Удельная проводимость средняя

Температурный коэффициент удельного сопротивления металлов. Число носителей заряда (концентрация свободных электронов) в металлическом проводнике при повышении температуры практически остается неизменным. Однако вследствие усилений колебаний узлов кристаллической решетки с ростом температуры появляется все больше и больше препятствий на пути направленного движения свободных электронов под действием электрического поля, т. е. уменьшается средняя длина свободного пробега электрона X, уменьшается подвижность электронов и, как следствие, уменьшается удельная проводимость металлов и возрастает удельное сопротивление (рис. 7-2). Иными словами, температурный коэффициент (см. стр. 39) удельного сопротивления металлов (кельвин в минус первой степени) [c.192]

Проводимость воздуха [ЗОЬ Средняя удельная проводимость воздуха к = 2 10 ед. СГСЭ (над сушей от [c.1004]

При оценке знач 1ий тока насыщения в наиболее распространенном газовом диэлектрике — воздухе следует иметь в виду, что N в зависимости от условий и времени может широко меняться от 10 до 10 м- с- , то же самое относится и к значению п, которое может меняться от 10 до Ю м- . Подвижность положительных ионов равна 1,3-10- и отрицательных 1,8-10 м/(с-В). Подставляя средние значения и iV в (3,6) и (3.7), получаем, что удельная проводимость равна 2,4Х См/м, а плотность тока насыщения для промежутка 1 см равна 10 А/иК [c.45]

В качестве простейшего слоистого диэлектрика рассмотрим диэлектрик, состоящий из двух плоскопараллельных слоев с различными электрическими параметрами (см. рис. 17.16). Пусть ух, означают диэлектрическую проницаемость, удельную проводимость и толщину первого слоя. Соответствующие величины с индексом 2 будут относиться ко второму слою. Если приложить к такому диэлектрику напряжение V, напряженность электрического поля в отдельных слоях будет отличаться от среднего значения = V (Нх /га). [c.153]

На рис. 8-29 показана зависимость плотности тока, протекающего через сжатый порошок карбида кремния, от средней напряженности электрического поля. Как видно из рисунка, значения удельной проводимости отличаются большим разбросом, а вся зависимость имеет нелинейный характер, т. е. электропроводность порошков карбида кремния не подчиняется закону Ома. [c.352]

Средняя удельная проводимость земли а а ДЛЯ частоты 50 гц определяют по карте удельной проводимости земли в Правилах ограждения сооружений связи и сигнализации от вредного действия установок сильного тока , изд. 1 943 г. для частоты 800 гц величину а определяют измерениями [c.176]

Считается более правильным представлять соли в растворе полностью ионизированными, но с ограничением до некоторой степени возможности относительного движения противоположно заряженных частиц вследствие их взаимного притяжения. В результате ионы могут быть рассматриваемы как взаимно-независимые частицы только при большом разбавлении прн больших концентрациях, где средние расстояния становятся меньше, делается все более заметной тенденция к частичному влиянию при относительном движении ионов, находящихся во взаимной близости. Таким образом это явление подобно понижению точки замерзания или давления паров, которое зависит от количества независимо движущихся частиц растворенного вещества и имеет тенденцию увеличиваться менее быстро с концентрацией соли, чем это должно было бы быть, если бы указанные частицы не имели, действительно, никакого влияния друг на друга. Подобные воззрения можно приложить и к электропроводности солевых растворов удельная проводимость ряда растворов различных концентраций не пропорциональна концентрации соли, но оказывается все ниже и ниже ожидаемых значений по мере увеличения концентрации вследствие взаимного влияния противоположно заряженных ионов при их относительном движении в направлении двух полюсов. Но тогда как в более старых руководствах по электрохимии это понижение при высоких концентрациях приписывалось уменьшению количества ионов, теперь это относят к уменьшению активности (по вышеуказанным причинам). Многие статьи, написанные старыми электрохимиками, могли бы отвечать новейшим требованиям при соответствующем введении слова. активность в некоторых местах и опущении термина. процент ионизации в других. [c.22]

