Угла обтекание потенциальное

Угла обтекание потенциальное 43 [c.795]

Рис. 3.3. Обтекание прямого угла плоским потенциальным потоком

Определить движение жидкости при потенциальном обтекании угла, образованного двумя пересекающимися плоскостями (вблизи вершины угла). [c.45]

Интересным случаем возникновения отрыва является обтекание угла, образованного двумя пересекающимися твердыми поверхностями. При ламинарном потенциальном обтекании выпуклого угла (рис. 3) скорость жидкости на крае угла обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), возрастая вдоль потока, подходящего к краю, и убывая в потоке, уходящем от него. В действительности, быстрое падение скорости (и соответственно возрастание давления) за краем угла приводит к возникновению отрыва, причем линией отрыва является линия края угла. В результате возникает картина движения, рассмотренная в 35. [c.237]

Возникающие при таком обтекании ударные волны наклонены к направлению движения под малым углом — порядка величины отношения 0 = Ь/1 толщины тела к его длине. Эти волны, вообще говоря, искривлены и в то же время обладают большой интенсивностью — хотя скачок скорости на них относительно мал, но скачок давления (а с ним и энтропии) велик. Поэтому течение газа в общем случае отнюдь не является потенциальным. [c.657]

Рис. 10.7. Обтекание круга потенциальным потоком несжимаемой жидкости а) без циркуляции при нулевом угле атаки (а = 0), 6) без циркуляции при афО, в) обтекание с циркуляцией

На рис. 10.11 проводится сравнение полненных из эксперимента эпюр безразмерных величин давления р= (р — Р1)/(0,Зри ) по поверхности с данными теории потенциального обтекания на нулевом угле атаки для симметричного профиля Жуковского. [c.29]

Н. Е. Кочин и Л. Г. Лойцянский разработали приближенный метод решения этого уравнения, основанный на использовании точного частного решения дифференциальных уравнений пограничного слоя, соответствующего распределению скорости во внешнем потоке по степенному закону U = ex ". Потенциальное течение с таким распределением скоростей вдоль контура тела возникает при обтекании клина с углом раствора яр, где р = = 2т/(т + 1). [c.345]

Потенциальное течение с таким распределением скоростей вдоль контура тела возникает при обтекании клина с углом раствора пр, где [c.379]

Например, из теории потенциальных плоскопараллельных течений идеальной несжимаемой жидкости ) известно, что точки излома линий тока являются критическими точками, при обтекании входящих в область течения углов в угловых точках возникают, вообще говоря, бесконечно большие скорости. [c.376]

Решение задачи о потенциальном обтекании плоской решетки из тонких пластин известно. В [28, с. 413] приведен график, по которому можно судить об изменении угла выхода потока из решетки от изменения густоты решетки т для различных углов ф, где [c.28]

Рис. 3. Обтекание эллипсоида с осями а=3, 6=1, с=0,15. Потенциальный поток направлен под углом, составляющим половину угла X—Y.

Если крыло нагружено слишком сильно, например, за счет увеличения угла атаки, то происходит отрыв пограничного слоя на верхней поверхности крыла и в результате за крылом возникает сильно развитый турбулентный след. Это приводит к потере подъемной силы и к увеличению лобового сопротивления. Такой режим обтекания со срывом потока, показанный на рис. 15-15,г, невозможно легко описать в рамках теории потенциальных течений, потому что расположение точки отрыва S зависит от характера течения в пограничном слое. [c.413]

Физически более естественным является следующий вариант задачи. Рассмотрим (в плоской постановке) обтекание струей шириной h угла, образованного положительными полуосями X и у, скорость в бесконечности пусть равна Уоо и направлена вниз по оси у (рис. 78). Классическое решение этой задачи проводится в схеме потенциального течения и состоит в отыскании линии Г (границы струи) из условия постоянства па ней величины скорости V Уоо. Однако эта схема далека от действительности. Реальная жидкость не любит ни очень больших, ни очень малых скоростей и особенно избегает больших перепадов скоростей. Поэтому на самом деле в значительном диапазоне скоростей Усо у вершины обтекаемого угла (где в потенциальной схеме скорость течения обращается в нуль) возникает завихренная зона. [c.236]

Фиг. 9. Вид в плане на линию тока потенциального течения и поверхностную линию тока, а также спектр обтекания крыла с углом стреловидности 45 [21].

