Линии схождения

Интерференционный характер записи голограммы требует высокой когерентности излучения источника и стабильности установки во время экспонирования относительные перемещения отдельных ее элементов не должны превосходить четверти длины световой волны. Поэтому обычно голографические установки располагаются на массивных амортизированных металлических или гранитных плитах. В качестве источников излучения используются преимущественно непрерывные гелиево-неоновые и аргоновые лазеры, обладающие достаточно высокой пространственной и временной когерентностью. Из-за больших углов схождения интерферирующих пучков для записи голограмм приходится ис-использовать фотоматериалы, обладающие высокой (более 1000 лин/мм) разрешающей способностью и, следовательно, малой чувствительностью [107]. Недостаточно высокая мощность применяемых лазеров и малая чувствительность фотоматериалов накладывают ограничения на размеры исследуемых объектов, которые Б настоящее время, как правило, не превосходят 1x1 м . [c.212]

На рис. 1.6 приведены пере.ходы между энергетическими состояниями ато.ма водорода. Образующиеся при этом спектры испускания или поглощения состоят из нескольких серий линий, которые закономерно сходятся к ионизационному пределу. Со стороны коротких длин волн после схождения серий линий наблюдается непрерывный спектр. Он обусловлен тем, что энергия отрыва электрона от атома водорода (в заштрихованной зоне ионизации) не квантована. [c.22]

Внутренний и охватывающий индукторы работают по одному принципу. Ток, наведенный в трубной заготовке, доходит до свариваемых кромок и замыкается через место их схождения. На участке периметра трубной заготовки, находящемся в непосредственной близости от активных проводников катушки, ток течет по полосе, ширина которой равна примерно длине катушки. На других участках периметра ширина этой полосы растет и плотность тока падает. Наименьшая плотность тока наблюдается на линии, диаметрально противоположной щели. Потери мощности в трубной заготовке определяются в основном потерями мощности на участке периметра, находящемся в непосредственной близости от катушки индуктора. [c.117]

На верхней стороне рамки зеркального отражателя установлен уровень 6. Колеса расположены на поворотных дисках 8. На линзе объектива зрительной трубы микроскопа нанесены две взаимно перпендикулярные линии I—I и II—II (рис. 94, б, в). На площадке с измерительной шкалой I находятся две взаимно перпендикулярные линии (с делениями), из которых вертикальные служат шкалой для замера углов развала и продольного угла наклона стойки, а горизонтальные — для замера углов схождения и углов поворота колес (рис. 94, г). Оптические стенды в последнее время все чаще монтируют на четырехстоечных подъемниках типа СДД-2,5 с оптическим прибором ПКО-1 (рис. 95). [c.177]

В общем с.тучае среди фигуративных точек различают концевые (начальные и конечные точки на отдельных линиях), обыкновенные (например, максимумы и минимумы непрерывных кривых) и узловые точки (образованы схождением двух или более линий). Среди послед- [c.26]

Рис. 21. Диаграмма г — I для процесса схождения ударной волны к центру ( = 1 — линия фронта ударной волны, — — о ЛИния проведено несколько характеристик семейств и С ).

При расхождении линий тока а + д > О, а при схождении а + х <0 (см. рис. 22.21) поэтому из уравнения (22.42) сразу видно, что при расхождении линий тока возрастание толщины потери импульса меньше, а при схождении линий тока больше, чем в плоском пограничном слое, что с физической точки зрения вполне понятно. [c.623]

План по румбам составляется по найденным в натуре румбам и линиям. Так как румбы местности отнесены к некоторому меридиану (магнитному или истинному), то и на бумаге нужно провести среди листа линию, которая в дальнейшем будет изображать меридиан. Так как схождение меридианов для небольших участков невелико, то можно считать все меридианы параллельными среднему. [c.701]

На линзе объектива зрительной трубы микроскопа нанесены две взаимно перпендикулярные линии 1—1 и 11—11 (рис. 116,6,3). На площадке с измерительной шкалой 1 имеются также две взаимно перпендикулярные линии с делениями (шкалы), из которых вертикальные служат шкалой для замера углов развала, а горизонтальные — для замера углов схождения и углов поворота колес (рис. 116,г). [c.173]

