Метод активного матричный

Для повышения точности проводится измерение расстояния L между пучками, отраженными в (+1) и (—1) порядки, при этом чувствительность dL/de —HX /a, где Я — расстояние от решетки до фотоприемника, — коэффициент термического расширения материала, свет падает по нормали. Взяв для оценки Я = 40 см, Л = 0,63 мкм, = А - 10 получаем dL/dO 4 10 см/К. Современные средства измерений (матричные фотоприемники на приборах с зарядовой связью и т. д.) позволили в данном случае создать действуюш,ие измерители температуры на основе очень слабого температурного эффекта при изменении температуры на 100 К период дифракционной решетки, имеюш,ей 330 штрихов/мм, изменяется всего на 1,3 нм, т. е. на 0,04%. Метод применялся для исследования взаимодействия химически активной плазмы с поверхностью кремния [4.2, 4.3]. [c.94]

Матричный метод позволяет рассчитывать спектр лазерного резонатора. Этот спектр возникает из естественного условия, что гауссов пучок, обходя резонатор, приобретает набег фазы, который при замыкании пучка в реперной плоскости должен быть кратен 2тг. Вклад в набег фазы дают все оптические элементы резонатора. Наибольший вклад дают отрезки свободного пространства, которые мы рассматриваем как отдельные оптические элементы, а также отрезки диэлектриков, например активные элементы меньший вклад дают тонкие линзы и совсем малый вклад дают зеркала, но все же этот вклад, строго говоря, не равен нулю, так как поле немного проникает как в диэлектрические, так и в металлические зеркала. Нри расчете продольного спектра следует все эти вклады сложить и сумму приравнять 2тг/, где [c.43]

Метод матричной изоляции возник как попытка преодолеть указанные выше трудности при исследовании реакционноспособных молекул. Он заключается в замораживании изучаемых молекул в жестом окружении (матрице) химически инертною вещества при низких температурах. Жесткость матрицы препятствует диффузии активных молекул, т.е. затрудняет их взаимодействие с другими подобными частицами. В свою очередь инертность матричного вещества необходима, чтобы предотвратить реакции активных частиц с матрицей. Низкая температура не только обусловливает жесткость окружения, но и снижает скорость возможных внутримолекулярных перегруппировок, для которых необходима определенная энергия активации. В таких условиях молекулы даже с очень небольшим временем жизни могут существовать неопределенно долго и изучаться без затруднений. [c.9]

На практике очень мало веществ, помимо инертных газов и молекулярного азота, достаточно инертны химически, чтобы их можно было использовать для матричной изоляции активных частиц. При получении жесткой матрицы необходима температура, не превышающая одной трети температуры плавления матричного вещества, например 9 К для неона, 29 К для аргона, 40 К для криптона, 55 К для ксенона и 26 К для азота. Так как наиболее низкая температура, достижимая при использовании жидкого азота в качестве хладагента, составляет 63 К (тройная точка азота), для большинства матричных веществ необходимо применение жидкого водорода или жидкого гелия. Последние могут быть использованы соответственно в интервалах 12-33 и 2 - 5 К под определенным давлением, регулированием которого поддерживают нужную температуру хладагента. Необходимость использования столь низких температур ограничивает развитие метода матричной изоляции. [c.10]

Расположение материала в данной книге отражает сказанное выше. Свойства матричных веществ изложены в гл. 2. Низкотемпературная и высоковакуумная техника, а также конструирование нагревателей для термической диссоциации веществ - в гл. 3. Способы получения матрично-изолированных активных частиц рассмотрены в гл. 4. Спектроскопические методы изучения молекул в матрицах, а также влияние матрицы на получаемые спектральные характеристики обсуждены соответственно в гл. 5 и 6. В двух последующих главах приведены примеры изученных систем для иллюстрации широкой применимости рассматриваемого метода, а в последней, гл. 9 предпринята попытка кратко суммировать современные достижения исследований по матричной изоляции и наметить перспективы их развития. [c.13]

