Импульсы минимальной длительности

Они наглядно демонстрируют прогресс в технике генерации, усиления и компрессии фемтосекундных импульсов. Минимальная длительность, достигнутая с помощью решеточного компрессора, который фазирует гармоники уширенного спектра в параболическом приближении, составила 8 фс [63], что соответствует примерно четырем периодам оптических колебаний. [c.265]

Импульсы минимальной длительности (к настоящему времени вплоть до 16 фс) можно получить, как указывалось выше путем последующей компрессии. [c.227]

Импульсы минимальной длительности 227 [c.363]

При достижении максимума отнощения сигнал/шум полезный сигнал никогда не успевает нарастать до максимальной величины, так как при этом обеспечивается передача лишь основных, несущих наибольшую энергию, гармонических составляющих спектра. Очевидно, при оптимальной выявляемости сигнала на выходе датчика всегда содержится дополнительная динамическая погрешность измерения, так как при изменении длительности сигнала и неизменной амплитуде меняется уровень р. Для исключения этой погрешности необходимо, чтобы при регистрации импульса минимальной длительности сигнал на выходе 7 С-фильтра успевал нарастать до максимальной величины. Так как для выполнения этого требования расчетные значения к очень велики, то минимально допустимая величина к определяется из условия передачи активной ширины спектра сигнала. [c.151]

Следует подчеркнуть, что указанное преобразование зарегистрированных сведений осуществляется чрезвычайно быстро. Минимальное время,необходимое для восстановления изображения, можно оценить с помощью следующих рассуждений. Пусть просвечивающая волна представляет собой световой импульс с длительностью т. Импульс ограниченной длительности можно рассматривать как набор монохроматических волн, причем спектральная ширина импульса бv, согласно изложенному в 21, связана с т универсальным соотношением бvт = 1. Голограмма, будучи, по существу, дифракционной решеткой, произведет спектральное разложение импульса, и изображение каждой точки предмета будет соответствующим образом расширено. Для того чтобы такое уширение практически не было заметным, спектральная ширина импульса должна быть меньше интервала частот, разрешаемого голограммой-решеткой (см. 50). На основе высказанных соображений легко показать, что длительность импульса должна удовлетворять условию [c.268]

Полагая D = 9 см, sin фо — sin ф = 1/3 в (67.3), находим чрезвычайно малое значение необходимой длительности импульса т лг 10 1 с. При снижении требований к качеству изображения минимальную длительность импульса можно еще более уменьшить. [c.269]

Диапазон контролируемых толщин. Минимальную толщину изделия, контролируемого эхо-методом, определяет мертвая зона толщиномера. Она аналогична мертвой зоне дефектоскопа (см. подразд. 5.2). Для ее сокращения в приборах групп А и В добиваются минимальной длительности зондирующего импульса, а в приборах группы Б применяют РС-преобра-зователи. В результате мертвая зона для толщиномеров групп А и В составляет 0,2. .. 0,3 мм, для толщиномеров группы Б — 0,5. .. 1,5 мм. [c.405]

Коммутационная способность тиристорных ключей по напряжению 100 В, по току 0,1 А контактных ключей соответственно 30 В и 0,5 А (для РПИ-1). Зона нечувствительности 0,2—2%. Постоянные времени демпфирования О—20 с, интегрирования 5—500 с, дифференцирования О—200 с. Минимальная длительность импульса 0,1—1 с. Коэффициент пропорциональности для РПИ-1 0,1—10. Изменение коэффициента масштабирования 0—1 [c.761]

Отсюда видно, что квадратичный член в частотной модуляции приводит к уменьшению эффективной дисперсионной длины. Вследствие этого минимальная длительность импульса достигается на длинах [c.35]

Нетрудно убедиться, что из этого соотношения следует формула (8) для длины компрессии L . Выполняя обратное фурье-преобразование, из (23) при учете (25) для минимальной длительности импульса Тп, получаем выражение (7). [c.39]

Для устойчивости синхронного режима работы солитонного лазера требуется весьма точное согласование (до 1 мкм) длин основного и вспомогательного резонаторов. В [38] сообщается о создании автоматизированной системы стабилизации режима работы солитонного лазера, минимальная длительность импульсов доведена до 100 фс. [c.215]