II. По смещению изображения шкалы относительно линии I I определяют угол а развала, а относительно линии II — II — угол схождения передних колес. Колеса автомобиля при контроле устанавливают на поворотные диски 8. [c.111]

На верхней стороне рамки зеркального отражателя установлен уровень 6. Колеса расположены на поворотных дисках 8. На линзе объектива зрительной трубы микроскопа нанесены две взаимно перпендикулярные линии /—Iw II—II (рже. 172, б). На площадке с измерительной шкалой 1 находятся две взаимно перпендикулярные линии (с делениями), из которых вертикальные служат шкалой для измерения развала и продольного угла наклона стойки, а горизонтальные —для измерения углов схождения и углов поворота колес (рис. 172, г). [c.263]

Угол схождения кромок при изготовлении различных труб изменяется от 2 до 5°. При уменьшении угла схождения уменьшается расстояние между кромками и вследствие этого сильнее проявляется эффект близости, о способствует большей интенсивности нагрева и улучшению условий сварки. Однако при малых углах точка схождения кромок значительно удаляется от линии, на которой расположены оси обжимных валков, что приводит к уменьшению усилия сжатия кромок в момент, когда они имеют наиболее высокую темпе-.ратуру. Если по этой причине понижается качество сварки, угол должен быть увеличен. [c.140]

Лаки 265, 267 Лакокрасочные покрытия 120, 2й,Ч Лента-щуп 215 Линейка для проверки схождения колес КИ-650, И-401, И-402 79 Линия поточная ТО 10 Лупа 166, 167, 247 Люфт суммарный рулевого управления 85, 86, 89, 143 [c.280]

Как и в задаче о схождении ударной волны, 5о-линия на плоскости X, t (г)о Линия на плоскости т, t или т, М) является характеристикой (dx/dt = и с dm/dt = ge), которая отделяет область влияния. На рис. 12.13, 12.14, изображающих диаграммы х, t и т, М, проведены линия фрон- [c.646]

При волочении полосы через гладкую равномерно суживающуюся матрицу (рис. 65) так же, как и в предыдущем случае, линии скольжения должны подходить к оси симметрии и стенкам матрицы под углами я/4. Сетка линий скольжения, представленная на рис. 65, удовлетворяет этим условиям, если при заданном угле схождения у редукция Я//г не меньше некоторого значения. [c.182]

При пользовании магнитными компасами полет по маршруту можно вьшолнять только по локсодромии — линии, пересекающей меридианы под постоянным углом. В этом случае по магнитному компасу выдерживается постоянный курс следования, рассчитанный для МПУ, измеренного относительно среднего меридиана участка маршрута. Линия фактического пути самолета при выдерживании курса по магнитному компасу, вследствие схождения меридианов к полюсу, не совпадает с проложенной на карте прямой линией. [c.114]

Бахэм, Гидеман и Асбах [120, 132, 137] опубликовали ряд работ, в которых они описывают новый метод наблюдения ультразвуковой решетки в жидкости они полагают, что при помощи этого метода можно непосредственно наблюдать линии схождения в жидкости, в которой распространяется ультразвуковая волна. Однако здесь имеет место совершенно другое явление, о котором будет подробно сказано в следующем пункте. [c.188]

В конце 1933 г. Бахэм, Гидеман и Асбах [137] сообщили о новом методе, при помощи которого могут быть сделаны видимыми стоячие ультразвуковые волны. Вначале авторы рассматривали этот метод как разновидность теневого метода. Бахэм [132] применил его также для наблюдения бегущих звуковых волн, используя конденсатор Керра для стробоскопического освещения. В своих более поздних работах [120, 866] авторы высказывают мысль, что они сделали видимыми линии схождения [c.193]

Полосы на фотографиях ультразвуковой решетки, полученных по методу Бахэма, Гидемана и Асбаха, будут особенно яркими в том случае, если объектив 0 (см. фиг. 240) удастся сфокусировать на плоскость, где имеется наибольшее схождение световых лучей. Однако это возможно лишь в том случае, когда линии схождения находятся либо в плоскости выхода света из звуковой волны, либо еще дальше за этой плоскостью, так как непосредственное наблюдение этих линий внутри звукового поля при помощи оптической системы невозможно (см. п. 2 настоящего параграфа). К тому же в стоячих волнах линии схождения непрерывно сдвигаются в направлении распространения света. Последнее связано с тем, что сжатия и разрежения в жидкости при стоячей волне периодически. появляются и исчезают. Если учесть изменение во времени показателя преломления, предполагая, что оно происходит по синусоидальному закону, и пренебреч пространственными изменениями йп в направлении звуковой волны, то приведенное выше выражение (160) для расстояния между первыми линиями схождения и плоскостью вступления света в звуковую волну примет вид [c.195]

