс. [c.318]

Сравнивая это выражение с выражением (132), получим связь между присоединенной кинетической энергией возмущенного движения Т и присоединенным количеством движения 5 [c.319]

Одно из важнейших практических применений закон сохранения количества движения нашел при решении задачи о движении тел переменной массы. Это решение становится особенно простым в том случае, когда присоединение (или отделение) частиц к движущемуся телу происходит так же, как при неупругом ударе,— силы [c.203]

При рассмотрении движения ракеты в 84 мы нашли, что ракета получает ускорение и изменяет свое количество движения без участия других тел и что на поведение ракеты влияют два обстоятельства изменение массы ракеты и особенности отделения от нее частиц. Если присоединение или отделение частиц, изменяющих массу ракеты, происходит с некоторой относительной скоростью и, то возникает реактивная сила, сообщающая ракете ускорение. Следовательно, в общем случае движения тела переменной массы нельзя применять второй закон Ньютона в старых формах. [c.209]

Если компоненты скорости движения элемента массы fii dt перед его присоединением к т (или отделением) равны pi qi и ri, а соответствующие компоненты скорости движения элемента 2 dt — P2 Q2 и Г2, то потерянное при присоединении (отделении) количество движения составляет вдоль оси х величину [c.34]

Присоединенная масса и количество движения [c.208]

Из (4.12) следует, что все В,-, т. е. компоненты присоединенного вектора количества движения В и присоединенного вектора момента количества движения I, выражаются через 11к (т. е. компоненты скорости твердого тела ио и угловой скорости (о) и коэффициенты Я,, определенные формулами (4.13). Эти коэффициенты, имеющие размерность массы, определяются по существу геометрией тела (в подвижной системе от времени они не зависят). Их называют присоединенными массами. Всего имеется 36 коэффициентов Я, (/, = 1, 2,. .., 6). [c.210]

ЧТО дает нам, после присоединения результата вычисления вошедшего количества движения, выражение [c.81]

Действующие со стороны жидкости на тело силу Н и момент V. можно интерпретировать как секундные изменения некоторых присоединенных к движущемуся телу количества и момента количества движения. [c.440]

ТО легко убедиться, что при присоединении кинетической энергии возмущенной телом жидкости Г к энергии самого движущегося тела Т коэффициенты так же, как и в случае векторов количеств и моментов количеств движения, присоединятся к соответствующим инерционным коэффициентам в выражении Т массе, статическим моментам, моментам инерции и центробежным моментам. Это еще раз поясняет смысл коэффициентов и происхождение их названия присоединенных масс . Конечно, термин масса здесь следует понимать в обобщенном смысле как величину, характеризующую инерционность вообще. [c.445]

Присоединенная кавитация, несомненно, возмущает течение в пограничном слое. С одной стороны, поскольку жидкость полностью отрывается от поверхности у начала кавитационной зоны и присоединяется к ней только у ее конца, обычное поверхностное трение на этом участке поверхности отсутствует. В то же время образуется возвратное течение, которое создает отрицательное трение. С другой стороны, возвратное течение, вероятно, состоит в основном из жидкости, находившейся в пограничном слое перед кавитационной зоной. Следовательно, непосредственно за каверной должна образоваться область восстановления пограничного слоя, в которой обмен количеством движения несколько больше среднего, что должно компенсировать отрицательное трение возвратного течения. В конечном счете при образовании зоны присоединенной кавитации поверхностное трение, по-видимому, уменьшается. [c.321]

В разд. 5.4.2 рассматриваются соотношения между приращением сопротивления при присоединенной кавитации и количеством движения возвратного течения. Можно рассчитать потери энергии, обусловленные этим приращением сопротивления, если известно распределение давления на погруженном теле при наличии кавитации и в бескавитационном течении. Дополнитель- [c.323]

