Оптическая ось приведенная

Как следует из приведенных рассуждений, вектор лежит в той же плоскости, что оптическая ось и вектор п. [c.113]

Для указанного выше частного случая, когда оптическая ось лежит в плоскости падения (а с=0) и составляет с поверхностью угол а и когда возникает лишь одна отраженная волна, для необыкновенной волны можно получить из приведенных формул [c.72]

В приведенном доказательстве принципа Ферма было использовано предположение о том, что в исследуемой области через каждую точку проходит только один луч. Таким образом, выпали из рассмотрения такие практически важные случаи, как, например, поле лучей от точечного источника А в однородной среде, отраженных плоским зеркалом (рис. 6. 18), где через любую точку В проходят два луча. Оптическая длина прямого луча АВ является в этом случае абсолютно минимальной, тогда как оптическая длина отраженного луча СВ минимальна лишь по отношению к оптическим длинам кривых, лежащих в некоторой ограниченной окрестности луча (например, АС Е). [c.276]

В главе приведены значения оптических характеристик твердых, жидких и газообразных веществ при различных параметрах их состояния. Даны аналитические зависимости, позволяющие использовать эти значения при практических расчетах. Оговаривается достоверность приведенных значений оптических характеристик (указывается обычно средняя квадратическая относительная погрешность измерения при доверительной вероятности 0,68). В некоторых таблицах указания о погрешности измерения отсутствуют. Это соответствует случаям, когда в литературных источниках достоверность данных не была оговорена. Значения оптических характеристик в таких таблицах следует рассматривать как ориентировочные. [c.766]

На основании приведенных данных о динамике выгорания и эмиссионных свойствах пылеугольного пламени несложно определить оптическую толщину потока коксовых частиц в любой произвольной точке по ходу выгорания факела. [c.171]

Характерной особенностью всех приведенных на этом графике кривых является наличие общего полюса, к которому стремятся кривые по мере уменьшения длины волны X. В пределе, при = О, оптический диаметр частиц совпадает с соответствующим заданному фракционному составу пыли средним геометрическим диаметром [c.202]

На рис. 2.24, б приведено изменение fz> в функцин скорости с для реше-ток-модуляторов с различным D. Сравнение диапазонов изменения доплеровской частоты для ЛДА и ЛРА говорит о том, что в ЛРА сдвиг fn на единицу скорости меньше, и поэтому проблема значительного усиления сигнала с фотоприемника не представляет трудностей, так как широкая полоса пропускания усилителя не обязательна. Так, для решетки с D=4Q0 мкм вполне достаточно иметь усилитель с полосой около 10 мГц. В этом случае легко получить усиление примерно 200—300 раз с малым шумом, приведенным ко входу усилителя. Лазерные доплеровские анемометры, как следует из принципа их действия,, инвариантны к оптическим неоднородностям, движущимся вместе с потоком. Необходимо только, чтобы коэффициент скольжения этих частиц мало отличался от единицы и частицы хорошо рассеивали свет. Поэтому калибровку лазерных анемометров по скорости можно осуш,ествлять просто с помощью вращающихся прозрачных дисков путем сравнения доплеровской частоты с угловой скоростью вращения. Сигнал дает естественные рассеивающие неоднородности, возникающие при обработке дисков. [c.54]

Анализ результатов. Приведенные экспериментальные данные дают достаточно полное представление о некоторых закономерностях развития трещин и строения изломов в силикатных стеклах и оптических ситаллах. Основные особенности, характеризующие процесс разрушения указанных материалов, кото- [c.82]

Для определения эффективного сечения ослабления коксовых частиц можно воспользоваться приведенными выше данными о спектральных коэффициентах поглощения и рассеяния и индикатрисах рассеяния частиц кокса, полученными путем расчета по оптическим константам кокса. Найденные на этой основе средние планковские интегральные коэффициенты поглощения имеют такой же характер зависимости от температуры Т и среднего размера частиц X, какой был установлен для частиц золы и угольной пыли. [c.94]

