Штамп кольцевым основанием

Динамической контактной задаче для штампа с плоским кольцевым основанием посвящены работы [22 23, 26—29]. [c.332]

Совершенно аналогичным методом была рассмотрена задача о горизонтальных колебаниях штампа с плоским кольцевым основанием, расположенного на упругом полупространстве [28, 29]. [c.332]

Бородачев H. М. Динамическая контактная задача для штампа с плоским кольцевым основанием, расположенного на упругом полупространстве.— IV Всесоюз. конф. по прочности и пластичности. Тезисы докл. М., Наука , 1967. [c.339]

Буряков А. Н. Горизонтальные колебания штампа с плоским кольцевым основанием, расположенного на упругом полупространстве.— Изв. вузов. Стр-во и архит. , 1971, № 12. [c.339]

Обзор работ, посвященных динамической контактной задаче теории упругости, приведен в монографии [16]. Однако во многих опубликованных трудах результаты представлены в форме, мало пригодной для практического использования, и почти отсутствуют числовые примеры. Ниже призе, дены результаты решения задач об установившихся гармонических колебаниях штампа с плоским круговым или кольцевым основанием, расположенного на упругом изотропном полупространстве. Наибольший интерес представляет рассмотрение пространственной динамической контактной задачи для штампа более сложной формы в плане (прямоугольной и т. п.). Однако такая задача весьма сложна, и в настоящее время пока нет ее точных решений. Поэтому задачу о штампе с плоским круговым основанием можно рассматривать как некоторую эталонную задачу. Имея решение для штампа с круговым основанием, можно, используя известные приемы, получать приближенные решения для штампов другой формы в плане. Один из таких приемов изложен в работе [1]. Решения ряда динамических контактных задач, доведенных до числовых результатов, можно найти в книге [17]. [c.129]

Задача о колебаниях штампа с плоским кольцевым основанием, расположенного на упругом полупространстве, под действием вертикальной возмущающей силы рассмотрена в работе [5], но до числовых резуль-татов она не доведена. [c.131]

На упругом изотропном полупространстве 2 0 находится штамп с плоским кольцевым основанием (рис. 9.8). На штамп действуют вертикальная статическая сила 5 и пара сил с возмущающим моментом Ме , приложенная в вертикальной диа- [c.132]

В работе [7] изучался вопрос о крутильных колебаниях штампа с плоским кольцевым основанием. В частности, для вычисления амплитуды Ч о угловых перемещений штампа получена формула [c.134]

Аналитическое решение задачи теории хрупкого разрушения для упругого цилиндра с внешней кольцевой трещиной получено в [83] на основании решения задачи о вдавливании жесткого штампа в торец упругого цилиндра [8]. В результате для коэффициента интенсивности напряжений установлена следующая приближенная формула [c.27]

Контактное давление р(г, 0) в начальный момент времени может быть определено из решения осесимметричной контактной задачи без сил трения для кольцевого штампа и упругого полупространства (см., например, [1, 61, 121, 170]. В частности, для широкого кольцевого штампа ((6 — а)/а 1) с плоским основанием, т. е. /(г) = >0) выражение для давления имеет вид [61] [c.378]

На рис. 7.5 приведены графики распределения давления под кольцевым штампом с плоским основанием в начальный момент [c.381]

Контактная задача для кольцевого сектора. Метод однородных решений. Рассмотрим статическую контактную задачу для кольцевого сектора R г R2, (/ 7 0 вдавливании штампа в поверхность г — R2, при этом поверхность г — Я лежит без трения на жестком основании, а на гранях = 7 отсутствуют касательные напряжения и нормальные перемешения (см. рис. 3.7, а при 71 = 72 = 7)- [c.127]

Заметим, что с помощью метода работы В. ]М. Александрова [15], может быть построено двусторонне асимптотически точное решение парных интегральных уравнений, порождаемых 1) контактной задачей для полосы, лежащей без трения на жестком основании или защемленной по основанию, 2) контактной задачей для клина с защемленной гранью (плоская постановка) 3) осесимметричной задачей о действии кольцевого штампа на полупространство, 4) осесимметричной задачей о взаимодействии упругого бандажа с упругим цилиндром [18]. Полоса, клин. [c.27]

