Источники нелинейные зависимые

Важной характеристикой усилителя являются пределы линейности его усиления, т. е. пределы изменения I, внутри которых выходной сигнал пропорционален входному. В проведенном нами рассмотрении выходной сигнал всегда был пропорционален входному (см. (7.1.12), (7.1.15), (7.1.17)). Это связано с видом характеристики нелинейного элемента (7.1.2). При больших амплитудах входного сигнала необходимо учитывать следующие члены разложения дс по ис, что и приводит к нелинейной зависимости выходного сигнала от входного. Кроме того, мы считали, что генератор накачки представляет собой источник с нулевым внутренним сопротивлением, т. е. генератор неограниченной мощности. Это позволяло перекачивать любую энергию в контуры с частотами 015 и ю . При использовании реального генератора накачки линейность усиления нарушается, когда мощности колебаний на частотах и со становятся сравнимыми с мощностью генератора накачки. [c.260]

Помимо источников нелинейности, описанных выше, имеются и другие, которые объединяются под общим названием обратимой нелинейности. Этим термином определяется поведение образцов, у которых после пребывания в ненагруженном состоянии в течение длительного времени предшествующие эффекты нелинейности постепенно исчезают. Такой тип нелинейного поведения армированных пластиков обусловлен по большей части зависимостью напряжений от вязкости материала. Это отражается на коэффициентах ат, которые быстро уменьшаются при высоких напряжениях [63, 90]. С другой стороны, обратимые нелинейности во многих эластомерах являются прямым результатом высокой деформации, которую такие полимеры выдерживают, не разрушаясь. [c.185]

Экспериментальные исследования зависимости температуры поверхности тонких металлических слоев на массивном основании от времени нагревания на воздухе сфокусированным излучением СОа-лазера (источник тепла неподвижный) показали (рис. 68), что имеет место нетривиальный ход кривых, который может быть объяснен только с учетом изменения поглощательной способности металла при окислении. В работах [125, 126] на примере тонких пленок показано, что при нагревании ряда металлов излучением СОа-лазера в присутствии кислорода их отражательная способность R необратимо уменьшается (рис. 69), что ведет к резко нелинейной зависимости времени прогорания тонкой пленки на подложке от плотности светового потока (рис. 70). [c.113]

В основе явления генерации гармоник падающего па кристалл излучения лежит нелинейная зависимость между поляризацией Р и полем Е . До недавнего времени, однако, генерация гармоник кристаллами на оптических частях не осуществлялась, так как только при достаточно больших интенсивностях основного излучения могут быть получены сколь-либо ощутимые интенсивности излучения на гармониках. Эти возможности открылись в связи с разработкой квантовых генераторов — оптических когерентных монохроматических источников. [c.209]

В соответствии с общей классификацией элементов автоколебательных систем в этой модели источником энергии является двигатель, приводящий ленту в движение колебательная система включает массу тела и пружины. Роль клапанного устройства, подающего порциями энергию в колебательную систему, выполняют контактирующие поверхности, имеющие нелинейную зависимость силы трения от скорости скольжения. Указанная зависимость определяет либо движение тела с лентой, либо его проскальзывание относительно ленты. Обратной связью в этой системе являются пружины, которые в определенном положении (при определенном значении упругой силы) срывают тело и оно начинает скользить. [c.115]

III.4. В достаточно плотной (Ng 10 см ) холодной (кТ 10 эВ) плазме одним из основных источников нелинейности на оптических частотах оказывается зависимость частоты электрон-ионных столкновений от амплитуды падающей световой волны (вследствие зависимости этой частоты от относительной скорости движения электрона и иона, т.е. от электронной температуры). В рамках этой модели рассчитайте тензор нелинейной восприимчивости плазмы 3-го порядка х (са со., [c.205]

Программа моделирования содержит модели источников сигналов имеющих линейные и нелинейные зависимости, как правило, они используются для построения эквивалентных схем различных устройств, рассматриваемых как "черный ящик". [c.181]

Нелинейные зависимые источники. Эти устройства позволяют задать выражение для определения величины напряжения или тока с использованием различных нелинейных функций (log, 1п, ехр, sin и т. д.), наиболее часто встречающихся в электрических схемах. [c.181]