Воспользовавшись приведенными данными о параметре г з, несложно рассчитать спектральную поглощательную способность потока частиц углерода а) для различных значений оптической толщины слоя и разных значений параметра дифракции р. Проведенные расчеты показали, что в области малых значений [iL/y при 0,5 т] ,з >. 0,3J не наблюдается заметных [c.121]

Информация, приведенная выше, имеет целью в рамках отведенного объема книги дать самое общее представление о сущности методов макро-и микроскопического анализа внутреннего строения металлических материалов с использованием оптического и электронного оборудования. [c.39]

В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды . Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух/стекло в точке О и стекло/воздух в точке В. Если ц-показатель преломления стекла, то оптическая разность пути I между двумя отраженными лучами (1, 2) в точках О и С дается выражением [c.25]

Из приведенного выше рассмотрения вполне разумно ожидать, что лазеры, в которых используются красители, могут генерировать на длинах волн в области спектра флуоресценции. Действительно, быстрая безызлучательная релаксация внутри возбужденного синглетного состояния 5i приводит к очень эффективному заселению верхнего лазерного уровня, а быстрая релаксация внутри основного состояния — к эффективному обеднению нижнего лазерного уровня. Следует также заметить, что в области длин волн флуоресценции раствор красителя достаточно прозрачен (т. е. соответствующее сеченне поглощения а невелико см., например, рнс. 6.29). Фактически же первый лазер на красителях был запущен поздно (в 1966 г.) [24, 25] относительно времени, с которого началось общее развитие лазерных устройств. Рассмотрим некоторые причины этого. Во-первых, это очень короткое время жизни т состояния 5i, поскольку мощность накачки обратно пропорциональна т. Хотя такой недостаток частично компенсируется большой величиной сечения перехода, произведение ах [напомним, что пороговая мощность накачки пропорциональна (ат) см. (5.35)] все же остается примерно на три порядка величины меньше, чем для твердотельных лазеров, таких, как Nd YAG. Вторая трудность обусловлена синглет-триплетной конверсией. Действительно, если тг ksT то молекулы будут накапливаться в триплетном состоянии, что приведет к поглощению за счет перехода 7 i->-7 2 (который является оптически разрешенным). К сожалению, это поглощение происходит, как правило, на длине волны флуоресценции (см., например, опять-таки рис. 6.29), что приводит к серьезному препятствию для возникновения генерации. Можно показать, что именно поэтому непрерывную генерацию можно получить лишь в случае, когда тг меньше некоторого значения, определяемого свойствами активной среды из красителя. Чтобы получить этот результат, заметим прежде всего, что кривую пропускания флуоресценции красителя (рис. 6.29) можно описать с помощью сечения вынужденного излучения Ое. Таким образом, если N2 — полная населенность состояния 5ь то соответствующее усиление (без насыщения) на определенной длине волны, при которой рассматривается Ое, равно ехр(Ы2<Уе1), где / — длина активной среды. Предположим теперь, что Ыт населенность триплетного состояния Гь Тогда генерация будет происходить при условии, что усиление за счет вынужденного излучения больше потерь, обусловленных триплет-триплетным поглощением, т. е. , [c.392]

На фиг. 13.10 приведены профили температуры для нескольких значений продольной координаты от = О до 0,9 для случая черной стенки при со = 0,5, N = 1, Рг = 0,733 и 0с = 0,9. На этой фигуре приведен также профиль температуры, полученный в приближении оптически толстого слоя уравнений (13.150) и (13.151)]. Решение для [c.572]

