Гистерезис практический

Наконец, в случае циклически стабильных материалов (например, среднеуглеродистые и аустенитные стали) ширина петли упру-го-пластического гистерезиса практически не зависит от числа циклов деформирования. При различной ширине петель в четных и нечетных полуциклах происходит одностороннее накопление деформации. Для таких материалов, стабилизирующихся при определенном числе полуциклов k = k, ширина петли определяется по формуле (22.29) при k = k. [c.686]

Из рассмотрения рис. 103, г—д следует, что уже при восьми линейных участках аппроксимации опорной кривой огранка петли гистерезиса практически не ощущается. [c.357]

Напряжение от синхронного подвозбудителя СПВ подается на первичные обмотки трансформаторов Тр1 н Тр2, включенные последовательно и согласно. Среднее значение напряжения вторичной обмотки (Уг трансформатора Тр1 зависит только от частоты питающего напряжения (рис. 8.7, б), так как сердечник этого трансформатора имеет прямоугольную петлю гистерезиса. Практически кривая намагничивания насыщающегося трансформатора из-за петли гистерезиса отклоняется от идеальной, вследствие чего образуются погрещности при изменении частоты. Для снижения погрешности применен трансформатор Тр2 вторичные обмотки Тр1 и Тр2 включены последовательно и встречно. Электродвижущая сила вторичной обмотки Тр2 компенсирует ту часть э. д. с. вторичной обмотки Тр1, которая вызывается изменением намагничивающего тока при насыщении сердечника. [c.172]

При возрастании Яс квадратность петли гистерезиса может увеличиваться [21], поэтому при синтезе ферритов с повышенным быстродействием и высокой квадратностью петли гистерезиса практически полезно выбирать ферриты, для которых характерны высокие йс- [c.133]

Кривая зависимости диаметра ЦМД от температуры при поле 84 э, т. е. близком к полю схлопывания, характеризует незначительное уменьшение диаметра домена при нагревании пластинки. При последующем охлаждении пластинки гистерезис практически отсутствует или величина его лежит в пределах ошибки измерения радиуса домена. [c.156]

Соотношение (д) выражает энергию, рассеиваемую за счет вязкого демпфирования за один цикл при вынужденных колебаниях. Это выражение для энергии можно приравнять тому выражению, которое соответствует некоторому иному типу демпфирования, и в результате определить эквивалентный коэффициент вязкого демпфирования Са . Рассмотрим, например, конструкционное демпфирование, которое происходит за счет внутреннего трения в конструкционных материалах (например, сталь или алюминиевые сплавы), которые не являются идеально упругими. Энергия, рассеиваемая в единице объема материала, на рис. 1.37 представлена заштрихованной областью внутри петли гистерезиса. Петля образована кривыми зависимостей напряжения от деформации при увеличении (или при нагружении ) и уменьшении (или при разгрузке ) величин напряжения и деформации. На рис. 1.37 показано, как происходит полное изменение направления на обратное для напряжения и деформации при одном цикле колебания. При таком механизме демпфирования энергия рассеивается почти пропорционально квадрату амплитуды деформации , а форма петли гистерезиса практически не зависит от амплитуды и скорости деформации. [c.81]

Основной особенностью ЭМУ по отношению к объектам машиностроения является большой объем задач анализа совместно протекающих и взаимно обусловленных внутренних физических процессов их работы. При этом основное электромеханическое преобразование энергии сопровождается рядом сопутствующих преобразований — электромагнитным, тепловым, механическим, вибрационным. Решение задач анализа с достаточной для практических целей точностью требует учета реально существующих взаимных связей между названными процессами. Эта особенность является чрезвычайно важной с позиций автоматизации проектирования. Вопросы анализа физических процессов занимают центральное место в принятии проектных решений практически на всех этапах проектирования ЭМУ, что обусловливает внимание к этим проблемам и необходимость их решения. Так, работы по уточнению математических моделей ЭМУ и учету с их помощью все новых эффектов (детальное распределение магнитного поля в воздушном зазоре и магнитопроводе, переходные электромагнитные и другие процессы, явления гистерезиса, вытеснения токов и и Т.Д.), проводимые в течение многих десятилетий, не только не теряют своей актуальности, но и получили новый импульс благодаря 16 [c.16]

