Общее выражение для

Общее выражение для свободной энергии раствора таково [c.241]

Здесь Ма — число Авогадро. Член ехр [—u(r)/kT можно получить, разлагая общее выражение для потенциальной энергии системы в ряд и пренебрегая всеми членами, кроме тех, которые отвечают за парные взаимодействия [48]. Уравнение (3.9) справедливо для частиц, не имеющих внутренних степеней свободы, и в случае действия только центральных сил, т. е. предполагается, что частицы обладают сферической симметрией. [c.81]

Подставив значения С и Z в уравнение (10.80), получим общее выражение для прогиба в произвольном сечении балки [c.285]

Более общее выражение для частоты колебаний моды п-го порядка было получено в [48] в виде [c.130]

Уравнение (6. 4. 1) с граничными условиями (6. 4, 2)—(6. 4. 4) с.ледует дополнить замыкающими соотношениями, определяющими явный вид и у ,. Однако, для того чтобы получить общее выражение для полного потока целевого компонента через межфазную поверхность, можно не использовать конкретные выражения для и у, , а привести поставленную задачу путем несложных преобразований к виду, бо.лее удобному для последующего решения [1]. С этой целью запишем условие несжимаемости жидкости, занимающей область пространства вблизи межфазной поверхности [c.254]

Общее выражение для производной матрицы Т будет иметь вид [c.228]

Пусть ч/ Ti/2, т.е. поляризатор и анализатор скрещены тогда общее выражение для интенсивное и прошедшего света имеет вид [c.208]

Это есть общее выражение для свободной энергии деформированного изотропного тела. Величины и ц называют коэффициентам Ламэ. [c.21]

В качестве общего выражения для свободной энергии деформированного изотропного тела удобно написать вместо (4,1) другое, воспользовавшись указанным разложением произвольной деформации на сдвиг и всестороннее сжатие. Именно, выберем в качестве двух независимых скаляров второй степени суммы квадратов компонент соответственно первого и второго членов в (4,2). Тогда F будет иметь вид ) [c.22]

Написать общее выражение для упругой энергии изотропного тела в третьем приближении. [c.148]

Формулы эти были получены ранее [см. (22) 48] из общих выражений для проекций ускорения в криволинейных координатах. [c.313]

При наличии внешних сил в общем выражении для Э должна быть учтена их работа [c.26]

Для того чтобы получить более общее выражение для диэлектрической проницаемости, необходимо определить величину поля, действующего на молекулу. Эта задача является очень сложной, так как действующее поле существенно зависит от строения диэлектрика. В простейшем случае изотропной среды (точнее, для изотропного кубического кристалла) действующее поле Е связано со средним полем Е и поляризованностью Р следующим образом [c.5]

При мер. Приведем общее выражение для энергии вращательного движения в случае симметричного волчка (рис. 33.3) [c.236]

Если начало координат совместить с центром сил, то общее выражение для центральной силы F запишется в виде [c.425]

Общим выражением для плотности тока системы из частиц, описываемой волновой функцией М (Fj, Fj,. .., Гу), находящейся в магнитном поле с векторным потенциалом А (га), является следующее [c.703]

Кориолиса обусловлена лишь составляющей v = = v sin а. Подставляя это значение в формулу (23.3), вместо v получим более общее выражение для силы Кориолиса [c.88]

Общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах [c.156]

Найдем общее выражение для потерь напора на трение при равномерном движении жидкости в трубах, справедливое как для ламинарного, так и для турбулентного режимов. [c.156]

Уравнение (Х.29а) представляет собой общее выражение для потерь напора при равномерном движении жидкости в трубопроводах круглого сечения. Это уравнение в одинаковой [c.158]

Подставляя (14.31) в (14.30), получим общее выражение для й — потенциала квантовых идеальных газов [c.234]

Общее выражение для теплоемкостей. Так как dQ = TdS, а по опреде-делению теплоемкости dQ = dT, то теплоемкости Су, Ср и Сх системы, состояние которой определяется двумя независимыми параметрами, будут соответственно равны [c.74]

Общее выражение для работы процесса. В случае необратимого процесса полезная внешняя работа меньше максимальной полезной внешней работы, производимой в тех же условиях между теми же начальным и конечным состояниями. Поэтому из уравнений (3.1), (3.3) и (3.5) для одиночного тела имеем [c.100]

Общее выражение для химического потенциала типа [c.107]

ОБЩЕЕ ВЫРАЖЕНИЕ ДЛЯ ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИХ ФУНКЦИЙ [c.146]

