Осцилляций фаза

Микродеформации и смещения второй твердой) фазы малы, малы изменения и осцилляции истинной плотности р2 этой фазы [c.229]

Для оценки плотности материала часто используют фазовый проходной метод в диапазоне радиоволн СВЧ. Этот метод базируется на взаимосвязи между контролируемым физическим параметром среды и ее диэлектрической проницаемостью. Если волна распространяется через изделие конечных размеров, то имеет место явление интерференции волн, претерпевших многократное отражение на границах раздела изделие — воздух. Вследствие этого изменение фазы 6 является осциллирующей функцией (е, I), где I — путь. При нормальном падении волны на слой диэлектрика величина осцилляции будет равна [c.246]

Измерение координат точек дефекта. Особенно интенсивными источниками дифракционных волн являются особые точки, лежащие на границе свет— тень, где поверхность дефекта имеет большую кривизну. Особыми точками являются, в частности, края плоскостного дефекта (см. рис. 57, е). Если поверхность дефекта гладкая, то зеркально отраженная волна не будет принята преобразователем 1, но краевые точки дадут сигналы Ti ч Т4. Преобразователь перемещают по контактной поверхности до получения максимального эхо-сигнала от краевых точек, а затем измеряют их координаты и таким образом оценивают размер и ориентацию дефекта. Сигналы Ti и Tфазу начального колебания (в отличие от сигналов Т—Т и T—R—Т2 на рис. 57, а). Интерференция сигналов Tj и является причиной больших осцилляций в спектре отражения от плоского дефекта (см. рис. 56 в и г). [c.249]

Аргумент комплексного коэффициента прохождения arg bo как функция 0 изменяется от значения — п/2 до нуля (рис. 13). При 0 -> 1 (щель становится широкой) arg bo стремится к нулю, так как структура становится все более прозрачной. Однако характер стремления arg bf, к нулю с увеличением 0 существенно зависит от величины и, при этом на кривых появляются осцилляции, тем интенсивнее, чем больше в пространственном спектре распространяющихся гармоник. Фаза первой прошедшей гармоники варьируется в более широких пределах, чем фаза основной волны (я/2 < arg b-i < Зя/2), а диапазон, в котором изменяется arg Ь , еще шире — от — п/2 до Зп/2. В целом исследованные зависимости позволяют [c.44]

Для описания характера изменения амплитуды и фазы давления в зависимости от достаточно найти экстремальные точки функции входящей в (IV.5.18). Проведем исследование этой функции. Поскольку выражения для X и F в (IV.5.19) содержат осциллирующие ограниченные функции, то также ограничена и осциллирует между максимальными и минимальными значениями. В зависимости от расстояния б до оси излучателя частота осцилляций и их глубина изменяются. [c.277]

Конец фазы разгрузки наступает в момент, когда давление в резонаторе спадает до величины, меньшей по сравнению с давлением в основной струе (точка а . Скачок уплотнения перемещается в свое крайнее положение (рис. 4, в), приобретая конусообразную форму, а отработанный воздух обтекает резонатор. Процесс разгрузки резонатора заканчивается, и начинается новая фаза наполнения. Таким образом, взаимодействие постоянно существующего основного потока и периодически действующего обратного потока приводит к пульсации газа между резонатором и скачком уплотнения. Одновременно с этими пульсациями наблюдается осцилляция скачка уплотнения. Описанный вариант механизма колебаний [c.16]

На границе встречных конвективных потоков, как и в случае вторичных стационарных течений, образуется периодическая вдоль слоя система вихрей. Эти вихри, однако, теперь не являются стационарными их интенсивность периодически меняется со временем. На длине волны формируются два пульсирующих вихря, осцилляции которых происходят в противофазе. Центры вихрей расположены на осевой линии и остаются неподвижными. Таким образом, в результате сложения встречных волн с одинаковыми на осевой линии амплитудами образуется стоячая (на оси) волна. В точках, отстоящих от оси на некоторое расстояние, амплитуды встречных волн различны, и потому вдоль восходящего и нисходящего потоков распространяются волны с периодически модулированной по времени скоростью и пространственно модулированные по амплитуде. Иллюстрацией могут служить кадры, представленные на рис. 17, где изображены линии тока и изотермы для последовательных моментов времени. По меткам на картах изотерм отчетливо видно, что в обеих половинах канала фаза волнового процесса перемещается вдоль по потоку. Колебания функции тока наиболее интенсивны на осевой линии, тогда как колебания температуры имеют наибольшую амплитуду в тех точках, где достигаются экстремумы скорости основного течения. Последнее обстоятельство качественно согласуется с данными экспериментов [46]. [c.44]

