Томсона уравнение

Термическое сопротивление шаровой стенки 44 Термодиффузия 330 Термокапиллярное движение 289 Термохимия 350 Томсона уравнение 287 Турбулентного переноса коэффициенты 182 [c.481]

Томсона уравнение 27, 28, 252 Торкретирование 63, 163 факельное 93 Торкрет-покрытия 132 [c.293]

Термокапиллярное движение 283 Томсона уравнение 283 Турбулентное касательное напряжение 183 Турбулентный режим течения 125 [c.424]

Величину г называют дифференциальным температурным эффектом Джоуля — Томсона. Значение аг определяется из уравнения (10-36) [c.221]

Дросселирование при конечных перепадах давлений называют интегральным эффектом дросселирования Джоуля — Томсона. Он определяется при интегрировании уравнения (14-4) [c.223]

Эффект Джоуля — Томсона и его уравнение. [c.231]

Дифференциальный эффект Джоуля — Томсона для газов, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса. [c.231]

Абсолютная шкала температур. Шкала измерения температуры в соответствии с уравнением (25.4) называется абсолютной шкалой. Ее предложил английский физик у. Кельвин (Томсон) (1824—1907), поэтому шкалу называют также шкалой Кельвина. [c.78]

Уравнение (66.6), определяющее значение периода свободных электромагнитных колебаний в электрическом контуре, называется формулой Томсона. [c.234]

По уравнению (1) впервые рассчитаны индивидуальные энергии в критических точках, а также но линиях Войдя и инверсии (Джоуля-Томсона) неона, аргона, криптона и ксенона. Проведен сопоставительный анализ полученных результатов и определены оптимальные усло- [c.56]

Некоторые физические соображения. Рассмотрим физические процессы, вызывающие инверсию эффекта Джоуля—Томсона. Для этого необходимо преобразовать термодинамическое выражение для ад, вытекающее из уравнения (J3.4). Из выражения, определяющего энтальпию Я = t/ pv, получим [c.48]

Отклонения реального газа от закона Бойля таковы, что член [д pv) dp x в зависимости от условий может быть и положительным и отрицательным, как показано на фиг. 35, где в (/>0 —/ )-диаграмме изображены изотермы, типичные для всех газов (см. [71]). Пунктирная кривая на фиг. 35 изображает геометрическое место точек, в которых [9 (ри)/9р]х = 0 температура, соответствующая изотерме, направленной горизонтально при р = 0 (т. е. для которой при р = 0, [д (pv)/dp]T = 0), называется температурой Бойля в. Для данного вещества. Ясно, что для всех температур, превышающих температуру Бойля Те., выражение — [д (pv)/dp]x всегда отрицательно, что соответствует нагреванию в процессе джоуль-томсоновского расширения. Следовательно, при Т > Тв. конечный результат эффекта Джоуля— Томсона (охлаждение или нагрев) определяется соотношением величин двух правых членов уравнения (15.2) один член приводит к охлаждению вследствие отклонения от закона Джоуля, другой —к нагреву вследствие от- [c.48]

Так как для всякого газа (дУ/дТ)р>0, то, следовательно, при адиабатном обратимом расширении дТ/д ),>0, т. е. газ всегда охлаждается (dr<0, так как dpуравнения состояния. В этом состоит принципиальное преимущество использования обратимого адиабатного расширения газов для их охлаждения и сжижения по сравнению с процессом Джоуля—Томсона. [c.187]

Уравнение (10.51) называется первым соотношением Томсона. [c.360]

В гл. 2 были описаны основные кинематические свойства вихревых движений и доказаны соответствующие теоремы. Теперь, располагая уравнениями динамики, можно установить динамические свойства вихрей. В основе их рассмотрения лежит теорема Томсона если идеальная жидкость движется под действием сил, обладающих однозначным потенциалом, и процесс баротропен, то циркуляция скорости по любому замкнутому жидкому контуру постоянна во времени. Напомним, что контур называют жидким, если во время движения он состоит из одних и тех же частиц. [c.107]

Поскольку для вывода уравнения (5.68) не используются уравнения динамики, то это утверждение справедливо как для идеальной, так и для вязкой жидкостей. Однако сама теорема Томсона применима лишь для идеальной жидкости, поскольку в реальной всегда действуют силы вязкости, не обладающие потенциалом. [c.108]