Удобной для наблюдения величиной является а/сто — отношение средней удельной проводимости к объемной. Средняя удельная проводимость о получается интегрированием jx по всему сечению пленки. Если принять во внимание вырожденную статистику для электронов, то интегрирование элементарно оно проведено в [7] с использованием табулированных функций от Ijd. Мы не будем вдаваться в детали этих расчетов, а вместо этого рассмотрим два предельных случая для —0 [c.108]

Удельное электросопротивление металлов р существенным образом зависит от концентрации дефектов кристаллического строения. Хорошо известно, что на величину р влияют точечные дефекты и дислокации. Однако влияние границ зерен на величину электросопротивления поликристаллических материалов исследовано весьма слабо. Подобные результаты могут быть получены исследованием зависимостей величины электросопротивления р от среднего размера зерен d. В обычных поликристаллах с размером зерен в десятки и сотни микрометров эффект, связанный с границами зерен, мало существен в связи с невысокой протяженностью границ зерен в структуре. С другой стороны, в случае наноструктурных металлов размер зерен становится соизмеримым с величиной свободного пробега электронов проводимости. В связи с этим проблема электросопротивления наноструктурных металлов приобретает большой интерес как с физической, так и с практической точек зрения. [c.162]

Влияние параметров деформации и внутренних напряжений на распад твердого раствора изучалось Н. К- Фоминым и автором на бинарном сплаве А1—Си (3,2%) и на промышленном сплаве В95. Количественная оценка пресс-эффекта производилась по результатам испытаний механических свойств. Характер распределения и величина деформации в слитке и прутке изучались с помощью координатной сетки. Величина внутренних напряжений оценивалась по величине средних удельных давлений на пресс-остатке. Электрическая проводимость измерялась в двух состояниях после прессования и после термической обработки. [c.73]

Для невырожденного газа плотность заполнения зоны проводимости электронами настолько мала, что на их поведении практически не сказывается принцип Паули. Электроны являются полностью свободными в том смысле, что на движение любого из них другие не оказывают заметного влияния. Поэтому все электроны проводимости невырожденного газа принимают независимое друг от друга участие в создании электрического тока и в формировании электропроводности проводника. Поэтому в выражение для электропроводности невырожденного газа должно входить среднее время релаксации <т) всех свободных электронов, полученное путем усреднения т по всему коллективу. Учитывая это, выражение для подвижности и удельной электропроводности невырожденного газа необходимо записать следующим образом [c.183]

Тепловая проводимость О и тепловая емкость С зависят от круговой частоты ш. При достаточно высокой частоте тепловая емкость С приблизительно равна теплоемкости тела (произведению удельной объемной теплоемкости материала тела на его объем). При приближенном расчете модуля амплитуды колебаний средней объемной температуры тела можно считать, что (7 —тепловая проводимость, соответствующая настолько низкой частоте, что глубина проникновения температурных колебаний значительно больше размеров тела, а С — теплоемкость тела. Таким образом, амплитуда изменения средней объ-елиной температуры при периодическом выделении тепла в объеме тела в первом приближении определяется теплоемкостью тела, частотой периодического выделения тепла и стационарной тепловой проводимостью О. Последняя равна отношению полной мощности источников тепла в теле к превышению его средней объемной температуры над температурой окружающей среды при стационарном тепловом состоя- [c.316]

Электрофизические свойства. Оксид магния — хороший изолятор. Его кристаллы обладают ионной проводимостью. Диэлектрическая постоянная поликристалличе-ского спеченного MgO 8—9. Удельное объемное сопротивление MgO в большой степени зависит от чистоты материала и при низких и средних температурах может отличаться на 2—3 порядка, при 20°С составляет 10- з— 10 Ом-см. Удельное объемное сопротивление спектрально чистого MgO в окислительной среде имеет следующие значения [c.144]

Из теории Мотта следует, что максимум на кривых изменения удельного электросопротивления при старении связан с образованием скоплений критического размера, равных длине волны электронов проводимости, поскольку скопления вызывают сильное их рассеяние. Измерение зон в сплаве А1 + 5,3% Zn при максимуме удельного электросопротивления дало среднее значе- [c.225]