Из этого выражения вытекает, что для момента времени t=0 у=со только через четверть периода звукового колебания у достигает своего наименьшего значения i/o= onst/l/An, чтобы затем лпять увеличиться до бесконечности. Бахэм [133] установил, что линии схождения наибольшую часть периода находятся в точке г/о и вблизи нее. Он произвел расчет, хорошо совпавший с экспериментальными данными, согласно которому глаз в течение четверти периода видит полосу максимальной ширины Х/15, в то время как остальную часть полупериода полосы кажутся сильно размытыми (в течение второго полупериода полосы находятся в бесконечности). [c.195]

Преимущество метода Номото по сравнению с описанным выше методом Гидемана и сотрудников заключается в применимости первого из них для низких звуковых частот, где не наблюдается еще ясно выраженных линий схождения, т. е. достаточной амплитудной модуляции фронта световой волны. [c.196]

В табл. 19.2 собраны данные о потенциале ионизации легких и средних атомных ионов, характеризующие все ступени ионизации ионов с зарядом ядра Z<36 и представляющие интерес для физики высокотемпературной плазмы. Большая часть данных для низких степеней ионизации ионов была получена на основе обработки наблюдаемых спектров оптических переходов при высоких уровнях возбуждения частиц, тогда как в случае многократной ионизации использовались различные приемы экстраполяции потенциалов вдоль изоэлектронных серий [2,5,6]. В табл. 19.3 приведены значения потенциала ионизации одно-, двух- и трехзарядных атомных ионов с 37атомных спектрах [2,3,5,6]. Погрешности в определетш искомых значений потенциалов ионизации атомных частиц в табл. 19.1 —19.3 были учтены нами при округлении значащих цифр в пределах 1 для последней приведенной цифры. [c.411]

Измерение контактным способом — на автомобильное колесо строго параллельно его плоскости вращения крепят металлический диск. К нему по направляющим подводят прибор с подвижными измерительными стержнями. По величине утапливания стержней определяют значения углов установки колес (рис 8.33, 6) Выпускаемый в настоящее время стенд такого типа К622 предназначен для легковых автомобилей, но легко может быть модернизирован для грузовых и технологически удобен для измерения углов схождения и развала на поточных линиях технического обслуживания [c.153]

Кроме рассмотренных полосатых спектров испускания и поглощения существуют спектры флуоресценции паров двухатомных молекул, возбуждаемые мощными монохроматическими лампами или лазерами. Если узкая монохромагическая линия совпадает с каким-либо электронно-колебательно-вращательным переходом, разрешенным правилами отбора (см. 10), то при поглощении света существенная часть молекул переходит в возбужденное электронное состояние Е/ с квантовыми числами v и J (рис. 1.34), а оттуда через примерно 10 с молекулы спонтанно переходят в нижележащие состояния согласно общим правилам отбора (см. 10). Если электронный переход относится к типу Е—2, то в спектре будет наблюдаться серия постепенно сходящихся дублетов (см. рис. 1.34). Компоненты дублетов обусловлены линиями Р- и / -ветвей (согласно правилу отбора Л/ = 1). Расстояния между дублетами примерно равны AG +mi- По схождению дублетов в сторону больших длин волн можно определить [c.80]

Внутренний и наружный шовообжимные ролики выполняются водоохлаждаемыми. Усилие поджатия роликов при сварке трубы диаметром 180 мм и толщиной стенки 1,2 мм составляло 150— 200 кгс. Диаметр внутреннего ролика 90 мм, наружного — 120 мм. Для получения качественного сварного соединения необходимо ролики устанавливать так, чтобь их оси обязательно лежали в плоскости, нормальной к касательной к кромкам в точке их схождения. Линия пересечения плоскости, в которой лежат оси роликов, и вертикальной плоскости, проходящей через центр нахлестки, должна пересекаться с осью трубы. При таком раС положении осей направления движения роликов и кромок в месте их схождения совпадают. Если оси установлены неточно и направления движения роликов и кромок не совпадают, разогретый металл кромок смещается и качество сварного соединения по его длине нестабильно. [c.175]