Нелинейные зависимые источники [c.229]

Нелинейные зависимые источники 229 [c.683]

Нелинейные зависимые источники напряжения NFV и тока NFV описываются произвольной функциональной зависимостью от напряжений и токов схемы, например [c.23]

Зависимые источники можно разделить на группы 1) источники, зависимые от времени 2) источники, зависимые от фазовых переменных. Источники, зависимые от времени, используются для моделирования внешних воздействий на объект, например трапецеидальным источником расхода может быть отражено функционирование идеального гидронасоса в режимах включения, работы и выключения, синусоидальным источником напряжения — подключение генератора сигналов к электронной схеме. Источники, зависимые от фазовых переменных, используются для отражения нелинейных свойств объектов, а также для установления взаимосвязей между подсистемами различной физической природы. [c.75]

Зависимые источники тока не накладывают никаких ограничений на вид функциональных зависимостей, поэтому решаемые таким образом системы дифференциальных уравнений могут быть нелинейными. [c.146]

Из уравнений (4.7) видно, что Ёф является функцией 1а, а следовательно, /ф, т. е. ЭДС источника определяется режимом работы. цепи. В частном случае неявнополюсной синхронной машины, когда xa=xq, Ёф определяется только ЭДС возбуждения и не зависит от тока цепи. Если учесть также влияние магнитного насыщения, то в общем случае не только ЭДС, но и параметры схемы замещения будут иметь нелинейные характеристики в зависимости от тока цепи. Тем не менее переход к схемам замещения и векторным диаграммам позволяет использовать для решения хорошо известные методы расчета линейных и нелинейных электрических цепей постоянного и переменного тока. [c.88]

Кроме ошибок аппроксимации, существует другой источник ошибок численного решения, связанный с погрешностью вычислений. В зависимости от вычислительного алгоритма могут уменьшаться и возрастать ошибки округления. В случае возрастания говорят, что вычислительный метод неустойчив, в случае убывания — устойчив. Для решения задач используют устойчивые методы. Один и тот же алгоритм может быть устойчив при выполнении некоторых условий и неустойчив при их нарушении. Условие неустойчивости является внутренним свойством разностной схемы и не связано с исходной дифференциальной задачей. Исследование устойчивости обычно проводится для линейных задач с постоянными коэффициентами, и результаты исследования, полученные для линейных систем, переносят на нелинейные уравнения газовой динамики, но при этом надо иметь в виду, что [c.271]

Сеточные модели могут быть использованы для решения задач теплопроводности в телах сложной конфигурации с одномерным, двумерным и трехмерным температурным полем, в телах с сосредоточенными, полосовыми и распределенными источниками теплоты при граничных условиях I—IV рода, в том числе и нелинейных задач, в частности решение может быть получено с учетом зависимости теплофизических свойств тела от температуры [5, 6]. [c.86]

Эти зависимости отражены в критериях (8), но их детальный анализ несколько громоздок и поэтому не может быть приведен в этой статье. Ограничимся лишь кратким изложением результатов такого анализа, которые выявляют роль характеристики источника энергии и параметра нелинейности y- [c.88]

Нелинейность задачи теплопроводности может быть обусловлена зависимостью от температуры теплофизических характеристик и мощностей внутренних тепловых источников (в этом случае нелинейным является само уравнение теплопроводности), а также нелинейностью граничных условий. [c.17]

Нелинейность III рода — нелинейность, обусловленная зависимостью от температуры мощностей внутренних тепловых источников, [c.18]

Устройство работает следующим образом. Ток I от базового источника напряжения U подается на коллектор транзистора Т2, эммитер которого связан с регулировочным резистором R8 и входом усилителя У2. Аналогичным образом основной ток I проходит через коллекторно-эмиттерную цепь транзистора Т1 и регулировочный резистор R], а его эмиттер связан со вторым входом усилителя У2. Сигнал с выхода усилителя У2 распределяется через резисторы R3 и R5 на входы усилителей У/ и УЗ, на вторые входы которых подаются сигналы из эмиттерных цепей транзисторов Г/и Т2. Выходные сигналы усилителей У1 и УЗ соответственно через резисторы R2 и R7 подаются на базы транзисторов Т1 и Т2, в результате чего ток 1 оказывается пропорциональным напряжению U согласно приведенной выше нелинейной зависимости. [c.109]