Многочисленными исследованиями установлено, что при испытании на малоцикловую усталость материалы ведут себя различно. Одни из них упрочняются, другие — разупрочняются, третьи оказываются стабильными к малоцикловому нагружению, т. е. при циклическом упругопластическом деформировании петля гистерезиса остается практически неизменной. Непостоянство геометрии петли гистерезиса в процессе циклического деформирования приводит к изменению формы диаграммы деформирования с ростом числа полуциклов нагружения. [c.366]

Первые опыты по параметрическому резонансу производились в 30-е годы путем механического перемещения ферромагнитного сердечника внутрь катушки индуктивности колебательного контура. Используя нелинейную зависимость намагничивания сердечника от проходящего по вспомогательной обмотке тока, можно было и электрическим путем менять реактивный параметр контура. На этих принципах были построены тогде первые в мире параметрические машины (генераторы) Мандельштама и Папалекси. Однако из-за неизбежных больших потерь за счет петли гистерезиса и низких механических частот перемещения сердечника реализовать в те годы параметрическую регенерацию в диапазоне радиочастот для практических целей оказалось невозможным. [c.151]

Теплоемкость твердого жира практически одинакова и в диапазоне — 75...—25 °С составляет 1,468 = = = 0,099 кДж/(кг К) (рис. 6.8). В диапазоне —25...+37 °С в эффективную с включена теплота фазовых и структурных превращений, это привело к появлению двух пиков — около 6 кДж/(кг К) при 15 °С и 3,7 кДж/(кг К) при 30 °С [31]. Гистерезис по теплоемкости проявляется в смещении [c.142]

Магнитотвердые материалы в отличие от магнитомягких имеют существенно большие коэрцитивную силу, которая расположена в пределах от 5-10 до 5-10 А/м, и площадь петли гистерезиса. Такие магнитные материалы применяются для изготовления постоянных магнитов — источников постоянных магнитных полей, которые практически во многих случаях выгоднее, чем электромагнитные. [c.105]

Намагничивание при переменном поле. Если поместить в магнитное поле образец, то в нем появляется отличный от нуля результирующий магнитный момент. Исследования показывают, что это происходит вначале за счет роста объемов тех доменов, у которых магнитные моменты совпадают с направлением внешнего поля или близки к нему, при этом уменьшается объем доменов, намагниченных энергетически менее выгодно. Этот процесс идет путем смещения стенок доменов его сокращенно именуют процессом смещения. В более сильных полях намагничивание происходит за счет того, что магнитные моменты доменов поворачиваются в ту сторону, в которую направлено внешнее поле. Эти процессы именуются процессами вращения. В области очень сильных полей увеличение магнитной индукции практически не происходит, так как почти все моменты уже ориентированы по полю. Магнитная индукция, отвечающая этому состоянию материала, называется индукцией насыщения Bs- При дальнейшем возрастании внешнего поля намагничивание увеличивается слабо лишь за счет парамагнетизма. Если теперь уменьшать напряженность поля, то магнитные моменты доменов начнут поворачиваться в обратных направлениях, однако суммарный магнитный момент при Я О не обращается в нуль. В образце сохраняется преимущественная ориентация части магнитных моментов. Явление отстаивания изменений индукции от изменений напряженности поля называется гистерезисом. Петля гистерезиса устанавливается только после много- [c.228]

Условие A0t 2o-o,2 в большинстве практических ситуаций не выполняется, поскольку пластическая деформация в цикле охлаждение— нагрев существенно зависит от механических свойств металла, характеристик его упрочнения при циклическом деформировании, часто охлаждения — нагрева и других параметров, которые могут существенно влиять на форму петли упруго-пластического гистерезиса. Также необходимо учитывать то, что при термической усталости материала циклическое деформирование происходит в определенном интервале температур и полуциклы нагрева и охлаждения могут оказывать различное влияние на металл. [c.237]

