Перемещения в пространствах

В начертательной геометрии поверхности можно рассматривать как кинематические, т. е. образованные непрерывным перемещением в пространстве какой-либо линии или поверхности. Эти линии и поверхности называют производящими (образующими) кинематической повер (ности. Поверхность, образованная перемещением линии, представляет собой геометрическое место различных положений производящей линии. [c.167]

Производящая (образующая) кинематической поверхности перемещается в пространстве по определенному закону. Она может в процессе движения сохранять свою форму (иметь неизменный вид), а также в процессе движения и непрерывно изменять свою форму. От вида образующей и закона ее перемещения зависит форма (вид) кинематической поверхности. Закон перемещения в пространстве образующей удобно задавать неподвижными кривыми, которые называют направляющими линиями кинематической поверхности. [c.167]

Вторая направляющая MN определяет положение плоскости Р, содержащей образующую ЛВС, в каждый момент ее перемещения в пространстве. Плоскость Р во всех ее положениях является нормальной к направляющей MN. [c.380]

В зависимости от формы образующей и закона ее перемещения в пространстве поверхности можно разделить на отдельные группы, которые указаны в схеме 2. [c.33]

Каркасные геометрические модели используют при описании поверхности в прикладной геометрии. При этом одним из основных понятий является понятие определителя поверхности. Определитель поверхности включает совокупность условий, задающих поверхность. Определитель поверхности состоит из геометрической и алгоритмической частей. В геометрическую часть входят геометрические объекты, а также параметры формы и положения алгоритмическая часть задается правилами построения точек и линий поверхности при непрерывно меняющихся параметрах геометрической модели. Для воспроизведения геометрических моделей на станках с ЧПУ, на чертежных автоматах или на ЭВМ их приходится задавать в дискретном виде. Дискретное множество значений параметров определяет дискретное множество линий поверхности, которое в свою очередь называется дискретным каркасом поверхности. Для получения непрерывного каркаса из дискретного необходимо произвести аппроксимацию поверхности. Непрерывные каркасы могут быть получены перемещением в пространстве плоской или пространственной линии. Такие геометрические модели называются кинематическими. [c.40]

Тело, которому из данного положения можно сообщить Любое перемещение в пространстве, называется свободным. [c.10]

По определению, тело, которое может совершать из данного положения любые перемещения в пространство, называется свободным (например, воздушный шар в воздухе). Тело, перемещениям которого в пространстве препятствуют какие-нибудь другие, скрепленные или соприкасающиеся с ним, тела, называется несвободным. Все то, что ограничивает перемещения данного тела в пространстве, называют связью. В дальнейшем будем рассматривать связи, реализуемые какими-нибудь телами, и называть связями сами эти тела. [c.15]

Кинематической поверхностью называется поверхность, которая образуется непрерывным перемещением в пространстве линии (образующей) по определенному закону. [c.78]

Закон перемещения в пространстве кривой (образующей), описывающей поверхность, удобно задавать некоторыми неподвижными кривыми (направляющими), которые должна пересекать движущаяся образующая. [c.78]

Выше (см. 31) было указано, что в основу систематизации кинематических поверхностей могут быть положены вид образующей и закон ее перемещения в пространстве. [c.86]

Если на систему тел наложены связи, достаточные для того, что-би исключить ее перемещение в пространстве как жесткого целого, то система называется кинематически неизменяемой. Именно такие системы и рассматриваются, как правило, в сопротивлении материалов. IJ- противном случае из перемещений всех точек исключается слагающая переноса тела как абсолютно жесткого и сохраняется та [c.21]

Рассматривая поверхность как след, который оставляет геометрическая фигура при своем перемещении в пространстве, можно ввести понятие определитель, которое играет весьма важную роль в теории поверхностей. [c.70]

Подпятник (рис. 16) представляет собой совокупность цилиндрического шарнира, рассмотренного на рис. 12 н 13, и упорной плоскости. Подпятник закрепляет одну из точек твердого тела так, что она не может совершать никаких перемещений в пространстве. Линия действия реакции R подпятника проходит через эту точку. [c.14]

Твердое тело называется свободным, если оно может перемещаться в пространстве в любом направлении. В качестве примера свободного тела приведем летящий воздушный шар или ракету в космосе. Твердое тело называется несвободным, если его перемещение в пространстве ограничено какими-либо другими телами. [c.12]