Минимальная длительность импульсов синхронно-накачиваемых лазеров. Процесс генерации в растворах красителей хорошо описывается четырехуровневой моделью активной среды (рис. 6.9)[20]. Квант накачки [c.250]

Теоретический предел длительности импульсов, генерируемых в режиме синхронной накачки, связан с невозможностью создания на рабочем переходе инверсии населенности за время, меньше времени колебательной релаксации Тр 1 пс в данном возбужденном состоянии молекулы красителя. Если длительность импульса накачки заключена в интервале Тто, как показывают расчеты [24], минимальная длительность импульса генерации ограничивается величиной [c.251]

Зависимость средней по цугу длительности импульсов генерации <т > от числа импульсов накачки М приведена на рис. 6.14. Видно, что увеличение М до 40—60 приводит к установлению стационарного значения <т >. Основным фактором, ограничивающим минимальную длительность выходных импульсов, является временная модуляция цуга накачки, приводящая к неодновременности достижения порога генерации для разных импульсов, что, в свою очередь, уширяет импульс генерации. Отметим, что перспективными с точки зрения генерации длинных цугов (М 10 ) пикосекундных импульсов с постоянной амплитудой являются твердотельные лазеры с самосинхронизацией мод и электронным управлением добротностью резонатора. [c.256]

Подчеркнем, что с точки зрения достижения минимальной длительности усиление частотно-модулированного импульса и последующее [c.270]

Уже в начале 80-х годов стало ясно, что перспективы генерации сверхкоротких импульсов УФ диапазона связаны с удвоением частоты лазеров на красителях и их последующем усилении в эксимерных усилителях. Трудности в осуществлении пассивной или активной синхронизации мод эксимерных лазеров вызваны, прежде всего, малыми временами существования инверсии в активной среде (10 —10 с), что резко ограничивает число проходов излучения по резонатору. К настоящему времени минимальная длительность, реализованная в режиме активной синхронизации мод, составляет 120 пс [74]. Итоги развития пикосекундных эксимерных систем подведены в обзоре [75]. [c.271]

Метод двухкаскадной генерации разностной частоты позволяет достаточно просто и с высокой эффективностью формировать сверхкороткие ИК импульсы. Изменяя интенсивности взаимодействующих в первом каскаде волн и длину нелинейных кристаллов, можно управлять длительностью импульсов. Предельные возможности схемы, с точки зрения достижения минимальной длительности, определяются полосой пропускания параметрического преобразователя. Так при длине кристалла L=22 мм можно преобразовывать импульсы с длительностью, превышающей 4 пс. Уменьшение длины кристалла приводит к уширению полосы преобразования, но снижает его эффективность. [c.278]

Это и означает, что излучение имеет форму короткого и интенсивного импульса. Длительность этого импульса больше характерного времени резонатора Травного по меньшей мере нескольким временам полного обхода резонатора. Следовательно, минимальные длительности импульса составляют, например, в твердотельных лазерах с модуляцией добротности и с обычной длиной резонатора (L 1 м) несколько десятков наносекунд. [c.90]

Применение лазерных импульсов минимально достигнутой к настоящему времени длительности (т , 0,1 пс) и безынерционных оптических затворов, например, на основе преобразования во вторую гармонику или параметрического эффекта позволяет довести пространственное разрешение Ах до величины порядка 10 мкм. [c.127]

Как видно из рисунков, увеличение энергии накачки и коэффициента отражения позволяет получать более короткие и интенсивные импульсы. При малых коэффициентах отражения или малых энергиях накачки обратная длительность импульсов и интенсивность меняются монотонно. Они достигают максимальных значений у границы области синхронизации, соответствующей максимально допустимой длине резонатора. При несколько больших коэффициентах отражения или энергиях накачки обратная длительность импульсов и их интенсивность достигают внутри области синхронизации мод максимума. Этот экстремум представляет особый интерес при выборе параметров лазера, так как в экстремуме длительность импульсов минимальна и малые флуктуации длины резонатора не оказывают заметного влияния на процесс синхронизации мод и характеристики излучения лазера. Выбирая в качестве примера опти- [c.166]

