Периодичность течения в решетках

Параметр скольжения Буземана 74 Перегрев на корытце лопатки 277 Периодичность течения в решетках 55. 56,, 104, 112, 113, 231, 252 Плоскость годографа 158 [c.387]

Ввиду периодичности течения за решеткой все расчеты можно вести в пределах одного шага t. Количество движения, которое переносит поток на одном шаге решетки, равно [c.241]

При создании установки для исследования компрессорных решеток при большой скорости особое внимание было обращено на обеспечение плоскопараллельного потока на среднем по высоте лопатки участке решетки, а также на обеспечение периодичности течения перед решеткой и за ней. Первое условие было обеспечено применением лопаток с удлинением (отношением высоты лопатки Н к хорде Ь), равным 1,5—2,0, второе — размещением в пакете 5— 12 лопаток. [c.6]

Установим вид годографа скорости течения через решетку и свойства функции (V) (рис. 43). Прежде всего в силу аналитичности функции г = г У) область годографа скорости как область изменения переменной У (У) представляет собой некоторое конформное отображение области течения граница области годографа соответствует контуру профилей L и является геометрическим местом концов векторов скорости на профиле. В силу периодичности функции V (г) при однозначном определении функции W (г) область [c.114]

Левая часть уравнения относится к сечению на входе в решетку, а правая — к сечению канала между пластинами, где поток стал однородным, б = р2 — Pi. Уравнения составлены для потока, приходящегося на один шаг решетки, так как картина течения периодична. [c.26]

Найденная циркуляция Г равна (в силу периодичности течения) циркуляции скорости вокруг одного профиля решетки. [c.89]

Многочисленны специальные требования, предъявляемые к рабочей части аэродинамической трубы. Основным из них являются хорошая периодичность течения от лопатки к лопатке вдоль шага решетки и равномерность потока по высоте лопаток. В первых аэродинамических трубах эти требования не всегда соблюдались. [c.104]

При дозвуковых скоростях потока периодичность течения может быть обеспечена путем использования достаточного числа лопаток в решетке и средств управления пограничными слоями на верхней и нижней стенках перед решеткой, например, путем отсоса пограничного слоя вспомогательным компрессором через соответствующие щели. Особенно важно управление концевыми пограничными слоями в компрессорных решетках. Минимальное число лопаток, при котором может быть достигнута хорошая периодичность потока (по измерениям за решеткой от одного следа до другого), обычно выбирается равным 7. Однако потребное число лопаток сильно зависит от тщательности настройки всей аэродинамической трубы. При серийных продувках решеток, которые нередко приходится проводить в короткие сроки, желательно большее число лопаток. При фундаментальных исследованиях, когда можно тщательно отладить отсос пограничного слоя и осуществить некоторые другие меры, а также при [c.104]

В дозвуковых турбинных решетках обычно нетрудно обеспечить периодичность течения для этого вполне достаточно вы- [c.112]

Хотя при испытаниях решетки с небольшой скоростью потока [9.33], имевшей всего 4 канала, наблюдалась плохая периодичность течения, были получены некоторые полезные результаты. В частности, было установлено, что тангенциальный вдув (рис. 9.5) дает приблизительно вдвое лучшие результаты в отношении увеличения угла поворота потока по сравнению с чаще встречающимся вдувом по нормали. [c.266]

При расчете стационарного обтекания бесконечной плоской решетки в силу периодичности решения можно ограничиться рассмотрением течения между двумя соседними профилями. Форма расчетной области показана на рис. 4.1. Участки границы области АВ, А В и D, D могут быть заданы достаточно произвольными парами конгруэнтных линий. Для простоты они строились как отрезки прямых, проходящих соответственно через передние и задние кромки профилей под углами yi и y2 к фронту решетки. Отрезки АЛ и DD проводились параллельно фронту решетки на расстоянии, примерно равном шагу решетки t от передних и задних кромок., [c.129]

Конкретный вид граничных условий определяется характером течения вне расчетной области. Полагалось, что верхняя граница области АА расположена достаточно далеко от переднего фронта решетки и на ней задавались однородные распределения полной энтальпии ho, энтропии S и угла натекания парового потока ао. Аналогично на нижней границе области DD считалось однородным распределение статического давления за решеткой ра. На поверхностях профилей ВС и В С задавалось условие непротекания пара vju = iga.s, где Os — угол наклона касательной к образующей профиля в данной точке. На отрезках АВ, А В и D, D обеспечивалось условие периодичности для всех искомых параметров. [c.130]