Несмотря на важность изучения этого вида массопереноса и тепломассопереноса теории и методам их расчета посвящено сравнительно небольшое число исследований, особенно если данный процесс проходит в движущейся среде. Основная причина состоит в том, что массоперенос в многокомпонентных смесях представляет собой сложную математическую задачу. Она отличается от задач, рассмотренных в предьщущих главах книги, еще и тем, что при ее решении необходимо пользоваться матричными уравнениями в частных производных. Порядок связанной системы уравнений в частных производных на единицу меньше числа компонентов смеси. Все это указывает на то, что в постановке математического описания процессов многокомпонентного массопереноса и тепломассопереноса необходимо ограничиться наиболее существенными факторами, определяющими процесс в целом. Развиваемый в главе И математический подход к решению процессов многокомпонентного массопереноса и тепломассопереноса можно с успехом применять к средам неподвижной и движущейся, к активной (наличие в среде источников или стоков) и неактивной в системах однофазной и многофазной, с нейтральными частицами и с заряженными, в изотермических и неизотермических системах. [c.5]

Приведем применение этого метода к расчету массопереноса в ламинарной струе многокомпонентной химически активной жидкости, состоящей из п компонентов [4]. Процесс протекает в стационарном режиме, струя осесимметричная и гидродинамически стабилизирована. При достаточно высокой начальной скорости падения струи силы тяжести не изменяют существенно профиль скорости, и его можно принять постоянным и = onst (2]. Описывая химические реакции при помощи мономо-лекулярного механизма, получим матричное уравнение конвективной диффузии в виде [c.85]

Важной проблемой в случае составного О. р. является эфф. заполнение активной среды лазера нолем выбранной моды. Если составной О. р. обладает осью или плоскостью симметрии, то продольная мода (как и у двухзеркального О. р.) является гауссовым пучком (см. Квазиоптит). Его прохождение через оптич. элементы описывается матрицами этих элементов (см. Матричные методы В оптике), а прохождение через О. р. описывается матрицей, являющейся произведе- ж-е нием матриц составляющих его оптич. элементов. При 455 [c.455]

Для целей МСА могут служить и др. методы исследований для оптически активных молекул — дисперсна вращения плоскости поляризации, поляриметрия И электронный и колебательный круговой дихроизм (в УФ-, видимой и ИК-областях, в спектрах КР). С появлением лазеров стали интевсивно развиваться ме годы С. а., основанные иа нелинейных эффектах, возникающих при взаимодействии вещества с лазерным излучением большой мощности к ним относятся когерентное рассеяние света, вынужденное комбинац, рассеяние света (в т. ч. гиперкомбинац. рассеяние света, инверсное, усиленное поверхностью и др. виды комбинац. рассеяния света см. также Нелинейная спектроскопия). Чувствительность МСА возросла как благодаря применению лазеров, так и за счёт использования новых методов регистрации спектров (многоканальные методы, в первую очередь фурье-спектро-скопия, фотоакустич. спектроскопия) и применения низких температур (матричная изоляция, сверхзвуковые молекулярные пучки и др.). В нек-рых случаях МСА позволяет -определять вещества в кол-вах до г. [c.619]

Если мы проследим за вычислительными методами теории пластичности, ориентированными на машины, то обнаружим более сложную активность, начавшуюся явно в 50-х гг. В те годы методы сил и перемещ,еннй были конкурентами, причем первый развивался под влиянием запросов аэрокосмических программ, а второй — ядерной промышленности. В 1963 г. появился отчет Перси и др. [9] с обзором матричных методов анализа неупру-гих конструкций. Наилучшее описание этой работы дано в резюме к ней, которое приводится ниже. [c.325]

