Эффект ионизационный

Краевой эффект. Ионизационный (электрич.) П. происходит, как только напряженность электрич. поля достигает определенного значения. Поэтому П. происходит обыкновенно у края электрода, где поле более сильно, чем под самим электродом. Вальтер и Инге, изучая П. в неоднородных электрич. полях вокруг впаянных в стекло платиновых проволок различных толщин, нашли, что П. наступает всегда тогда, когда наибольшее поле у поверхности проволоки достигает определенного значения, при котором происходит и П. того л е стекла в однородном поле. Повидимому начавшийся в этом месте П. распространяется сквозь [c.399]

Ионизационное торможение является главным механизмом потерь энергии при прохождении заряженной частицы через вещество. В этом механизме кинетическая энергия заряженной частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды, через которую она проходит. Спрашивается, от чего зависит величина ионизационных потерь и каков ионизационный пробег частицы, на котором она теряет всю свою энергию Для ответа на эти вопросы рассмотрим сначала элементарную схему взаимодействия заряженной частицы с одним электроном, а затем просуммируем эффект для всех электронов, мимо которых про летает частица. [c.203]

Эффект плотности в конденсированных средах проявляется раньше, чем в разреженных. Количественно это выражается разной величиной релятивистского возрастания ионизационных потерь для разных сред. В твердых средах оно измеряется процентами, а в газах — десятками процентов. В качестве примера, иллюстрирующего роль релятивистского возрастания ионизационных потерь и эффекта плотности, приведем данные, относящиеся к движению заряженной частицы в фотографической [c.208]

Схема опыта (рис. 166) аналогична использованной в первом опыте. Здесь ИКД — ионизационная камера деления с коллиматором, которая может вращаться вокруг оси О. При этом будет изменяться угол ф между направлениями движения осколков и вторичных нейтронов, которые регистрируются счетчиком С, включенным в схему совпадений СС с камерой. Существенной особенностью опыта была возможность выделять эффект от лег- [c.392]

Было найдено, что ток утечки конденсатора увеличивается с увеличением уровня мощности реактора, достигая насыщения при определенном значении мощности. Утечка при облучении приписывалась большей частью ионизационным эффектам, производимым 7-квантами, так как некоторая ее доля поддерживалась за счет остаточного у-облучения после остановки реактора. Остаточные эффекты не наводились при интегральных потоках до 3,5-10 нейтрон/см и 1,4 X 10 у-квант/см . [c.151]

Неравновесные ионизационные эффекты [c.284]

Пластмассы и эластомеры под действием излучения обычно становятся более прочными, но и более хрупкими, что может приводить к нарушению изоляции. Ионизационные эффекты имеют переходной характер. Они вызывают рост электропроводности, которая в свою очередь способствует увеличению поверхностных токов утечки в процессе облучения изоляторов. Газовыделение из облученных органических материалов и соединений свидетельствует о происходящих в них быстрых химических изменениях. Хотя в настоящее время и нельзя установить корреляцию между газовыделением и ухудшением изоляционных свойств, следует иметь в виду, что материалы, более склонные к газовыделению, наиболее легко подвергаются радиационным нарушениям. В табл. 7.12 приведены данные о газовыделении различных каучуков и пластмасс во время их облучения. Установлено, что полистирол и полиэтилен [104] наиболее стойки к облучению. Интегральные дозы по у-излучению, соответствующие порогу повреждений, составляют для полистирола 5-10 эрг г, для полиэтилена 1-10 эрг 1г. [c.394]

Судя по результатам, приведенным в табл. 7.17, изоляционные покрытия обеспечили существенное уменьшение ионизационных эффектов и улучшение различных электрических характеристик. Оказалось, что полиэфирные покрытия превосходят по качеству другие покрытия, однако все изученные покрытия чувствительны к мощности дозы облучения и температуре. Изучение необратимых нарушений не входило в задачу эксперимента, поэтому соответствующие результаты отсутствуют. [c.408]

Ионизационные эффекты возникают вследствие прохождения заряженных частиц или -квантов сквозь твердое тело и состоят в ионизации и в электронном возбуждении, сопровождаемых разрывами связей и другими проявлениями. [c.292]

Существенно осложняет измерения ионизация, создаваемая измеряющим прибором, интенсивность которой может доходить до 50 /п. Для измерения интегрального ионизационного эффекта используются ионизационные камеры, представляющие собой воздущный конденсатор с характерной вольт-амперной характеристикой. При исследованиях а-излучений источник а-частиц либо размещается внутри камеры, либо в стенке камеры предусматривается закрытое очень тонкой пленкой окно, через которое пропускается снаружи а-излучение. Ток насыщения при измерениях а-частиц достигается только при больших полях. [c.154]