В последнее время ведется много работ по исследованию этого явления для разработки технологии шокового упрочнения (sho k hardening) [71, 75]. Для этих целей используется излучение твердотельных неодимовых лазеров и газовых ОКГ с длиной волны 10,6 мкм, работающих в импульсном режиме. Авторы ряда работ измеряли давления, возникающие на поверхности образца при действии гигантских импульсов ОКГ. В частности, производилось измерение давления при использовании СОз-лазера, генерирующего излучения с длиной волны 10,6 мкм [75]. Длительность импульса изменялась путем регулирования состава газовой смеси лазера. Минимальная длительность импульса составляла 100 нс. Давление определялось путем измерения перемещений обратной стороны мишени, которая одновременно являлась одним из зеркал [c.23]

Электроэрозионная обработка использует расплавление и испарение малых порций металла импульсами электрической энергии, которые вырабатываются периодически специальными генераторами. Обработка ведется в жидкой среде, и развивающиеся в межэлектрод-ном промежутке в момент прохождения разряда гидродинамические силы выбрасывают расплавленную порцию металла из зоны обработки. Это позволяет электроду постепенно внедряться в обрабатываемую заготовку, последняя присоединяется к тому полюсу, на котором выделяется больше тепла. Разряд, т. е. пробой межэлек-тродного промежутка, возникает каждый раз между наиболее сближенными точками анода и катода. В результате каждого импульса на поверхности электродов образуются небольшие углубления, форма и размеры которых зависят от мощности импульса, его длительности и свойств обрабатываемого материала. Следует обратить внимание на то, что удаление материала происходит на обоих электродах (с заготовки и с инструмента). Разрушение электрода-ин-струмента (или износ) явление нежелательное не только потому, что на него затрачивается бесполезно энергия, но и из-за снижения точности обработки и экономичности процесса. Уменьшения износа электрода-инструмента добиваются выбором для их изготовления соответствующих материалов, применением униполярных импульсов, подключением электрода-инСтрумента к тому из полюсов источника тока, на котором его износ будет минимальным. [c.145]

На рисунке приняты следующие обозначения а — ударное ускорение (Oojraax — максимальное ударное ускорение при ограничении по скорости соударения (iZs)min — минимальное ударное ускорение при ограничении по деформации (/ )тт — минимальная длительность переднего фронта ударного импульса (4)тах — максимальная длительность переднего фронта ударного импульса tz, = f (й) — зависимость изменения длительности переднего фронта ударного импульса от ударного ускорения при ограничении по скорости соударения = = / (o ) — зависимость изменения длительности переднего фронта ударного импульса от ударного ускорения при ограничении по пути торможения а,, ZI — ударное ускорение, удовлетворяющее обоим ограничениям (5,0 — длительность переднего фронта ударного импульса, удовлетворяющая обоим ограничениям. [c.339]

Выходные сигналы при сопротивлении нагрузки 2 кОм — 10 В (24 В для РБИ1-П). Коммутационная способность тиристорных ключей по напряжению <127 В. по току <0,1 А. Зона нечувствительности 0,2—2 %. Постоянные времени демпфирования 0—20 с, интегрирования 5—500 или 10—20000 с. Скорость связи 0,2—2,5 %/с. Минимальная длительность импульса 0,1 — [c.468]

Из этого выражения очевидно, что длительность импульса минимальна при а = /AaL это условие совпадает с выражением (8.5.9), полученным полуинтуитивным методом. Подставляя аЬ = = 1/4а в (8.5.25), находим следующее выражение для минимальной длительности импульса [c.332]

Если ao 2<0, то ФМ импульс расплывается быстрее, чем немодули-рованный. В случае a k >0 ФМ импульс сначала сжимается, а затем расширяется (ср. кривые 2 и 5 на рис. 1.3а). Минимальная длительность импульса [c.34]

Lk= (ао/гз) . Минимальная длительность сжатого импульса (см. (18)) T i 2/A of = (ао Го) На рис. 1.7 приведены графики, характеризующие связь вида частотной модуляции и дисперсии среды, обеспечивающей компрессию импульсов. [c.38]

Для рассматриваемой нами модели гауссовского ФМ импульса (1) ответ очевиден. Прошедший через диспергирующую среду ФМ импульс будет иметь максимальную амплитуду и, следовательно, минимальную длительность при условии, что все его спектральные компоненты точно сфазированы ) [c.39]