Серная кислота представляет собой прозрачную, густую, маслянистую, тяжелую (в 1,84 раза тяжелее воды) жидкость. Это одна из сильнейших кислот, она обугливает бумагу, дерево и растворяет большинство металлов. Серная кислота является хорошим проводником электрического тока, причем наибольшей проводимостью обладают растворы кислоты средней крепости (удельный вес от 1,2 до 1,3), чаше всего применяемые в аккумуляторах, [c.10]

Расчет концентраций ионов в исходной воде. В представленном варианте используется упрощенный метод расчета концентраций ионов по измеренной электрической проводимости. Метод основан на использовании уравнения (7.14), включающего полуэмпирические зависимости средних эквивалентных электрических проводимостей по Н. И. Воробьеву. Рассчитанные по этому методу значения удельной электрической проводимости природных вод не отличаются от измеренных аналогов в среднем более чем на 2%. Такое отклонение можно считать допустимым при измерениях электрической проводимости существующими промышленными приборами. [c.81]

Плоская электромагнитная волна о частотой 10 МГц и средним значением плотности потока мощности 1 Вт/м падает нормально иа вакуума на поверхность металла с удельной электрической проводимостью о =6-10 0[c.68]

Секундная потеря энергии на квадратном сантиметре поверхности стены равняется среднему значению произведения давления на нормальную к стене компоненту скорости частиц она равняется хр 2 с), где у —удельная акустическая проводимость материала стены в единицах рс (безразмерная проводимость). Полная секундная потеря энергии на стенах будет равна [c.439]

Оср. м — средний диаметр магнита Лэм — удельная магнитная проводимость на пути потоков рассеяния внутренней цилиндрической поверхности магнитов в области межполюсного пространства — то же лобовых вылетов стальных полюсов при замкнутом на гистерезисный слой индукторе [c.110]

Поэтому значение удельной проводимости у (или удельного сопротивления р) в основном зависит от средней длины свободного пробега электронов в данном проводнике X, которая, в свою очередь, олределяется структурой проводникового материала. Все чистые металлы с наиболее правильной кристаллической решеткой харак-т( ризуются наименьшими значениями удельного сопротивления поимеси, искажая решетку, приводят к увеличению р. К такому же выводу можно прийти, исходя из волновой природы электронов. Рассеяние электронных волн происходит на дефектах кристалличе-С1 ой решетки, которые соизмеримы с расстоянием около четверти [c.191]

Для случая равномерного распределения удельной проводимости 2t, критерий среднего риска определяется выршютем [c.84]

Для того чтобы судить об изменениях концентрации анионных и катионных вакансий при электролитическом окрашивании ще-лочно-галоидных кристаллов, необходимо провести целенаправленные экспериментальные исследования. Известно, что при пониженных значениях температуры (0 100° С) даже у окрашенных кристаллов электропроводность обусловлена практически только перемещением катионных вакансий, так как вероятность перехода электронов с /-уровней в зону проводимости или подвижность анионных вакансий при этих значениях 0 весьма малы. Поэтому, сравнивая значения удельной проводимости для окрашенных (у ) и неокрашенных (у) щелочно-галоидных кристаллов при 6 100° С, можно оценить изменение средней концентрации катионных вакансий в результате электролитического окрашивания. Очевидно, [c.161]

Ксэфф 1и сп т те л0 1р0Б0ЛН(к ти металлов 11. так же как и удельная проводимость а, зависит от средней длины свободного пробега электронов I. Отношение же этих параметров не зависит от I [c.357]

Материалы Удельная проводимость при 20 С сименс Удельное сопротивление при 20 С ом мм Среднее значение температурного коэфициента для температур от 0 до 100° С о ш 5S 3 Ж 1 Теплоём- кость кал Теплопроводность при 20 кал [c.491]

Простейшей иллюстрацией метода Больцмана—Фукса являются расчеты средней удельной проводимости тонких металлических пленок, проведенные Фуксом [6]. Для пленки, заключенной в области — /2 2 /2 и обладающей простыми изоэнерге-тическими поверхностями е = ту 2, уравнение Больцмана (2.3) приводится к виду [c.107]