Материальная точка, движение которой в пространстве не ограничено наложенными связями, называется свободной. Примером свободной материальной точки может служить искусственный спутник Земли в околоземном пространстве или летящий самолет. Их перемещение в пространстве ничем не ограничено, и, в частности, поэтому летчик на спортивном самолете способен проделывать различные сложные фигуры высшего пилотажа. Для свободной материальной точки задачи динамики сводятся к двум основным 1) задается закон движения точки, требуется определить действующую на нее силу или систему сил (первая задача динамики) 2) задается система сил, действующая на точку, требуется определить закон движения (вторая задача динамики). Обе задачи динамики решаются с помощью основного закона динамики, записанного в форме (1.151) или (1.154). [c.125]

Здесь 8 ) — ковариантные компоненты вектора перемещении в пространстве конфигураций, т — масса изображающей точки в пространстве конфигураций. Выше было показано, что эта масса равна единице. Здесь вновь придем к этому заключению при соответствующем выборе метрики в пространстве конфигураций. [c.167]

О ПЕРЕМЕЩЕНИЯХ В ПРОСТРАНСТВАХ ПРОСТРАНСТВО В ПРОСТРАНСТВЕ [c.15]

По профилю различают прямоугольную, треугольную, трапецеидальную, упорную и круглую резьбы. Вспомним, что образование резьбы можно себе представить как результат перемещения в пространстве некоторой плоской фигуры (прямоугольника, треугольника и т. п.) таким образом, что плоскость фигуры все время проходит через ось цилиндра, на котором образуется резьба, а все точки фигуры движутся по винтовым линиям (рис. 404). Указанная плоская фигура является профилем резьбы. [c.404]

В течение небольшого интервала времени малый участок границы можно считать плоским, а скорость его перемещения в пространстве v — постоянной. Соответственно этому ищем решение уравнения (1) в виде W= W(х — vt), где X — координата в перпендикулярном к границе направлении. Имеем [c.284]

Так, например, закон сохранения энергии и ил пульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве (вращательная симметрия) закон сохранения четности— от зеркального отражения (зеркальная симметрия). Выполнение этих законов связано с однородностью времени и однородностью, изотропией и зеркальной симметрией пространства. [c.515]

Законы сохранения являются следствием симметрии законов природы относительно некоторых преобразований. Так, например, закон сохранения энергии и импульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве [c.56]

Возникает вопрос, сколько колебательных степеней свободы имеет молекула, состоящая из Л/ атомов. Из самых общих соображений известно, что любая свободная частица обладает тремя степенями свободы при перемещении в пространстве трех измерений. Таким образом, система из N свободных частиц имеет 3// степеней свободы. Однако в молекуле все атомы связаны в единую систему, которая имеет три поступательные и три вращательные степени свободы. Отсюда следует, что число независимых колебательных степеней свободы для нелинейной молекулы составляет ЗЛ/—6, а для линейной молекулы равно ЗЛ/—5. [c.240]

Если данное тело может получить любое перемещение в пространстве, то такое тело называется свободным. Примером свободного тела может служить снаряд, выпущенный из дула орудия. [c.20]

Уравнения движения свободного твердого тела в общем случае его движения. Рассмотрев частные случаи движения твердого тела, перейдем к изучению самого общего случая движения свободного твердого тела, т. е. такого тела, которое может совершать любое перемещение в пространстве. Пусть данное свободное твердое тело каким-то [c.394]

Тело называется свободным, если его перемещения в пространстве относительно некоторого тела отсчета ничем не ограничены. Примерами свободных тел могут служить кометы, планеты, космические корабли. [c.22]

Идеально гладкий шаровой шарнир. В этом случае заранее известно только, что реакция проходит через центр шарнира, так как тело, закрепленное в шаровом шарнире, может поворачиваться в любом направлении, но не может совершать никаких линейных перемещений в пространстве. [c.16]

Из уравнения (27а) для изменения энергии следует адиаба-тичность движения идеальной жидкости энтропия каждого участка жидкости не изменяется при его перемещении в пространстве. Действительно, по второму началу термодинамики для локальной плотности энтропии, отнесенной к одной частице, [c.142]

Для доказательства теоремы выберем такой контур и рассмотрим два его положения L и L, соответствующие двум близким моментам времени t а t + dt (рис. 5.8). Условимся операцию дифференцирования вдоль контура в данный фиксированный момент времени обозначать буквой б, а дифференциалы перемещений в пространстве с течением времени — буквой d. Если б/ — элементарный вектор дуги контура L в момент t, то в момент t dt вследствие перемещения в пространстве и деформации жидких частиц он будет иметь значение + d (81). При этом если его нижний конец переместится на величину ds, то верхний из-за неодинаковости скоростей — на величину ds + (i ds). Так как б/ + ds + 8(ds) = ds + dt + d l), получаем б (ds) = d (S/), T. e. порядок дифференцирования б и d можно менять. [c.107]