Приведенные в предыдущих главах многочисленные случаи исследования напряжений и деформаций при помощи оптического метода иллюстрируют успехи развития теории упругости, причем во многих случаях опытным путем достигнуто больше, чем путем анализа. В данной главе приведены сведения о некоторых исследованиях оптическим методом распределения напряжений в конструкциях и мащинах, где точное вычисление их или затруднительно или просто невозможно. За несколько последних лет инженерами были проделаны большие и подробные исследования оптическим методом характера распределения напряжений в конструкциях и машинах и их элементах целью этих изысканий было получение данных для дальнейшего проектирования, в особенности же в тех случах, в которых проектирование до сих пор за недостатком точных данных зависело только от собственных соображений и опытности инженера. [c.540]

Целесообразно ли принять окончательно такую точку зрения Конечно, нет В такой форме теория не в состоянии объяснить, например, почему несколько штрихов карандаша в руках искусного художника создают однозначное представление о каком-либо объекте, об известном животном, и каково при этом количество информации. Оно, очевидно, ниже максимальной величины, которую мы могли бы подсчитать (поскольку имеет место избыточность кода), а с другой стороны, априори непонятна необходимость введения понятия шума. В этом имеются серьезные трудности, и мы ограничимся приведенными здесь указаниями относительно этой весьма любопытной попытки оценить информацию оптических изображений. [c.213]

Главным недостатком вышерассмотренных двухступенчатых и одноступенчатых с пособов записи радужных голограмм и их модификаций является ограничение угла обзора восстановленных изображений, определяемого апертурой оптической системы. Для устранения этого недостатка авторы работ [11, 12] в схеме записи вместо ограничиваюш,ей щели использовали кольцевое и круговое отверстия. Они для осуществления поставленной цели использовали принципы записи спекл-фотографии, где сужение спектра пространственных частот объектного волнового поля происходит не в одной, как обычно, а в двух плоскостях, расположенных по разные стороны от фокальной плоскости оптической системы. Схема записи спекл-фотографии, приведенной на рис. 2.10, обладает некоторыми свойствами радужных голограмм. Объект О, освещенный когерентным лазерным излучением, отображается оптической системой L на [c.52]

Из общих представлений о процессах взаимодействия оптического излучения с веществом (рис. 3.1) и из приведенных в табл. 11 параметров твердотельных технологических лазеров видно, что для промышленности необходимо разрабатывать лазеры, обеспечивающие перекрытие широких диапазонов энергий и длительностей импульсного излучения и средних мощностей непрерывного или импульсно-периодического излучения. Задание пространственно-временных и энергетических характеристик излучения определяется технологическим режимом, характером обработки и размерами зоны ее воздействия [66, 69, ПО]. [c.113]

Одним из методов получения голограммы эталонной поверхности является голографическая регистрация световой волны, отраженной или прошедшей через эталонный элемент, например линзу. Схема регистрации голограммы аналогична оптической схеме, приведенной на рис. 40, а. На место линзы 4 в оптическую схему помещают. эталонную линзу, профиль которой измерен другими методами. Волна, прошедшая через линзу и представляющая собой предметную волну, посредством зеркал 5 9 освещает фотопластинку 8. Вторая волна, отраженная зеркалами 3 и /о, является опорной волной и также падает на фотопластинку, на которой рег истрируется результат интерференции объектной и опорной волн. Проявленная фотопластинка — голограмма устанавливается с помощью специальных кинематических держателей на прежнее место в оптической схеме. Если ее осветить одной лишь опорной волной, то за голограммой будут распространяться две волны — опорная и восстановленная объектная волна, несущая информацию о профиле. эталонной поверхности. [c.101]

Эксперименталы1ые результаты. На всех приведенных схемах отсутствуют оптические вентили для предотвращения обратного воздействия излучения управляемого лазера на задающий лазер, как эго обычно делается в квантовой электронике. Однако именно с таким вентилем проводился один из первых экспериментов с двумя Аг -лазерами, которые синхронизировались по схеме на рис. 6.55 [21]. Излучение управляющего лазера, содержащего эталон для обеспечения длины когерентности ког 2 м, мощностью 40 мВт инициировало генерацию в кристалле BaTiOs с мощностью обращенного пучка 12 мВт. Второй такой же лазер, но без выходного зеркала располагался так, чтобы его оптическая ось проходила через область смешения волн под углом 150° к положительному направлению соси. [c.205]