Опэртая пластина.— Первый, только что разобранный пример редко встречается на практике значительно чаще пластина поддерживается при помощи несущей конструкции с расстояниями между точками опоры юй же величины или даже меньшей, чем длина волны. В этом случае поперечные колебания не могут распространяться вдоль поверхности без того, чтобы не быть задержанными несущей конструкцией, так чю пластина в среднем является локально реагирующей поверхностью. Каждая часть пластины между опорами обладает эффективной удельной проводимостью 1/2 , равной отношению средней скорости и у., осреднённой по данной части пластины, к давлению, вызывающему движение. При высоких частотах её импеданс имеет вид инерционного реактивного сопротивления 2, —Ыms, между тем как при низких частотах упругость несущей конструкции имеет более существенное значение и 2 = Обычно имеется также активная составляющая [c.395]

Эффект от увеличения (или снижения) конечной проводимости имеет довольно четкие ограничения. Рассмотрим некоторые численные результаты в соответствии с приведенными рисунками. Для воздушного окислителя (рис. 5.9, б и 5.10, б) при Ток = 800—1500° С допустимая величина конечной проводимости лежит в пределах сТоа 1—4 л4о/л4, а средняя удельная мощность не превышает 17 Мвт1м . С увеличением обогаш,е-ния кислородом окислителя допустимая зона величин конечной проводимости сдвигается в сторону больших значений (рис. 5.9, а и 5.10, а). При этом следует иметь в виду, что повышение q, на 15% (или повышение подогрева воздушного окислителя примерно на 200—30О° С) вызывает увеличение длины канала МГД-генератора на 10—15 м. Это объясняется в первую очередь увеличением срабатываемого теплоперепада из-за существенного повышения температуры и давления в камере сгорания. [c.130]

Удельное электрическое сопротивление марок кремния дырочного типа электрической проводимости (КМД) и электронного типа электрической проводимости (КМЭ) приведено в табл. 79. Допустимое относительное отклонение УЭС от среднего значения по длине слитка ие более 35 % время жизни неравновесных носителей заряда на более 500 мкс для всех марок. Ориентация продольной оси монокристаллн-ческого слитка [111], отклонение плоскости торцового среза от плоскости ориентации не более 3°. Плотность дислокаций не более 4.10" см концентрация атомов оптически активного кислорода не более 2-10 м" . [c.574]

Энергия активации Е и коэффициент ро имеют постоянное значение для температурных интервалов, характеризующихся одинаковым типом проводимости. В табл. 2.7 приведены их средние значения, полученные при измерении удельного электрического сопротивления че-тырехзондовым методом на переменном токе частотой 50 Гц на образцах, изготовленных из высокотемпературных нагревателей с содержанием 2гОг около 90 %, и стабилизированного УгОз (табл. 2.8). [c.66]

Фундаментальное свойство всех проводников — пропорциональность между плотностью тока, протекающего через проводник, и прпло кепным к проводнику нанряжением (закон Ома). При прохождении больших токов (для металлов 10 — 10 а/с.м-) наблюдаются отклонения от линейной зависимости. Объяснение закона ()ма, а также вычисления удельной электропроводности связаны с учетом взаимодействия электронов проводимости с фононами, а также рассеяния электронов па атомах примеси, дислокациях и т. п. Можно показать, что уд. электропроводность изотропного или кубич. металла а (2е-/ < 2яЛ) ) р1, где р, — площадь поверхности Г ерми, а I — длина свободного пробега. Для полупроводников а = пе -1/т, и, где п — число электронов в зоне проводимости, у — их средняя теплова скорость, а т — эффективная масса электрона. [c.120]

При расчете магнитного поля в воздушном зазоре необходимо учитывать униполярную м. д. с. в двигателях, имеющих на статоре две системы обмоток с числом пар полюсов p i и Pjg- Особенно она важна для машин, у которых число зубцов ротора выбирается при двусторонней зубчатости по соотношениям = z Psi или 2 = Zs Ps2. а при односторонней 2, == р или 2 = р . Причем униполярную м. д. с. учитывают со стороны той обмотки, число пар полюсов которой стоит в выражении 2 . Все случаи возникновения и учета униполярной составляющей м. д. с. подробно рассмотрены в работе [26] здесь проанализируем выражение (3.31) для машин, имеющих равномерную зубчатость статора и ротора при 2, Ф Zr- Знаменатель (3.31) равняется средней удельной магнитной проводимости, т. е. произведению а числитель отли чается от нуля только для составляющих поля, удовлетворяющих условиям [c.53]