Хотя ширина петли гистерезиса остается практически неизменной с числом циклов нагружения, в каждом цикле проявляется некоторое различие деформаций в четных и нечетных полуциклах. [c.109]

Определение зависимости между напряжением и деформацией в пластической области имеет большое теоретическое и практическое значение при проектировании конструкций, работаюш,их при знакопеременном нагружении. К настоящему времени в литературе известны в основном два подхода к решению этой задачи. Один из них базируется на феноменологических представлениях с использованием классической теории упругости и пластичности, например [1—4], другой — на статистической теории дислокаций [5, 6]. На основании статистической теории дислокаций были получены зависимости между деформацией и напряжением начальной кривой деформации, нисходящей и восходящей ветвей симметричной петли механического гистерезиса. Эти зависимости представлены в виде бесконечных степенных рядов по величине приложенного напряжения, для которого можно считать плотность дислокаций постоянной. При достаточно больших напряжениях (деформациях) экспериментальные данные показывают, что плотность дислокаций изменяется, петли механического гистерезиса несимметричны и разомкнуты. [c.159]

Понятно, что эффект старения не только создает трудности в определении циклической вязкости. В конечном итоге он указывает на то, что гистерезис и усталостное разрушение не могут рассматриваться как следствие одних и тех же структурных особенностей материала. Естественно, что циклическая вязкость не нашла применения ни в практических расчетах, ни в вопросах теории. [c.104]

В последнее время работы в области магнитных аналоговых элементов направлены на создание высоконадежного комплекса быстродействующих магнитных решающих элементов и аналоговых запоминающих устройств для систем автоматического управления, в том числе для самонастраивающихся и самообучающихся систем. Предложены новые принципы построения магнитных интегрирующих усилителей без использования накопительных конденсаторов, в том числе интеграторов, практически не имеющих дрейфа выходного напряжения, что достигается образованием в обмотке сердечника сигнала обратной связи, пропорционального производной выходного напряжения. Разработаны аналоговые запоминающие устройства с высокой точностью и неограниченным сроком хранения информации на базе разветвленных магнитных сердечников с прямоугольной петлей гистерезиса. Магнитные аналоговые запоминающие устройства позволяют создать интеграторы, практически не имеющие дрейфа выходного напряжения, и устройства для дифференцирования медленно изменяющихся сигналов. [c.265]

Выше везде рассматривались машинные агрегаты с одним нелинейным звеном, встроенным в массу или в соединение. При рассмотрении ряда практически важных задач динамики машинных агрегатов рабочую машину приходится схематизировать в виде цепной п-массовой механической системы с несколькими нелинейными звеньями, встроенными в соединения на участках между массами. К указанной схеме, например, приводится машинный агрегат при учете гистерезиса упругих соединений (см. гл. IV). [c.145]

В большинстве практически важных случаев площадь петли гистерезиса как функцию амплитуды деформации можно представить в виде [50, 901 [c.167]

Сравнительно малая разность напряжений 65 цикла имеет большое практическое значение для реализации расчетной процедуры определения кинетики циклических упругопластических деформаций. Условие замкнутости петли гистерезиса по напряжениям О дает возможность проанализировать изменение процесса упругопластического деформирования в последующих циклах режима термомеханического нагружения по результатам расчета отдельных независимых циклов без снижения точности определения основных параметров процесса. При этом в пределах отдельного цикла (независимо от предыдущего) вычисляется соответствующее напряжение (см. рис. 4.68, [c.237]