Таким образом, результаты данной работы совместно с достаточно надежными данными оптических измерений, приведенными в работе С13], и независимых теоретических расчетов Ж-спектров BaT 0g [8] уверенно свидетельствуют в пользу важной роли зародышеобразо-вания в процессах возникновения спонтанной поляризации в сегнето-электриках типа смещв1шя. При этом, как указывалось, роль зародышей поляризации играют участки скоррелированных смещений ионов. Согласно работе [12], эти участки, названные критическими флуктуациями поляризации, в значительном интервале температур выше Тр одинаково хорошо описываются либо моделью сильно демпфированных ионов, либо моделью перескакивающих ионов. Предложенная нами в работе [81 микроскопическая модель зародышей, согласующаяся со всей совокупностью полученных экспериментальных данных, свидетельствует о решающей роли перескока ионов в процессах динамической поляризации сегнетоэлектриков типа смещения и тем самым позволяет сделать выбор в пользу одной из рассмотренных в работе [12] моделей, [c.77]

Оптическая снстемэ, создающая интерференцию поляризованных лучей (рнс. IV.8), состоит из поляризатора П и анализатора Ан, между которыми вводится исследуемый объект Кр (рис. на IV.8 в качестве исследуемого объекта приведен двояко-преломляющий кристалл, оптическая ось которого параллельна плоскости чертежа и перпендикулярна падающему лучу). [c.194]

Резонаторы с анизотропными элементами. Для селекции продольных мод могут быть использованы поляризационные свойства резонатора с анизотропными элементами. Пример такого резонатора приведен на рис. 2.77. Здесь 1 — линейный поляризатор, 2 — двулучепреломляющая пластинка, обеспечивающая разность фаз необыкновенного и обыкновенного лучей, равную Аф, 3 — зеркала резонатора. Оптическая ось пластинки 2 перпендикулярна к оптической оси резонатора и повернута на угол а по отношению к направлению поляризации, фиксируемому поляризатором 1. [c.219]

Рассмотрим преломление луча через произвольную сферическую поверхность, используя обозначения и правила знаков, приведенные в 1.2, и придерясиваясь изложения Д. Д. Максутова [8]. Пусть луч выходит из точки О (см. рис. 1.1), лежащей на оп-. тической оси на расстоянии от сферической преломляющей поверхности, имеющей радиус кривизны Н и показатели преломления первой среды п, а второй п. Если луч идет наклонно, то он встретит поверхность в точке М, на зоне у. После преломления луч пересечет оптическую ось в точке О, сопряженной с точкой О на расстоянии от преломляющей поверхности. Сопряженные отрезки и связаны между собой зависимостью [c.124]

Учитывая приведенные в п. 1 настоящего параграфа данные, получаем, что собственная частота турмалиновой пластинки, вырезанной перпендикулярно к пьезооси (оптическая ось), т. е. при 2-срезе, равна [c.92]

Для атомов некоторых веществ, например редких земель, к числу которых относится неодим (N(1) и празеодим (Рг), можно считать установленным, что оптический электрон принадлежит не к группе, расположенной в самой периферической части атома, как для большинства веществ, в частности для щелочных металлов, а к одной из внутренних групп. Такое защищенное положение оптического электрона редких земель объясняет, по-видимому, то обстоятельство, что соли этих веществ, даже введенные внутрь твердого вещества (стекло), обнаруживают очень узкие полосы поглощения, приближающиеся к полосам в спектре поглоигения изолированных атомов. Из приведенных фактов и рассуждений явствует, что вопрос о природе поглощения света легче выяснить при исследовании поглощения изолированными атомами, т. е. разреженными газами. [c.568]