Кроме того, при использовании квантового метода существенно возрастает число уравнений для компонент матрицы плотности и степень многомерности самой матрицы, что само по себе создает значительные трудности, требующие разработки специальных методов упрощения. Степень возрастания чисто математических трудностей при использовании квантового метода можно проиллюстрировать на простейшем примере системы, состоящей только из электромагнитного излучения и вещества, которое описывается (как и в полуклассическом методе) двухуровневой системой. Если взять даже простейший случай дипольного взаимодействия и предположить, что в результате взаимодействия система фотонов (электромагнитное излучение) потеряет или приобретет один фотон, то даже в таком простецшем случае система уравнений для изменения во времени матричных элементов матрицы плотности, характеризуемой индексами поля и активной среды, примет вид [c.34]

Общая схема расчета такова выбирается система координат, наиболее удобная для расчета (обычно такая, чтобы тензоры напряжений и деформаций в каждой точке поперечного сечения активного элемента были диагональны) определяются вид тензора пьезооптических коэффициентов в выбранной системе координат с учетом ориентации кристаллографических осей материала (это определение наиболее удобно производить матричным методом), компоненты тензора диэлектрической непроницаемости в соответствии с выражениями (1.9), (1.12) и ис юмые значения изменения оптического пути [см. выражение (1.16)]. [c.43]

В книге изложены основные методы анализа лазерных резонаторов — матричный, метод интегрального уравнения, геометро-оптический метод. Большое внимание уделено методам практического построения схем резонаторов, обеспечиваюпдих те или иные специальные свойства лазерного излучения — мощность, малую расходимость, стабильность и проч. с учетом специфики активной среды, режима работы лазера. Рассмотрено большое количество практически важных примеров. [c.1]

Первые эксперименты, которые можно связать со становлением данного метода, были осуществлены в 1924 г. в криогенной исследовательской лаборатории Каммерлинг Оннеса в Лейдене. Там Вегард изучал спектры испускания атомарных кислорода и азота, полученных облучением пучком электронов, протонов или рентгеновскими лучами твердого азота (с примесью кислорода), а также твердых сме сей азота и инертных газов при температуре жидкого водорода или жидкого гелия. Так как эти хладагенты были малодоступны в то время, подобные эксперименты не повторялись и не разрабатывались в течение почти 30 последующих лет. В начале 50-х годов в США (Бройда в Вашингтоне и Пиментел в Беркли) начали использовать метод матричной изоляции при исследовании атомов и активных молекул, однако развитие этого метода происходило медленно до тех пор, пока в начале 60-х годов жидкий гелий не стал более доступен. [c.10]

Мы уже рассмотрели свойства веществ, которые применяются в качестве материала матриц для замораживания активных частиц, а также технические вопросы приготовления таких матриц. В этой главе подробно обсуждаются известные методы получения реакционноспособных частиц в исследованиях по матричной изоляции. Необходимо четко различать генерирование частиц вне матрицы с последующим их замораживанием вместе с инертным газом и получение частиц непосредственно в матрице. Эти две группы методов можно определить как "замораживание частиц, полученных вне матрицы" и "получение частиц in situ". Иногда используют также комбинирование этих двух основных методик. [c.64]

При исследовании ИК-спектра любой матрично-изолированной частицы (кроме атомов и гомоядерных двухатомных молекул) наблюдается по кршней мере одна полоса поглощения. Трудности обычно возникают на стадии отнесения спектральных полос к конкретным частицам, поскольку ИК-спектры в газовой фазе получены лишь для немногих активных частиц и прямое сравнение частот невозможно. В некоторых случаях частоты колебаний, необходимые для такого сравнения и отнесения полос в спектрах матрицы, могут быть получены путем анализа электронных спектров в газовой фазе той же частицы. Но это может быть осуществлено только для некоторых двух- и трехатомных частиц, которые уже идентифицированы по электронным спектрам. Во всех остальных случаях отнесение полос к колебаниям неизвестных частиц осуществляют эмпирически, используя методы, опи-сьшаемые ниже. [c.97]