В гл. 2 были описаны основные кинематические свойства вихревых движений и доказаны соответствующие теоремы. Теперь, располагая уравнениями динамики, можно установить динамические свойства вихрей. В основе рассмотрения этих свойств лежит теорема Томсона если жидкость движется под действием только потенциальных сил и процесс баротропен, то циркуляция [c.116]

Поскольку для вывода уравнения (5-68) не требуется использования уравнений динамики, то это утверждение справедливо как для идеальной, так и для вязкой жидкостей. Однако сама теорема Томсона применима лишь для идеальной жидкости, [c.117]

Рассмотрим поведение автоколебательной системы томсонов-ского типа с термистором в цепи последовательного резонансного контура с активным элементом с 8-образной вольт-амперной характеристикой г)5(х). Уравнение движения для такой системы имеет вид [c.212]

В уравнении (8.77) второе слагаемое после знака равенства характеризует внещний теплообмен, третье — изменение температуры за счет эффекта Джоуля — Томсона (температура газа понижается, так как дроссель-эффект положительный), четвертое характеризует изменение температуры газа в зависимости от его положения по высоте. [c.116]

В случае, когда эффект Джоуля — Томсона не учитывают Да = О и считают, что газопровод горизонтальный Дг = О, из уравнения (8.77) следует формула В. Г. Шухова для расчета температуры газа (или нефти) в трубопроводе. [c.116]

Вывести уравнение для дифференциального эффекта Джоуля—Томсона —АТ/Ар. [c.58]

Количество выделяющейся в неравномерно нагретом проводнике теплоты при прохождении электрического тока изменяется по сравнению с тем количеством теплоты, которое выделяется при отсутствии тока (эффект Томсона), В единице объема проводника за единицу времени выделяется количество теплоты Q, равное —div q. Взяв дивергенцию от обеих частей уравнения (2.122), учитывая, [c.172]

Уравнение (2.128) называют вторым соотношением Томсона. Воспользовавшись этим уравнением и зависимостью между %т и Я12, легко получить первое соотношение Томсона [c.174]

Из уравнения (28.6) легко вывести установленные раньше с помощью теоремы Томсона, полученной из (28.4) (см. т. 1, гл. VI, I 7) динамические свойства вихревых движений. Ввиду фундаментальной важности этих свойств выведем их снова из уравнения (28.6). [c.303]

Ради упрощения изложения здесь не учитывается зависимость давления насыщенного пара от кривизны поверхности жидкости, определяемая уравнением Томсона. Для рассматриваемых условий связанная с этим погрешность в количественном отношении незначительна. [c.110]

Мы приходим к результату, что (в идеальной жидкости) циркуляция скорости вдоль замкнутого жидкого контура остается неизменной со временем. Это утверждение называют теоремой Томсона (W. Thomson, 1869) или законом сохранения циркуляции скорости. Подчеркнем, что он получен путем использования уравнения Эйлера в форме (2,9) и потому связан с предположением об изэнтропичности движения жидкости. Для неизэнтро-пического движения этот закон не имеет места ). [c.31]

С математической точки зрения необ. содимо, чтобы между р и р существовала однозначная связь (при изэнтропическом движении она определяется уравнением s(p, р) = onst). Тогда вектор —Vp/p может быть написан в виде градиента некоторой функции, что и требуется для вывода теоремы Томсона. [c.31]

На основании первом теоремы Томсона и Тста гироскоинчсскаи стабилизация в обла( тнх Iw.ni невозможна. Выясним, можно ли осуществить гироскоиическую стабилияацию в области U. Для этого составим характеристическое уравнение системы (6.63) [c.179]

Это уравнение также справедливо только при высоких значениях i-, когда 1—>1, то зависимость значительно усложняется. Однако (14.3) и (14.4) показывают, что состояния газа, представленные на (jO — Г)-диаграмме точками с нулевым эффектом Джоуля — Томсона, лежат на кривой, близкой к параболе. Такая кривая приведена на фиг. 32, где пунктиром показано геометрическое место точек с ан = О для газа, подчиняющегося уравнению Ван-дер-Ваальса. Каждая точка иод кривой соответствует состоянию газа, в котором эффект Джоуля — Томсона положителен (происходит охлаждение газа), тогда как все точки над кривой отвечают нагреву газа при дросселировании ад < 0). Пересечение кривой с осью при тс = 0 в области высоких температур дает значение температуры инверсии. Приведенная температура инверсии для вандерваальсовского газа Хинв. = 18/г такое же значение вытекает из уравнения (14.4). Это иллюстрируют кривые на фиг. 31, согласно которым при температурах, превышающих температуру инверсии, коэффициент ая отрицателен нри всех значениях р. На фиг. 32 видно, что для вандерваальсовского газа существует и другая, более низкая температура инверсии при т 2,2/г, но этого результата нельзя получить из уравнения (14.4) вследствие весьма приближенного характера последнего при малых значениях -с. Таким образом, в газах, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса, при любых [c.45]