В табл. 19.2 собраны данные о потенциале ионизации легких и средних атомных ионов, характеризующие все ступени ионизации ионов с зарядом ядра Z<36 и представляющие интерес для физики высокотемпературной плазмы. Большая часть данных для низких степеней ионизации ионов была получена на основе обработки наблюдаемых спектров оптических переходов при высоких уровнях возбуждения частиц, тогда как в случае многократной ионизации использовались различные приемы экстраполяции потенциалов вдоль изоэлектронных серий [2,5,6]. В табл. 19.3 приведены значения потенциала ионизации одно-, двух- и трехзарядных атомных ионов с 37схождения линий в атомных спектрах [2,3,5,6]. Погрешности в определетш искомых значений потенциалов ионизации атомных частиц в табл. 19.1 —19.3 были учтены нами при округлении значащих цифр в пределах 1 для последней приведенной цифры. [c.411]

Оператор О.С.Ч.К. (оптическая скстема частично когерентная). В формуляре, приведенном ниже, дан пример описания частично когерентной оптической системы с помощью фуниции взаимной когерентности, заданной аналитически. Поскольку эта функция зависит от четырех аргументов или от двух векторных переменных, ее графическое представление невозможно. [c.200]

Приведенные ниже данные о спектральных коэффициентах ослабления различных твердых топлив относятся к негорящим частицам заданного элементарного состава с постоянным комплексным показателем преломления т. Естественно, что эти данные являются недостаточными для расчетов излучения горящих факелов, так как не учитывают изменения состава частиц по мере выгорания топлива и дисперсии их оптических параметров. Однако они в общих чертах дают представление [c.100]

Необходимо отметить, что непосредственное использование графиков, приведенных на рис. 5-26 и 5-27, затруднительно, так как нет сколько-нибудь надежных способов определения числа Бугера в топочных устройствах. Кроме того, не следует упускать из виду, что расчеты, на основе которых выявились данные закономерности, относятся к идеализированному случаю. когда стены топочной ка меры полностью покрыты поверхностями нагрева и когда горение в потоке не происходит, т. е. можно считать, что оно закончилось ранее и речь идет о движении продуктов полно)- горения. Условно считается, что эти продукты горения излучают как серое тело, т. е. учитывается, что излучение трехатомных газов является селективным. Несмотря на все это, вышеприведенные графики позволяют по-новому и более осмысленно подойти к расшифровке некоторых парадоксов , обнаруживающихся при попытках сравнивать эффективность сложного теплообмена при движении потоков, обладающих различными гидродинамическими, температурными и оптическими хар1актеристи-ками. [c.104]

Рассмотрим теперь случай, когда линейное F -взаимодействие невелико и оптическая полоса состоит из сопоставимых по интенсивности БФЛ и ФК. Тогда сигнал фотонного эха отразит и свехбыструю дефазировку и обычную, экспоненциальную. Пример такого рода приведен на рис. 6.9 а. Затухающие осцилляции, длящиеся примерно до времени тг>о — 30, обусловлены осцилляционной зависимостью действительной части функции дефазировки Re у)(г) (рис. 6.96). Период осцилляций функции Re р т), который проявляет себя в сигнале эха, равен примерно 2-k/ud = 0,3 пс. В пикосекундной шкале времен, начинающейся после ti/q — 30, происходит обычное экспоненциальное затухание амплитуды фотонного эха со скоростью 2/Т2, описьшающееся формулой [c.233]