Расчеты показали, что в пузырьковых смесях с малой вязкостью жидкости ( 1-1 С 1), например в воздухо-водяных смесях с размером пузырьков порядка 1 мм (ро 0,1 МПа), структура достаточно слабых волн ре/ро < Тг) эволюционирует от осцилляционной к монотонной. Структура более сильных (ре/ро> 2) волн стремится в процессе эволюции к предельной осцилляционной конфигурации. Характерным является рост числа осцилляций в процессе эволюции волн. Эволюция волн в указанных смесях обусловлена эффектами межфазного теплообмена и передачи кинетической энергии радиального движения в соседние объемы смеси за счет возмущения давления (но не эффектами вязкости при относительном движении фаз). В качестве примера на рис. 6.7.1 приведены профили давления в различные моменты [c.87]

Фаза осцилляций. Фаза фт, связанная с каждым перекрытием, эавна плош,ади заштрихованного сегмента на рис. 8.3, б. Эта область ограничена центральными линиями сжатого состояния х = л/2 а) и [c.247]

Пример Н. ф. п. — возникновение лазерной генерации. С термодинамич. точки зрения лазер представляет собой неравновесную систему, т. к. она включает в себя атомы и ноле, к-рые связаны с резервуарами, имеющими раал. темп-ры. При слабой накачке активные атомы излучают независимо друг от друга. С увеличением накачки лазер переходит в когерентное состояние, в к-ром все атомы излучают в фазе. При этом обнаруживается аналогия с фазовыми переходами 2-го рода. Подобная аналогия имеет место при Н. ф. п. и в др. системах физических (образование конвективных ячеек Бенара возникновение осцилляций напряжённости алектрич. поля в диоде Ганна), химических (появление автоколебаний и автоволн при хим. реакциях), биологических (переход в режим ритмич. активности нейтронных ансамблей образование неоднородных структур ври морфогенезе) и т. д. Рассмотрение этих явлений в рамках единого подхода, использующего Ландау теорию фазовых переходов и теорию нелинейных колебаний и волн, составляет основу синергетики. [c.329]

Кроме взаимодействия волны с дефектами кристалла структура Н. с. в большой мере определяется взаимодействием волны с осн. структурой. В трёхмерных системах благодаря этому взаи.модействию Н. с. в строгом смысле слова не существуют даже в идеальном кристалле. Можно показать, что при иррациональном отношении Я периода замороженной волны к периоду осн. структуры система обладает большим термодина-мич. потенциалом, чем при любом рациональном значении Я, бесконечно близком к данному иррациональному. Поэтому при данной Т существует бесконечное кол-во устойчивых фаз с разл. (рациональными) значениями Я. При изменении Т равновесная система должна испытать бесконечное число фазовых переходов между этими соразмерными (С) структурами. В большинстве случаев, однако, скачки разл. величин, напр. теплоёмкости, при таких переходах оказываются столь малыми, что свойства системы неотличимы от свойств Н. с. В двумерных системах влияние осн. структуры ослаблено из-за тепловых флуктуаций (роль к-рых возрастает при переходе к системам меньшей размерности). При конечной Т устойчивыми оказываются только соразмерные фазы с не очень большим отношением периодов. На фазовой диаграмме с ними граничат особые Н. с. с ква-зиидальным порядком , когда соответствующие корре-ляц. функции обнаруживают не простое осцилляц. поведение (как для периодич. структуры), а с амплитудой осцилляций, убывающей с расстоянием по степенному закону. [c.335]

Бели при смешивании СР-чётность сохраняется, то вероятности осцилляц. переходов для частиц и античастиц совпадают АР Ра- в — Ра- в = 0, Нарушение СР-инвариантности связано с появлением комплексной фазы eia в матрице смешивания. При этом разность вероятностей АР з1п2ф отлична от нуля. [c.484]

При взаимодействии с плазмой моноэнергетич. пучка вначале возбуждается очень узкий пакет волн с маис, инкрементом при кд = (о /и и с полушириной волнового пакета ДАр = (иб/Я )) / Ао- При возрастании амплитуды волн в т раз ширина спектра уменьшается в т раз, т. е. волновой пакет сильно сужается, и возбуждаемую волну можно считать монохроматической. С дальнейшим ростом амплитуды волны происходит захват частиц пучка в потенциальную яму волны. При осцилляциях в потенциальной яме сгустки, на к-рые разбивается электронный пучок, попеременно смещаются в область тормозящих фаз волны и отдают энергию, а затем — в область ускоряющих фаз и получают энергию от волны, так что в среднем обмен энергией между электронами пучка и волной уже не происходит. Решение на ЭВМ систе.мы ур-ний, описываюгцих возбуждение монохроматич. волны на нелинейной стадии, представляет собой монохроматич. волну с осциллирующей во времени и в пространстве амплитудой. [c.184]