В работе Е. В. Коваленко [21] предложен алгоритм построения приближенного решения одного класса интегральных уравнений первого рода, к которым сводятся задачи о действии кольцевого в плане штампа на линейно-деформируемое основание и, в частности, на упругое полупространство. В основе метода лежит использование процедуры Галер-кина в сочетании с теоремами сложения для бесселевых функций, позволившими представить коэффициенты линейных алгебраических систем в форме однократных интегралов, удобных для численной реализации. В частном случае осесимметричной задачи полученные результаты полностью согласуются с исследованиями аналогичной задачи, проведенными Г. Я. Поповым в монографии [28]. [c.139]

В работах В. 1У1. Александрова, Е. В. Коваленко [8] и В. 1У[. Александрова [3] рассматриваются плоская и осесимметричная задачи теории упругости для шероховатого слоя большой толщины Н (во втором случае Н —> оо) с учетом изнашивания его поверхности и тепловыделения от трения в области контакта, имеющих место, соответственно, при движении бесконечного цилиндрического штампа вдоль своей образующей и от вращения кольцевого в плане штампа вокруг оси симметрии. Предполагается, что 1) область контакта остается неизменной в течение всего времени работы сопряжения и штамп не изнашивается 2) инерционными силами, возникающими от движения штампа, можно пренебречь 3) сила трения и контактное давление р связаны законом Амонтона-Кулона с коэффициентом вида (2) 4) износ поверхности основания носит абразивный характер 5) тепловой контакт между взаимодействующими телами идеальный, а температурное поле в них стационарно. [c.483]

Осесимметричные задачи для оснований. Работы [1, 13-15] посвящены исследованию контактного взаимодействия неоднородных стареющих слоистых оснований с гладкими жесткими кольцевыми и круговыми в плане штампами. Нижние слои рассматриваемых оснований стареют однородно и либо сцеплены, либо гладко контактируют с подстилающими жесткими основаниями. Верхние слои деформируемых оснований изготовлены из стареющих вязкоупругих материалов и стареют неоднородно. Между слоями осуществляется гладкий или идеальный контакт. Считается, что верхние слои относительно тонкие, т. е. их толщина намного меньше характерного размера области контакта. Изучаются процессы формирования полей контактных напряжений и закономерности изменения осадок кольцевых и круговых штампов. [c.550]

Осесимметричные задачи для слоистых оснований. Работы [9,19] посвящены исследованию осесимметричных контактных задач для неоднородных стареющих вязкоупругих оснований, взаимодействующих с системами неодновременно присоединяемых или снимаемых жестких кольцевых в плане штампов (см. рис. 2). В них даны системы разрешающих двумерных интегральных уравнений, исследовано основное операторное уравнение осесимметричных задач, приведены решения модельных задач. [c.553]

Секции отопителя сваривались из алюминиевых пластин толщиной 1 мм. Высота рабочих выступов пуансонов штампа была равна 0,75 мм. Ширина кольцевого рабочего выступа главного пуансона, осуществляющего герметическую сварку по периметру секции, была равна у основания 1,4 мм, у вершины—1,2 мм. [c.83]

Двусвязные в плане штампы, системы штампов. В работе [19] показано на основании формул (2.7), что для плоского узкого кольцевого штампа, близкого в плане к круговому, контактное давление д, а также связь между поступательным перемещением штампа f и действующей на него силой р могут быть найдены по формулам [c.203]

КРУТИЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ ШТАМПА С ПЛОСКИМ КОЛЬЦЕВЫМ (КРУГОВЫМ) ОСНОВАНИЕМ [c.134]