Разнообразие локальной динамики индивидуальных молекул. Спектральная траектория, приведенная на рис. 7.4, является лишь одной из многих, которые наблюдались уже в первых спектроскопических экспериментах с индивидуальными молекулами пентацена в кристалле пара-терфенила. Практически каждый исследованный примесный центр имел свою индивидуальную спектральную траекторию [39, 87], что свидетельствовало о большом многообразии локальных условий, существующих даже в кристалле. Правда некоторые различия между спектральными траекториями могли быть обусловлены случайным характером квантовых прыжков и не отражать различий в вероятностях, описывающих явления. Поэтому более убедительно демонстрируют индивидуальность локальных условий эксперименты, в которых измеряется какая-либо величина, связанная с вероятностью, например, полуширина оптической линии. [c.294]

На рис. 4 показаны также измеренные в опыте величины вязкости разрушения для различных скоростей движения вершины трещины в образцах из стали AISI 4340, опубликованные Розакисом и др. [79]. Кружки на рисунке соответствуют экспериментальным данным, полученным на трех идентичных образцах в виде двойной консольной балки (ДКБ-образцах), подвергнутых одному и тому же режиму термообработки, нагружаемых жестким клином. Измерение динамической вязкости разрушения осуществлялось при помощи оптического теневого метода. Данные, приведенные на рис. 4, отнесены к величине начальной вязкости разрушения K i = 30 МПа-м , которая в действительности может быть несколько меньшей. Во всяком случае, данные, полученные для стали AISI 4340, говорят о том, что параметр d /eor должен быть порядка 30, и это согласуется с результатами, найденными Райсом и Соренсеном [78] в опытах с медленным движением трещины в аналогичных материалах. [c.113]

Здесь Тс — время жизни фотона в резонаторе (время релаксации квадрата амплитуды электрического поля). Из указанного выше второго свойства оптического резонатора следует, как мы увидим в дальнейшем, что в оптическом резонаторе резонансные частоты расположены очень близко друг к другу. Действительно, в соответствии с выражением (2.14) число мод резонатора N, расположенных в пределах полосы лазерной линии шириной Avo, равно N = Snv KAvo/ = 8я(КД ) (Л> оА), где Л>.о = = K .vol — ширина лазерной линии, выраженная в единицах длины волны. Из приведенного выражения видно, что N пропорционально отношению объема резонатора V к кубу длины волны. Так, например, если v=5-I0 Гц (частота, соответ-ствуюш,ая середине видимого диапазона), V=I см и Avo = 1,7-10 Гц [доплеровская ширина линии Ne на длине волны 0,6328 мкм см. выражение (2.81)], то число мод Л 4-10 . Если бы резонатор был закрытым, то все моды имели бы одинаковые потери и такой резонатор в случае его применения в лазере приводил бы к генерации очень большого числа мод. При этом лазер излучал бы в широком спектральном диапазоне и во всех направлениях, что является весьма нежелательным. Эта проблема может быть решена с помош,ью открытого резонатора. В таком резонаторе лишь очень немногие моды, соответствуюш,ие суперпозиции распространяюш,ихся почти параллельно оси резонатора волн, будут иметь достаточно низкие потери, чтобы стала возможной генерация. Все остальные моды резонатора соответствуют волнам, которые почти полностью затухают после одного прохождения через резонатор. Это главная причина, почему в лазерах применяется открытый резонатор Хотя отсутствие боковых поверхностей означает, что может возбуждаться лишь очень небольшое число мод, все же число генерируемых мод, как мы покажем ниже, может быть значительно больше, чем одна. [c.161]

Классификация. При классификации оптических систем предлагается девять характеристик, с помощью которых любую систему можно оценить соответствующим набором показателей, приведенных в табл. VIII.7. Следует заметить, что при необходимости можно также ввести дополнительные характеристики, используемые для различения систем по ряду специфических свойств. Существенной особенностью предлагаемой классификации является ограничение на число показателей при каждой характеристике. Нулевая характеристика имеет два показателя. Во всех последующих характеристиках их ие должно быть больше семи. Нулевое значение показателя во всех характеристиках (за исключением нулевой) выделено для обозначения отсутствия данных в системе. Как видно из таблицы, число показателей при каждой характеристике меньше семи, что может быть использовано для выделения дополнительных данных о системе. Две последние характеристики представляют собой утроенную и удвоенную характеристики, ибо они учитывают изменения систем соответственно по трем и двум параметрам одновременно. [c.625]