Процесс перемешивания вызывает перенос количества движения из области малых скоростей потока в область больших скоростей и обратно. Очевидно, массы с малыми скоростями при входе в область течений с большими скоростями будут тормозить движение в этой области, т. е. оказывать силовое противодействие движению. Это будут силы инерции, и, следовательно, физическая природа турбулентных сопротивлений — инерционная. Массы жидкости с большими скоростями, оказывая давление на присоединенные массы, ускоряют их движение и расходуют при этом свою энергию (при этом ускорении возникают силы инерции). р с. 5.12. [c.141]

К одному торцу горизонтально подвешенного на четырех нитях стержня диаметром в один дюйм и длиной в несколько футов Гоп-кинсон прикрепил короткий цилиндр. Основания стержня и цилиндра удерживались вместе тонким слоем смазки или магнитным путем. После того как к противоположному торцу стержня прикладывался краткий импульс давления путем удара коротким предметом, например пулей, или путем воздушного взрыва рядом с этим торцом, вдоль стержня распространялся импуЛьс сжатия и проникал в присоединенный цилиндр. От свободного конца отражался импульс разряжения сумма напряжений прямой и отраженной волн в конце концов достигала нуля цилиндр отделялся от стержня и захватывался баллистическим маятником. Изменяя длину цилиндра и в то же самое время измеряя окончательное движение стержня как маятника, он смог определить, на основе изучения общего количества движения после отделения, максимальное напряжение и продолжительность или длину прикладываемого импульса. На рис. 3.57 показаны экспериментальные результаты для относительного коли- [c.424]

Особенности и традиции курса Тейта и Стила в отношении задач динамики систем переменной массы сохранились в Кембриджском университете и в последуюш ие годы. В 1891 г. был издан известный учебник Э.Лж. Рауса по динамике систем твердых тел. Принцип линейного количества движения, — отмечает Раус, — может быть также приложен, как и принцип момента количества движения, для определения постепенных изменений, производимых изменениями масс . Вначале автор рассмотрел движение тела при непрерывной безударной (ги = у) потере массы и показал, что в этом случае справедливо обычное уравнение тс1у/сИ = Г. Затем он остановился на движении тела, когда присоединяюш иеся к нему элементарные массы с1т имеют непосредственно перед моментом присоединения скорости ги. Для этого случая Раус получил уравнение движения в виде [c.36]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Объединяя уравнения (87—88г) с уравнениями (83) и (84), получаем систему трех нелинейных дифференциальных уравнений первого порядка для трех зависимых переменных М (X), б (X) и Н (X) или а (X). Величины Н, /, Р, К, Т п Ъ вычисляются как функции от а (Х) и с помощью профилей скорости и энтальпии Коэна — Решетко [47], включая профили, нижняя часть которых аналогична профилям Стюартсона для отрывного и присоединенного течений. Применяя метод, аналогичный методу Твейтса [51], для уравнения количества движения и для аппроксимации кривых, представим эти величины как функции только одного параметра а. Например, для адиабатического течения 5 = 0). [c.280]

Условия течения в конце присоединенной каверны очень близки к условиям течения, описанным в приведенных выше примерах, но осложняются тем, что вместо четко ограниченной струи на выпуклой стороне поверхности раздела существует сплошное поле течения. Поэтому при расчете расхода требуется интегрировать уравнение количества движения всего потока, проходящего через соответствующее поперечное сечение, а также учитывать распределение давления в жидкости. Задача облегчается тем, что давление на поверхности раздела можно считать постоянным. В случае большой каверны, образованной около тела вращения, возвратное течение с расходом qз назы-тваетсй обратной струей. Такое возвратное течение существует в концевой зоне всех каверн, за исключением частного случая, когда струя подходит к направляющей поверхности по касательной, как в примере, представленном на фиг. 5.7. [c.196]

Смотреть страницы где упоминается термин Количество движения присоединенное : [c.733] [c.170] [c.142] [c.309] [c.293] [c.567] [c.410] [c.319] [c.731] [c.127] [c.212] [c.210] [c.209] [c.241] [c.242] [c.441] [c.443] [c.277] [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...