Обтекание угла

Определить движение жидкости при потенциальном обтекании угла, образованного двумя пересекающимися плоскостями (вблизи вершины угла). [c.45]

Интересным случаем возникновения отрыва является обтекание угла, образованного двумя пересекающимися твердыми поверхностями. При ламинарном потенциальном обтекании выпуклого угла (рис. 3) скорость жидкости на крае угла обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), возрастая вдоль потока, подходящего к краю, и убывая в потоке, уходящем от него. В действительности, быстрое падение скорости (и соответственно возрастание давления) за краем угла приводит к возникновению отрыва, причем линией отрыва является линия края угла. В результате возникает картина движения, рассмотренная в 35. [c.237]

Сверхзвуковое обтекание угла [c.588]

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ УГЛА [c.591]

Обертоны в звуковой волне 535, 542 Обтекание угла идеальной жидкостью 45 [c.732]

В плавно ускоряющемся газовом потоке, который мы рассматриваем в данном случае, потери полного давления обычно незначительны, поэтому термодинамический процесс обтекания угла мы будем считать изоэнтропическим, т. е. подчиняющимся уравнению идеальной адиабаты [c.159]

В случае обтекания угла Wr и определяются формулами (19) и (20), поэтому дифференциальное уравнение (28) примет вид [c.164]

Чтобы составить себе представление о картине, возникающей при обтекании выпуклой криволинейной стенки, рассмотрим вначале одну из линий тока, полученных при обтекании тупого угла и примем ее за проекцию твердой стенки (рис. 4.20). Над этой стенкой параметры потока известны, ибо они останутся такими же, какими они были над соответствующей (теперь отвердевшей) линией тока нри обтекании угла. [c.169]

Зная б, легко определить все параметры газа, действуя точно так же, как в случае обтекания тупого угла. В частности, можно найти распределение скоростей и давлений вдоль стенки. При обтекании кривой выпуклой стенки, так же как и при обтекании угла, газ разгоняется. Скорость газа непрерывно увеличивается, а давление падает. [c.171]

К такому же выражению мы приходим при приближенной оценке понижения давления при внешнем обтекании угла 2л — со, где (О — малая величина. Разница заключается только в том, что в последнем случае следует в выражении (68) под со понимать отрицательную величину. [c.48]

Механизм отрыва при обтекании угла может быть объяснен свойством инерции пограничного слоя. Этот инерционный срыв в точке С (рис. 158, а) с последующим распадом на вихри уже рассматривался в 17 с позиций динамики невязкой жидкости (поверхности раздела). На рис. 159 представлена картина обтекания угловатого тела, где хорошо видны отрывные течения за углами. [c.302]

В действительности сплошное обтекание угла невозможно не доходя до вершины угла, поток отрывается, и образуется замкнутая застойная зона, границу которой можно считать границей свободной струи 0]02 с некоторой постоянной скоростью. Соответствующие изменения в плоскости течения и в области годографа показаны на рис. Ъ, б пунктиром. [c.136]

Рис. 5,5. Построение годографа скорости при обтекании угла сверхзвуковым потоком

В этом случае при обтекании угла поток приобретает давление (истечение в пустоту). Напомним (см. рис. [c.119]

Таков механизм прилипания жидкости к твердой стенке, которое в действительности является совсем не прилипанием, а в некотором роде давлением на стенку вследствие кинетической энергии вращения вихрей. Завихрения также способствуют обтеканию углов слоем жидкости. [c.45]

Эта причина сопротивлений является наиболее распространенной. При обтекании углов в тру )-проводе или элементов арматуры за ними возникают водоворотные зоны на поддержание течений, в которых расходуется энергия (напор). [c.37]

Обтекание угла. Пусть угол имеет вид, изображенный на рис. 44, причем уравнением участка ЛЛ пусть будет y = f x). Зададим на отрезке [О,/г] оси и функцию х — х и), определяющую соответствие этого отрезка и участка АА границы течения. Тогда на [О,Л] определятся функции у и) =f[x(u)] и [c.147]

Такими движениями мы займемся в следующей главе, а здесь лишь рассмотрим постановку, связанную с задачей обтекания угла. В реальной жидкости под влиянием вязкости размер завихренной зоны с течением времени будет увеличиваться. Кроме того, вследствие трения о нижнюю стенку угла на эту зону будет действовать сила, направленная вправо, а силы сцепления с вертикальной стенкой будут ее удерживать. В результате завихренная зона, увеличиваясь, приобретает склонность вытягиваться в горизонтальном направлении. По достижении некоторого критического размера вихревая зона срывается со стенки и уносится потоком. После этого вблизи вершины угла образуется новая вихревая зона, которая растет до критического размера и вновь срывается и т. д. [c.237]