В МГД-генераторах замкнутого цикла рабочим телом является инертный газ (как правило, аргон или гелий) с присадкой щелочного металла (цезий, калий). В МГД-генераторах замкнутого цикла используется эффект неравновесной ионизации за счет индуцированных электрических полей. Однако при неполной ионизации присадки щелочного металла (температура электронов ниже 5000 К) в неравновесной плазме развивается ионизационная неустойчивость, которая приводит к снижению в несколько раз эффективной проводимости плазмы, определяющей электрические характеристики МГ Д-генератора. [c.527]

Радиационные повреждения. При воздействиях ионизирующих излучений (рентгеновское, а, р, у, протонное, нейтронное) на конструкционные материалы последние получают определенные повреждения, определяемые количеством энергии, поглощенной материалом. К числу таких радиационных повреждений относятся вакансии, внедренные атомы, примесные атомы, термические пики, ионизационные эффекты. [c.165]

Ионизационные эффекты наблюдаются, когда ионизирующие излучения, проходя через вещество, вызывают в нем ионизацию, следствием чего является разрыв химических связей, образование радикалов и т.д. Облучение металлов увеличивает подвижность атомов и ускоряет фазовые и структурные превращения, ограничивает число активных полос скольжения, увеличивает число дислокаций, движущихся через полосы скольжения, что в конечном итоге приводит к упрочнению и охрупчиванию металлов. [c.165]

На рис. 4 показаны. зависимости сопротивления изоляции 7 из тензорезисторов на основе органосиликатного материала марки ВН-15Т от облучения. Из рис. 4 видно, что при одном и т,ом же интегральном потоке нейтронного облучения величина сопротивления изоляции при 400° С существенно зависит от условий измерения (кривые 2 ж 3). В момент воздействия облучения i H3 на порядок ниже, чем при отсутствии облучения. Такой характер изменения сопротивления изоляции органосиликатного материала можно объяснить особенностями ионизационного воздействия реакторных излучений на материалы, содержащие органические соединения [2, 3] быстрые нейтроны приводят к невосстановимым эффектам, а "у-кванты — к временным, исчезающим при снятии радиационного воз- [c.50]

Энергетический постулат, однако, не имеет строгого обоснования. Поглощенная доза и керма —чисто энергетические величины, лишь косвенно отражающие биологические или технологические последствия облучения. Важно оценить биологические эффекты, т. е. изменения в организме человека, животных и растений цри их облучении. Попытки связать биологический эффект с физически измеряемым ионизационным эффектом были предприняты еще в 20-х годах. [c.66]

Ионизационный метод рентгено- и гамма-дефектоскопии 1—318 3—139 Ионизирующих излучений единицы 3—490 Иоффе эффект 1—318 Ирвина теория разрушения 3—106 Иридий 1—318, 129 [c.503]

Эффект конечности размеров ионизационной камеры. Вследствие конечности размеров ионизационной камеры одна ее сторона всегда расположена ближе к источнику излучения и, следова- [c.304]

ИОНИЗАЦИОННЫЕ ПОТЕРИ И ЭФФЕКТ ПЛОТНОСТИ [c.138]

Однако, как правило, в указанном выше смысле поле не является слабым, так что наоборот Тп(Р) Физические эффекты, определяющие характер процесса резонансной ионизации в сильном поле, помимо большой ионизационной ширины резонансного состояния, заключаются в резонансном перемешивании начального и резонансного состояний и в динамическом штарковском сдвиге начального и резонансного состояний. При этом формулы, описывающие вероятность резонансной ионизации, имеют другую структуру. Некоторые из них приведены ниже. Они сложным образом зависят от лазерного поля. [c.141]

Известно много форм ироявления электромагнитного взаимодействия. Для заряженных частиц — кулоновское рассеяние, ионизационное то рможение, радиационное торможение, черен-ковское излучение для у-квантов — фотоэффект, эффект Комптона, образование электронно-позитронных пар, фотоядерные реакции. [c.202]

Большое разнообразие перечисленных процессов не позволяет рассматривать их все в одном месте. Ниже будут достаточно подробно описаны главные виды взаимодействия со средой заряженных частиц (ионизационное торможение, упругое рассеяние, радиационное торможение, черенковское излучение) и у-квантов (фотоэффект, эффект Комптона, образование элек-трон,но-П 031итронных пар), а также будет кратко охарактеризовано взаимодействие со средой иейтронов. [c.203]

