Энергия связи нуклонов

Удельная энергия связи. Отношение энергии связи ядра к числу нуклонов А в ядре называется удельной энергией связи, нуклонов в ядре. [c.320]

Удельная энергия связи нуклонов в атомных ядрах в сотни тысяч раз превосходит энергию связи электронов в атомах. [c.320]

Вычислите удельную энергию связи нуклонов в ядре атома гелия Ше. [c.346]

Исследования показывают, что энергия связи нуклона в магическом ядре больше на (0,5 — 1,5) Мэе, чем в соседних четных ядрах. Это указывает на то, что, по-видимому, в магических ядрах образуются замкнутые устойчивые оболочки нуклонов, присоединяемый же избыточный нуклон (сверх магического числа) начинает постройку новой оболочки и удерживается в ядре значительно слабей. [c.182]

Энергия, внесенная в ядро частицей с, быстро распределяется между всеми нуклонами ядра или между большинством из них. Это распределение произойдет задолго до того, как сможет произойти вылет какого-либо нуклона из ядра. При этом ни один из нуклонов не будет обладать энергией достаточной для вылета из ядра, хотя внесенная частицей а энергия в целом и превышает энергию связи нуклона. Пусть, например, в ядро с А 100 влетает [c.274]

Различие в энергиях связи нейтронов в ядрах и обусловлено зависимостью величины энергии связи нуклона от четности N или Z (см. 14). [c.303]

Энергия связи, отнесенная к массовому числу Л, называется средней энергией связи нуклонов в ядре [c.36]

Из большой величины средней энергии связи е = 8 Мэе следует чрезвычайно большая интенсивность ядерного взаимодействия. Так, например, средняя энергия связи нуклона в ядре [c.37]

Сравнение значений энергии связи нуклона для различных ядер показывает, что наибольшей устойчивостью относительно отделения нуклона обладают те же четно-четные ядра гНе , еС , вО и др., которые имеют наибольшую энергию связи относитель- [c.40]

Малая величина энергии связи нуклонов в дейтоне накладывает отпечаток и на взаимодействие дейтонов с ядрами при больших энергиях, причем для случая В расчет становится [c.461]

Рассмотренный пример наглядно иллюстрирует возможность использования реакции срыва для определения характеристик уровней остаточного ядра. Следует еще раз подчеркнуть, что этот метод позволяет получать характеристики энергетических состояний ядра, расположенных ниже энергии связи нуклона. [c.468]

Ядерное взаимодействие — самое сильное взаимодействие в природе. Оно значительно сильнее любого из всех остальных видов взаимодействий, в том числе и наиболее сильного из них — электромагнитного. Это следует из существования стабильных ядер, содержащих в своем составе одноименно заряженные протоны. Количественное сравнение может быть сделано сопоставлением средней энергии связи нуклона в ядре аНе ( б 7 Мэе) с энергией кулоновского отталкивания двух протонов этого ядра [c.486]

Очень важно отметить, что безразмерная величина f — построенная из по аналогии с постоянной тонкой структуры a = e j% — j S7, оказывается порядка единицы. Ее значение может быть оценено из сравнения с экспериментом (например, с величиной энергии связи нуклона в ядре или с данными по N—Л )-рассеянию. Это означает, что вклад в амплитуду взаимодействия от диаграмм более высокого порядка (который пропорционален Я, р и т. д.) сравним с вкладом от диаграмм низшего порядка. Все диаграммы становятся главными. Все члены ряда имеют одинаковый порядок величины. Ряд расходится. Считать нельзя. Это и есть основная трудность мезонных теорий. Ее происхождение связано с большой интенсивностью ядерного взаимодействия. [c.17]

Вторым, и значительно более мощным, источником энергии является гравитационное сжатие звезды. Масштаб высвобождаемой при сжатии гравитационной энергии можно оценить, сравнив удельную энергию связи нуклона в атомном ядре с энергией связи нуклона в гравитационном поле. Максимально возможная гравитационная энергия связи нуклона, как показывается в общей теории относительности, равняется его энергии покоя. Именно такой будет энергия связи у нуклона, находящегося на поверхности звезды, радиус которой равняется ее гравитационному радиусу Меньшей, но все еще намного превышающей ядерную будет энергия связи нуклона, находящегося на поверхности нейтронной звезды. Например, если масса последней равняется массе Солнца, то гравитационная энергия связи находящегося на ее поверхности нуклона дается формулой [c.616]