Можно сделать вывод о пригодности линеаризованного варианта нашего метода расчета массопереноса для вполне надежного определения скорости конденсации из смесей, содержащих неконденсирую-щиеся газы. Число последовательных приближений, как правило, невелико. Однако не следует забывать, что в большинстве практических задач проводимости газовой фазы gk и gf фактически нельзя указать а priori, поскольку, как подчеркивалось в 4-3,-g зависит от В. Эта зависимость является другим источником нелинейности. Ее возможно устранить уже изложенными приемами, привлекая соотношение /s(T s)-Здесь мы не будем останавливаться на деталях такого расчета. [c.252]

Нелинейные свойства сред определяются нелинейной зависимостью их поляризации от амплитуды внешних полей или, что то же самое, зависимостью их восприимчивости х(< ) от внешних полей [1—9] Ранее нелинейные оптические эффекты наблюдались лишь в сильных постоянных полях (линейный электрооптический эффект, эффект Керра, эффект Фарадея и др. [10, 11]). После появления лазеров, являющихся источниками сильных высокочастотных полей, нелинейные эффекты стапи изучаться особенно интенсивно, возникла новая область оптики — нелинейная оптика, изучающая нелинейные свойства различных сред при преобразовании излучения. [c.5]

Основные источники погрешности С. э. э. трение в опорах подвижной части и счетном механизме и его изменение со временем старение постоянного магнита нелинейность зависимости потока последовательной цепи от тока нагрузки (для счетчиков индукционной и ферродинамич. систем) момент самоторможения, создаваемый на подвижной части потоком последовательной цепи изменение темп-ры окружающей среды, изменение частоты переменного тока (для С. э. э. переменного тока) и внешние магнитные поля (особенно для С. а. э. постоянного тока). [c.110]

О, с. регулирует процесс поступления энергии и контур от источника питания, а на орган управления неносредственно воздействует полная энергия колебат. контура, являющаяся ф-цией поступающей энергии и ее рассеяния. Воздействие на орган управления в данном случае зависит от соотношения между количествами поступающей и рассеиваемой энергий. Нри. мягком режиме возбуждения колебаний в генерато-])е полная энергия в колебат. контуре увеличивается со временем, т. к. за счет определенного подбора нараметров О. с. поступление энергии за период превышает ео потери. Это, в свою очередь, обеспечивает су-щестновапие положительной О. с. по отношению к поступающей энергии. Регулятор (лампа) обладает нелинейной зависимостью между воздействием (напряжение на управляющей сетке) и результатом воздействия (величина анодного тока). Это нелинейная характеристика такова, что по мере увеличения полной энергии начинает уменьшаться нревышение поступления энергии над потерями, к-рые, в свою очередь, растут но мере увеличения запаса энергии в контуре. При определенном значении полной анергии количество поступающей энергии в средне.м за Ж риод оказывается равным среднему значению потерь, что соответствует стационарному режиму автоколебаний. Такое состояние оказывается динамически устойчивым, т. к. любые спонтанные отклонения полной энергии благодаря нелинейной О. с. у.меньшаются со временем, ибо увеличение полной энергии приводит к превышению потерь над поступлением, а уменьшение приводит к обратному результату. [c.471]

Основные уравнения метода перемещений являются уравнениями равновесия и, следовательно, линейны относительно входящих в них усилий, если расчет ведется по недеформироваиной схеме. Источником нелинейности в этих уравнениях могут служить лишь зависимости между величинами перемещений и реакциями элементов. [c.79]

При рассмотрении электромагнитных систем мы полагали постоянный поток действителько постоянным . На. самом же деле он сильно изменяется- в зависимости от положения якоря вследствие перераспределения потоков рассеяния. Таким образом на деле постоянный поток есть функция положения якоря, -а следовательно Налицо нелинейная зависимость. Другой источник нелинейных искажений — непостоянство магнитной проницаемости, а следовательно и проводимости. магнитных цепей. Искажение формы кривой, например, трансформаторов как следствие явлений гистерезиса общеизвестно и не требует пояснений. [c.247]

