Рассеяние ядерное

Особенно четко изотопическая инвариантность выступает при рассмотрении наиболее элементарного , если так можно выразиться, процесса — процесса рассеяния ядерного кванта (я-ме-зона) на нуклоне. Рассеяние я -мезонов на протоне может быть записано схемой я++ р->я" + р. Для рассеяния я -мезонов на протоне, кроме аналогичной схемы + р- п + р, имеется еще одна, которая изображает процесс, сопровождающийся перезарядкой я -мезона и нуклона я тЬ р-> я° Ч-п. На рис. 252 изображены результаты опыта по изучению сечения рассеяния я—мезонов с энергией до 20 Гэв на протонах. [c.587]

Рассеяние нейтронов веществом принято классифицировать по след, признакам по изменению энергии нейтрона при рассеянии (упругое, неупругое) по характеру взаимодействия, ответственного за рассеяние (ядерное, магнитное) по степени когерентности нейтронных волн, рассеянных от множества центров, образующих изучаемое вещество. В общем случае интенсивность нейтронной волны, рассеянной малым объёмом вещества, можно представить в виде двух слагаемых, первое из к-рых пропорц. числу рассеивающих центров N (некогерентная составляющая), второе — [c.284]

Рассеяние ядерное, изотропное, отсутствует угловая зависимость формфактора нет регулярной зависимости амплитуды рассеяния от атомного номера. Амплитуда зависит от структуры ядра и определяется только экспериментально амплитуда различна для различных изотопов и зависит также от спина ядра,, что приводит к изотопической и спиновой некогерентности амплитуда рассеяния положительна для большинства элементов, но для Н, Ь1, II, V, Мп, N 0-отрицательна [c.844]

При написании книги автор ставил перед собой задачу привести изложение различных идей и методов теории рассеяния в определенную систему. Эта цель достигается благодаря последовательному применению стационарного подхода. В его рамках удается до некоторой степени объединить два основных метода теории рассеяния—ядерных и гладких возмущений. Одновременно с доказательствами различных фактов стационарный подход позволяет дать формульные представления для основных объектов теории. Наряду с волновыми операторами [c.6]

Тематику этих исследований, публикуемых в журналах прикладной физики, механики и математики, в общих чертах можно охарактеризовать следующим образом. Первая группа дисциплин объединяет химическую, топливную и пищевую промышленность, агротехнику, целлюлозно-бумажную промышленность, коллоидную химию и физику грунтов. Каждая из дисциплин рассматривает ряд вопросов, касающихся транспортеров, пневматических конвейеров, гетерогенных реакторов, распылительных сушилок, псевдоожижения, осаждения, уплотненных слоев, экстракции, абсорбции, испарения и вихревых уловителей. В группе дисциплин, включающих метеорологию, геофизику, электротехнику, сантехнику, гидравлику, фоторепродукцию и реологию, мы сталкиваемся с такими вопросами, как седиментация, пористость сред, перенос и рассеяние, выпадение радиоактивных осадков, контроль за загрязнением воздуха и воды, образование заряда на каплях и коалесценция, электростатическое осаждение и ксерография. В механике, ядерной и вакуумной технике, акустике и медицине исследуются процессы горения, кипения, распыления, кавитации, перекачивания криогенных жидкостей, подачи теплоносителя и топлива в реакторах, затухания и дисперсии звука, обнаружения подводных объектов, течения и свертывания крови. В общих разделах космической науки и техники исследуются сопротивление движению искусственных спутников, взаимодействие космических аппаратов с ионосферой, использование коллоидного топлива для ракетных двигателей, рассеяние радиоволн, абляция, ракетные двигатели на металлизированном топливе, МГД-генераторы и ускорители. [c.9]

По мере увеличения энергии нейтрона может возбуждаться или принимать участие в испускании каскадных у-квантов все большее число ядерных уровней. И для энергий нейтронов выше 4 Мэе спектр у-квантов при неупругом рассеянии нейтронов становится почти во всех случаях сплошным (кроме кислорода н углерода). [c.30]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Итак, прохождение у-фотонов через вещество сопровождается появлением вторичных заряженных частиц — электронов, выбиваемых при фотоэффекте и комптоновском рассеянии тяжелых заряженных частиц — протонов, вырываемых при ядерном фотоэффекте, и электронно-позитронных пар. [c.37]