Изучая движение жидкости, поток считают непрерывной средой, каждая точка которого характеризуется гидродинамическим давлением р и скоростью движения V, являющимися одними из главных его параметров. Гидродинамическое давление — это внутреннее давление, развивающееся при движении жидкости. Скорость движения жидкости в данной точке — это скорость перемещения в пространстве частицы жидкости, находящейся в данной точке. Она определяется длиной пути, пройденного частицей жидкости в единицу времени. [c.29]

Если на систему наложены связи, достаточные для того, чтобы исключить ее перемещение в пространстве как жесткого целого, то система называется кинематически неизменяемой. Именно такие системы и рассматривают, как правило, в сопротивлении материалов. В противном случае из перемещений всех точек исключают слагающую переноса тела как абсолютно жесткого и сохраняют ту часть, которая характеризует только изменение формы. Тогда для большинства рассматриваемых в сопротивлении материалов систем перемещения и, v и W любой точки являются малыми по сравнению с геометрическими размерами тела. [c.26]

Линейчатая неразвертываемая (косая) поверхность может быть образована перемещением в пространстве прямой по некоторым направляющим линиям. Для определения закона движения производящей, т. е. для определения полноты задания поверхности, необходимо иметь три направляющие линии. Ими и определяется характер движения производящей косой линейчатой поверхности (рис. 274). [c.185]

В цехах горячей штамповки работают комплексные автоматические линии, ка которых все этапы изготовления поковки автоматизированы (например, автоматические линии по изготовлению поковок клапанов автомобиля, поди ипниковых колец, зубчатых колес с накатанными зубьями и т. п.). В том числе используют роботизированные технологические комплексы, в которых захват, перемещение в пространстве и укладку заготовок в штампы осуществляют промышленные роботы. [c.97]

Способ выбора новых значений варьируемых параметров механизма зависит в далы1ейн1ем or и1)инятого метода оптимизации и конкретной реализации его в процедуре поиска, разработанной при программировании задачи. Методы нелинейного программирования подразделяются на четыре o noHiibix класса градиентные без-градиентные методы детерминированного поиска методы случайного поиска комбинированные. Многообразие методов объясняется стремлением найти оптимум за наименьшее число шагов, т. е. избежать многократного вычисления и анализа целевой функции синтезируемого механизма. При этом используется идея перемещения в пространстве варьируемых параметров в направлении минимума целевой функции. Очевидно, что в случае поиска минимума для сделанного шага должно выполняться условие [c.18]

В отличие от споеоба замены плоскостей проекций, которым данная фигура преобразуется в фигуру частного положения путем изменения системы отнесения,способом плоскопараллельного движения фигура приводится в частное положение в результате ее перемещения в пространстве относительно неподвижной системы отнесения, В теории преобразований показывается, что движение / фигуры в пространстве можно представить как композицию двух алоскопараллсльных [c.85]

В противоположность способу замены плоскостей проекций, где данная фигура приводилась в частное положение путем изменения системы отнесения, в способе тоскопараллельного движения фигура приводится в частное положение путем ее перемещения в пространстве относительно неподвижной системы отнесения. В теории преобразований показывается, что движение / фигуры в пространстве можно гфед-ставить как композицию двух плоскопараллельных движений /, / относительно взаимно перпендикулярных плоскостей. [c.57]

Когда физическая величина может быть выражена вектором> Мы ввели векторную систему обозначений для описания перемещений в пространстве, не обладающем кривизной. Помима [c.42]

Исследсвание движения несвободной материальной точки в декартовых координатах. Если налагаемая на материальную точку связь ограничивает только свободу ее перемещения в пространстве, не налагая ограничений на модуль ее скорости, то такая связь называется голономной, или геометрической. Пусть, например, точка вынуждена двигаться по некоторой неподвижной поверхности, уравнение которой в декартовых координатах будет [c.479]

Показатели транспортабельности характеризуют приспособленность продукции к перемещению в пространстве (транспортированию), не сопровождающемуся ее использованием или пот реблением. [c.155]

Для доказательства теоремы выберем такой контур и рассмотрим два его положения Ь и , соответствующие двум близким моментам / и 1 + сИ (рис. 52). Условимся процесс джрференцирования вдоль контура в данный фиксированный момент времени обозначать значком б, а дифференциалы перемещений в пространстве с течением времени — [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...