Биологически эффективные летучие фунгициды, наиример фе-нилизотиоцианат, дифенил и о-нитрофенол, не повреждают ни одного из пяти типов пластических масс (полиэтилен, поливинилхлорид, полистирол, полиамид и бакелит), наиболее часто употребляющихся в качестве конструкционных материалов в оптической и электротехнической промышленности [5]. Приведенные вещества не изменяют ни внешнего вида, ни механических свойств пластических масс, например предела прочности при растяжении и удлинении. Сталь, медь, цинк и алюминий в присутствии паров упомянутых фунгицидов не в большей мере повреждаются коррозией, чем в нормальной влажной атмосфере. Наблюдалось ингибирующее коррозию действие, например фенилизотиоцианата [5] [c.204]

Главным выводом из приведенных выше соотношений является то, что по прохождении любых оптических систем с действительными волновыми матрицами форма распределений интенсивностей у рассматриваемых пучков сохраняется (почему мы и говорили о самовоспроизводи-мости структуры). Сохраняется и вид распределения комплексной амплитуды на опорных поверхностях, которые остаются сферическими. Изменяются только радиусы кривизны р последних и, вместе с w, масштабы распределений, причем у всех пучков одинаково — точно так же, как у простейшего из них гауссова. Отсюда ясно, что, скажем, рис. 1.6 может быть в равной степени отнесен к любым эрмитовым и лагерровым пучкам с теми же р и W, только картина распределения, для которой w задает масштаб, у каждого лучка, своя. [c.38]

Тебретические расчеты лазера проводятся на основе его функ- циональ ой схемы, приведенной на рис. 2.1. Световое излучение источника накачки (обычно лампы) осветителем фокусируется внутрь активного элемента и создает в нем инверсию населен ностей рабочих уровней ионов неодима. За счет этого активный элемент Ьриобретает возможность усиливать проходящее через него световое излучение, частота которого р9,вна частоте перехода между рабочими уровнями. Оптический резонатор, отражая проходящий через активный элемент свет, создает необходимую для генерации лазера положительную обратную связь. Кроме того. [c.47]

Столь полный ряд боросиликатных стекол, как выше приведенный ряд свинцовых стекол, не был исследован, так как коммерчески гораздо труднее получить расположенную в последовательном порядке без больших пропусков серию боросиликатных стекол без примеси других составных частей, нарушающих непрерывность. Тем не менее в дополнение к стеклам S.205, 0.428 и 0.658, исследованных Покельсом, ряд боросиликатных иенских стекол был исследован Файловом в 1907 г. Величины, приведенные здесь Файлоном для абсолютного оптического коэффициента напряжения, вызывают значительное сомнение, так как его метод предназначался для другой цели, а именно исследования изменения относительного оптического коэффициента С в зависимости от длины волны. Помимо этих данных, они дают некоторое представление о свойствах боросиликатных стекол. [c.191]

На рис. 4.5 приведена интерферо-грамма термодеформированного активного элемента из АИГ Nd, полученная при настройке интерферометра на полосы бесконечной ширины с подсветкой излучением гелиево-неонового лазера на длине волны 0,63 мкм. Активный элемент имел размеры 6,3 X X 80 мм, лампа накачки относительно приведенной интерферограммы располагалась снизу. По виду интерферограммы легко сделать следующие выводы о характере деформаций. Число наблюдаемых полос (восемь) соответствует образованию оптического клина величина клиновидной деформации на длине волны наблюдения равна 5 мкм. Деформация центральной части активного элемента (прогиб интерференционных полос примерно на одну полосу) соответствует образованию собирающей линзы, а деформация периферийных участков — рассеивающей линзы. [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...