На рис. 7.1 показана зависимость энергии связи нуклона от массы для некоторых устойчивых изотопов. Для ядер, имеющих массу от 50 до 60, отношение В/А наибольшее. Как для более легких, так и для более тяжелых ядер это отношение меньше. А это значит, что для легких и тяжелых ядер разница между нх массой и массой составляющих компонентов невелика. Например, если Л = 236, то В/Л около 7,6 МэВ или в сумме 1794 МэВ. Для массового числа Л 115, В/А примерно равно [c.161]

Как известно, по измерению разницы между массой того или иного атомного ядра и суммой масс образующих его протонов и нейтронов можно вычислить энергию связи нуклонов в ядре. Ниже мы приводим наиболее употребительные приближенные соотношения между единицами массы и энергии [c.320]

Ядро атома можно рассматривать как совокупность нуклонов нейтронов и протонов. Массовое число ядра А равно сумме числа нейтронов N и числа протонов Z. Действительная масса ядра меньше суммы масс нейтронов и протонов, из которых оно состоит. Эта разница, называемая дефектом массы, согласно уравнению Эйнштейна Е = тс определяет энергию связи нуклонов в ядре. Одна атомная единица массы а. е. м.) эквивалентна энергии 931 Мэе. Это соотношение между массой и энергией применимо и к ядерным превращениям, связанным с радиоактивным распадом. Баланс энергии при распаде определяется изменением массы в процессе распада. [c.109]

Следующий пик в структурной ф-ции проявляется при энергии tta p jlM+iB , где М—масса нуклона, <В> — ср. энергия связи нуклона в ядре. Это пик квазиупругого выбивания нуклона нэ ядра (КУ). Измерения на совпадение рассеянного электрона и выбитого нуклона (или нук-лонной ассоциации) позволяют получить данные об их распределении по импульсам (см. Совпадений метод). [c.595]

Основой Я. с. является сильное взаимодействие нуклонов. Сильное взаимодействие нуклонов в ядрах отличается от взаимодействия свободных нуклонов, однако последнее -является фундаментом, на к-ром строится вся ядерная физика и теория Я. с. Это взаимодействие обладает изотопической инвариантностью. Суть её в том, что взаимодействие между 2 нейтронами, 2 протонами или между протоном и нейтроном в одинаковых квантовых состояниях одинаково. Поэтому можно говорить о взаимодействии между нуклонами, не уточняя, о каких нуклонах идёт речь (см. также Изотопическая инвариантность ядерных сил). Я. с. являются короткодействующими (радиус их действия 10 см) и обладают свойством насыщения, к-рое заключается в том, что с увеличением числа нуклонов в ядре уд. энергия связи нуклонов остаётся примерно постоянной (рис. 1). Это приводит к возможности существования ядерной материи. [c.670]

Энергия связи нуклонов в легких ядрах растет с увеличением их массового числа, и энергетический выход реакции синтеза й инт определяется конкретным составом реагирующих частиц и конечных продуктов реакции (см. п. 6.7.5 книги 1). Температура в плазме поддерживается за счет энергии [c.535]

Энергия связи нуклонов 41 [c.41]

ЭНЕРГИЯ СВЯЗИ НУКЛОНОВ [c.41]

Столь большие величины энергий связи нуклонов свидетельствуют о колоссальных силах, которые прочно удерживают в ядре протоны и нейтроны, несмотря на большое электростатическое отталкивание протонов. Энергия электростатического отталкивания протонов, например, в ядре гелия составляет [c.38]

Если же рассматривать возбужденное ядро, энергия возбуждения которого больше средней энергии связи нуклона в ядре, то столкновения нуклонов внутри такого ядра становятся возможными, так как появляются свободные выше и ниже расположенные уровни и нуклоны могут переходить из одного состояния в другое. [c.60]