Пока энергия а-частицы (й ) мала, частица не может преодолеть силу кулоновского отталкивания и достигнуть области действия ядерных сил (рис. 30). В этом случае рассеяние происходит в строгом соответствии с формулой Резерфорда (И 1.4). С увеличением энергии а-частица при некотором значении (( пред)- достигает области начала действия ядерных сил и в рассеянии появляется аномалия — отклонение от формулы Резерфорда. [c.88]

Специфический характер ядерных сил проявляется также и в том, что величина силы ядерного взаимодействия между двумя нуклонами зависит не только от расстояния между ними, но и от взаимной ориентации их спинов. Например, интенсивность взаимодействия пир при параллельных спинах отличается от их взаимодействия при антипараллельной ориентации спинов. Наиболее убедительным подтверждением этого вывода являются результаты опытов по рассеянию медленных нейтронов на молекулах ортоводорода (с параллельной ориентацией спинов обоих протонов, [c.136]

Из приближенного равенства (IV.46) оценим глубину потенциальной ямы /(,, принимая, что ширина ее Гд равна радиусу действия ядерных сил 2-см, оцениваемому из опытов по рассеянию. [c.156]

Вполне понятно, что для дальнейшего уточнения ядерного взаимодействия и установления более точного закона действия ядерных сил большое значение имеют опыты по рассеянию нуклонов на нуклонах. [c.169]

В оптической модели ядерного взаимодействия прохождение нуклона через ядерное вещество исследуется также с помощью введения комплексного преломления, точнее, комплексного потенциала. Под комплексным потенциалом понимается такая комплексная функция V- - iW переменных, характеризующих нуклон, действительная часть которой V описывает рассеяние нуклонов пучка, а мнимая часть W — их поглощение. [c.198]

Таким образом, задача многих тел о взаимодействии налетающего нуклона с А нуклонами ядра в оптической модели заменяется более простой задачей о движении нуклона в среде ядерного вещества с некоторым комплексным потенциалом — V (г) — iW (г). Экспериментальные и теоретические исследования, опубликованные В 1958—1961 гг., по упругому рассеянию на атомных ядрах [c.199]

Исследуя рассеяние а-частиц, испускаемых (Th ) и обладающих начальной энергией 8,8 Мэе, на ядрах урана, Резерфорд в 1927 г, установил, что рассеяние а-частиц происходило так же, как и от кулоновского силового центра, и что а-частицы не вступают в область действия ядерных сил. Это означает, что ядро урана окру- [c.228]

Часто упругое (Л + а) и неупругое А - а) ядерные рассеяния рассматриваются как частный случай ядерного взаимодействия, который отличается от других тем, что продукты реакции совпадают с частицами, вступающими в реакцию. [c.262]

Для характеристики различных видов взаимодействия вводятся сечение рассеяния а,, сечение деления ядер а , сечение радиационного поглощения сечение ядерного фотоэффекта и т. д. [c.272]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Курс современной экспериментальной ядерной физики (даже в элементарном изложении) должен содержать много вопросов, тесно примыкающих к теории, например понятие о теориях а- и р-распада, представление об изотопической инвариантности нуклон-нуклонных и мезон-нуклонных взаимодействий, понятие о странности описание различных моделей атомного ядра, элементы теории рассеяния и пр. [c.13]

Ядерная модель атома прекрасно объясняет результаты опытов по изучению рассеяния а-частиц и является крупным шагом вперед на пути к познанию устройства материи. Год создания ядерной модели атома можно считать годом рождения ядерной физики. [c.15]

Сведения о взаимодействии двух нуклонов между собой можно получить, изучая рассеяние одного из них на,другом. Такие опыты были проведены при разных энергиях ускоренных протонов и нейтронов и привели К следующим результатам. Опыты с нейтронами и протонами сравнительно небольших энергий показали, что радиус действия ядерных сил чрезвычайно мал и [c.22]