Было бы весьма интересно построить математическую модель обтекания угла по этой схеме и, в частности, оценить критический размер вихревой зоны, по достижении которого она срывается. [c.237]

Обтекание угла. Пусть поток обтекает внутреннюю сторону угла ал. При отображении получится поток, обтекающий тот же угол, но [c.311]

Обтекание угла. Рассмотрим поток газа, текущий с постоянной скоростью параллельно прямой стенке i4B. Пусть эта стенка в угловой точке В [c.594]

Для случая сверхзвукового обтекания угла показать, что в обозначениях п. 20.50 число Маха определяется формулой [c.609]

Рассмотреть обтекание угла (см. п. 20.50) в случае, когда набегающий поток имеет критическую скорость с, и доказать, что тогда уравнение линий тока имеет вид [c.610]

Построить методом характеристик полную картину течения При обтекании угла в случае, когда набегающий поток имеет критическую скорость с и когда угол а между второй и первой сторонами угла настолько велик, что поток не достигает этой второй стороны угла. [c.610]

Такое распределение давления при обтекании угла сжатия аналогично распределению давления перед уступом, что свидетельствует о суш ествовании некоторого качественного подобия, независимо от причины, числа Маха или скорости потока (дозвуковой или сверхзвуковой). [c.24]

Задача об обтекании передней кромки сверхзвуковым потоком осложняется взаимодействием скачка уплотнения с пограничным слоем. Однако частный случай отрыва ламинарного пограничного слоя с передней кромки при обтекании угла сжатия [c.213]

На фиг. 8 показаны примеры таких сверхзвуковых течений. Первый пример (фиг. 8, а) — обтекание кормовой части пластины конечной длины. В области ж > О условие прилипания и х, 0) = О заменяется условием симметрии Ыу х, 0) = 0. Следуя [18], оценим амплитуды возмуш,ений и размеры областей, на которые оно распространяется. Исчезновение напряжения трения на оси течения приводит к разгону струек тока, проходящих вблизи плоскости симметрии. Это вызывает быстрое изменение толщины вытеснения и индуцирует градиент давления. Простые оценки на основе уравнений неразрывности, импульса и линейной теории сверхзвуковых течений показывают, что вблизи конца пластины образуется локальная область течения со свободным взаимодействием, для которой перепад давления (отнесенный к р ыУ Др Не , Ах Ке" /8. Перед концом пластины индуцируется отрицательный градиент давления, а в следе давление восстанавливается. При (Да /Ке /в) оо градиент давления исчезает. Аналогичное рассмотрение справедливо и для течения при малых углах атаки а Ве (фиг. 8, в) [251. В этом случае перед концом пластины на ее верхней и нижней сторонах поток поворачивает на угол а. Поворот на угол + при достаточной величине а должен приводить к отрыву пограничного слоя. Критический перепад давления, вызывающий отрыв, несколько больше, чем в случае обтекания угла, образованного двумя стенками. Это объясняется наложением отрицательного градиента давления, вызываемого сходом потока с пластины, как при а = 0. [c.247]

Движение газа вне выпуклой поверхности. Обтекание угла, большего чем я. Выход из отверстия. Движение внутри трубы. Сопло Лаваля. Рассмотрим некоторые движения со сверхзвуковыми скоростями.Предполагаем, как в предыдущем пункте, отсутствие сильных разрывов. [c.69]

Рассмотрим теперь задачу об обтекании угла. [c.71]

Дозвуковое обтекание угла по своему характеру ничем не отличается от обтека-/й ния несжимаемой Ж[ Д- [c.588]

Поэтому определение и угла ф ударной волны производится непосредственно по диаграмме ударной поляры с помощью луча, прсЕедепмого из начала координат под заданным углом / к оси абсцисс (см. рис. 64), как это было подробно объяснено в 92. Мы видели, что при заданном угле х ударная поляра определяет две различные ударные волны с различными углами ф. Одна из них (соответствующая точке В на рис. 64), более слабая, оставляет течение, вообще говоря, сверхзвуковым другая же, более сильная, превращает его в дозвуковое. В данном случае для обтекания углов на поверхности конечных тел следует всегда выбирать первую из них, волну слабого семейства. Необходимо иметь в виду, что в действительности этот выбор определяется условиями обтекания вдали от угла. При обтекан1 -[ очень острого угла (малое /) образующаяся ударная волка должна, очевидно, обладать очень к. алой интенсивностью. Естественно считать, что по мере увеличения этого угла интеь с з-ность волны будет расти монотонно этому соответствует как паз [c.591]

Исследование сверхзвукового стационарного течения вблизи острия на поверхности обтекаемого тела представляет собой трехмерную задачу, и потому месравненно сложнее исследования обтекания угла с линейным краем. Полностью может быть решена задача об осесимметричном обтекании острия, которое мы здесь и рассмотрим. [c.593]