Заметнее всего дисперсия воздействует на форму сигнального импульса (см, рис. 7.14). При отсутствии дисперсии форма сигнала остается неизменной, так как ФКМ действует лишь на оптическую фазу. Тем не менее, когда дисперсия есть, разные части сигнального импульса распространяются с разными скоростями из-за сдвига частоты, индуцированного ФКМ и накладываемого на сигнальный импульс. Это приводит к асимметризации формы импульса и появлению значительной субструктуры. На сигнальном импульсе развиваются быстрые осцилляции вблизи заднего фронта, в то время как Передний фронт остается практически неизменным. Эти осцилляции вызваны так называемым эффектом распада огибающей оптической [c.207]

Вернемся к рис. 103, на котором приведены снимки интерферограмм, полученные при различных значениях относительного отверстия //2Л объектива фотоаппарата. Видно, что при увеличении относительного отверстия уменьшается область, где контраст полос близок к единице. Кроме того, достаточно отчетливо наблюдается осцилляция видности по мере удаления от центра вращения, хотя во вторичных максимумах видность существенно меньше, чем в главном. Тем не менее можно заметить, что при переходе от одного максш ма видности к другому интерференционные полосы испытывают поперечный сдвиг на половину периода, что соответствует изменению фазы на я. Можно в зтой связи считать, что видность [c.197]

Поясним зффекты осцилляции видности и сбоя ее фазы, рассматривая различные степени перекрытия элементарных областей когерентности, световое поле в которых представляет собой фурье-образ функции пропускания зрачка. На рис. 104 схематически представлено нормированное распределение амплитуды в такой области когерентности дая четырех характерных участков плоскости изображения в случае круглого зрачка. В точке Ро (рис. 104, в) элементарные области когерентности (спеклы) исходного и смещенного световых полей полностью совпадают, и зта точка соответствует максимуму интерференции (центру светлой интерференционной полосы). С удалением от зтой точки, т.е. с ростом г, уменьшается степень перекрытия элементарных областей когерентности, и интенсивность световой полосы уменьшается. Рис. 104,5 соответствует ситуации, когда главный максимум одного спекла совпадает с первым нулем другого (г = = 3,83), - при зтом контраст п ет до нуля. Далее (рис. 104, в) главный максимум одного спекла совпадает с пертым максимумом щ>угого, имеющим отрицательное значение, и амплитуды оказываются в противофазе, т.е. светлая интерференционная полоса переходит в темную (сдвиг на п). В силу различия значений амплитуд в главноми первом максимумах функции 2/ (т)/т видность в зтом участке знаштельно ниже, чем в окрестностях точки ( 0,13). При дальнейшем удалении от центра вращения видность снова падает до нуля, а затем наступает совпадение главного максимума уже со вторым, имеющим положительное значение (рис. 104,г). [c.198]

Последняя проблема не связана с квазипериодичностью функции /о в формуле (9.57) если сдвиг фаз велик, то необходимо постепенно увеличивать коэффициент модуляции с тем, чтобы можно было сосчитать число осцилляций /о (т. е. V2) по мере того, как Г медленно изменяется от нуля до своего полного значения, [c.491]

На рис. 44 показана схема структуры струи при низкочастотных осцилляциях, при давлении воздуха в сопле 3 ати в фазе разгрузки резонатора. Слева расположено основное сопло, а справа — так называемое пульсационное сопло (резонатор), соединенное с емкостью большого размера (10 д), предназначенной для снижения частоты пульсаций. Резуль-тируюш,ий поток воздуха, образованный при столкновении основной и пульсационной струй, имеет колоколообразную форму и направлен в сторону пульсационного сопла. Косой скачок, возникающий в зоне столкновения, обозначен Жх он совершает колебательные движения вдоль оси струи, тогда как поверхность струи колеблется в перпендикулярном направлении. За первым скачком наблюдается еще несколько косых скачков, что указывает на сверхзвуковой характер течения. В первый момент разгрузки у пульсационного сопла возникает вторая (слабая) ударная волна Жц, которая движется по направлению к основному соплу, но вскоре исчезает. Гартман отметил, что пульсационные явления в струе возникают начиная с некоторого значения при меньших расстояниях между соплами подобных осцилляций не наблюдается. При давлениях меньше критического Р 0,9 ати) ударные волны вырождаются, но в некотором диапазоне расстояний I колебания струи сохраняются. [c.67]

