Линейные и нелинейные зависимые источники

Программа моделирования содержит модели источников сигналов имеющих линейные и нелинейные зависимости, как правило, они используются для построения эквивалентных схем различных устройств, рассматриваемых как "черный ящик". [c.181]

Из уравнений (4.7) видно, что Ёф является функцией 1а, а следовательно, /ф, т. е. ЭДС источника определяется режимом работы. цепи. В частном случае неявнополюсной синхронной машины, когда xa=xq, Ёф определяется только ЭДС возбуждения и не зависит от тока цепи. Если учесть также влияние магнитного насыщения, то в общем случае не только ЭДС, но и параметры схемы замещения будут иметь нелинейные характеристики в зависимости от тока цепи. Тем не менее переход к схемам замещения и векторным диаграммам позволяет использовать для решения хорошо известные методы расчета линейных и нелинейных электрических цепей постоянного и переменного тока. [c.88]

Важной характеристикой усилителя являются пределы линейности его усиления, т. е. пределы изменения I, внутри которых выходной сигнал пропорционален входному. В проведенном нами рассмотрении выходной сигнал всегда был пропорционален входному (см. (7.1.12), (7.1.15), (7.1.17)). Это связано с видом характеристики нелинейного элемента (7.1.2). При больших амплитудах входного сигнала необходимо учитывать следующие члены разложения дс по ис, что и приводит к нелинейной зависимости выходного сигнала от входного. Кроме того, мы считали, что генератор накачки представляет собой источник с нулевым внутренним сопротивлением, т. е. генератор неограниченной мощности. Это позволяло перекачивать любую энергию в контуры с частотами 015 и ю . При использовании реального генератора накачки линейность усиления нарушается, когда мощности колебаний на частотах и со становятся сравнимыми с мощностью генератора накачки. [c.260]

Подстановки позволяют линеаризовать левую часть уравнения теплопроводности, сведя ее к лапласиану от температуры, в результате чего ее можно моделировать на электропроводной бумаге. Нелинейные граничные условия (III рода, так как граничные условия I и II рода и после применения подстановок остаются линейными) и правая часть, которая может быть нелинейной при решении нестационарной задачи и задачи с источниками, зависимыми от Т, моделируются с помощью граничных переменных (или нелинейных) сопротивлений и сопротивлений Rx и [c.51]

В программу моделирования включены как независимые источники постоянного, синусоидального, импульсного, экспоненциального, частично-линейного и частотно-модулированного сигналов, так и зависимые линейные или нелинейные источники. [c.183]

Кроме ошибок аппроксимации, существует другой источник ошибок численного решения, связанный с погрешностью вычислений. В зависимости от вычислительного алгоритма могут уменьшаться и возрастать ошибки округления. В случае возрастания говорят, что вычислительный метод неустойчив, в случае убывания — устойчив. Для решения задач используют устойчивые методы. Один и тот же алгоритм может быть устойчив при выполнении некоторых условий и неустойчив при их нарушении. Условие неустойчивости является внутренним свойством разностной схемы и не связано с исходной дифференциальной задачей. Исследование устойчивости обычно проводится для линейных задач с постоянными коэффициентами, и результаты исследования, полученные для линейных систем, переносят на нелинейные уравнения газовой динамики, но при этом надо иметь в виду, что [c.271]

Генераторы сигналов специальной формы являются источниками синусоидальных, треугольных, пилообразных и других форм колебаний. Специфическими параметрами таких приборов являются 1) длительность фронтов прямоугольных напряжений и длительность обратного хода пилообразного напряжения, измеряемые между уровнями, соответствующими 10 и 90 % полного размаха напряжения 2) коэффициент нелинейности пилообразного и треугольного напряжений, показывающий относительное изменение скорости изменения этих напряжений и начале и конце линейной зависимости 3) постоянная составляющая и выходном сигнале. [c.244]