Подобно ИК-спектроскопии, этот метод связан в большинстве случаев с колебательным возбуждением частиц, причем даже гомоядерные двухатомные молекулы дают спектры КР. Эффект комбинационного рассеяния довольно слабый, поскольку это нерезонансный процесс, и поэтому для изучения частиц, находящихся в матрице в низкой концентрации, необходимы очень мощные источники света (лазеры) и светосильные спектрометры. Даже при соблюдении этих условий в большинстве полученных спектров КР матрично-изолированных частиц обнаружены линии только главных компонентов смеси. Метод наиболее пригоден для изучения колебаний, не активных в ИК-спектре (согласно правилам запрета по симметрии), причем исследоваться должны молекулы, которые предварительно идентифицированы при помощи ИК-спектроскопии. Частоты таких колебаний весьма важны для расчета силового поля (см. выше). Методика КР-исследования сходна с получением электронных спектров испускания (см. рис. 1.1, б). [c.106]

Вид уравнения (79.1) допускает классическую интерпретацию процессов взаимодействия. Из трех матричных элементов два, вместе с энергетическим знаменателем, были уже найдены в (70.3) для двухфононного поглощения. Единственная разница заключается в том, что теперь поглощение фотона связано с испусканием фотона. Свет поляризует твердое тело (образуются виртуальные электронно-дырочные пары), и колебания решетки связаны с этой поляризацией. Так же как поглош,ение фононов связано с дипольным моментом, так же раман-эффект связан с тензором поляризуемости. Рассмотренный здесь раман-эффект первого порядка связан с первым членом разложения этого тензора по степеням смещений решетки. Член, квадратичный в 8 а, дает раман-эффект впюрого порядка, который связан с испусканием или поглощением двух фононов или с испусканием одного и поглощением второго фонона. Здесь могут быть связаны два процесса первого порядка посредством виртуального фотона или же оба фонона могут быть испущены (поглощены) виртуальной электроннодырочной парой. В первом случае возникает линейчатый спектр с разностью энергий (частот) первичного и вторичного фотонов, которая является суммой или разностью рамановских энергий первого порядка. Во втором случае фононная пара должна только удовлетворять законам сохранения энергии и импульса оба фонона могут, однако, иметь г-векторы нз всей бриллюэновской зоны. Следовательно, соответствующий спектр непрерывен. Обсуждение матричных элементов в (79.1) приводит к правилам отбора, т. е. к высказываниям о том, какие оптические фононы участвуют в рамановском рассеянии. Так как оптическое поглощение и рамановское рассеяние связаны с различными взаимодействиями, то правила отбора для обоих процессов различны. Некоторые решеточные колебания раман-активны , но не инфракрасноактивны , и наоборот. Для выяснения этих вопросов необходимо привлечь теоретико-групповые методы, изложенные в Приложении Б. В противоположность инфракрасному поглощению в раман-эффекте могут участвовать 0-фононы. [c.312]

В случае больших конечноэлементных программ оперативная память современных машин может быть недостаточной для размещения всей матрицы жесткости системы К- В этом случае необходимо, чтобы активную часть матрицы можно было последовательно считывать из внешней памяти и постепенно реи ать матричное уравнение системы. Можно также организовать данные так, чтобы требуемая активная часть могла быть добавлена в любой момент, когда это необходимо. Таким образом, объединяются ячейки данных. Этот подход при решении системы урав-HeffHfl может суш ественно экономить оперативную память однако требуется тщательный план- программирования для того, чтобы дополнительные вычисления н обмен с внешней памятью не превысили стоимость экономии оперативной памяти. Если для решения системы уравнений, соответствующей отдельной ячейке матрицы, применяются прямые методы, то процедура, основанная на ячеечном объединении, называется блочно-прямой. Процедура использовалась, например, во фронтальном методе решения, который был исследован и пропагандировался Айронсом [14] и а методе переупорядочения Кинга [10]. Ячеечное объединение и исключение, так же как и другие подходы уменьшения требуемой оперативной памяти, описаны в недавно вышедшей книге Бэйза и Вильсона [15]. [c.93]

Структурно-функциональному подходу к выяснению того, как действует ВКМ, противостоят и дополняют морфо-биохимический и иммунологический методы с их попытками выделить, получить в чистом виде активные белковые или иные матричные начала и (или) выяснить топографию распределения этих начал. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...