Фукс [130] (по предложению Панерлса) первым применил уравнение Больцмана для решения этих вопросов. Предыдущие теории (например, теория Дж. Дж. Томсона [131] или Нордгейма [132]) были основаны на более приближенных теориях свободного пробега. [c.204]

До этого момента в рассмотрении учитывается только существование термомеханического эффекта, и оно не находится в зависх1мости от какой-либо теории. Допустив, что течение через капилляр осуществляется жидкостью с пулевой энтропией, что соответствует нулевому теплу Томсона в термоэлектрической аналогии, можно преобразовать написанные выше уравнения следующим образом [c.804]

Калорическое уравнение состояния идеального газа можно установить исходя из опытов Гей-Люссака и Джоуля — Томсона. Согласно этим опытам, при расширении разреженного газа в пустоту без притока теплоты (5Q = 0) его температура не изменяется. Отсюда следует закон Джоуля, энергия идеального газа, находящегося при постоянной температуре, не зависит от занимаемого им объема Действительно, поскольку при таком расширении bQ = 0, 5Ж=0 и, следовательно, по первому началу, dJ7=0, то при dr=0 (согласно опытам Гей-Люссака) из уравнения dU= 8U/8T)ydT+(8U/dV)jdV=0 получаем (8UI8V)t = 0. Поэтому для идеального газа [c.41]

Относительно происхождения названий термодинамических величин следует отметить следующее термин внутренняя энергия был введен Томсоном и Клаузиусом, термин энтропия — Клаузиусом. Термин энтальпия был предложен Каммерлинг-Оннесом Гиббс предложил называть ее также тепловой функцией . Свободная энергия была введена Гельмгольцем и Гиббсом. Уравнение состояния р = р (V, Т) Каммерлинг-Оннес предложил назвать термическим уравнением состояния, а уравнение и = и (V, 5) — калорическим уравнением состояния Планк назвал калорическое уравнение каноническим уравнением состояния. [c.156]

Иногда вытекающее из основного уравнения (2.99) уменьшение полезной внешней работы адиабатически изолированной системы с возрастанием энтропии системы из-за необратимости происходящих в ней реальных процессов связывают с якобы действующей в природе тенденцией всех процессов приводить к обесцениванию или деградации энергии. Согласно этой точке зрения, во Вселенной, которая рассматривается как изолированная система, с течением времени энтропия возрастает и вследствие этого уменьшается возможность йревращения теплоты в работу, или, другими словами, происходит деградация энергии. В результате этого Вселенная в конце концов должна достигнуть состояния абсолютного теплового равновесия ( тепловой смерти по Клаузиусу и Томсону), при котором всякие процессы в ней прекратятся, а превращения энергии станут невозможными. [c.156]

Первое слагаемое в правой части (6-4) учитывает конечность собственного объема молекул, второе — эффект взаимного притяжения между ними, приводящий к уменьшению давления. Уравнение Ван-дер-Ваальса сыграло революционную роль в теории жидкости и газа, так как с его помощью были качествеппо предсказаны различные закономерности термодинамического поведения реального газа — фазовые переходы, критические явления, эффект Джоуля — Томсона и др. Уравнение Ван-дер-Ваальса послужило основой для создания и развития теории термодинамического подобия. [c.104]

В течение XIX века были сделаны открытия, составляющие основу современной электротехники. Фарадеем был открыт закон электромагнитной индукции, Ленц и Джоуль установили, что прохождение тока по проводнику сопровождается выделением тепла, Максвелл получил основополагающие уравнения электромагнитного поля, носящие его имя, и построил систему современной электродинамики. В 80-х годах У. Томсон открыл и исследовал поверхностный эффект, заключающийся в том, что переменный ток вытесняется к поверхности проводника. В 1886 г. русский ученый И. И. Боргман исследовал нагревание стекла в конденсаторе при быстро следующих друг за другом зарядах и разрядах. Таким образом, уже в XIX веке были заложены теоретические основы техники индукционного нагрева. [c.4]

В случае П—Я) уравнени1й[ (12-36) и (12-37) переходят в известные уравнения Лапласа и Томсона [c.287]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...