Открытая ферми-поверхность при любом выборе элементарной ячейки в р-пространстве (обратной решетке) пересекает границы ячейки. Ясно, что в этом случае всегда возможны процессы переброса с испусканием или поглощением фонона со сколь угодно малой энергией уже малое изменение квазиимпульса электрона вблизи границы ячейки может перебросить его в соседнюю ячейку. В течении своей диффузии по ферми-поверхности все электроны в конце концов достигают границ ячейки и, таким образом, могут участвовать в процессах переброса. Следовательно, и в этом случае вероятность процессов переброса не обладает какой-либо дополнительной (по сравнению с нормальными процессами) малостью. Само разделение процессов на нормальные и с перебросом зависит от способа выбора ячейки обратной решетки и в этом смысле условно. При открытой ферми-поверхности указанное выше свойство (отсутствие особой малости частоты процессов переброса) остается при любом выборе ячейки. В этом случае целесообразно вообще отказаться от разделения актов рассеяния на два типа, рассматривая их все как нормальные (т. е. идущие с сохранением квазиимпульса), но допуская значения квазиимпульса электронов во всей обратной решетке. Для фононов же элементарная ячейка выбирается так, чтобы точка к = 0 находилась в ее центре тогда все длинноволновые фононы (которые только и надо рассматривать при Г 0) находятся в малой части объема одной ячейки в окрестности ее центра. Исключение же паразитного решения (81,1) достигается при таком рассмотрении путем наложения на функцию распределения электронов условия периодичности в обратной решетке [c.409]

Если жидкость содержит мелкие частицы, то, как это показано в п. 2 настоящего параграфа, они должны собираться в пучностях стоячей звуковой волны, находящихся, как известно, на расстояниях Х/2 друг от друга (см. фиг, 210). После выключения звуковой волны в течение короткого времени еще остается периодическое распределение частиц. Поскольку периодичность плотности частиц в жидкости соответствует постоянной решетки Х/2, диффракция света определяется уравнением [c.500]

При сверхзвуковом течении на входе и дозвуковой осевой составляющей скорости поток сам будет подстраиваться под условие единственности угла атаки, даже если лопатки установлены на разные углы. В этом случае вдоль плоскости передних кромок лопаток будет существовать градиент статического давления. Следовательно, для сохранения периодичности входного потока должна существовать возможность изменения угла на входе. Если осевая скорость становится звуковой, то снова возможно установить решетку на некоторый диапазон изменения угла атаки [4.16]. [c.109]

Основная трудность имитации в плоских решетках сверхзвукового течения на выходе из решеток сопловых аппаратов и рабочих колес турбин состоит в обеспечении периодичности потока вдоль фронта. Траверсирование потока обычно производится в сечении, отстоящем на расстоянии одной хорды от выходных кромок лопаток. Основной целью траверсирования является определение угла поворота потока и коэффициента потерь в лопаточном венце. [c.112]

Пример такого рода возмущенного течения на выходе из решетки показан на рис. 4.9. Периодичность потока на расстоянии хорды за выходными кромками лопаток плохая, а на расстоянии половины хорды — еще хуже. Причиной этого является отражение ударных волн на выходных кромках лопаток от свободных пограничных слоев в виде волн разрежения, что приводит к появлению зон сильно пониженного статического давления. От этого нельзя избавиться простым увеличением числа лопаток. В работе [4.21] описаны результаты испытаний решеток с большим числом лопаток. В этом случае возникли проблемы, связанные с формированием отраженных скачков уплотнения при падении наклонных волн разрежения на свободный пограничный слой за лопатками, что приводило к таким же неблагоприятным последствиям. [c.113]

Рассмотрим вначале плоокий потенциальный поток идеальной несжимаемой жидкости на примере обтекания реактивной решетки (рис. 11.2). Вследствие периодичности потока достаточно изучить течение в одном межлопаточном канале или обтекание одного профиля. На рис. 11.2,а оплошными линиями изображены линии тока il)= onst. [c.292]

Вдали от решетки давление выходит на постоянное значение, х-компонента скорости выпадает из уравнения неразрывности, а и г-комноненты V п ии зависят только от координат у п z. В силу периодичности достаточно рассмотреть течение в одной пз подобластей между следами. Нусть это будет подобласть = y,z) О < г < ,0 < у < а . Завихренность потока в ней равна нулю, так как она сохраняется вдоль невозмугценных линий тока, а нри х —оо равна нулю но постановке задачи. В О. имеем уравнения и граничные условия [c.690]