Из (30) следует, что чем ближе форма начального импульса к прямоугольному (чем больше т), тем больше минимальная длительность ктш- другими словами, для супергауссовских импульсов коэффициент компрессии оказывается меньше, нежели для гауссовского. С ростом т уменьшается и длина компрессии. [c.41]

Время Тпр определяет минимальную длительность импульса в фокусе линзы. Формула (7) справедлива в первом приближении теории дисперсии. Заметим, что для импульсов длительностью в несколько фемтосекунд существенным оказывается дисперсионное расплывание в материале линзы, описываемое вторым приближением. [c.60]

Реальные количественные закономерности дисперсионного режима сжатия были установлены в [17, 19] методами математического моделирования. В численных экспериментах нелинейное уравнение Шредингера (4.3.1) интегрировалось по t, при различных параметрах нелинейности R. Вычислялись профили интенсивности, распределения текущей частоты в различных сечениях световода и результаты сжатия час-тотпо-модулированных импульсов при оптимальной настройке решеточного компрессора. На рис. 4.7 приведены зависимости минимальной длительности импульса от длины световода. Видно, что для каждого значения R существует оптимальная длина световода Lonr, при которой достигается максимальная степень сжатия Наличие экстремума связано с тем, что на малых рас стояниях 2 Lф форма импульса еще практически не изменилась и нелинейное ушире-ние спектра растет пропорционально р асстоя нию (2). Н а р ас-стоянии расплывание [c.180]

Рис. 5.1. Самосжатие УУ-солитонного импульса при N=4. На вставке приведена зависимость минимальной длительности импульса от (сплошная линия — теория, точки — эксперимент [10])

На выходе системы формируются импульсы с длительностью 0,8 пс на стоксовой частоте (Х(,= 1,10 мкм). В этой схеме синхронно-накачи-ваемый волоконный световод играет роль активной среды и безынерционного фазового модулятора, а наличие решеточного компрессора позволяет стабилизировать длительность выходного импульса на минимальном уровне. Минимальная длительность в подобных устройствах ограничивается шириной полосы рамановского усиления и может быть, в принципе, доведена до 100 фс. [c.217]

К форме импульса разрядного тока через лампу. накачки твердотельного излучателя не предъявляется. жестких требований. Фронт стремятся сделать длительностью не менее 100 мкс, чтобы избежать возникновения ударной волны, способной вывести лампу накачки из строя [5, 36]. Вместе с тем, минимальная длительность лмпульса должна превышать время, необходимое для создания условий генерации излучения, а максимальная определяться требованиями к продолжительности излу- чения и может составлять единицы и даже десятки миллисекунд. [c.32]

При малом отличии частоты модуляции сот от то расчет может быть выполнен аналогично сделанному выше. Здесь член разложения экспоненты (4.22), прямо пропорциональный времени, ответствен за сдвиг частоты. Не вдаваясь в детали расчета, приведем на рис. 4.3 рассчитанные для случая фазовой модуляции зависимости длительности импульсов от расстройки 6югп = ато — Ют [4.5]. Минималь-ная длительность импульсов имеет место при некоторой малой отрицательной расстройке, в то время как с увеличением положительной расстройки длительность импульсов монотонно растет. В случае амплитудной модуляции длительность импульсов минимальна при бсот = 0 и монотонно нарастает с увеличением как положительной, так и отрицательной расстройки. [c.143]

Для каждого значения длины волны длительность импульсов может плавно меняться за счет перемещения призмы, что. вызывает изменение оптического пути, проходимого импульсом внутри стекла. Как видно из рис. 6.16, для каждой длины волны при определенном значении длины пути в стекле обеспечивается полная компенсация чирпа и длительности импульсов минимальны. Оптическая длина пути, соответствующая минимальной длительности импульсов, меняется в зависимости от концентрации поглотителя и в свою очередь обеспечивает минимальную длительность импульсов при определенной концентрации или соответствующей длине волны излучения лазера. Наиболее короткие импульсы длительностью менее 100 фс были при этом получены в диапазоне длин волн от 605 до 620 нм, причем минимум длительности импульсов достигался при 617 нм. Основные экспериментальные результаты могут быть описаны в рамках теории, изложенной в п. 6.2.7. [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...