Линии Маха и их свойства. Случаи потенциального течения. Характеристики в плоскости годографа для потенциальных течений эпициклоиды. Течение типа простой волны. Обтекание выпуклой стенки однородным сверхзвуковым потоком. Обтекание выпуклого угла центрированная волна разрежения. [c.137]

Итак, мы пришли к следующему результату уравнения пограничного слоя имеют подобные решения в том случае, если скорость потенциального течения пропорциональна некоторой степени длины дуги, измеряемой вдоль стенки от критической точки. Такого рода потенциальные течения действительно возникают при обтекании окрестности передней критической точки клинообразного тела с углом раствора яр (рис. 8.1). Как легко подсчитать, при таком потенциальном течении скорость равна [c.148]

Так, например, при обтекании тонких тел с малыми углами атаки наблюдаемые линии тока и распределение давления совпадают с теоретически вычисленными. Это обстоятельство доказывает физическое существование потенциального движения и, кроме того, указывает на условие, при котором потенциальное движение реализуется. [c.223]

В дискуссии по докладу Б. Р. Паркин (США) привел результаты полученного им совместно с проф. Т. Яо-тзу Ву теоретического решения для обтекания потенциальным потоком кавитирующего плавноочерченного тела, описанного двумя дугами окружности с углами у = 5° (рис. 7-15). Как видно из рис. 7-15, имеет место влияние стенок трубы на параметр кавитации k и отношение с 1 (где с —расстояние от начала тела до точки отрыва струй, I — длина тела). Это решение не учитывает влияние вязкости и поверхностного натяжения. [c.136]

Это условие заключается в требовании, чтобы скорость жидкости не обращалась в бесконечность на острой задней кромке крыла напомним в этой связи, что при огибании угла идеальной жидкостью скорость в вершине угла обращается, вообдце говоря, в бесконечность по степенному закону (задача 6 10). Можно сказать, что поставленное условие означает, что струи, стекающие с обеих сторон крыла, должны плавно смыкаться без того, чтобы поворачивать вокруг острого угла. Естественно, что при выполнении этого условия решение задачи о потенциальном обтекании приведет к картине, наиболее близкой к истинной, при которой скорость везде конечна, а отрыв происходит лишь у самой задней кромки. Решение становится г[осле этого вполне однозначным и, в частности, определяется и нужная для вычисления подъемной силы циркуляция Г. [c.261]

Вместо градиента давления можно, конечно, рассматривать отрицательный градиент скорости, поскольку = — рйд- . Характерное распределение скорости сплошного потенциального потока на профиле решетки (турбинного типа) показано на рис. 122. Пунктиром на рис. 122 приведено примерное распределение скорости во внешнем потоке при обтекании той же решетки вязкой жидкостью. Начиная от критической точки, на профиле развивается ла,минарный пограничный слой. Первые по потоку максимумы скорости и первые диффузорные участки наблюдаются, как правило, уже вблизи критической точки даже при расчетных углах входа. На этих участках условие безотрывного обтекания обычно нарушается и ламинарный слой отрывается, образуя небольшую вихревую зону с приблизительно постоянным давлением (участок аЬ на рис. 122). За отрг вом ламинарного слоя поток турбулизируется. [c.369]

Обтекание наклонного профиля в лотке Хил-Шоу. Краска в потоке масла выявляет линии тока плоского потенциального обтекания профиля NA A 64А015 под углом атаки 13 Однако, в силу того что в течении Хил-Шоу циркуляция не может создаться, условие Чаплыгина-Жуковского на [c.12]

Обтекание прямоугольного выступа на пластинке в лотке Хил-Шоу. Аналоговое устройство безотказно моделирует безотрывное потенциальное течение в застойной области внутри вогнутого угла и бесконечные скорости у внешнего угла. Вода движется через систему значительно медлеппее. [c.12]