Дуга, осуществляющая нагрузку источника питания, представляет собой нелинейное активное сопротивление. Исследования показали, что вольт-амперные характеристики дуги, сжатой потоком воздуха, в диапазоне силы тока /=150...400 А имеют вид кривых, сравнительно мало возрастающих с увеличением силы тока (рис. 7). Величина напряжения и и темп его возрастания зависят от диаметра сопла йс, вида плазмообразующего газа и расстояния от среза сопла до поверхности заготовки. Темп возрастания и с увеличением силы тока I при больших расстояниях й выше, чем при меньших его значениях. Повышению напряжения содействует уменьшение диаметра сопла (см. рис. 7 и 8). Напряжение на дуге зависит также от расхода плазмообразующего газа. Как видно из рис. 8, зависимость 11— О) практически линейна, а функция 11— = ф( с) с увеличением йс монотонно убывает. [c.18]

Глава 1 содержит обозначения, определения и действия над асимптотическими разложениями. Источники неравномерности в разложениях возмущения классифицированы и рассмотрены в главе 2. Глава 3 посвящена методу координатных преобразований, в котором равномерность достигается путем разложения как зависимой, так и независимой переменных в ряды по новым независимым параметрам. В главе 4 описываются метод сращивания асимптотических разложений и метод составных асимптотических разложений. Первый метод позволяет выразить решение с помощью нескольких разложений, пригодных в различных областях и согласованных между собой с помощью процедуры сращивания второй метод представляет решение в виде единственного всюду пригодного разложения. В главе 5 для исследования медленных изменений амплитуд и фаз слабо нелинейных волн и колебаний используются понятия быстрых и медленных переменных в сочетании с методом вариации произвольных постоянных. Методы глав 3, 4 и 5 обобщены в главе 6 и объединены в одну из трех разновидностей метода многих масштабов. В главе 7 рассмотрены существующие методы построения асимптотических решений линейных обыкновенных дифференциальных уравнений и уравнений в частных производных. [c.8]

Зависимость безразмерной фазовой скорости оптимальных волн от числа Ке представлена на рис. 1.3. Расчет по нелинейной теории (кривая а) [32] сравнивается с экспериментальными данными различных исследователей [35-38] и с результатами линейной теории [15] (пунктирная линия б). Следует отметить, что при определении фазовой скорости, проведенном в работе [35] осциллографическим методом, наблюдается лучшее совпадение с теорией, чем по данным киносъемки. Наибольшее отклонение наблюдается для данных работы [38], полученных на расстоянии 11 см от источника питания. Поскольку, как уже указывалось ранее, теория не учитывает развития характеристик волнового течения во времени, то наблюдаемое отклонение можно объяснить тем, что в рассматриваемом сечении [c.16]

Нелинейные свойства сред определяются нелинейной зависимостью их поляризации от амплитуды внешних полей или, что то же самое, зависимостью их восприимчивости х(< ) от внешних полей [1—9] Ранее нелинейные оптические эффекты наблюдались лишь в сильных постоянных полях (линейный электрооптический эффект, эффект Керра, эффект Фарадея и др. [10, 11]). После появления лазеров, являющихся источниками сильных высокочастотных полей, нелинейные эффекты стапи изучаться особенно интенсивно, возникла новая область оптики — нелинейная оптика, изучающая нелинейные свойства различных сред при преобразовании излучения. [c.5]

ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИК (в электротехнике и радиотехнике) — эквива-лентное представление любой электрпч. цепи в виде нек-рого устройства, имеющего две входные и две выходные клеммы (напр., усилители электрических сигналов, фильтры электрические, мосты измерительные и т. п.). Все Ч. можно разбить на две группы в зависимости от того, содержатся внутри устройства источники энергии, влияющие на проходящий сигнал, или пет. В первом случае Ч. наз. активным, в другом — пассивным. Пассивные Ч., в свою очередь, подразделяют на лине й-н ы е, в к-рых входной и выходной сигналы связаны линейной зависимостью, и нелинейные. Понятие Ч. наиболее плодотворно но отношению к линейным пассивным системам, для к-рых развитый расчетный аппарат позволяет решать большое число практич. задач. [c.414]

Для любой системы ОДУ соответствующая формальная эквивалентная электрическая схема может содержать только три базовых элемента 1) источник тока I постоянный или зависимый (линейно или нелинейно) от напряжения на емкости 11с или резисторе и я, 2) единичную емкость С=1 3) единичный резистор / =1. В качестве примера на рис. 7.40 показана такая эквивалентная схема для следующего алгебро-дифференциального уравнения [c.203]