При работе передачи из-за погрешностей изготовления элементов передачи и погрешностей их монтажа звенья замкнутого контура цепи на ведущей ветви передачи движутся по ломаной линии 1—2—3—4 (рис. 1). В момент схождения с ведомой ввездочки, когда заканчивается поворот звена вокруг шарнира цепи, звено разворачивается в плоскости цепи на угол разворота 02, а в момент вхождения звена цепи в зацепление с ведущей звездочкой (перед началом поворота звена вокруг шарнира) звено разворачивается в плоскости цепи на угол разворота 03- Значения углов разворота определяют по формулам [c.223]

Схождение регулируют изменением длины поперечной рулевой тяги, имеющей на концах резьбу и наконечники. При этом практически замеряют расстояния В и Л между шинами спереди и сзади оси на высоте центровой линии колес. Величина схожде- [c.182]

Перекрывание пучков происходит, когда угол схождения падающего излучения увеличится до тех пор, пока конус падающих лучей не станет достаточно большим, чтобы включить направления дифракционных лучей для многих отражений. Возникающие тогда картины с линиями в некоторой степени похожи на псевдо-косселевские картины тем, что в пределах распределения интенсивности падающего излучения они не меняются. Простое кинематическое объяснение контраста кикучи-линии, основанное на быстром спаде интенсивности с углом, не применяется. [c.325]

ЛЛ-по инструкции Горьковского авто- ЛЬКО КОНТРОЛЬНЫМИ ВеЛИЧИНаМИ завода ВВ —по инструкции автозавода СХОЖДеНИЯ КОЛеС, укаЗЗННЫМИ ДЛЯ имени Лихачева СС —при замере линей- аиог>й [c.160]

В качестве примера на фиг. 123 показана параллельная полоса молекулы СНзР в обычной инфракрасной области (основная частота Vз) и на фиг. 124 — параллельная полоса молекулы СН3—С =С—Н в фотографической инфракрасной области (обертон ЗvJ). На втором снимке хорошо видно схождение линий. Из среднего расстояния между линиями в полосах получено грубо приближенное значение для величины 2В. Для более точного определения постоянных и необходимо применять такой же метод, как и для линейных молекул (см. также ниже). [c.448]

Если учитывается взаимодействие между колебанием и враш,ением, т. е разница между А, В и А", В", то отдельные линии в ветви Q подполосы уже не совпадают точно и серия, образованная ветвями Q, слегка сходится [согласно (4,59)] обычно в сторону коротких длин волн. Для того чтобы линии Q подполосы совпадали между собой, по крайней мере приблизительно, разность В — В" должна быть меньшей, чем необходимо для парал-.пельных полос, так как в данном случае для ветвей Q встречаются гораздо большие числа J. Однако это условие обычно выполняется для основных полос и низких обертонов или составных Частот. Для высоких обертонов может оказаться, что ветви Q уже не будут вырождаться в линии и в то же время схождение серий подполос может быть столь значительным, что они образуют голову серии. В этом случае структура перпендикулярной полосы будет сильно напоминать структуру параллельной полосы с большим значением разности (А — В ) — А" — В") (см. выше). [c.455]

Тем не менее, определение постоянной Л возможно в тех с. 1учаях, когда разрешены все вырожденные основные частоты одинакового типа симметрии, так как сумма С,- (см. выше) не зависит от потенциальных постоянных и может быть выражена через А В. Пренебрегая зависимостью Л и 5 от V (т. е. схождением линий в перпендикулярных полосах), мы получаем для суммы интервалов Дv = 2[Л(l—С,) — В во всех (/) основных частотах данного типа симметрии выражения [c.464]

