Осцилляция

Если используются преобразованные переменные, что обычно помогает линеаризовать соотношение между Я к Т [например, уравнения (5.36) и (5.37)], то следует обратить внимание на то, чтобы экспериментальные точки располагались равномерно по отношению к новой переменной иначе в отдельных участках диапазона могут возникнуть неожиданные осцилляции. Другими словами, если германиевый термометр градуируется в диапазоне от 1 до 20 К, то между 1 и 2 К должно быть столько же экспериментальных точек, сколько их между 10 и 20 К, и в качестве аналитического выражения должен использоваться указанный полином. По возможности следует также брать несколько точек за пределами аппроксимируемого интервала, чтобы среднеквадратичное отклонение на краях интервала было не хуже, чем внутри его. Если это невозможно, то у краев интервала следует брать больше точек, чем в середине. Для хорошей подгонки полинома методом наименьших квадратов требуется, чтобы дисперсия новой зависимой переменной была постоянной по всему интервалу. На практике осуществить это удается обычно лишь в том случае, когда интервал аппроксимирования очень узок. Поэтому для обеспечения постоянства дисперсии приходится придавать экспериментальным данным статистические веса. Поскольку в случае германиевого термометра как Я, так и Т имеют дисперсию, которая непостоянна в пределах интервала аппроксимации, весовой множитель зависимой переменной должен быть обратно пропорционален полной дисперсии которая дается выражением [c.241]

Проблемы могут возникать и с выбором степени полинома, поскольку слишком высокий порядок может привести к нежелательным осцилляциям аппроксимирующей функции, а слишком низкий порядок, естественно, не дает желаемой точности [c.242]

Микродеформации и смещения второй твердой) фазы малы, малы изменения и осцилляции истинной плотности р2 этой фазы [c.229]

В пределе малых значений диффузионного вибрационного числа (л — как указывалось выше, характерное время осцилляций [c.288]

Дифракционная картина, описываемая формулой (43.4), характеризуется монотонным уменьшением интенсивности при увеличении угла дифракции от нулевого значения, т. е. отсутствием осцилляций и линий нулевой интенсивности (окружности при круглом отверстии и прямых линий при квадратном), а также быстрым спаданием интенсивности в крыльях . Все эти качества очень полезны в оптических приборах, и иногда специально вводят на периферийных участках плоскости ЕЕ искусственное ослабление волны (так называемая аподизация). [c.187]

Как и в предельном случае дифракции Фраунгофера, в области малых значений г, отвечающих дифракции Френеля, при гауссовом распределении амплитуд не наблюдается осцилляций интенсивности, характерных для дифракции на отверстиях, выделяющих из волнового фронта участок с приблизительно равными амплитудами (см. 36, 37). Это различие связано, конечно, с постепенностью уменьшения амплитуды поля при удалении от точки О, а отнюдь не с конкретным (гауссовым) законом этого уменьшения, который использовался в вычислениях. Действительно, рассмотрим [c.188]

Несовпадение векторов / 22> 2 21 означает, что в среде 2 существуют осцилляции амплитуды поля, вызванные интерференцией двух волн, распространяющихся в среде 2. Принимая во внимание равенства (237.4), выражение (237.2) можно представить в виде [c.849]

Теоретическое предсказание и экспериментальное подтверждение весьма своеобразных процессов рождения, распада, захвата и регенерации нейтральных /С-мезонов является одним из самых замечательных успехов квантовой механики и физики элементарных частиц. Но это еще не все Оказывается, на рис. 126 изображена всего лишь грубая картина явления регенерации. На самом деле она имеет своеобразную тонкую структуру типа осцилляций, обусловленных небольшим различием Ат в массах [c.207]

Обычно говорят, что структура алмаза идентична структуре цинковой обманки, если в ней и атомы Zn и атомы S заменить на атомы углерода. Н. В. Белов предложил описание структуры алмаза в рамках плотнейшей упаковки. Для этого было сделано предположение, что структура составлена из двух сортов атомов углерода 0 + и С - радиусы которых равны 0,015 и около 0,15 нм соответственно. Крупные анионы С" - образуют плотнейшую упаковку. Такая структура вследствие обменного взаимодействия электронами, существующего между атомами углерода (в алмазе имеет место ковалентный тип связи), непрерывно осциллирует в том смысле, что фиксированные как положительные атомы С + в следующий момент становятся отрицательными атомами С и наоборот. Такая осцилляция приводит к исключительной устойчивости структуры и высокой твердости алмаза. [c.32]