Существенную долю в общем балансе энергии, рассеиваемой механизмом с упругими связями в процессе его колебаний, занимает работа сил внутреннего трения в материале упругих связей, или, как ее называют, гистерезис-ные потери. Наличие гистерезисных потерь объясняется особенностями диаграммы многократного нагружения и раз-гружения практически любого машиностроительного материала. Подобная диаграмма представлена на рис. 3.17, а. Как на ней показано, при одной и той же величине деформации напряжение оказывается несколько большим, когда оно растет, чем когда оно убывает. Такая картина остается справедливой даже в том случае, если максимальное напряжение не превосходит предела пропорциональности. Полученная таким образом замкнутая кривая называется петлей гистерезиса. Площадь, ограниченная петлей гистерезиса, характеризует количество энергии, рассеиваемой единицей объема материала за один цикл. При повторном растяжении [c.99]

В большинстве практических важных гистерезиса представима в виде [1], [5]. [c.71]

Для многих материалов экспериментально установлено, что скорость процесса деформирования практически не влияет на очертание ветвей петли гистерезиса, поэтому площадь петли, служащая мерой рассеяния энергии при колебаниях за один цикл, для любого данного материала определяется только амплитудой перемещения. В частности, широко используется зависимость, предложенная Н. Н. Давиденковым [c.50]

Прямым доказательством малой инерционности процесса горения служат опыты, в которых коэффициент избытка воздуха менялся в течение 1 мин с интервалами 3, 6 и 9 мин. По пробам газов, отобранных на протяжении стабильных отрезков режима, были определены а п дз (рис. И-6). Измерения проводились как при увеличении, так и при уменьшении а. Очевидно, что всякое проявление запаздывания или нестабильности процесса привело бы к разбросу точек и явлениям гистерезиса . Так как этого не произошло, приходится признать, что практически процесс стабилизации горения завершается в сроки, соизмеримые со сроками перестройки режима. [c.319]

Явления гистерезиса и упругого последействия проявляются одновременно, причем второе усиливает первое. На практике производится учет совместнога действия того и другого явлений под названием практический гистерезис . Практический гистерезис влияет на погрешность прибора. [c.156]

Как уже указывалось выше, алгебраические соотношения (2.35) справедливы, строго говоря, только в условиях пропорционального изменения компонентов Sij, в то время как согласно графикам (см. рис. 5.2) в данном режиме нагружения наблюдаются существенные отклонения от условий пропорциональности. Для исследования влияния этих отклонений на площади петель гистерезиса был проведен параллельно описанному режиму расчет по ступенчатому режиму рис. 5.4. На каждом линейном участке графиков изменения компонентов девиатора напряжений соблюдались условия пропорциональности, а на каждом стыке линейных участков осуществлялась разгрузка элемента материала с дальнейшим отсчетом напряжений и деформаций от состояния, в котором = S i — Asif. Результаты расчета площадей петель гистерезиса практически не отличаются от упомянутых выше значений (о и (Оуу. Таким образом, расчет, приведенный в табл. 5.2, является достаточным для вычисления параметра и. [c.158]

Экспериментально можно получить кривую намагничивания (индукции), на которую гистерезис практически не оказывает влияния, — так называемую безгистерезис-ную (иногда ее называют идеальной) кривую намагничивания. Безгистерезисная кривая намагничивания получается в результате наложения на небольшие посто- [c.16]

Газохром 3I0I 614 — 617 Гистерезис практический 364 Гистерезиса петля 363 Государственная система промышленных [c.696]

При более высоких температурах, где но наблюдается эффектов релаксации и гистерезиса, у" практически равно нулю. В этой области температур удается произвести около двадцати отсчетов в минуту. При болеи низких температурах, когда одинаково существенны как у , так и у ", мост балансируется относительно обеих компонент, которые являются функциями температуры, а следовательно (в продолжение периода отогрева), п функциями времени. В этом случае балансирование моста требует неко- [c.456]

Теоретически коэффициент у изменяется от 0,25 (линейная зависимость В or Н при размагничивании) до 1,0 (спинка петли гистерезиса прямоугольной формы). Практически для магнитотвердых материалов коэффициент у изменяется от 0,3 для сплавов Со—Pt до 0,7 и йолее для сплавов типа алнико. [c.200]