Названные, а также многие другие авторы за последние десятилетия дали исчерпывающие решения ряда новых смешанных задач пространственной теории упругости, в том числе и контактных. Так, Л. А. Галин (1947) и В. Л. Рвачев (1959) рассмотрели вопрос о вдавливании в полупространство клиновидного штампа в работах Н. А. Кильчевского (1958, 1960) даны обобщения задачи Герца и указана связь задачи об упругом контакте с некоторой экстремальной проблемой В. Л. Рвачев (1956, 1957) решил задачи о штампе в виде полосы и многоугольника, а также рассмотрел случай штампа с основанием, ограниченным кривой второго порядка работы Г. Я. Попова (1961, 1963) посвящены смешанным задачам для круговой области контакта и для штампа в виде полуплоскости и квадранта Н. М. Бородачев (1962, 1964, 1966) и А. Ф. Хрусталев (1965) исследовали ряд термоупругих задач для полупространства. Особо следует остановиться на сложной задаче о действии на полупространство полога кругового цилиндра, известной в литературе под названием задачи о кольцевом штампе. Точное решение этой задачи связано с нетабулированными функциями кольца овального сечения (см. Н. Н. Лебедев, 1937). Различные приближенные методы решения этой задачи предложены в работах [c.35]

В статье [23] рассматривается задача об установившихся.крутиль-ных колебаниях упругого полупространства, вызванных вращением штампа с плоским кольцевым основанием. Штамп сцеплен с упругим изотропным полупространством г О. На штамп действует в горизонтальной плоскости момент Ме " , под действием которого штамп будет совершать колебания Фе вокруг вертикальной оси г, где Ф — комплексная амплитуда колебаний штампа. Касательные напряжения Тг, на границе полупространства вне штампа отсутствуют. Удовлетворение граничным условиям приводит к тройным интегральным уравнениям. Эти тройные интегральные уравнения при помощи операторного метода сведены к одному интегральному уравнению второго рода. Дальнейшее решение этой задачи выполняется по той же схеме, что и в работе [c.332]

Буряков А. Н. Изгибные колебания штампа с плоским кольцевым основанием, расположенного на упругом полупространстве,— Материалы к XXX науч.-техн. конф. Саратовск. политехи, нн-та. Саратов, изд. СПИ, 1967. [c.339]

На ругом изотропном полупространстве 2>0 расположен штамп с плоским кольцевым основанием. На штамп действу- [c.131]

Штамп с плоским кольцевым основанием сцеплен с упругим изотропным полупространством 2> 0. К штампу приложена в горизонтальпой плоскости (плоскости, перпендикулярной оси г) пара сил с возмущающим моментом Ме . Под действием этого момента штамп будет совершать колебания Ч е вокруг вертикальной оси 2, где Ч — комплексная амплитуда угловых колебаний штампа. Касательные напряжения на границе полупространства вне площадки контакта отсутствуют. [c.134]

Если бы кривизна основания штампа была постоянной то реакция была бы равна нулю. Единственный способ для уравновешивания штампа в этом случае — это приложить кольцевые погонные усилия по границе зоны контакта г=го- Действительно, на этой линии мы не можем требовать выполнени55 условия по кривизнам пластины и штампа [c.236]

Интересно отметить, что если взять dодносторонней связи задача в этом случае не будет иметь решения в данной постановке. Нужно будет допустить не зону контакта, а только кольцевую линию.. [c.240]

Предположим, что размер кольцевой площадки контакта а г 6 в процессе изнашивания не меняется. Такое предположение оправдано для неизнашиваемого штампа с плоским основанием. В остальных случаях оно выполняется приближённо, если при изнашивании изменение размеров площадки контакта мало по сравнению с её шириной. [c.375]

В статье В. И. ]У1оссаковского, А. Б. Ковуры [24] дан подробный обзор работ, посвященных контактным задачам для упругого полупространства с круговыми и близкими к круговым линиями раздела граничных условий. В частности, отражены работы, в которых построены приближенные формулы для решения задачи о вдавливании жесткого кольцевого штампа с плоским основанием. [c.138]

В работе Ю. А. Антипова [10] получено точное решение осесимметричной задачи о вдавливании плоского кольцевого штампа в упругое однородное полупространство. 1У1етод решения основан на сведении интегрального уравнения с ядром Вебера-Сонина, которому эквивалентна задача [27], к уравнению типа свертки на отрезке, а затем к векторной задаче Римана с треугольным матричным коэффициентом специального вида, точное решение которой построено последовательным применением метода факторизации и асимптотического метода. Решение задачи выписано в виде двойного ряда, для коэффициентов которого получены явные формулы. [c.138]