Это отличие объясняется тем, что при рассмотрении элементарного процесса взаимодействия двух электронов надо учитЫ вать отклонение обеих частиц, а также квантовомеханический эффект обмена, обусловленный их тождественностью. Для электронов высокой энергии, как и для тяжелых заряженных частиц, надо учитывать эффект плотности, приводящий к уменьшению ионизационных потерь по сравнению с формулой (18.12). Однако [c.208]

Кроме урана явление деления было обнаружено с помощью ионизационной камеры также для тория и протактиния. При этом заметили, что при окружении источника нейтронов и ионизационной камеры парафином эффект в случае урана усиливается, а в сл учае тория и протактиния остается неизменным. Отсюда можно было сделать вывод о том, что уран делится как быстрыми, так и тепловыми нейтронами, а торий и протактиний только быстрыми. Позднее (в 1940 г.), когда при помощи масс-спектрометра удалось получить небольшое количество разделенных изотопов урана и было показано, что тепловыми нейтронами делится изотоп а порог реакции деления и встречающихся в природе изотопов goTh и giPa равен примерно 1 Мэе . [c.362]

Механизм ионизационных потерь для электронов в общем такой же, как и у других заряженных частиц. Поэтому эти потери и в случае электронов описываются формулой (8.11). Однако Ьтах и bmin в этой формуле приходится выбирать несколько по-другому из-за малости массы электрона и из-за действия эффектов квантовомеханического обмена. С учетом этих и некоторых других поправочных эффектов для ионизационных потерь электронов получается выражение [c.442]

Детектором, или, что то же, регистратором ядерных частиц, мы будем называть устройство, дающее информацию о прохождении отдельных частиц через определенные макроскопические об-ллсти пространства. Основная трудность регистрации состоит в том, что эффект воздействия отдельной частицы на вещество с макроскопической точки зрения крайне мал. Наиболее заметным эффектом такого рода является ионизация вещества заряженной частицей. Поэтому работа подавляющего большинства существующих типов детекторов заряженных частиц основана на принципе использования ионизационной способности частиц. В немногих типах детекторов используется электромагнитное излучение заряженных частиц в среде. Действие нейтральных частиц на вещество слишком ничтожно для того, чтобы их можно было регистрировать непосредственно. Поэтому нейтральные частицы регистрируются по вторичным процессам исследуемые нейтральные частицы порождают заряженные, которые регистрируются по их ионизирующему действию. [c.468]

Большой интерес представляет исследование нарушений работы электронного оборудования в условиях интенсивного импульсного излучения. Было проведено несколько исследований влияния импульсного излучения на элементы электронных схем. В момент включения у-излучения в фоль-гирсванных слоистых пластиках или элементах печатных схем наблюдалось появление ионизационной разности потенциалов и ионизационных токов. Аналогичные эффекты наблюдались и при импульсном облучении коаксиальных кабелей. [c.346]

По используемому эффекту методы измерения активности подразделяются на ионизационные, газоразрядные, сцинтилляционные, калориметрич., масс-спектрометрич., фотометрич. и др. Название приборов содержит указание на метод измерения, геометрию и вид излучения, напр, 4л-Х-счётчик высокого давления (X — рентген), полупроводниковый детектор Се(Б1), сцинтилляционный детектор Ха1(Т1) и т. д. [c.223]

Ясно, что применение теоремы Купменса к системе с незамкнутой оболочкой требует корректировки получаемого ионизационного потенциала. Как видно из табл. 21, хотя релаксационный эффект различен для Ы- и 45-уровней, он, вообще говоря, невелик и не может поднять Зс -уровни настолько, чтобы они стали перекрываться с 45-уровнями. Ожидается также, что изменением электронной корреляции при ионизации рассматриваемых кластеров меди можно пренебречь. К аналогичным заключениям пришли Баш и др. [400] по отношению к кластерам Ni (п=2, 4, 6). Таким образом, эффекты релаксации орбиталей и электронной корреляции в рассматриваемых случаях, по-видимому, не могут изменить полученное методами аЬ initio относительное расположение 3d- и 4 -уровней, и предсказываемые теоремой Купменса ионизационные потенциалы, вероятно, следует считать близкими к реальным. [c.257]

Иначе обстоит дело в методе Ха, где теорема Купменса заменяется концепцией энергии переходного состояния . Мессмер и др. [732] показали, что по сравнению с нерелаксированными орбиталями вычисления, использующие энергию переходного состояния, приводят к сдвигу всех орбиталей на почти постоянную величину в сторону низких энергий. Однако они не дали никаких оценок этого эффекта. Между тем было установлено, что ионизационный потенциал численно меньше взятой с отрицательным знаком энергии этих орбиталей, вычисленной методом Ха, на некоторую добавку, имеющую разную величину для d- и s-орбиталей (см. [424]). Пренебрежение такими добавками искусственно поднимает с -орбитали (понижает их IP) относительно s-орбиталей. [c.257]