Применение листовой электротехнической стали пониженной толщины сказывается, благоприятно на снижении потерь на вихревые токи. Стали тоньше 0,1 мм очень дороги й нестандартизованы их применение оправдывается лишь при повышенной частоте, тем более что при малых толщинах с уменьшением толщины практически приходится сталкиваться с увеличением потерь на гистерезис. В хорошей высококремнистой стали потери на вихревые токи при частоте 50 Гц и индукции 1,0 Т составляют не более 25—30% общих потерь. При 400 Гц потери на гистерезис и вихревые токи у сталей с толщинами 0,35 и 0,075 мм практически равны, а при 800—1000 Гц более тонкая сталь уже имеет явные преимущества по потерям в сравнении с более толстой. [c.296]

Резкое уменьшение коэрцитивной свлы наблюдается при включении в осадок железа в количестве до 10 (массовые доли, %), последующее увеличение содержания железа в пленке практически не влияло на Не (рис. 28). Прямоугольность петли гистерезиса Со—Fe—Р-пленок находилась в пределах 0,70—0,95 [c.72]

Изменение амплитуды напряжений при жестком нагружении, как и изменение амплитуды деформаций при мягком нагружении, в процессе циклических испытаний определяется свойствами материала. Для одних материалов (алюминиевые сплавы, титан и низкопрочные а-сплавы на его основе, некоторые конструкционные стали) ширина петли гистерезиса при мягком деформировании по мере нара--стания количества циклов уменьшается, а амплитуда напряжений при жестком нагружении увеличивается. Для этой группы материалов характерно повышение предела пропорциональности с увеличением количества циклов нагружения, в связи с чем такие материалы относят к группе циклически упрочняющихся. Для других материалов (например, теплостойкие стали, чугуны, высокопрочные титановые а и (а+ 0)-сплавы) наблюдается обратная картина при мягком нагружении ширина петли гистерезиса увеличивается, а при жестком нагружении амплитуда напряжения снижается. Сопротивление деформированию для этой группы материа-пов с увеличением количества циклов уменьшается, а вся группа материалов относится к типу циклически разупрочняющихся. И, наконец, ряд материалов (аустенитные стали, конструкционные стали средней прочности, некоторые титановые сплавы) не изменяют сопротивления деформированию при цикпическом нагружении, форма диаграмм деформирования остается практически неизменной, а сами материалы относятся к циклически стабильным. На рис. 47 приведен характер изменения диаграмм при жестком и мягком нагружении описанных групп материалов. [c.87]

Параметр А, характеризующий связь между шириной петли гистерезиса в первом полуцикле нагружения и степенью исходного деформирования, оказывается практически одинаковым для растянсения — снгатия (точки 1) и циклического сдвига (точки 2) и равным величине 1,2 (рис. 2.4.2, б). [c.109]

В соответствии с изложенным, определяющей характеристикой рассеяния энергии при колебаниях является площадь петли гистерезиса. Поэтому в качестве простой аппроксимации действительной петли криволинейного очертания можно использовать петлю с прямолинейным очертанием и равновеликой площадью. В частности для практических расчетов удобно принять второе, по классификации [90], предложение И. Л. Корчинского, но так как предложенное И. Л. Корчинским математическое описание петли гистерезиса относится к стационарному режиму, то возникает необходимость видоизменить это предложение, приспособив его для описания гистерезисных явлений и при нестационарном режиме. [c.168]

После поперечной термомагнитной обработки этот сплав получает линейный ход кривой намагничивания со средней проницаемостью в интервале индукций от О до 10 гс 1 = 1800 гс/з с отклонением проницаемости 6%. Благодаря тому, что процесс намагничивания идет практически только путем вращения, получается узкая наклонная петля гистерезиса с ничтожно малой остаточной индукцией. После такой обработки сплав 40НКМПЛ имеет особую частотную характеристику — его проницаемость слабо зависит от частоты, медленный спад проницаемости начинается только [c.264]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...