В работе И. И. Аргатова, С. А. Назарова [12] методом сращиваемых асимптотических разложений изучалась контактная задача для штампа, представляющего собой в плане узкое кольцо переменной толщины, срединная линия которого — замкнутый гладкий контур. Рассмотрены конкретные примеры осесимметричные задачи для кольцевого штампа с плоским и неплоским основаниями, для достаточно узкого эллипсовидного кольца. Исследовано влияние нагрузки, действующей вне кольцевого штампа. [c.139]

В работе И. И. Аргатова, С. А. Назарова [12] методом сращиваемых асимптотических разложений исследована задача взаимодействия системы узких кольцевых штампов с упругим полупространством. В качестве примера рассмотрен случай двух кольцевых штампов с плоскими основаниями. Приближенное решение задачи для такой системы удаленных друг от друга штампов строилось на основе описанного в [12] метода, а также идеи, предложенной ранее в [17], 7. Выделяя какой-либо штамп, контактное давление под ним определяется в предположении, что воздействие оставшегося штампа на полупространство может быть заменено действием сосредоточенной силы, приложенной в центре его срединной окружности. В работе [12] приведены приближенные выражения для сил QY и ( 2, действующих на штампы, которые определяются из системы уравнений круговой заменой индексов 1 и 2 [c.147]

Н. Буряков [27] изучал динамическую контактную задачу об установившихся изгибных колебаниях кольцевого штампа с плоским основанием, расположенного на упругом изотропном полупространстве. На штамп действует в вертикальной диаметральной плоскости возмущающий момент Ме ° . Высота штампа предполагается малой по сравнению с наружным его радиусом. В этом случае под действием возмущающего момента штамп будет совершать лишь изгибные колебания. Предполагается также, что силы трения между штампом и полупространством отсутствуют и что поверхность полупространства вне штампа свободна от усилий. Удовлетворяя граничным условиям задачи, получены тройные интегральные уравнения, которые затем приводятся к одному интегральному уравнению второго рода. Для решения этого интегрального уравнения применен приближенный способ, основанный на замене интегрального уравнения конечной системой линейных алгебраических уравнений. Система этих уравнений решалась на ЭЦВМ. Найдена зависимость для нормальных напряжений на площадке контакта, а также получены рыражения для определения амплитуды изгибных колебаний штампа и угла сдвига фаз между перемещением штампа и возмущающим моментом. [c.332]

Термоупругая контактная задача для кольцевого штампа рассмотрена в работе [7]. На грапице упругого изотропного полупространства расположен кольцевой штамп с плоским основанием (фиг. 8). На штамп действует вертикальная сила Р, направленная вдоль оси z. Предполагается, что вне штампа поверхность полупространства свободна от напряжений, а силы трения между штампом и полупространством отсутствуют. Рассмотрен случай осевой симметрии. Основание штампа имеет температуру Т(г). Контакт штампа и полупространства считается совершенным. Удовлетворяя граничным условиям, задача сведена к тройным интегральным уравнениям, которые затем сведены к одному инте- [c.352]

Задача о горизонтальных колебаниях штампа с плоским круговым основанием рассматривалась Л. С. Сигаловым [18], а кольцевого штампа — А. Н. Буряковым [9]. Приводим основные результаты работы [9] [c.132]

Спенс [332] исследовал также случай частичного проскальзывания. При монотонном нагружении круговая область контакта разделяется на центральную зону сцепления радиуса с и кольцевую зону с г с, где поверхность полупространства проскальзывает в радиальном направлении относительно основания штампа. Тернер [352] исследовал случай разгрузки. При уменьшении нагрузки внутренняя граница зоны проскальзывания г= с стягивается к центру, при этом поддерживается направление проскальзывания внутрь области. Одновременно по периметру штампа образуется узкая кольцевая зона сцепления, которая сохраняется до тех пор, пока нагрузка не уменьшится примерно вдвое по сравнению с максимальным уровнем. После этого с внешней граничной окружности г = а начинается проскальзывание, которое быстро охватывает всю область контакта. [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...