Бугера. Она количественно описывает спадание интенсивности излучения по мере его проникновения в поглощающую среду. При записи дифференциального уравнения коэффициент поглощения q считается не зависящим от интенсивности света. Это положение лежит в основе всех обсуждаемых ниже явлений. Справедливость такого линейного приближения доказана множеством самых разных экспериментальных фактов. Лишь при использовании источников света очень бoльuJOЙ мощности (лазеров), появившихся в последнее время, возникла необходимость учета зависимости q от 1, что и послужило одной из причин возникновения нелинейной оптики (см. 4.7, 8.5). [c.101]

Это означает, что источники массы отсутствуют, радиальная составляющая скорости стационарная и монотонно стремится к нулю по мере удаления от сильного разрыва, трансверсалькая (окружная) скорость, давление и температура зависят только от времени и радиальной координаты. Для коэффициентов вязкости и теплопроводности применяем неоднородные линейные зависимости от температуры эти простые аналитические аппроксимации содержат основную физическую информацию о нелинейных свойствах жидкости. Рассматриваем здесь наиболее распространенный на практике случай, когда dT <0, / dT <0, т. e. вязкость и теплопроводность несжимаемой жидкости убывают с ростом температуры. Таким образом, уравнения движения и энергии принимают вид [c.106]

Вычисление можно выполнить по аналогии с чисто классическим рассмотрением, как в ч. I, причем мы также и здесь ограничимся изотропными средами. Если вычислять зависимость d. [ .] на основании модели одной молекулы в вакууме и напряженности поля Е., заданной внешними источниками, то учет влияния поля ближайших соседних молекул можно осуществить путем замены поля Е. на эффективное действующее поле Е у, при заданном распределении молекул оно может быть вычислено по заданному полю Е.. Метод, описанный в ч. I, мы изменим только в том, что примем во внимание влияние (по отношению к однофотонным процессам) нерезонансного молекулярного окружения, характеризуемого компонентой поляризации как на резонансную компоненту линейной поляризации так и на нелинейную поляризацию (Само собой разумеется, что подразделение линейной поляризации на резонансную и нерезонансную компоненты должно соответственно относиться к определенной области частот внешних полей. Если внешнее поле имеет частоту оа, то, согласно уравнению (2.33-7), в восприимчивости Ы< >(оа) можно выделить резонансную часть, к которой принадлежат члены с оадр — оа( с< 1/тар, и нерезонйнсную часть.) Исходным пунктом служит соотношение Лоренца [c.247]

Зависимость между энергией Т частиц и амплитудой. 1 импульса на выходе ФЭУ представляется линейной функцией только в области высоких энергий. В области малых энергий, где удельная ионизация значительно превышает минимальную, зависимость А = /(Г) нелинейна и для разных частиц различна. Иоэтому прежде чем использовать С. с. для измерений, нужно произвести его градуировку. Если С. с. применяется для измерения энергии р-частиц, нужно источник помещать внутрь объема сцинтиллятора. При внешнем расположении источника вследствие многократного рассеяния большая доля р-частиц будет выходить из сцинтиллятора в обратном нанрав-лении, потеряв только часть своей эпергии. Этот эффект существенно исказит истинный снектр р-частиц. [c.107]

Эта простая формулировка уже приводит к некоторым замечательным результатам. В случае юаюп > характеристики вещественны и система гиперболическая. Нелинейные поправки расщепляют двойную характеристическую скорость, и мы имеем две скорости, определяемые формулой (14.21). В общем случае исходное возмущение или модулирующий источник внесут возмущения в оба семейства характеристик. Если исходное возмущение сосредоточено в конечной области, например имеет вид горба на однородном в остальном пакете, то оно со временем распадется на два. Это совершенно не похоже на линейное поведение, где такой горб может искажаться вследствие зависимости Сд (к) от к, но не распадается. [c.471]

Основные уравнения метода перемещений являются уравнениями равновесия и, следовательно, линейны относительно входящих в них усилий, если расчет ведется по недеформироваиной схеме. Источником нелинейности в этих уравнениях могут служить лишь зависимости между величинами перемещений и реакциями элементов. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...