Значения энергии уровней, вычисленные по этим формулам при К = О, 1 и 2, показаны на фиг. 5 как функции от е. При К — 0 формула (1,38) будет точной, когда колебания строго гармонические и связь чисто квадратичная. С усилением связи (е) нижние комионенты более высоких колебательных уровней пересекают верхние компоненты нижних колебательных уровней и в конце концов стремятся к С = О, когда е = 1, т. е. когда нижняя потенциальная кривая переходит в горизонтальную линию. Электронно-колебательные уровни П и Д ведут себя подобным же образом, но в этом случае при высоких значениях е формулы неточны и не дают того схождения нижних компонент к О = О при е — 1, которое предполагается на фиг. 5. Кроме того, формулы дают пересечение кривых энергии (пунктирные линии), тогда как в более высоком приближении (сплошные линии) пересечений нет. На фиг. 6 приведена диаграмма уровней энергии нри слабой связи (е = 0,1), где правильно (если пренебречь ангармоничностью) показано относительное расположение всех электронно-колебательных уровней до V = 6 и К = 4. [c.37]

Необходимая степень монохроматичности света определяется по общей формуле klb k т, где т — максимальный порядок интерференции, наблюдающейся при голографировании. При рациональном расположении источника света и прочей аппаратуры его можно оценить по формуле т ЫК, где L — линейные размеры предмета. Таким образом, должно быть aX < X /L. Уже при неболь-цгих размерах предмета 10 см и А, = 500 нм эта формула дает aX < 10" нм. Между тем спектральные линии ртутной лампы,, даже с низким давлением ртутных паров, имеют ширину 30 нм. Требования к размерам источника света, пожалуй, еще более жесткие. Для получения высокой контрастности интерференционной картины на голограмме поперечные размеры Ал источника света (т. е. размеры параллельно плоскости голограммы) должны быть малы по сравнению с шириной интерференционной полосы Х/а, где а — угол схождения крайних интерферирующих лучей (см. 28). По порядку величины а = h/l, где h — ширина опорного пучка, а I — расстояние между предметом и голограммой. Если h = 3 см, а / = 30 см, то должно быть Ах <. Xl/h = 5 мкм. [c.345]

В наши дни, по прошествии более ста лет, ответ Больцмана Лошмидту попробуйте же их повернуть воспринимается как фагический возглас отчаяния. Но обратить скорости все же хочется. Так как спонтанного возникновения антики-нетического состояния никто никогда не наблюдал, предположим поэтому, что мы наняли армию из 10 демонов Максвелла, которые по команде в один и тот же миг обращают скорости всех N частиц. Заметим мимоходом, что при этой операции неизбежно возникнут мелкие ошибки, т.е, будет V, - -V,- Н-йу,-, и возникает вопрос, насколько устойчиво антикинетическое состояние по отношению к этим неточностям обращения. Это очень сложный и специальный вопрос, но интуитивно чувствуется, что антикинетические состояния очень чувствительны (в отличие от устойчивых кинетических) к этим неточностям. И здесь опять помогает аналогия с теорией рассеяния. Действительно, внесение небольшого возмущения в расходящуюся волну так и остается возмущением, которое к тому же будет рассеиваться по всей с ере, и относительная его роль будет падать. В сходящейся же волне роль неточности, возникшей при обращении расходящейся волны в сходящуюся, по мере схождения будет возрастать, волна уже не сойдется в точку, и начальное состояние будет далеко до воспроизведения. Совершенно так же и в статистической системе ошибки в отражении скоростей частиц приведут к весьма приблизительному воспроизведению начального состояния (пунктирная линия на рис. 202). [c.332]

При длине участка в 600 км максимальное уклонение самолета от ортодромической линии пути достигает 8—10 км, т. е. выходит за пределы допустимой точности самолетовождения. Чтобы уменьшить уклонения самолета от ортодромической линии пути, приходится большие участки маршрута делить на ряд участков с таким расчетом, чтобы средний МПУ отличался от МПУ на концах отрезка не более чем на 1—2°. При полетах по таким участкам приходится менять значение МПУ через 10-15мин как по причине схождения меридианов, так и вследствие изменения магнитного склонения, что создает трудности и неудобства в самолетовождении. Кроме того, даже при таком дроблении участков маршрута фактическая линия пути по локсодромии отклоняется от прямой линии, проложенной на карте, до 3 км, что усложняет контроль пути по пеленгам радиотехнических средств, расположенных в поворотных пунктах маршрута. При полете от радионавигационной точки или на радионавигационную точку контроль пути по направлению ведется по радиопеленгам. Известно, что линия всякого радиопеленга является ортодромией. Но при полете по локсодромии фактическая линия пути самолета отходит от ортодромической линии, проложенной на карте. Поэтому при полете по [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...