Бугера. Она количественно описывает спадание интенсивности излучения по мере его проникновения в поглощающую среду. При записи дифференциального уравнения коэффициент поглощения q считается не зависящим от интенсивности света. Это положение лежит в основе всех обсуждаемых ниже явлений. Справедливость такого линейного приближения доказана множеством самых разных экспериментальных фактов. Лишь при использовании источников света очень бoльuJOЙ мощности (лазеров), появившихся в последнее время, возникла необходимость учета зависимости q от 1, что и послужило одной из причин возникновения нелинейной оптики (см. 4.7, 8.5). [c.101]

Для определения величины m , которая, в сущности, является собственным значением нелинейной краевой г ада-чи (6.12.47), (6.12.48), Зельдовичем и Франк-Каменецким предложен простой метод, основанный на физических соображениях. Обозначим Q интенсивность химических источников теплоты в уравнении (6.12.47). Если температура Т достаточно мала, то в силу экспоненциальной зависимости Q от температуры этот член мал по сравнению с другими членами уравнения, характеризующими кондуктивный и конвективный перенос теплоты, и уравнение существенно упрощается [c.354]

Основой расчетов служила модель М. Е. Берлянда [115], позволяющая рассчитывать максимальную приземную концентрацию вещества См для выброса нагретой газовоздушной смеси из одиночного источника при неблагоприятных условиях. Полученные результаты доказывают, что зависимости = /i( r) и == 12 т) нелинейны, и влияние Гр и Fp снижается по мере роста каждого из параметров. [c.264]

Использование АВМ для исследования динамического взаимодействия колебательных систем и источников энергии ограниченной мощности, описываемых системами нелинейных дифференциальных уравнений, представляет несомненные удобства, особенно тогда, когда аналитическое решение оказывается невозможным. Суть методики моделирования этого класса задач на АВМ, позволяющей изучить эффекты взаимодействия между источником энергии и колебательной системой в зависимости от непрерывного квазистацио-иарного изменения параметров источника, излагается ниже. Возможность использования статических характеристик источника энергии в подобных системах подтверждена натурными экспериментами [1]. [c.12]

Разработана методика моделирования на АВМ широкого класса нелинейных колебательных систем с ограниченным возбуждением. Методика позволяет получить необходимую информацию о поведении изучаемых систем в зависимости от непрерывного изменения параметров источника энергии. Применение изложенной методики иллюстрируется на примерах моделирования автоколебательных систем, взаимодействующих с источником энергии. Ил. 6, библ. 2 назв. [c.162]

Последнее обстоятельство ставит этот метод в особое положение, так как он дает возможность решать нелинейные задачи теории поля, и в частности нелинейные задачи нестационарной теплопроводности в самой общей постановке (дискретность решения во времени и пространстве позволяет при переходе от шага к шагу вносить в значения сопротивлений поправки, учитывающие изменение тецлофизи-ческих характеристик материала исследуемого объекта в зависимости от пространственных координат н от Т, нелинейность и переменность граничных условий, изменение конфигурации тела в процессе теплообмена, переменность источников тепла во времени и в зависимости от Т). [c.34]

Реализовать нелинейные граничные условия II рода можно подобно тому, как это сделано для источников. В граничную точку модели подается ток, зависящий от ее потенциала. Его значение определяется расчетом, а задан он может быть или непосредственно от источника тока, или от делителя напряжения через соответствующее сопротивление. Регулировка обычно производится вручную. Для облегчения этого трудоемкого процесса используются различные приемы. Так, в [98] предлагается номограмма, позволяющая учесть зависимость теплового потока от разности четвертых степеней температур при лучистом теплообмене. В работах [69, 95, 308] рассматриваются схемы нелинейных элементов, пропускающих ток, пропорциональный четвертым степеням температур, а в [308] применен с этой целью полупроводниковый элемент Atmite, у которого ток [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...