Очень существенные свойства ядерных сил получены в результате анализа углового и энергетического распределения (п — р)- и р — -рассеяний при больших кинетических энергиях (Г > 100 Мэе). В частности, анализ углового распределения рассеянных нейтронов при (п — р)-взаимодействии показал, что наблюдается слишком большое количество протонов, летящих вперед, чтобы его можно было объяснить только при помощи законов сохранения энергии и импульса без дополнительных предположений относительно механизма взаимодействия. Однако результаты опытов можно понять, если предположить, что в процессе взаимодействия нейтрона и протона они могут обменяться зарядами. В этом предположении быстрый нейтрон в момент взаимодействия забирает у протона заряд и продолжает лететь вперед (испытав сравнительно небольшое отклонение в момент взаимодействия) уже в качестве протона. Это так называемое обменное ядерное взаимодействие, которое происходит наряду с обычным ядерным взаимодействием. [c.23]

В опытах по рассеянию быстрых нейтронов на ядрах исследуется ядерное взаимодействие нейтронов с ядром. Поэтому в опытах измеряется не радиус ядра, а несколько большая [c.56]

Сущность метода заключается в следующем. Основным процессом взаимодействия нейтронов при прохождении их через вещество (с небольшим сечением поглощения) является ядерное рассеяние. В результате рассеяния нейтроны отклоняются от первоначального направления (выбывают из пучка), вследствие чего их количество N в пучке убывает с толщиной б вещества по закону [c.77]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Формула (19.24) была использована Резерфордом для объяснения опытов по рассеянию а-частиц. Напомним, что в этих опытах для некоторых случаев рассеяния а-частиц получались очень большие (до 180°) углы, которые нельзя было объяснить на основе модели атома с размазанным положительным электрическим зарядом. Формула (19.24) была получена Резерфордом на базе ядерной модели атома и может быть проверена экспериментально, так как в нее входят только экспериментально измеримые величины. Так, при рассеянии пучка а-частиц с данной интенсивностью N и скоростью v на ядрах некоторой определен- [c.223]

Уравнение (1) является обобщением уравнения Хвольсона, соответствующего изотропному монохроматическому рассеянию. Ядерная функция для такого рассеяния — интегргшьная показательная функция [c.102]

Кроме рассмотренных выше (см. 112, пп. 1, 5, 6) элементарных процессов взаимодействия пионов [рождение и рассеяние л-мезонов на нуклонах, образование пионных резонансов, (л —л)-рассеяние] ядерная активность л-мезонов должна также проявляться и в более сложных процессах взаимодействия пионов с атомными ядрами, т. е. в виде пион-ядерных реакций. [c.254]

Гамма-излучение продуктов ядерных реакций. При поглощении нейтрона ядрами некоторых легких элементов возможно испускание не только у ванта (захватное у злучение) или нейтрона (неупругое рассеяние), но и заряженных частиц [реакции (п, р) и п, а)]. Обычо сечения этих реакций малы, и для защиты практически важны лишь реакции В ( , а) ГГ и Ы (п, а)№.. Для тепловых нейтронов в 94% случаев первая реакция идет С образованием возбужденного состояния Ы с энергией 0,478 Мэе. Это возбуждение снимается высвечиванием укванта такой же энергии. [c.32]

В источниках больших размеров необходимо учитывать само-поглощение частиц и изменение их энергии в результате упругих и неупругих рассеяний. В связи с этим определение мощности излучения больших источников становится относительно сложным. Наиболее трудоемки расчеты утечек нейтронов и у-квантов из ядерного реактора. К моменту начала расчета тепловыделения в защите должен быть выполнен физический расчет реактора, Результаты его содержат координатные распределения плотностей потоков нейтронов в активной зоне и отражателе реактора. По ним можно найти плотность утечки нейтронов из активной зоны реактора и определить распределение источников у-кваитов в активной зоне. Плотность утечки нейтронов определяется как произведение коэффициента диффузии на производную от плотности потока на границе активной зоны. Распределение источников у-квантов в активной зоне реактора дает [c.108]