Ядерные распады, производимые р, а н а, рассматривались вкратце в разделе 15. Известно, что существуют не упругое рассеяние и конкуренция между различными способами распада. Эти взаимодействия в общем имеют небольшие эффективные сечения, так как для проникновения в ядро заряженные частицы должны преодолеть кулоновский барьер. Потери на излучение, имеющие существенное значение при взаимодействии между легкими частицами (например, электронами) и веществом, в основном отсутствуют в этой области энергии для р, d и ос вследствие их больших масс покоя. В разделе 24 указывалось, что потери на излучение обратно пропорциональны квадрату массы покоя. Отсюда следует, что эффекты для этих частиц равны 10 от эффекта для электронов. Таким образом остлются два существенных типа взаимодействия для этих частиц 1) ядерное рассеяние и 2) ионизационные эффекты или взаимодействие с атомными электронами. [c.51]

Как известно, полные потери энергии частицы состоят из потерь на излучение и ионизационных потерь. При больших значениях лоренц-фактора ионизационные потери на единицу длины пути в бесконечной (или полубесконечной) среде не зависят от 7 (эффект плотности Ферми). В той же работе [59.4] Гарибяном было найдено, что в пластине, толщина которой мала по сравнению с некоторой критической величиной (имеющей порядок зоны формирования оптического переходного излучения в веществе), эффект плотности в ионизационных потерях отсутствует (см. также [81.1]). [c.12]

В предыдуш,их разделах мы исследовали излучение, возни-каюш,ее при прохождении заряженной частицы через вещество, имеющее границы раздела. Однако частица теряет энергию не только на излучение, но и на возбуждение и ионизацию атомов вещества. Такие потери (так называемые ионизационные потери) быстрых частиц впервые были рассмотрены классически еще Н. Бором, а впоследствии Бете, Блохом и другими в квантовом подходе (см. [48.1,80.14]). Без учета поляризации среды полем частицы ими было показано, что эти потери должны логарифмически расти с ростом лоренц-фактора у частицы. Затем Ферми показал что учет поляризации безграничной однородной среды приводит к сильному искажению поля частицы в среде по сравнению с полем в вакууме и, в результате, после небольшого логарифмического роста потери становятся не зависящими от т эффект плотности Ферми)" . [c.138]

Фотоионизация и туннельный эффект. Нелинейная ионизация. Прямой процесс многофотонной ионияации. Регонансный процесс многофотонной ионизации. Метод многофотонной резонансной ионизационной спектроскопии [c.56]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что в данном случае эффект стабилизации процесса фотоионизации атома при напряженности ионизующего поля Р > Рс обусловлен качественным изменением характера атомного спектра под действием ионизующего поля. Исходный спектр, в котором связанные электронные состояния четко локализованы по их энергии, превращается в квазиконтинуум из-за ионизационного уширения электронных состояний. Фотоионизация происходит из квазиконтинуума, а ее вероятность определяется интерференцией амплитуд связанно-свободных переходов электрона, имеющих различную степень нелинейности. Такой механизм фотоионизации вполне закономерно обуславливает наблюдаемое отклонение вероятности фотоионизации от экстраполяции данных для слабого поля Р < РсШ область сильных полей Р > Р используя золотое правило Ферми. [c.276]

Из материала, приведенного в предыдущем разделе, видны две причины возникновения квазиконтинуума возбужденных атомных состояний в сильном внешнем поле — ионизационное уширение электронных состояний и их штарковское расщепление. Оба процесса определяют условие возникновение квазиконтинуума — Г( ) АЕ Р), где, как и выше Г( ) — ширина электронного состояния, а АЕ Р) — энергетическое расстояние между соседними уровнями. Очевидно, что переход от высоковозбужденных (ридберговских) состояний, для которых 71 1, к низковозбужденным состояниям, для которых 71 1, сильно увеличивает АЕ Р), а потому и величину критической напряженности поля, при которой достигается условие Г(F) АЕ Р). Можно избавиться и от проявления эффекта штарковского расщепления исходного состояния, выбрав в качестве такого так называемое циркулярное состояние, для которого выполняется следующее соотношением между главным (71), орбитальным (I) и магнитным т) квантовыми числами т = I = п — 1. Среди всех состояний с данным п циркулярное состояние имеет максимальное значение т, В линейно поляризованном электромагнитном поле правила отбора по т имеют вид Ат = 0. Это означает, что циркулярное состояние с фиксированным значением п связано лишь с состояниями с другими 71, т.е. с состояниями, для которых АЕ Р) велико (при 71 >1). [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...