Теоретический предел упругости ) всех кристаллов имеет порядок одной десятой модуля сдвига ( а/10). В таких условиях деформация требовала бы столь высоких напряжений, что была бы практически нереализуемой в мире идеальных кристаллов была бы невозможна металлургия и пластическая тектоника. Конечно, в действительности это не так, и сравнительная легкость, с которой деформируются реальные кристаллы, объясняется тем, что они деформируются не целиком, а постепенно. Эта точка зрения согласуется с представлением о пластичности как о медленном процессе течения, требующем меньших энергетических затрат. Реальные кристаллы неидеальны и содержат дефекты, в которых локально нарушается периодичность решетки. Некоторые из наиболее важных дефектов являются потенциальными носителями деформации их перемещение в поЛе напряжений вызывает элементарную деформацию (так сказать, квант деформации) в том смысле, что приложенным силам приходится совершать механическую работу. В принципе, если нам известны величины квантов деформации, соответствующих данному дефекту (т. е, их напряженности), концентрация дефектов и их скорости, то мы можем получить микроскопическое определяющее соотношение, (типа закона Ома для электрического тока) поток деформации=концентрации носителейХнапряженностьХскорость. Принимается следующая классцфакаДйл дефектов [c.52]

Самым ранним и в течение ряда лет не терявшим своего значения было исследование периодичностей кристаллической решетки, проведенное Ментером [301 ], который наблюдал параллельные наборы близких к синусоидальным полос, соответствуюш,их интерференции прошедшего пучка с одним из дифрагированных пучков. Такие полосы могут быть получены при дифракционных условиях, аппроксимирующих классический случай двух пучков, хотя подобные полосы получались и в условиях п пучков, когда вклады других пучков в изображение срезались апертурой объективной линзы или из-за недостаточного разрешения. [c.307]

Рассмотрим любой параметр течения, например давление у = 2), в системе координат решетки. Кинематика данного нестацпонарного процесса такова, что имеет место обобгценная пространственно-временная периодичность, выражаемая равенствами [c.674]

При очень низких температурах сопротивление чистого в обычном смысле слова металла обусловлено в ооновном рассеянием на пр имесях ли на структурных дефектах, которые нарушают периодичность -решетки, в течение нескольких. первых градусов выше абсолютного нуля сопротивление данного образца нормального металла остается почти постоянным. С увеличением температуры начинает чувствоваться влияние колебаний решетки, но вначале это влияние очень незначительно, потому что взаимодействие между электронам и колебаниями решетки возможно только в том случае, если переносятся несколько квантов энергии и при взаимодействии сохраняется волновое число к электрона и фонона . При этих очень низких температурах взаимодействие электронов с фононами вызывает появление компоненты сопротивления, пропорциональной Т , и этот закон выполняется в,плоть до температур порядка одной десятой от дебаевской характеристической температуры При более высоких температурах ограничения, налагаемые квантовой ме аникой, играют меньшую роль. и при температурах выше 6о/2 вероятность рассеяния электрона пропорциональна квадрату смещения атома з положения равновесия. Средний квадрат смещения пропорционален абсолютной температуре, и сопротивление тоже должно быть пропорционально абсолютной температуре в полном согласии с фактами константы пропорциональности могут сильно различаться для разных металлов. Наконец, некоторые металлы характеризуются аномально большим увеличением сопротивления при температуре на несколько градусов ниже точки плавления. Это происходит отчасти вследствие значительного увеличения количества вакансий и отчасти из-за того, что атомные колебания становятся ангармоническими. [c.123]

Аэродинамическая труба Центра Лэнгли (США), в которой нашли воплогцение все вышеуказанные требования, имела рабочую часть размером 127 мм. Сейчас эта труба находится в Бельгии в институте им. Кармана. Аттестованная в 1944 г., эта труба имела рабочую часть с поперечным сечением --0,1 м и обеспечивала максимальную скорость потока 40 м/с. Выход воздуха из трубы осуидествлялся в виде свободной струи в атмосферу на расстоянии нескольких дюймов за решеткой. Успокоительные камеры размером 1,37x2,03 м оснащались тремя сетками с малым размером ячеек. Характерной особенностью трубы является управление течением на боковых и концевых стенках. На концевых стенках можно отсасывать пограничный слой по всей поверхности тока, включая подвижный участок в области расположения лопаток. Форма этого подвижного участка, заменяющего концевые лопатки (см. рис. 2.4), регулировалась таким образом, чтобы при испытаниях обеспечивалась хорошая периодичность потока вдоль фронта решетки. Пограничные слои на боковых стенках отсасывались, во-первых, через щели шириной 4,76 мм, расположенные на расстоянии 127 мм перед лопатками, и, во-вторых, с помощью дренажа на боковых стенках. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...