Следует отметить, что формула (4.17) для разности давлений соприкасающихся фаз может трактоваться как следствие общего выражения для свободной энергии системы. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим сферическую жидкую каплю радиусом а, находящуюся в равновесии со своим паром. [c.148]

Энтропия, внутренняя энергия и энтальпия насыщенного пара. Зная теплоемкости с" и с насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, легко получить общие выражения для энтропии, внутренней энергии и энтальпии их. [c.270]

Выразив Су через Су и Су, приходим к приведенному ранее общему выражению для влажного пара при постоянном объеме. [c.272]

Согласно общему выражению для теплоемкости су в двухфазной области имеем [c.275]

Основные феноменологические соотношения. 10.3. Общее выражение для диссипативной > функции. 10.4. Диссипативная функция вязкой и теплопроводящей жидкости. 10.5. Термодинамика термоэлектрических явлений. [c.330]

ОБЩЕЕ ВЫРАЖЕНИЕ ДЛЯ ДИССИПАТИВНОЙ ФУНКЦИИ [c.341]

Общее выражение для г з. Диссипативная функция является наиболее общей характеристикой необратимых процессов, протекающих в системе. Согласно выражению (10.14) она может быть представлена в виде суммы произведений обобщенных потоков и обобщенных сил обобщенные потоки и обобщенные силы представляют собой тензорные величины. [c.341]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Мы получим здесь общее выражение для преобразования частоты, рассмотрим принципиальное различие эффекта Доплера в оптике и акустике, выясним, как проявляется эффект при направленном и хаотическом движении излучающих частиц. В зак.лючение охарактеризуем возможность интерферометри-ческого измерения ма.юй относительно скорости движения излучателя и приемника. [c.383]

Моноклинная система. Рассмотрим класс С, выбираем систему координат с плоскостью х, у, совпадающей с плоскостью симметрии. При отражении в этой плоскости координаты подвергаются преобразованию х х, у - у, г —г. Компоненты тензора преобразуются как произведения соответствующих координат. Поэтому ясно, что при указанном преобразовании все компоненты среди индексов которых индекс г содержится нечетное (1 или 3) число раз, переменят свой знак, а остальные компоненты останутся неизменными. С другой стороны, в силу симметрии кристалла все характеризующие его свойства величины (в том числе и все компоненты kthim) должны остаться неизменными при отражении в плоскости симметрии. Поэтому ясно, что все компоненты с нечетным числом индексов г должны быть равными нулю. Соответственно этому общее выражение для свободной упругой энергии кристалла моноклинной системы есть [c.52]

Ромбическая система. Во всех классах этой системы (Сао, Da, />2л) выбор осей координат однозначно диктуется симметрией и для свободной энергии получается выражение одинакового вида. Рассмотрим, например, класс и выберем плоскости координат в трех плоскостях симметрии этого класса. Отражения в каждой из этих плоскостей представляют собой преобразования, при которых одна из координат меняет знак, а две другие не меняются. Очевидно, поэтому, что из всех компонент l-ihim отличными от нуля останутся только те, среди индексов которых каждое из их значений ж, г/ и г встречается четное число раз все остальные компоненты должны были бы менять знак при отражении в какой-нибудь из плоскостей симметрии. Таким образом, общее выражение для свободной энергии имеет в ромбической системе вид [c.53]

В других работах [1, 46] исследование механизма массопереноса и его расчет в турбулентной пленке жидкости при наличии газового потока или поверхностного натяжения проведено на основе решения уравнений переноса количесз ва движения и массы с учетом входных эффектов и при условии, что турбулентный перенос изменяется по длине пленки жидкости, причем поверхность пленки жидкости является искомой величиной. Получено общее выражение для коэффициента массоотдачи [c.29]

Давление равновесно сосуществующих фаз. 4.6. Общее выражение для характеристических функций. 4.7. Дифференциальные уравнения термодинамики в частных производных в пере.мениых х и Т. 4.8. Историческое развитие термодинамики. [c.6]

Общее выражение для элементарного количества теплоты. Если известны аналитические выражения для внутренней энергии или энтальпии тела в виде функций параметров состояния, то при помощи первого начала термодинамики могут быть легко определены значения теплоемкостей тела при постоянном объеме Су = dQldT)Yll постоянном давлении Ср (й0 1йТ)р и зависимость их от параметров состояния. Чтобы показать это, рассмотрим равновесный процесс нагревания тела, состояние которого определяется двумя независимыми параметрами (так как число независимых параметров [c.36]

Чтобы найти (dxldT)j, воспользуемся общим выражением для i [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...