Нойтроны при двилсеиип веществе < электронными o j-лочками атомов не взаимодействуют и возбуждать или ионизировать атомы не могут. При столкновении с атомными ядрами они испытывают рассеяние или вызывают ядерные реакции с выходом из ядра заряженных частиц и гамма-квантов. Таким образом, конечными результатами взаимодействия с веществом любого вида ядерного излучеиия являются ионизация и [c.325]

Из опытов по рассеянию элементарных частиц известно, чта на малых расстояниях (во много раз меньших, чем размеры атома) закон притяжения между двумя нуклонами (протонами или нейтронами) сильно отличается от закона Кулона, согласно-которому потенциальная энергия взаимодействия двух частиц равна е /г. Существуют особые ядерные силы притяжения, которым соответствует приблизительно такая зависимость потен циальной энергии от расстояния между частицами [c.268]

Из истории физики. I. Резерфордовское рассеяние и ядерная [c.440]

Исследуя рассеяние а-частиц при прохождении через вещество, Э. Резерфорд в 1911 г. пришел к открытию существования атомного ядра. Он выдвигает ядерную (планетарную) модель атома, согласно которой атом состоит из положительно заряженного ядра и обра- [c.10]

Итак, экспериментальные исследования Резерф< )рда по рассеянию а-частиц при их прохождении через тонкие металлические листки показали, что основная масса атома и положительный электрический заряд сосредоточены в небольшой (lO — 10 м) центральной области атома, именуемой атомным ядром. В нейтральном атоме вокруг ядра обращается Z электронов. Такая мОт дель получила название ядерной модели атома. Ядерная модель атома в сочетании с квантовыми закономерностями объясняет возникновение и структуру атомных спектров процессы возбуждения и ионизации атомов, свойства молекул, свойства твердых тел (металлов) и т. д. [c.81]

Электрическое поле ядра (а такж и действие ядерных сил) может быть исследовано путем изучения рассеяния заряженных частиц. Исторически первыми исследованиями в этом направлении, как отмечалось в Л и 13, были исследования рассеяния а-частиц на атомных ядрах. Экспериментальные исследования, проведенные [c.131]

Для объяснения различия в рассеянии, т. е. различия во взаимодействии нейтрона с протоном в S- и iS-состояниях приходится принять заключение, что ядерные силы не могут быть полностью силами Бартлета или силами Гейзенберга. Для объяснения наблюдаемого рассеяния следует допустить, что ядерные обменные силы являются на 25% силами Гейзенберга или Бартлета и на 75% силами типа Майорана (или Вигнера). Для объяснения явления насыщения ядерных сил также приходится их представлять как смесь сил Майорана и сил Гейзенберга. [c.162]

Сильным аргументом против альфа-частичной модели ядра является то, что она находится в противоречии с опытным материалом но а — а-рассеянию. Экспериментальные данные по а — а-рассеянию показывают, что а-частицы не сохраняют своей индивидуальности даже в случае столкновений при энергиях в несколько мегаэлектрон-вольт. Надо полагать, что они будут очень быстро распадаться и в сильно концентрированном ядерном веществе. [c.177]

Ядерное взаимодействие — наиболее сильное взаимодействие в природе, отсюда и его название. Оно может проявляться как в форме процессов непосредственного взаимодействия (рассеяние на ядерных силах, ядерные реакции, т. е. захват одних частиц с образованием других), так и в форме процессов распада (распад квазичастиц). Сильные процессы непосредственного взаимодействия характеризуются очень больши.ми сечениями (10-27—10-24 см ), а процессы распада— очень малыми временами (10-2 —10 2 сек). [c.201]

В ядерной физике в качестве сил, благодаря действию которых может происходить упругое рассеяние, рассматриваются кулоновские и ядерные силы . Заряженные частицы малых энергий рассеиваются на кулоновских силах, заряженные частицы больших энергий и нейтроны — на ядерных. Характер рассеяния на кулоновских или ядерных силах определяется параметром удара р (при класаическом рассмотрении) или орбитальным числом I (в квантовомеханическом рассмотрении). Очевидно, что заря- [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...