Профилограммы, представленные на рис. 8, показывают микрогеометрию идеально чистой металлической поверхности. Индикаторы, ощупывая профиль, не фиксируют в должной мере оксидные пленки и тем более адсорбированные наслоения. Процесс деформирования микрошероховатостей по рис. 8 также демонстрирует идеализированную схему. Если полностью ориентироваться только на такой идеализированный процесс деформации, который дается рис. 8, то можно при расчетах электрического сопротивления контакта микрошероховатостей их удельное сопротивление учитывать как чисто металлическое. Разумеется, в среднем оно должно отличаться от удельного сопротивления металла в макроскопических масштабах, поскольку микровыступы пересыщены всеми видами микродефектов. Но не только это обстоятельство следует иметь в виду в первую очередь. На рис. 16 схематически показано, что проводимость даже каждой микропирамиды не однородна. Ее опорные и средние слои, относительно менее деформированные, еще обладают металлической проводимостью. Полностью раздробленные вершинные участки, перемешанные с оксидными осколками и адсорбированными молекулами, в самом лучшем случае имеют полупроводниковую природу, а в худших даже оказываются изолирующими прослойками. По этим причинам вопрос удельного сопротивления микрошероховатостей должен быть исследован подробнее. [c.34]

Средний истинный удельный вес ряда вырезанных из обломка образцов составлял 2,28 при пористости 26,3%. Механическая прочность оказалась в пределах ИЗ—272 кг см , удельное электрическое сопротивление образцов 12—35 ом-ммУм, что значительно меньше, чем при лабораторном коксовании, проводимом без всякой возможности графитизации. [c.164]

Лоренц ) получил логические следствия из постулатов Друде и использовал их для более точной и широкой трактовки задачи. Он предположил, что скорости электронов в металле при постоянной температуре и отсутствии внешнего поля подчиняются закону распределения Максвелла-Больцмана, и при помощи остроумного метода нашёл, как изменяется это распределение при наличии электрических полей и тем пературных градиентов. Используя эти результаты, можно было про извести вычисления проводимостей более точно, чем это делал Друде Кроме того, оказалось возможным рассмотрение различных термоэлек трических эффектов. Как это иногда бывает в таких случаях, резуль таты Друде находились в несколько лучшем согласии с экспериментом чем результаты Лоренца. Однако эта разница имеет меньшее значение чем два следующих основных возражения к теории 1) применение ста тистики Максвелла-Больцмана приводит к выводу, что электроны принимают большее участие в удельной теплоёмкости металлов, чем это допустимо, если справедлива теория Эйнштейна-Дебая для атомных колебаний решётки 2) для объяснения исчезновения сопротивления прн абсолютном нуле необходимо было предположить, что средняя длина свободного пробега электрона при абсолютном нуле превращается [c.154]

Правильная величина удельной теплоемкости (2.81) меньше полученного Друде классического значения, отличаясь от нее множителем порядка к] Т1Шр для правильной оценки величины v следует взять не средний квадрат классической тепловой скорости, имеющий порядок кдТ1пг, а значение vp = p/m, превышающее классическую величину в bpIk T раз. Подставляя все эти величины в (2.92) и выражая время релаксации через проводимость с помощью формулы (1.6), находим [c.66]

Удельная электропроводность а металлической пленки была теоретически получена Фуксом [43] и Зондхаймером [44] как функция толщины с1 пленки, числа п электронов проводимости на единицу объема, средней длины свободного пробега электрона I, средней скорости V электрона на поверхности Ферми и вероятности р зеркального отражения электрона от поверхности пленки. Таким образом. [c.38]

Метод амплитудо-фазочастотных характеристик (прибор типа "СИТОН-4" - НПЦ КОНТАКТ) основан на связи удельной электрической проводимости металла в слое от средней величины остаточных напряжений в этом слое. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...