Осесимметричное обтекание ожнвального тела Рэнкина. Обтекается тело вращення, которое создается точечным потенциальным источником, помещенным в однородный поток,-осесимметричный аналог плоского полутела, показанного на фото 2. Это тело имеет настолько плавные очертания, что при нулевом угле атаки и при числе Рейнольдса, рассчитанном по диаметру и равном 6000, поток остается безотрывным и ламинарным. Визуализация линий тока осуществлена с помощью мелких пузырьков воздуха в воде, освещенных световым ножом в срединной плоскости. Фото ONERA. [ Verle, 1962] [c.21]

В качестве первою примера образования поверхности разрыва прИ неустановившемся течении рассмотрим обтекание острого угла Гплоскаи проблема) и проследим расположение линий тока этого течения. В первый момент после возникновения течение будет почти потенциальным (фиг. 154). Затем, с накоплением массы жидкости в пограничном слое, примыкающем к телу, вблизи вершины угла образуется состояние,, показанное на фиг. 155. Дальнейшее изменение спектра линий тока показано на фиг. 156 и 157. Около вершины угла происходит встреча, слияние частей жидкости с разными скоростями. По обе стороны отходящей от вершины угла поверхности раздела течение — потенциальное. [c.190]

Мы пришли, таким образом, к весьма простому результату скорость потока на контуре кругового цилиндра при сго потенциальном обтекании но зависит от радиуса цилиндра и равна З двоенпому произведению скорости потока в бесконечности на сннус соответствующего полярного угла. Знак минус указывает при этом на то, что направление скорости на верхней половине контура цилиндра обратно положительному направлению отсчета углов О (и дуг s). [c.189]

Рассмотрим обтекание рещетки потенциальным потоком, имеющим в бесконечности слева от рещетки скорость Vy, направленную под углом а, к оси л . Далеко за решеткой вправо установится, вообще юворя, другая скорость V2, наклоненная под углом к оси л . [c.291]

В способе, предложенном С. А. Довжиком и А. С. Гиневским (1961), мощностная характеристика рассчитывается на основании данных теории потенциального обтекания решеток с поправкой на влияние вязкости. Потери давления для удобства их оценки и расчета разделяются на профильные, связанные с геометрическими параметрами решетки црофилей и углом атаки, и вторичные, связанные с течением на втулке и корпусе, т. е. на тех поверхностях в пределах лопаточного венца, которые не участвуют в передаче энергии потоку. Кроме того, при расчете потерь [c.843]

При исследовании течения в плоскости годографа полезно знать характер отображения границ области течения. Граница области может состоять из отрезков линий тока — контуров тел и свободных поверхностей, ударных волн, характеристик. Самыми простыми являются случаи, когда образ границы в плоскости годографа состоит из заранее известных кривых — отрезков прямых (3 = onst (прямолинейная линия тока в физической плоскости), Л = onst (свободная граница), ударная поляра (ударная волна в равномерном сверхзвуковом потоке). Часто встречается случай, когда на граничной линии тока имеется точка излома. Если касательные к линии тока в этой точке составляют угол меньше тг (угол измеряется в области течения), то скорость в ней равна нулю, либо изменяется скачком (из угловой точки исходит скачок уплотнения). Если угол больше тг, обтекание угла будет сверхзвуковым или трансзвуковым. Аналогично случаю плоского потенциального течения [5] для вихревых течений доказывается следующее свойство. [c.37]

П ример. Приведем расчет обтекания крыла приближенным способом Грушвитца ). На рис. 13.16 для подсасывающей стороны профиля NA A 8410 изображены теоретическое потенциальное распределение скоростей при угле атаки а = О и при числах Маха Маоо = 0 0,6 и 0,8, а также распределение температуры в потоке вне пограничного слоя. Результат расчета пограничного слоя показан на рис. 13.17 и 13.18. На рис. 13.17 изо- [c.337]

В начале экспериментальной кривой С (а) имеется значительный прямолинейный участок, как это пол5гчалось и в потенциальном обтекании при критическом значении угла атаки а р коэффициент подъёмной силы достигает максимума (С = Сутах)> после чего наблюдается падение величины Су с увеличением угла атаки. Резкое отклонение зависимости С (а) от линейной при больших углах атаки вызывается отрывом пограничного слоя, который с увеличением угла атаки распространяется на всё большую часть верхней поверхности профиля (фиг. 193). [c.385]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...