Рис. 7.28. Осцилляции тока в эффекте Ганна

Рис. 14.2. Осцилляции решения для немонотонной разностной схемы

Для расчета чисто сверхзвуковых стационарных течений может быть использована схема Мак-Кормака, но при этом в окрестности разрывов наблюдаются осцилляции решения, связанные с немонотонностью схемы. [c.277]

С. К. Годуновым ) для решения нестационарных течений газа предложена монотонная явная схема сквозного счета первого порядка точности. Эта схема не приводит к образованию осцилляций вблизи разрывов, хотя и дает меньшую точность расчета в областях плавного изменения параметров по сравнению со схемами второго порядка точности. [c.277]

Здесь М молекулярный вес сорбируемого газа, f — коэффит циент прилипания, f -— период осцилляции молекулы перпен-ди-кулярно к поверхности с), Ев — энергия десорбции, [c.89]

Рассмотрим более подробно механизм электрической неустойчивости, приводящий к высокочастотным осцилляциям тока. Это удобно сделать на примере опыта Ганна. Предположим, что к образцу полупроводника, имеющему форму параллелепипеда длиной L, приложено внешнее напряжение. Если полупроводник однороден, то электрическое поле в образце такм е однородно. Однако любой реальный кристалл содержит некоторые неоднородности. Наличие неоднородности с повышенным сопротивлением приводит к тому, что в этом месте образца напряженность электрического поля имеет повышенное значение. При увеличении напряженности внешнего поля значение Q р здесь достигается раньше, чем в остальной части образца. Вследствие этого в области неоднородности начинаются переходы из минимума А в минимум Б, т. е. появляются тяжелые электроны. Подвижность здесь уменьшается, а сопротивление дополнительно возрастает. Это приводит к увеличению напряженности поля в месте локализации неоднородности и более интенсивному переходу электронов в минимум Б. Поле в образце становится резко неоднородным. Такая зона с сильным электрическим полем получила название электрического домена. [c.258]

При ограничении параметрических колебаний за счет нелинейной реактивности (расстроечиый механизм ограничения) система приходит к своему стациоияриому состоянию осцилляторно (рис. 4.34). Колебательный процесс установления колебаний может возникать за счет инерционности реактивного параметра. В этом случае характеристический показатель >. является комплексной величиной, н которой действнтель.чая часть (Нел) определяет скорость уменьшения амплитудных вариаций, а мнимая часть (1т Я) — частоту (период) осцилляций при выходе на стационарную амплитуду. [c.182]

В случае осцилляций, монотонного сжатия пли расширения газового пузырька без фазовых переходов (S, = О п qzi = — при конечных, по пе очень больших изменениях его радиуса, распределение температур около стенки пузырька (г = а) качественно показано на рис. 1.6.1, а. Сплошная кривая соответствует сжатию, а штриховая — расширению при осцилляциях кривая распределения температур колеблется от сплошной к штриховой с периодом осцилляций пузырька. При этом температура центральной части нузырька изменяется по закону, близкому к адиабатическому, в соответствип с изменением объема пузырька, [c.114]

В рассматриваемых режимам достаточно малы, и увеличение 2 должно приводить к ус1 лепию диссипатиппых эффектов. Поэтому в смеси с гелиевыми пузырьками при прочих равных условиях затухание осцилляций и образование монотонной волновой конфигурации должно и,1,ти быстрее, чем в смеси с пузырьками воздуха и СОг (ср. с рнс. 1.6.2). Рг зультаты расчетов и их сопоставление с экспериментальными данными иодтвержда- [c.56]

Аналогнчно тому, как проиллюстрировано влияние ро, на рис. 6.7.7 на том же примере смсси воды с пузырьками воздуха и при таком же исходном имнульсе, которым соответствует рис. 6.7.5, в, но с другими размерами пузырьков a . в 10 раз меньшим ( 0 = 0,1 мм) и в 2 раза моньшим (яо == 0,5 мм), показано влияние йо на эволюцию ударн0] 0 импульса. Видно, что уменьшение йо повышает частоту осцилляций, уменьшает тенденцию к осцилляциям и ускоряет затуха ше рассматриваемого ударного импульса. [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...