Ядерные силы обеспечивают существование ядер. Электромагнитные— атомов и молекул. Средняя энергия связи нуклона в ядре равна 8 Мэв, т. е. 10 Мс , где Мс — энергия покоя нуклона. Энергия связи электрона в атоме водорода составляет всего 13,57 эв, т. е. 10 m , где m — энергия покоя электрона. Следовательно, в этом масштабе энергии связи относятся как характер-10-3 1 [c.68]

Ядерные реакции могут протекать и под действием у-квантов, если их энергия превышает энергию связи нуклона в ядре. Энергия связи на нуклон в ядрах первой половины периодической системы составляет примерно 8 Л1эв. Поэтому для изучения реакций под действием фотонов необходимо, чтобы их энергия превышала 8 Мэе. Энергия связи дейтрона составляет только 2,225 Мэе. Облучая дейтерий у-фотонами, впервые в 1934 г. Д. Чедвик заметил, что у-фотоны с энергией hv 2,23 Мэе переводят ядра дейтерия (дейтроны) в возбужденное состояние, которое является неустойчивым и завершается распадом на нейтрон и протон. Ядерные реакции под действием уфотонов получили название фотоядерных реакций (фоторасщепления ядер или фотоядерного эффекта). [c.289]

Это рассуждение справедливо только по отношению к нуклонам, находящимся в невозбужденном ядре. Для нуклона, летевшего в ядро извне и возбудившего ядро на энергию, равную или большую (ew —энергия связи нуклона), столкновения стаиовятся возможными из-за наличия свободных вышерасположенных уровней. Здесь формула (14.3) верна, а модель ядерных оболочек неприменима. [c.191]

Ядерная энергия — энергия связи нуклонов в ядре, освобождающаяся в различных видах при делении тяжелых и синтезе легких ядер. В последнем случае ее принято называть терлюядер-ной . [c.36]

Различные виды фотонного излучения имеют единую электромагнитную природу и отличаются только энергией фотонов, а следовательно, и частотой излучения [см. уравнение (5.21)]. Спектр электромагнитных излучений представлен на рис. 14.1. Фотоны самых высоких энергии составляют гамма-излучение. На противоположном конце энергетического спектра находится радиоволновое излучение. Все виды фотонов возникают в результате ускорения электрических зарядов. В случае гамма-излучения это — заряды частиц, составляющих атомное ядро. Поскольку по атомной шкале энергия связи нуклонов в ядре очень велика, внутриядерные колебания приводят к возникновению фотонов высоких энергий. Электроны, которые находятся на окружающих ядро атома оболочках, также могут порождать фотоны. При переходах электронов во внутренних оболочках, где энергии связи ве- лнки, возникает рентгеновское излучение. Колебания валентных электронов приводят к возникновению фотонов ультрафиолетового (УФ), видимого или инфракрасного (ИК) излучения. Ускорения зарядов в электрических цепях или электрические разряды в атмосфере служат источником фотонов еще более низких энергий — радиоволнового излучения, кото- [c.333]

Физика ядра. Открытие нейтрона в 1932 привело к созданию протонно-нейтронной модели ядра. К наст, времени достигнут большой прогресс в понимании структуры атомных ядер, построены разл. приближённые ядерные модели. Однако последоват. теории атомного ядра (подобной теории атома), позволяющей рассчитать, в частности, энергию связи нуклонов в ядре (её определяют по дефекту масс) и энергетич. уровни ядра, пока нет. [c.320]

Иногда величина АЕ становится отрицательной. Так, например, средняя энергия связи нуклона в ядре УР а U92 равна 7,5 Мэв, а энергия связи относительно He и Thgo [c.40]

Это означает, что ядро урана является неустойчивой системой по отношению к распаду на а-частицу и Thgo . И действительно, уран обладает а-активностью. Величину А ть+не можно назвать энергией отделения или энергией связи а-частицы в ядре урана. Можно определить и энергию связи (отделения) нуклона в ядре, которая отличается от средней энергии связи нуклона пример, энергия связи нейтрона в ядре Вп определяется, как e = [m + Лir -MЙ] [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...