При прохождении ультразвука через плоскопараллельный слой жидкости толщиной й ж с акустическим сопротивлением < 2, расположенный между средами с сопротивлениями 21 (протектор) и 2з (изделие), в нем возникают многократно отражен- ые колебания. Они накладываются (интерферируют) на колебания, проходящие прямо в изделие, и в зависимости от соотношения фаз усиливают или ослабляют амплитуду зондирующего импульса. Такая же картина наблюдается и при обратном прохождении ультразвука, поэтому коэффициент прозрачности слоя для ультразвуковых волн осциллирует при изменении ж. Велиг чина осцилляций зависит от отношения и соотношенич акустических сопротивлений всех сред, формирующих слой. [c.44]

Влияние относительного движения фаз. Относительное продольное движение (скольжение) фаз (двухскоростные эффекты) имеет значение только тогда, когда не учитывается тепловая диссипация, т. е. предполагается политропичность газа, например изотермичность или адиабатичность. Это видно из сравнения штриховых К и оплошных (.йГц = (Reia) по формуле (1.5.8)) кривых на рис. 6.4.6 и 6.4.7, рассчитанных для случаев NUg = О и Nu2->oo. При учете реальной тепловой нерав-новесности (10<С Nu2<10 ) роль двухскоростных эффектов становится незаметной на фоне гораздо более сильной тепловой диссипации, и вариация параметра от О до < практически не влияет на структуру волны и, в частности, на амплитуду осцилляций Api и длину осцилляционных волн L. Отметим, что в волне с осцилляционной структурой поступательное относительное движение фаз в основном определяется инерционными эффектами, так как межфазные силы здесь за счет присоединенных масс много больше сил из-за вязкости (/ > / ). Действие силы трения /ц приводит к выравниванию скоростей фаз и дополнительной диссипации, малозаметной на фоне тепловой диссипации, и сказывается постепенно после многих пульсаций. Поэтому вариация /ц за счет изменения Kf, практически не влияет на поведение волны. [c.51]

На рисунках 7.16" и 7.26 показаны аналогичные кривые распределения интенсивности для оптического элемента, полученного из предыдущего ДОЭ с заменой ай Шлитуды на единичную и без изменения фазы. Фактически такой ДОЭ представляет собой фазовый бинарный аксикон. Из рисунков 7.16 и 7.26 видно, что хотя ажпиштуда осцилляций интенсивности вдоль оси увеличивается, модовый характер пучка, то есть распространение без изменения вида, сохраняется. Понятно, что вы- [c.480]

Книга является практически исчерпывающим введением в современную квантовую оптику и охватывает широкий спектр вопросов, в том числе неклассические состояния света, методы инженерии и реконструкции квантовых состояний, квантовую томографию, метод ВКБ и фазу Берри, динамику волновых пакетов и интерференцию в фазовом пространстве, квантовые осцилляции Раби, квантовые распределения в фазовом пространстве и методы их измерения, процессы затухания и усиления поля в резонаторах, динамику ионов в ловушках, оптику атомов в квантованных световых полях, квантовое перепутывание как инструмент для квантовых измерений. Оригинальный подход с акцентом на фундаментальную роль пространства фазовых переменных позволяет автору очень наглядно излагать и интерпретировать разнообразные эазделы квантовой оптики, облекая книгу в форму, тонко дополняющую другие издания в этой области. Написанная в полифоническом ключе и с большим педагогическим мастерством, книга найдет своего читателя как среди студентов и молодых ученых, теоретиков и экспериментаторов, только осваивающих квантовую оптику и смежные разделы физики, так и в искушенном физическом сообществе. [c.1]

Смотреть страницы где упоминается термин Осцилляций фаза : [c.470] [c.670] [c.26] [c.55] [c.83] [c.209] [c.19] [c.442] [c.440] [c.666] [c.673] [c.107] [c.324] [c.346] [c.622] [c.94] [c.35] [c.129] [c.457] [c.280] [c.58] [c.308] [c.475] [c.67] [c.71] [c.61] [c.166] [c.26] [c.91]

Магнитные осцилляции в металлах (1986) -- [ c.44 , c.84 , c.576 ]

ПОИСК

Осцилляций фаза для различных металлов

Осцилляций фаза методы определения

Осцилляций фаза размытие

Осцилляция

П фазы

Суперпозиция осцилляций со статистически распределенными фазами

ФАЗА ОСЦИЛЛЯЦИЙ И СПИНОВОЕ РАСЩЕПЛЕНИЕ

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...