Дальнейших вычислений можно не производить новее, если непосредственно воспользоваться известным уже нам частным рен1ением для волны разрежения при обтекании угла ( 109,112). Напомним, что в этом решении все величины (в том числе и давление) постоянны вдоль каждой прямой (характеристики), проходящей через вершину угла. Это частное решение, очевидно, соответствует случаю, когда в общем выражении (115,1) произвольная функция f2 p) тождественно равна нулю. Функция же f p) определяется полученными в 109 формулами. [c.602]

На режиме полета вперед возникновение срыва связано с образованием зоны обратного обтекания. Вблизи границы этой зоны, при небольших по величине значениях нормальной, скорости Ur, возникают весьма большие углы притекания потока Ф = ar tg(up/ur), а следовательно, и большие углы атаки сечений. Таким образом, вблизи границы зоны обратного обтекания углы атаки всегда превышают критические, но динамический напор здесь настолько мал, что проявления срыва потока малосущественны, тем более что при умеренных значениях характеристики режима полета область обратного обтекания занимает небольшую часть диска винта вблизи оси вращения. При очень больших значениях характеристики режима полета аэродинамические силы внутри зоны обратного обтекания становятся заметными. Особенно заметны эффекты срыва и смещения центра давления в точку на 3/4 хорды вследствие обратного обтекания профиля [c.795]

Отметим некоторые особенности схематизации безотрывного и различных видов отрывного обтекания бесконечно тонких несущих поверхностей (см. рис. 1.5). При безотрывном обтекании свободные вихри будут сходить только с задней кромки, конечные скорости в общем случае можно получить лишь на этих кромках. В частных случаях специальной деформацией можно обеспечить конечность скоростей и в носке. Но И общем случае построить обтекание бесиэнечно тонкого профиля, которое в идеальной несжимаемой среде не приводит к бесконечным скоростям и разрежениям, можно только с помощью отрывных схем. Как известно, обтекание углов, больших 180°, приводит к образованию в их вершинах бесконечных скоростей. Педена свободных вихрей, сходящая по касательной к поверхности, а в изломах — к одной из них, позволяет ликвидировать этот дефект схемы. [c.49]

В начале XX в. к исследованиям прямого скачка уплотнения, с которых началась теория ударных волн, добавились работы по так называемому косому скачку уплотнения. Такие скачки впервые наблюдали в 80-х годах XIX в. они четко видны на снимках потока окололетящего снаряда. В случае, когда ударная волна присоединена к носку снаряда, явление изучено впервые Л. Прандтлем и Т. Майером в 1906—1908 гг. Ими же рассмотрено сверхзвуковое обтекание угла и определены условия на косом скачке уплот-316 нения, направление линий тока до и после скачка, если задано отношение давлений после скачка и в невозмущенном потоке. [c.316]

Изложенное общее решение задачи об обтекании угла может быть исгюльзокано для начального потока с любыми значениями чисел Х>1 или М > 1. В этом случае следует начинать с характеристики (линии нозмущения), соответствующей заданному начальному значению или М, и подводить к ней однородный прямолинейный поток под соответствующим углом 0 или 0 . Точно так же и конец поворота струи определяется заданием О или л и М на выходе и построением выходного однородного прямолинейного потока со скоростью и углами, рассчитанными по изложенной теории или взятыми по табл. 9. [c.377]

Небольшая область установившегося отрыва турбулентного потока постепенно растет в отличие от большой области неустановившегося отрыва турбулентного потока, переход к которой происходит иногда внезапно [30]. Для данных чисел Рейнольдса и Маха приращение давления перед отрывом на искривленной поверхности больше, чем при обтекании угла, меньшего л (угол сжатия), и увеличивается с увеличением радиуса кривизны поверхности [29]. Давление в углах сжатия (перед наклонной стенкой) гораздо проще вычис, 1ить, чем на искривленной поверхности. Типичные характеристики отрыва потока около углов сжатия (или перед наклонными стенками) показаны на фиг. 16 [4, 13, 18, 32, 33], где f — местный коэффициент трения при нулевом гради-Фиг. 15. Взаимодействие иа енте давления. [c.257]

Фиг. 20. Три режима обтекания угла сжатия (СС), Мо sss 2,7 [7]. а — ламинарный, СС 25°-2, Мо = 2,7, = 0,033 10 б— переходный, СС 25°-4, Мо = = 2,6, Rejr = 0,33-Ю е —турбулентный, СО 25°-Б (турбулизатор 4), М = 2,7, Re = = 1,65-10".

Чтобы иметь возможность решать задачи обтекания угла при различных значениях V,, следует изобразить заранее [в плоскости ( у , Уу)] семейство гипоциссоид, зависящих от параметра Уу Вводя [c.80]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...